М. Л. ГОРЕЛИК, В. С. РЫКОВАНОВ, М. Г. УРИН
Московский инженерно-физический институт (государственный университет)
ПОЛУМИКРОСКОПИЧЕСКОЕ ОПИСАНИЕ
ФРАГМЕНТАЦИОННОЙ ШИРИНЫ ИЗОБАРИЧЕСКИХ АНАЛОГОВЫХ РЕЗОНАНСОВ В СФЕРИЧЕСКИХ ЯДРАХ
Сформулирован и на примере аналогов основного состояния ядер 
реализован метод полумикроскопического описания фрагментационной ширины ИАР. Указанная ширина выражена в терминах среднего Кулоновского поля ядра и мнимой части эффективного оптического потенциала, используемой для описания фрагментационной ширины гигантских резонансов с «нормальным» изоспином. Удовлетворительное описание экспериментальных значений фрагментационной ширины указанных ИАР получено без использования свободных параметров.
Специфическим свойством изобарических аналоговых резонансов (ИАР), обусловленным высокой степенью сохранения изоспина в ядрах, является малость (в ядерном масштабе) фрагментационной ширины ИАР, 
(см., например, систематику [1]). Указанная ширина существует в меру кулоновского смешивания ИАР с 
-конфигурациями типа протон-нейтронная дырка, имеющими «нормальный» изоспин, которые, в свою очередь, связаны с многоквазичастичными конфигурациями примерно с той же энергией возбуждения. Исходя из этих представлений, в работе [2] предпринята попытка описать ширину 
в рамках основанного на континуумном приближении случайной фазы (КПСФ) и согласованного по изоспину полумикроскопического подхода. Базовым соотношением для расчёта ширины 
является нелинейное уравнение относительно полной ширины ИАР, 
:
(1)
Здесь 
и 
– соответственно Фермиевская сила и энергия ИАР, вычисленные в рамках самосогласованной по изоспину версии КПСФ на основе анализа Фермиевской силовой функции [3]; 
– усреднённая по энергии кулоновская силовая функция, отвечающая внешнему полю 
, 
, где 
– вычисленное самосогласованно среднее кулоновское поле ядра. Кулоновская силовая функция, найденная без учёта связи с многоквазичастичными конфигурациями, определяет в этом приближении полную и парциальные протонные ширины ИАР: 
(
– индекс канала распада) [3].
В отличие от [2] в представленной работе мы используем предложенный в [4] феноменологический метод учёта связи формирующих гиганские резонансы с «нормальным» изоспином частично-дырочных конфигураций с многоквазичастичными в терминах мнимой части эффективного оптического потенциала 
. Этот потенциал используется для расчёта зависящих от 
( – энергия возбуждения) одночастичных величин после замены 
в уравнениях КПСФ. Параметризация 
выбрана такой же, как и в [4] с учётом замены 
, где 
– энергния возбуждения в конечном ядре, тогда как функция 
выбрана в виде, отвечающем поверхностному поглощению. Интенсивность поглощения выбрана так, чтобы описать в рамках модифицированной указанным образом версии КПСФ экспериментальную полную ширину изовекторного монопольного гигантского резонанса (обертона ИАР) в энергетической зависимости 
. (Параметры этого резонанса для ряда ядер приведены в [3]). Используя далее соотношение 
, вычислив ширину 
согласно (1) и ширину 
по формулам работы [2] с использованием эффективного оптического потенциала, мы оценили ширину 
для аналогов основного состояния ядер 
. Результаты расчётов, выполненных без использования подгоночных параметров, приведены в Таблице 1 в сравнении с соответствующими экспериментальными данными. В дальнейшем предполагается существенно расширить число приложений использованного в работе метода расчёта фрагментационной ширины ИАР.
Таблица 1
Результаты расчёта фрагментационной ширины ИАР (в кэВ)
в сравнении с экспериментальными данными [1]
Материнское ядро |
|
|
| 73 | 78±8 |
| 85 | 75±7 |
Работа выполнена при частичной поддержке РФФИ, грант .
Список литературы
1. Harney H. L., Reiter J., Phys Z. A 377,
2. , Урин . РАН (сер. Физ.) 67,
3. Gorelik M. L. and Urin M. H. Phys. Rev. C 63, 064; , , ЯФ 64,
4. Gorelik M. L., Safonov I. V. and Urin M. H. Phys. Rev. C 69, 054
