Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования
«МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ СТРОИТЕЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ»
Научно-образовательный центр по направлению «Нанотехнологии»
Зачетная работа
По программе повышения квалификации (профессиональной переподготовки)
Наноматериалы и нанотехнологии в строительстве
Идентификация полевошпатных минералов заполнителей цементных бетонов
Идентификация полиморфа кварца в заполнителях цементных бетонов
Качественный анализ минералогического состава заполнителей цементных бетонов
Аморфные новообразования в поровой структуре цементного бетона
Слушатель программы
повышения квалификации:
должность _____________ Ф. И.О.
Руководитель работы:
в. н.с. НОЦ НТ _____________
Директор НОЦ НТ _____________
Содержание
1. Введение................................................................................................. 3
2. Термины и определения........................................................................ 4
3. Общие положения.................................................................................. 6
4. Теоретические основы метода............................................................... 7
4.1 Определения........................................................................................... 7
4.2 История открытия эффекта.................................................................... 7
4.3 Теоретические представления о явлении комбинационного рассения 10
4.4 Приборная реализация........................................................................ 15
4.5 Разновидности полевошпатных минералов – составляющих заполнителей цементных бетонов............................................................................... 17
5. Экспериментальное оборудование..................................................... 18
6. Результаты эксперимента.................................................................... 19
7. Заключение........................................................................................... 20
8. Используемые источники.................................................................... 21
2. Введение
Перспективы нанотехнологии в строительной отрасли обсуждаются весьма широко. Результаты экспериментальных исследований и некоторый практический опыт призваны убедить общественность в достижениях, которые ожидаются от управления структурообразованием на атомно-молекулярном уровне.
Внедрение нанотехнологии в строительное материаловедение требует решения нескольких приоритетных задач. В их числе – определение рациональной методики наноструктурирования строительных материалов; выбор методологии технико-экономической оценки целесообразности внедрения нанотехнологии в строительство; оценка токсикологического влияния нанообъектов на здоровье человека.
Решение указанных задач невозможно без широкого использования современных методов исследования структуры и свойств строительных материалов. Такие методы экспериментального исследования, как сканирующая зондовая микроскопия и спектроскопия комбинационного рассеяния, получают в последнее время все большее признание среди исследователей-материаловедов, решающих задачи реализации нанотехнологии в строительстве.
3. Термины и определения
В настоящей зачетной работе использованы термины и определения, основанные на [1...4]:
Нанотехнология – совокупность методов и приемов, обеспечивающих возможность контролируемым образом создавать и модифицировать объекты, включающие компоненты с размерами менее 100 нм хотя бы в одном измерении, и в результате этого получившие принципиально новые качества, позволяющие осуществить их интеграцию в полноценно функционирующие системы большого масштаба.
Наноиндустрия – отрасль промышленности, занятая производством наноматериалов, наноструктур, наноустройств и других видов продукции, в которых определяющим их эксплуатационные показатели является применение нанотехнологий.
Наноразмер – размер в диапазоне от 1 до 100 нм.
Макроразмер – размер в диапазоне от 10 мкм и более.
Мезообъект – объект, все размеры которого превышают 100 нм.
Микроразмер – размер в диапазоне от 100 нм до 10 мкм.
Нанообъект – материальный объект (естественный или созданный средствами нанотехнологий), по крайней мере один из размеров которого находится в пределах от 1 до 100 нм и у которого по этой причине проявляются свойства, не присущие мезо - и макрообъектам той же химической природы.
Наноструктура – структура, у которой характерный размер по крайней мере по одному из измерений лежит в диапазоне от 1 до 100 нм.
Наносистема – система, характерный размер которой, по крайней мере, по одному из измерений лежит в диапазоне от 1 до 100 нм.
Наносистема гетерогенная – наносистема, состоящая из нескольких фаз.
Нанослой – слой, толщина которого не превосходит 100 нм.
Нанодисперсный материал – дисперсный материал, основная гранулометрическая фракция которого имеет размер не более 100 нм.
Наночастица – частица, все линейные размеры которой находятся в диапазоне от 1 до 100 нм.
Наномодифицирование – совокупность рецептурно-технологических приемов воздействия на процессы структурообразования, сопровождающаяся введением или синтезом нанообъектов и приводящая к существенному улучшению показателей строительного композита.
Продукция наноиндустрии – продукция (товары, услуги), произведенная с использованием нанотехнологии и обладающая вследствие этого ранее недостижимыми технико-экономическими показателями.
Углеродная нанотрубка – углеродная каркасная структура цилиндрической формы диаметром от 0,2 до 2,0 нм и длиной несколько мкм.
Фуллерен – аллотропная форма углерода, в которой атомы расположены в вершинах правильных шести. и пятиугольников, покрывающих поверхность сферы или сфероида.
4. Общие положения
Целью курсов повышения квалификации является актуализация уровня знаний сотрудников учреждений высшего профессионального образования (строительного профиля) в области реализации нанотехнологии в строительном материаловедении, а также формирования практических навыков решения задач эмпирического анализа явлений на этапе поисковых исследований.
Тематический фокус курсов повышения квалификации – проблемы, связанные с реализацией нанотехнологии в строительном материаловедении. Курс является теоретико-практическим. Базу курса составляют общетеоретические дисциплины – математика, физика, химия. Используются достижения математической теории эксперимента.
Задачи курса состоят в ориентировании слушателей на использование инструментальных средств исследований в нанотехнологии строительного материаловедения.
Цель и задачи курсов достигаются через рассмотрение международных и российских практик в сферах, релевантных нанотехнологии строительного материаловедения.
Информационные ресурсы [5] обеспечивают учебный процесс и гарантирует возможность достижения цели курсов повышения квалификации.
5. Теоретические основы метода
5.1 Определения
Комбинационное рассеяние излучения, называемое также эффектом Рамана – это неупругое рассеяние электромагнитного излучения на молекулах вещества (которое может быть твёрдым, жидким или газообразным), сопровождающееся изменением частоты излучения возбуждения.
Основным отличием рамановского и рэлеевского рассеяния является то, что, в случае комбинационного рассеяния света в спектре рассеянного излучения появляются спектральные линии, которых нет в спектре исходного (возбуждающего) изучения. При этом число и расположение новых линий определяется молекулярным строением и/или кристаллической структурой вещества.
Спектроскопией комбинационного рассеяния (или рамановской спектроскопией) называют эффективный метод химического и структурного анализа, основанный на регистрации спектрального состава изучения комбинационного рассеяния.
Этот метод на сегодняшний день является одним из самых информативных методов исследования молекулярных структур. Существует ряд отечественных и зарубежных научных журналов, целиком посвящённых проблеме комбинационного рассеяния.
5.2 История открытия эффекта
Явление было теоретически предсказано в работах Гейзенберга, Дирака, Шрёдингера и ряда других исследователей в области квантовой механики.
В 1918 г. Мандельштам предсказал расщепление линии рэлеевского рассеяния вследствие рассеяния света на тепловых акустических волнах (в терминах квантовой механики – на фононах). Начиная с 1926 г., Мандельштамом и Ландсбергом в Московском государственном университете проводились экспериментальные исследования молекулярного рассеяния света в кристаллах. Целью исследования было обнаружение тонкой структуры в спектре рассеяния, вызванной модуляцией рассеянного света упругими тепловыми волнами, частоты которых лежат в акустическом диапазоне. В результате этих исследований Ландсберг и Мандельштам обнаружили эффект комбинационного рассеяния света – были зарегистрированы новые линии спектра, возникшие в результате модуляции рассеянного света колебаниями атомов кристаллической решетки в оптическом диапазоне частот. Результаты работ были опубликованы в советском и зарубежных журналах.
В 1921 г. в Университете Калькутты индийскими физиками Раманом и Сешагири Рао обнаружены особенности в поляризации рассеянного дистиллированной водой света при наличии светофильтров в канале регистрации. В 1923 году Раманoм было показано, что особенности поляризации связаны с присутствием в среде некого дополнительного свечения с длиной волны, заметно отличающейся от длины волны возбуждающего излучения. Возможной причиной могла быть флюоресценция. Однако очистка образца не приводила к исчезновению эффекта.
Последнее обстоятельство привело Рамана к выводу о том, что наблюдаемое явление является принципиально новым. С 1923 года Раман начинает программу исследования этого явления для в жидкостей и паров. В период с 1923 по 1928 его исследовательская группа показывает наличие рассеяния с изменением по частоте в более чем 100 жидкостях, газах и твердых телах. Основным методом исследования являлось использование дополнительных светофильтров и поляризаторов, что не позволяло дать адекватную интерпретацию наблюдаемому явлению. Но в 1928 г. Раман выдвигает предположение, что наблюдаемый эффект есть якобы некий аналог эффекта Комптона в оптике, предполагая, что фотон может быть «поглощён частично», причем части не могут быть произвольными и должны соответствовать спектрам инфракрасного поглощения света. Индийские учёные и (Krishnan) предпринимают экспериментальную проверку этой гипотезы и обнаруживают линейчатый спектр вторичного излучения. Накопленный за период с 1923 г. эмпирический материал позволил опубликовать работы, в которых индийские физики заявили об обнаружении нового вида рассеяния, присущего широкому классу веществ.
Линии спектра нового излучения были обнаружены индийскими физиками 28 февраля 1928 года – на неделю позже, чем Ландсбергом и Мандельштамом в МГУ. Однако индийские физики опубликовали 16 работ по поведению света в жидкостях и парах на момент выхода публикации Ландсберга и Мандельштама по комбинационному рассеянию света в кристаллах. Поэтому, несмотря на то, что советские физики проводили свои исследования по рассеянию света с 1918 г. абсолютно независимо от Рамана, Нобелевская премия по физике 1930 года была присуждена лишь Раману за работы по рассеянию света и за открытие эффекта, названного впоследствии его именем. С тех пор комбинационное рассеяние света в иностранной литературе носит название «эффект Рамана».
Положение о том, что открытое Ландсбергом и Мандельштамом комбинационное рассеяние света в кристаллах есть то же самое явление, что и открытый Раманом эффект в жидкостях и парах, было принято не сразу. Поэтому в англоязычной литературе указанный эффект носит название «эффект Рамана» (Raman effect) или «рамановское рассеяние» (Raman scattering). В русскоязычной литературе данное явление традиционно называется «комбинационным рассеянием света». Несмотря на то, что термин «комбинационное рассеяние» употребляется только русскоязычными учёными и в русскоязычных учебниках, такое положение вряд ли изменится, поскольку сопротивление решению нобелевского комитета от 1930 года весьма велико.
Следует отметить, что поиск комбинационного рассеяния света в газах независимо выполнялся группой французских физиков в 1925 году. Однако ими эффект не был зарегистрирован по причине несовершенства используемой аппаратуры.
5.3 Теоретические представления о явлении комбинационного рассения
Комбинационным называется всякое мгновенное неупругое рассеяние. Большая часть рассеянного света появляется в результате упругого, или релеевского, рассеяния. В процессе комбинационного рассеяния энергия падающего фотона либо уменьшается, либо увеличивается. Разность энергии падающего и рассеянного фотонов, наблюдаемая в спектре, соответствует какому-то энергетическому переходу в веществе.
В основе ИК и раман-спектроскопии лежат совершенно разные правила отбора. Инфракрасные полосы поглощения возникают в результате взаимодействия между светом и осциллирующей молекулой. Полосы КР возникают в результате индукции осциллирующей под действием световой волны возбуждения молекулы с ненулевым дипольным моментом. Колебания тяжелых атомов обычно приводят к наличию выраженных полос в спектре комбинационного рассеяния. Асимметричные молекулы имеют полосы на аналогичных частотах и в инфракрасном спектрах, и в комбинационном спектрах рассеяния, но их относительные интенсивности существенно отличаются.
ИК спектры наблюдаются как спектры поглощения и связаны с переходами между колебательными уровнями молекулы. Спектры КР связаны с электронной поляризацией.
Выбор метода исследования – ИК или КР – зависит от природы материала: химического и минералогического состава, концентрации исследуемого вещества в образце, его агрегатного состояния. Для многих приложений метод спектроскопии комбинационного рассеяния оказывается более информативным, нежели ИК-спектроскопия.
Справедливы следующие эмпирические законы комбинационного рассеяния:
1. Спектральные линии-спутники сопровождают каждую линию первичного излучения.
2. Сдвиг спутников по частоте относительно первичной линии характеризует рассеивающее вещество и равен собственным частотам молекулярных колебаний.
3. Спутники представляют собой две группы линий, расположенных симметрично относительно возбуждающей линии. Спутники, смещённые в длинноволновую сторону относительно первоначальной линии называются «красными», а смещённые в коротковолновую — «фиолетовыми». Интенсивность красных спутников значительно выше.
4. С увеличением температуры интенсивность фиолетовых спутников быстро увеличивается.
Наиболее простое объяснение эффекта КР может быть дано в рамках квантовой механики.
В соответствии с квантовомеханическими представлениями КР происходит с испусканием или поглощением некоторой энергии, что вызвано переходами между колебательно-вращательными уровнями системы (здесь в качестве системы может выступать молекула, ион, и кристаллическая ячейка).
Электромагнитное излучение частоты ν рассматривается как поток фотонов с энергией hν, где h – постоянная Планка. При столкновениях с молекулами фотоны рассеиваются. В случае упругого рассеивания, они будут отклоняться от направления своего движения, не изменяя своей энергии (Рэлеевское рассеяние). Но может быть и так, что при столкновении произойдет обмен энергией между фотоном и молекулой. Молекула при этом может как приобрести, так и потерять часть своей энергии в соответствии с правилами квантования – ее энергия может измениться на величину DE, соответствующую разности энергий двух разрешенных ее состояний. Величина DE должна быть равна изменению колебательной и/или вращательной энергий молекулы. Если молекула приобретает энергию DE, то после рассеяния фотон будет иметь энергию hν–DE и частоту излучения ν– DE/h. Если молекула потеряет энергию DE, частота рассеяния излучения будет равна ν+DE/h.
Полную энергию молекулы можно разделить на три составляющие: вращение молекулы как целого, колебание составляющих ее атомов и движение электронов. Наиболее близко расположены вращательные уровни энергии, переходы между которыми соответствуют низкочастотной области (типично 1–102 см-1, микроволновая и дальняя ИК область). Дальше друг от друга отстоят колебательные уровни (102–104 см-1, ИК область), а электронные переходы между значительно удаленными друг от друга электронными уровнями соответствуют интервалу 104–106 см-1 (видимая и УФ область).
Спектр КР выглядит как набор линий или полос, симметрично отстоящих от возбуждающей (релеевской) линии, как в сторону увеличения, так и в сторону уменьшения частот. По аналогии со спектрами флуоресценции, область низкочастотных по отношению к возбуждающей линии колебаний назвали стоксовой а высокочастотных – антистоксовой. При комнатной температуре из-за наличия больцмановского распределения поглощение более вероятно, чем испускание, поэтому спектр КР более интенсивен в стоксовой области. При не очень высоких температурах населенность первого колебательного уровня невелика, при комнатной температуре при частоте 1000 см-1 на первом колебательном уровне находится всего 0,7% молекул, и интенсивность антистоксова рассеяния мала. С повышением температуры населенность возбужденного колебательного уровня возрастает и интенсивность антистоксова рассеяния также увеличивается.
Для большинства работ по изучению структуры и фазовых переходов достаточно зарегистрировать и проанализировать только стоксову область.
Основными параметрами линий КР являются:
– Сдвиг Dν. Равен частоте одного из колебательных процессов в среде и определяет положение рассматриваемой линии по отношению к возбуждающей линии. Измеряется в см-1.
– Интенсивность линии I. Характеризует эффективность КР при данном колебательном процессе. Различают пиковую I0 (расстояние от вершины линии до уровня фона), и интегральную I∞ интенсивность. Обычно выражается в условных единицах по отношению к значениям эталонного образца. Иногда I∞ выражается в % от возбуждающей линии.
– Ширина линии d. Равна расстоянию между точками контура данной линии на высоте I0/2. Иногда называется полушириной. Зависит от ряда искажающих факторов, в том числе от совершенства оптической системы.
– Степень деполяризации линии r. Определяется отношением интенсивности света рассеянного в плоскости перпендикулярной к интенсивности света рассеянного в плоскости совпадающей с плоскостью поляризации возбуждающего излучения.
Число линий в спектре КР, их параметры и т. д. точно определить можно только в ходе эксперимента. Однако существуют методы анализа, основанные на теории групп, которые позволяют предсказать количество линий и их активность в колебательных спектрах (ИК и КР), основываясь на данных рентгеноструктурного анализа и симметрии рассеивающей среды.
Кроме этого теоретико-групповой анализ позволяет представить любое колебательное движение через так называемые нормальные колебания. Наиболее наглядной аналогией может служить разложение вектора в пространстве по базисным векторам.
Для описания колебательных спектров используется терминология, принятая в теории групп. Представить колебательный спектр соединения можно с помощью т. н. полного колебательного представления (обозначается прописной греческой буквой G), которое показывает сколько раз колебание определенного типа симметрии встречается в данном колебательном спектре. Часто отдельно используют колебательные представления для колебаний, активных только в спектре КР или в спектре ИК.
Значительное количество сложных оксидных кристаллических решёток содержит группировки, в которых связь между анионобразующим атомом и кислородом существенно сильнее между анионом и катионом. Такие молекулы и ионы в кристалле, являются до некоторой степени колебательно независимыми друг от друга и от остального кристалла. Это объясняется тем, что внутри таких атомных группировок действуют гораздо более прочные силы, чем между ними. В результате многие колебания кристалла можно подразделять на внутренние (внутри такой группировки атомов) и внешние (когда вся группировка движется как целое, например, в направлении, противоположном направлению движения соседней группировки). Обычно внешние колебания называют колебаниями решетки, хотя все без исключения колебания кристалла подчиняются периодичности и поэтому являются колебаниями решетки. Эта терминология возникла как результат того факта, что спектры кристаллов часто состоят из четких наборов полос, весьма схожих с полосами, наблюдаемыми в спектрах этого же вещества в жидкой фазе, и из нескольких интенсивных полос, относящихся к внешним колебаниям, т. е. колебаниям решетки.
Каждому колебательному движению, происходящему в структуре можно поставить в соответствие линию в колебательном спектре (КР или ИК). Возникает вопрос, что произойдёт со спектром при фазовом переходе в веществе? Известно, что фазовые переходы связаны с изменением структуры материала или даже агрегатного состояния. Очевидно, что набор колебательных движений в разных структурах должен отличаться. Фазовые переходы вещества будут сопровождаться изменением колебательного спектра этого вещества, в частности спектра КР.
Спектр внешних колебаний ответственен за определение структуры. Так, с ростом температуры, наблюдается уширение и размытие контуров всех линий спектра. Однако, при достижении температуры плавления, контура полос внутренних колебаний не претерпевают какого-либо существенного изменения, в то время как наблюдается исчезновение линий и полос внешних колебаний. Такое исчезновение чётко свидетельствует о разрушении кристаллической структуры.
В расплавленном состоянии ни о какой такой подрешетке речи идти не может, что иллюстрируется отсутствием линий внешних колебаний кристалла. Таким образом, только по виду спектра КРС непосредственно в ходе эксперимента можно зафиксировать момент фазового перехода типа плавление-кристаллизация, определить его температуру, или определить переохлаждение расплава при понижении его температуры. Так в ходе экспериментов по изучению строения расплава ортосиликата магния, выполненных в ИОФ РАН, было зафиксировано существенное переохлаждение на 400 К по сравнению с температурой кристаллизации.
Другим примером изучения фазовых переходов в веществе в конденсированном состоянии может служить изучение процессов кристаллизации стекол. Отсутствие т. н. дальнего порядка в стеклах существенным образом влияет на вид спектра КР стекла. В большинстве случаев он представляет собой совокупность широких и размытых контуров с плохо выраженным максимумом. В процессе термической обработки в стеклах возможно формирование кристаллических фаз, присутствие которых определятся по наличию в спектре КР полос, соответствующих колебаниям решетки образовавшихся кристаллических соединений.
5.4 Приборная реализация
В первых установках по регистрации спектров КРС в качестве источника возбуждения излучения использовались мощные ртутные лампы низкого давления. В спектре ртути в дуговом разряде, возбуждение которого осуществляется без особого труда, имеется несколько сильных линий в видимой и УФ областях спектра. Каждая из них даёт свою систему линий комбинационного рассеяния, к сожалению частично перекрывающихся.
Регистрация спектров осуществлялась фотографическим способом, и длительность экспозиции равнялась нескольким часам. Возможности использования таких приборов ограничивались рядом практических трудностей:
– Окрашенные образцы более склонны поглощать, а не рассеивать излучение.
– Флуоресценция (если она присуща образцу) «забивает» слабые линии КР.
– В мутном, оптически неоднородном кристалле «паразитный свет» подавляет линии КР.
Ввиду большого количества оптических элементов негативные эффекты от различных частей оптической системы могут суммироваться:
1. Образец: люминесценция образца из-за высокой энергии лазерного пучка, другие энергетические переходы на молекулах; механические колебания образца;
2. Детектор: теневой ток на полупроводниковом типе детекторов; свет, попадающий на детектор; гамма частицы космического происхождения.
Разработка и совершенствование быстродействующих приёмников ИК-диапазона обусловили доминирование в гг. ИК-спекроскопии. Картина поменялась с появлением лазеров. Основные преимущества лазерных источников возбуждения по сравнению с разрядными лампами – это отсутствие непрерывного фона и излучение единственной интенсивной и узкой (~0,1 см–1) линии. В настоящее время для возбуждения спектров КР используются лазеры на ионизированном газе и парах металлов, а также твердотельные (на АИГ) и полупроводниковые лазеры. Ещё одно преимущество лазера – поляризованность выходного излучения, что существенно облегчает регистрацию поляризованных спектров КР монокристаллов и их последующую интерпретацию. В идеале надо иметь в качестве возбуждающих линий как минимум две: одну – из синей области спектра где выгоднее соотношение сигнал/шум, а вторую – из красной, для проведения экспериментов с окрашенными и поглощающими образцами.
Основное назначение осветителя – оптимальное использование возбуждающего излучения с целью получения максимального светового потока, согласованного с геометрией спектрального прибора. В осветитель входят также различные светофильтры, улучшающие качество спектров, и приспособления, с помощью которых проводятся поляризационные измерения.
Спектральный прибор должен обладать максимальной оптической светосилой, т. е. обеспечивать минимальные потери регистрируемого светового потока. Кроме того, поскольку эффективный сбор рассеянного излучения осветителя предполагает работу при больших апертурах, ему необходимо иметь большое относительное отверстие (1:5). Уровень паразитного рассеянного света в приборе должен быть мал, чтобы не маскировать слабые линии комбинационного рассеяния, особенно вблизи линии лазерного возбуждения. Как правило, используется двойной монохроматор.
Фотоприемник и система регистрации должны обеспечивать получение спектров комбинационного рассеяния с наилучшим отношением полезного сигнала к шуму. В последнее время регистрацию спектров осуществляют с помощью приборов с зарядовой связью (CCD-детекторов), работающих при пониженной температуре.
5.5 Разновидности полевошпатных минералов – составляющих заполнителей цементных бетонов
Роль гранитных ляля
6. Экспериментальное оборудование
Приоритетная роль в развитии технологии управления структурообразованием на молекулярном уровне принадлежит специализированным подразделениям: научно-образовательным центрам. Одно из таких подразделений – научно-образовательный центр по направлению «нанотехнологии» (НОЦ НТ) – сформировано в Московском государственном строительном университете при выполнении мероприятий Федеральной целевой программы «Развитие инфраструктуры наноиндустрии в Российской Федерации на годы». НОЦ НТ оснащен современной инструментальной базой.
Спектрометр комбинационного рассеяния Senterra предназначен для исследования фазовых и аллотропных переходов при синтезе наномодификаторов и наноструктурированных композитов на основе различных матриц.
Спонтанное комбинационное рассеяние – слабый эффект. Трудности в получении спектров КР интересующего вещества связаны с малой интенсивностью линий комбинационного рассеяния (10–5–10–6 от интенсивности возбуждающей линии). Экспериментальная установка для регистрации спектров комбинационного рассеяния света содержит следующие основные блоки: источник возбуждения (лазер), осветитель, спектральный прибор (монохроматор), фотоприемник, систему регистрации.
Достоинства метода спектроскопии комбинационного рассеяния:
1. Относительная простота установки.
2. Высокая скорость получения информации (пробоподготовка минимальна).
3. Возможность получения информации «in situ».
4. Широкий температурный интервал исследований.
7. Результаты эксперимента
В процессе практических занятий на указанном в п. 5 экспериментальном оборудовании и с привлечением специализированного программного обеспечения были ляля.
ВСТАВКА
8. Заключение
В процессе занятий в соответствии с перечнем тем курсов повышения квалификации были сформированы следующие основные компетенции:
– теоретические положения фундаментальных дисциплин, лежащих в основе практических методов реализации нанотехнологии в строительном материаловедении;
- теоретические сведения о методах эмпирических исследований микро- и наноразмерных объектов и систем, включающих указанные объекты;
- представления о методах работы с инструментальными средствами (микроскоп-спектрометр комбинационного рассеяния, акустико-эмиссионый анализатор, сканирующий зондовый микроскоп, дифференциальный сканирующий калориметр, вертикальный дилатометр, анализатор теплового потока, дисперсионный анализатор размеров частиц, система анализа технологических жидкостей, электрокинетический анализатор, малоугловой рентгеновский дифрактометр, ЯМР-релаксометр, абсорбционный поромер, ротационный вискозиметр) эмпирических исследований нанотехнологии строительного материаловедения.
Полученные теоретические и практические сведения позволят нам ориентироваться в новой и перспективной области – нанотехнологии строительного материаловедения.
9. Используемые источники
1 Словарь нанотехнологических и связанных с нанотехнологиями терминов / под ред. . – М.: ФИЗМАТЛИТ, 2010. – 528 с
2 Нанотехнологии. Термины и определения / Проект ГОСТ Р. – М.: Стандартинформ, 2009. – 34 с
3 Распоряжение Правительства РФ от 01.01.2001 г
4 Nanotechnology – Wikipedia, the free encyclopedia [Электронный ресурс]. URL: http://en. wikipedia. org/wiki/Nanotechnology (доступ 24.09.2012)
5. Официальный сайт НОЦ НТ ФГБОУ ВПО «МГСУ» [Электронный ресурс]. URL: http://www. ***** (доступ 24.09.2012)
6. Ч. Пул, Ф. Оуэнс. Нанотехнологии. – М: Техносфера, 2006. – 336 с.
7. . Нанотехнология. – М: Комкнига, 2006. – 592 с.
8. . Наноматериалы, наноструктуры, нанотехнологии. – М: Физматлит, 2005. – 416 с.
