О возможных механизмах холодной трансмутации ядер

О ВОЗМОЖНЫХ МЕХАНИЗМАХ ХОЛОДНОЙ ТРАНСМУТАЦИИ ЯДЕР

Сибирский химический комбинат, г. Северск

При рассмотрении холодной трансмутации нужно, видимо, быть готовыми к тому, что в экспериментах разных групп могут реализовываться различные механизмы этого явления. Объединять их может только высокая степень коллективизации процессов, приводящих к трансмутации. Холодную трансмутацию совершенно невозможно понять как статистически независимую совокупность элементарных актов ядерного превращения.

С этих позиций в докладе проводится анализ результатов Савватимовой и Уруцкоева, и предлагаются для обсуждения возможные механизмы трансмутации.

Холодная трансмутация – явление настолько необычное, что даже внутри сообщества, занимающегося этими проблемами, далеко не все верят в возможность ее существования. Данная работа сделана с позиции принятия холодной трансмутации как реального экспериментального факта.

Эксперименты, в которых наблюдалась трансмутация [1-4], очень сильно отличаются друг от друга и схемой, и процессами, в них протекающими. Но есть в этих экспериментах нечто общее – это существование условий, необходимых и достаточных для протекания явления холодной трансмутации. Основная особенность холодной трансмутации заключается в том, что она происходит при низких энергиях взаимодействия. При этом перераспределение ядерной материи возможно только в том случае, если барьеры деления и синтеза ядер элементов системы становятся почему-то аномально низкими или отсутствуют вовсе. Ясно, что должна существовать связь между аномально низкими барьерами и необычными условиями протекания процесса холодной трансмутации.

Прежде, однако, обратим внимание на условия, при которых обычно изучаются ядерные взаимодействия. Весь ядерно-физический эксперимент базируется на изучении взаимодействия частиц с ядерными мишенями, которые представляют собой либо твердое тело, либо газ. Это означает, что ядра элементов, с которыми происходит взаимодействие налетающих частиц, находятся внутри своих электронных оболочек – это внутриатомные ядра. Соответственно, все, добытые из таких экспериментов, энергетические параметры ядер (энергии связи и др.) относятся только к внутриатомным ядрам. И вся совокупность экспериментальных данных говорит о том, что внутриатомные ядра при низких энергиях не могут быть подвержены ядерным превращениям типа синтеза – деления.

Эксперименты же, в которых наблюдается холодная трансмутация, необычны тем, что в них реализуется плазменное состояние вещества – состояние, при котором ядра элементов системы существуют в «оголенном» или глубоко ионизованном состоянии. В экспериментах с тлеющим разрядом имеет место дейтериевая плазма, в экспериментах с электровзрывом фольг или проволочек – «оголенные» полностью или частично ядра остова.

Стало быть, именно состояние «оголенности» ядер снимает барьеры для ядерных превращений при низких энергиях. Отметим, что этот вывод – простая констатация экспериментальных фактов и ничего больше, поскольку единственная особенность экспериментов, где наблюдается холодная трансмутация, состоит в том, что в них реализуется плазменное состояние вещества. Но этот вывод эквивалентен утверждению о том, что «оголенные» ядра имеют существенно меньшую энергию связи, чем ядра, находящиеся внутри электронной оболочки. (Очень близкое по смыслу высказывание можно было услышать в докладе [5], сделанном на 11-й Российской конференции по холодной трансмутации ядер) В свою очередь, такое возможно при одном единственном условии – электроны оболочки атома должны принимать непосредственное участие во внутриядерных взаимодействиях, внося свой вклад в укрепление связей внутри ядра, и тогда удаление оболочки от ядра должно приводить к ослаблению внутриядерных связей и приведению ядра в возбужденное, неустойчивое состояние. Так ли уж фантастично последнее предположение? – Вовсе нет. Хорошо известно явление К-захвата, отражающее как раз факт непосредственного участия электронной оболочки атома во внутриядерных взаимодействиях. Можно предположить, что в стабильных атомах электроны оболочки периодически «заходят» в ядро, компенсируя на время его избыточный положительный заряд и предохраняя, тем самым, ядро от развала.

Имеет смысл, видимо, представить всю совокупность высказанных предположений в форме некоей модели атома, пусть даже качественной, которая позволила бы почувствовать принципиальную возможность ядерных превращений при аномально низких энергиях.

Модель ядра с электронной оболочкой и без таковой.

Представим, что ядро существует в виде вихря, полого внутри, образованного вращением ядерной материи. Вихрь – одно из самых устойчивых образований в природе и было бы правомерным предположить его существование и на ядерном уровне. С другой стороны, любая масса – это концентрированная энергия. Плотно «упаковать» энергию можно только во вращательных, вихревых структурах.

Предположим, что ядерная материя, образующая вихрь, существует в сверхтекучем состоянии и не имеет нуклонной структуры. Внутренний слой вихря вращается в одну сторону и заряжен положительно, внешний слой вращается в другую сторону и заряжен отрицательно. Вращения заряженных слоев образуют круговые встречные токи зарядов разных знаков и это создает электродинамический эффект их взаимного притяжения, стабилизирующий вихрь.

Ядерная материя вихря в целом обладает избыточным положительным зарядом. Такая структура не может быть устойчивой, поэтому для ее стабилизации нужна внешняя электронная оболочка. Когда она есть, вихрь представляет собой атом. Механизм стабилизации может «работать» следующим образом. Вихрь втягивает в свою воронку электроны оболочки и в полости вихря образуется ток электронов. Внутри полости существует продольное магнитное поле, создаваемое токами слоев, поэтому электроны оболочки движутся в полости вихря по спирали, прижимаясь к стенкам слоя. Направление их вращения противоположно направлению вращения внутреннего слоя, поэтому между током электронов и током внутреннего слоя возникает дополнительное притяжение. Кроме того, электроны в полости вихря и отрицательный заряд внешнего слоя вихря вращаются в одну сторону, поэтому и между ними возникают силы притяжения. Ядро – вихрь поджимается к оси вращения и слегка вытягивается, при этом внутренний слой частично обнажается, образуя на своих полюсах избыточный положительный заряд. Но электроны оболочки, пройдя этот вихрь насквозь, возвращаются назад, в оболочку. Когда полость вихря обедняется электронами, избыточный заряд внутреннего слоя приводит к разбуханию вихря и очередному втягиванию электронов оболочки. Процесс повторяется. На рис.1 схематично показаны две противоположные фазы этого процесса.

Допустим теперь, что оболочка каким-либо способом удалена и ядро «оголилось». В этом состоянии оно немедленно начинает перестраиваться, стремясь уйти от развала. Края вихря уширяются, превращаясь в воронки, а слои частично разделяются. Внутренний слой, расширяясь в воронку с одного конца, сужается с другого конца, постепенно утоньшаясь до нуля. Внешний слой делает то же самое в противоположном направлении. В результате вихрь поляризуется – одна воронка заряжена положительно, другая – отрицательно. Поскольку положительного заряда в вихре больше, чем отрицательного, положительно заряженная воронка становится более широкой, раскрытой, нежели отрицательно заряженная воронка. На рис. 2 схематично показан поляризованный вихрь. У этого вихря есть область, где заряды скомпенсированы полностью. В этом месте поперечник вихря минимален и условно эту область можно назвать местом перетяжки.

Таким образом, относительная стабилизация вихря есть результат перераспределения зарядов внутри него. Образование поляризованных воронок способствует разведению зарядов дальше друг от друга, но здесь можно сказать и так, что заряды имеют возможность ослабить кулоновское отталкивание через образование воронок.

Посмотрим, что произойдет, если к возбужденному вихрю приблизится другой возбужденный вихрь. В таком случае они начнут взаимодействовать – один вихрь начнет втягивать в свою широкую воронку другой вихрь (рис.3). В этом процессе участвуют несколько типов взаимодействий, каждое из которых становится доминирующим последовательно, по мере сближения вихрей. На «дальних подступах», по-видимому, преобладающим является взаимодействие посредством векторных квантовых полей [6]. Потенциал векторного квантового поля связан с потенциалом скалярного поля соотношением , где - вектор линейной скорости вращающейся массы. Поскольку вихри – это вращательные структуры, они являются источниками волновых возмущений векторного квантового поля и способны посредством этих возмущений, переносящих энергию, взаимодействовать. Эти возмущения представляют собой высокочастотные пространственно-временные осцилляции, поэтому они дальнодействующие.

По мере сближения вихрей, на следующем этапе вступают во взаимодействие кулоновские силы притяжения, действующие между широкой, внутренней воронкой втягивающего вихря, заряженной положительно, и узкой, внешней воронкой втягиваемого вихря, заряженной отрицательно. При дальнейшем сближении «включаются» взаимодействия угловых моментов, ориентирующие вихри соосно и образуя дополнительную силу втягивания. Величину энергии взаимодействия соосных и параллельных угловых моментов можно оценить из соотношения [6]:

,

где и - квантовые угловые моменты и массы ядер, - расстояние между ядрами. Сделаем это для возбужденных ядер палладия с моментами, равными и 8. Расстояние возьмем см. Тогда МэВ.

При дальнейшем втягивании включается взаимодействие магнитных моментов (энергия этого взаимодействия пропорциональна ). Но, по мере слияния вихрей, к положительно заряженной воронке втягивающего вихря приближается противоположный конец втягиваемого вихря, который тоже заряжен положительно. Может наступить момент, когда мощные силы втягивания, действующие на внутреннюю часть втягиваемого вихря, и быстро нарастающие силы кулоновского отталкивания, действующие на внешнюю часть вихря, этот вихрь просто разорвут (наиболее вероятно, в месте перетяжки) и внешняя его часть останется не втянутой. У этой части есть возможность либо стать атомом нового элемента, либо – вступить в другое взаимодействие с другими возбужденными ядрами.

Трансмутация в экспериментах с тлеющим разрядом.

Авторы этих экспериментов [1,2] обычно интерпретируют наработку новых элементов в процессе разряда как результат гипотетических ядерных реакций синтеза – деления, протекающих в приповерхностном слое внутри катода. С этим трудно согласиться по ряду причин. Главная из них заключается в том, что внутри катода все ядра спрятаны в электронные оболочки и для их превращений нужны большие энергии. Таких энергий внутри катода нет, стало быть, нет и ядерных превращений. Однако образование новых элементов в этих экспериментах все-таки происходит, но происходит не внутри, а – вне катода (точнее, в прикатодной области плюс поверхность катода). Рассмотрим далее один из возможных вариантов наработки новых элементов при тлеющем разряде.

Для определенности возьмем исходную систему с газом дейтерия и палладиевым катодом. При разряде возникает ток ионов дейтерия (дейтронов) на катод и электронный ток на анод. Это – плазменное состояние вещества, причем ионная составляющая плазмы представляет собой «оголенную» ядерную материю. В целом плазма приблизительно электронейтральна, но по объемной плотности существует недокомпенсация положительного заряда ионной составляющей тока отрицательным зарядом электронной составляющей, обусловленная различными скоростями дейтронов и электронов тока. Действительно, , где - объемная плотность заряда электронов, - объемная плотность заряда дейтронов. Если ионная и электронная составляющие тока формируются в квази мононаправленные потоки, то между частицами этих потоков должно возникать квантовое взаимодействие [7,8]. В результате этих взаимодействий ионная и электронная составляющие тока разряда образуют две вложенные друг в друга квантовые подсистемы, определенным образом самоорганизованные. Взаимное влияние полей этих подсистем приводит к тому, что потоки структурируются в отдельные струи, перемежающиеся между собой. Внутри струй те же взаимодействия могут приводить к образованию кластеров. На рис. 4-6 представлены результаты расчетов по модели [7], иллюстрирующие процесс образования дейтронных кластеров.

Таким образом, в результате квантовых взаимодействий в струях ионной составляющей тока тлеющего разряда образуются дейтронные кластеры. Кстати сказать, и в электронных струях возможно образование электронных кластеров, просто пока нас интересует другое. Кластеры дейтронов представляют собой довольно рыхлые образования. Полноценными ядрами они станут после того, как приобретут электронную оболочку, т. е. станут атомами. При подлете к поверхности катода кластеры устремляются преимущественно туда, где больше электронов. По-видимому, электронов больше на выступах, остриях и т. п., т. е. там, где работа выхода электрона меньше всего. Попадая в такое место, кластер формирует электронную оболочку и превращается в атом. При этом электроны сваливаются в глубокую потенциальную яму и выбрасывают излучение (спектр сдвигается от жесткого излучения к мягкому по мере заполнения ямы). Жесткая часть излучения покидает катод, более мягкая – идет на его нагрев.

На первом этапе общего процесса, предположительно, идет образование легких элементов. При этом большое значение имеет структура поверхности катода – она должна иметь облегченные стоки для электронов. При образовании атомов выделяется большое количество тепловой энергии, которая идет на разогрев катода. Здесь важно то, из какого металла сделан катод. Если, к примеру, это серебро, то ясно, что при разогреве и дальнейшем расплавлении все первоначальные шероховатости на поверхности просто растекутся, при этом образуется гладкая поверхностная пленка, которая быстро прекратит процесс образования элементов.

Вторая фаза общего процесса начинается с момента, когда приповерхностный слой катода разогрет настолько, что с поверхности начинают испаряться атомы матрицы и примеси. Здесь, конечно, возможны процессы обогащения приповерхности примесными атомами за счет стимулированной диффузии из объема, тем более, что поверхность представляет собой сток для них.

Испарившийся с поверхности катода атом сразу же попадает под действие квантового поля электронного потока. Это поле, во-первых, увлекает атом в электронный поток, вызывая его миграцию вдоль канала, а, во-вторых, начинает возбуждать ядро, преимущественно его вращательные моды, как наиболее соответствующие по частотам частоте поля (здесь нужно иметь в виду, что в прикатодной области электроны движутся с ускорением, поэтому частота квантового поля электронного потока увеличивается по мере его удаления от катода). Ядро начинает «раскручиваться» (в ядерной физике этому соответствуют изомерные состояния) и его связи с электронной оболочкой начинают ослабевать. В какой-то момент электроны начинают срываться с оболочки и в этом им помогает та самая недокомпенсация положительного заряда ионной составляющей тока. Атом становится все больше ионом, положительный заряд его, по мере удаления электронов с оболочки, увеличивается, он начинает замедляться (под действием электрического поля катода) и, наконец, останавливается. В этот момент он может быть ионизован либо частично, либо полностью. Затем ядро (или многозарядный ион) начинает ускоряться в сторону катода и проходит весь обратный путь до поверхности. При этом процесс возбуждения ядра квантовыми полями потоков продолжается до конца, т. е. до того момента, пока ядро не упадет на поверхность.

На этой стадии возможны несколько вариантов процесса. Во-первых, в зависимости от типа атома возбуждение ядра может быть разным, т. е. по-разному могут проходить процессы его ионизации. Во-вторых, в зависимости от типа ядра и степени его возбуждения может происходить или не происходить процесс синхронизации с кластерами ионных струй, т. е. кластеризация больших масс. Это, в свою очередь, зависит от заряда ядра, т. е. от скорости его падения на поверхность катода и т. д. Понятное дело, что ион, к примеру, не может образовать ядерный кластер. Видимо, он так и упадет на поверхность катода в виде иона (но с возбужденным ядром).

Для определенности рассмотрим историю атомов палладия. В результате возбуждения вращательных мод, «голое» ядро, скорее всего, не в состоянии присоединять к себе дейтронные кластеры, поэтому его масса не увеличена, когда оно возвращается на катод. Но ядро в момент падения находится в, более или менее, возбужденном состоянии (степень возбуждения зависит, в частности, от длины пройденного ядром пути). Такое ядро похоже на «торнадо» и, попадая на поверхность, оно может начать втягивать в свою воронку дейтроны, один или два, а, может, больше – все зависит от степени его «раскрученности». Одиночных дейтронов, осевших на поверхность и «ожидающих своей очереди» на приобретение электрона, по идее, должно быть немало. Одновременно с этим идет процесс образования электронной оболочки и после его окончания образуется атом другого типа с большей, чем у исходного палладия, массой. При этом глубина потенциальной ямы для электронов у этого ядра значительно больше, чем это было при образовании легких элементов, поэтому излучение, сопровождающее процесс образования оболочки, должно быть (в своей высокочастотной части) значительно жестче. Другой вариант: более «раскрученное» ядро палладия может упасть рядом с менее «раскрученным» ядром и начать его втягивать в себя. Здесь, опять-таки, возможны варианты. Если на промежуточной стадии этого процесса наступит момент, когда количество приобретенных электронов уравняет заряд этого промежуточного ядра, процесс втягивания может прекратиться и оставшаяся не втянутой часть втягиваемого ядра отделится и образует впоследствии элемент с массой, меньшей массы исходного атома.

На этом этапе возможно образование как легких элементов, так и – элементов средних и тяжелых масс. Характерной чертой процесса является его многовариантность. Интенсивность процесса зависит от величины тока разряда, от структуры поверхности катода, а также от его состава и физических свойств. Формально процессы трансмутации, например, палладия можно записать в терминах ядерных реакций:

при

при

при ,

однако эта запись отражает процесс, существенно отличающийся от классической ядерной реакции. По-видимому, некоторые из элементов могут образовываться не по одному каналу, например, из кластеризации и из «остатков» палладия.

Наконец, третья фаза общего процесса может быть охарактеризована тем, что, рано или поздно, наступает «отравление» поверхности катода, и процесс элементообразования затухает. Термин «отравление» здесь означает, что поверхность становится не в состоянии оперативно снабжать электронами все поступающие на нее дейтроны, кластеры, ядра и ионы. Образованные на поверхности новые элементы изменяют ее структуру, и испарение палладия ослабевает или прекращается полностью. На поверхности начинает накапливаться положительный заряд, что приводит к экранировке потенциала катода и изменению режима разряда. Кстати сказать, эти связанные заряды могут пребывать на поверхности, видимо, довольно долго и после окончания эксперимента, постепенно нейтрализуясь и высвечивая жесткое излучение.

Резюме. Все многообразие процессов, происходящих в этих экспериментах, охватить не представляется возможным. Все, что изложено по этому поводу, можно считать лишь более или менее грубым приближением к реальности. Главная задача на этом этапе заключалась в опробовании предложенного подхода к пониманию того, что может происходить при тлеющем разряде.

Выделим некоторые моменты или факторы, играющие существенную роль (с точки зрения рассматриваемого подхода) в процессе холодной трансмутации.

-  Среда, в которой происходят основные процессы элементообразования – это плазма плюс поверхность катода.

-  Для процессов ядерных превращений необходима «оголенная» ядерная материя и она существует в плазме и некоторое время – на поверхности катода.

-  Во всех компонентах общего процесса элементообразования существенную роль играет квантовое взаимодействие.

-  Важны структура поверхности катода и его состав.

Трансмутация в экспериментах по электровзрыву фольг или проволочек.

Основной процесс в экспериментах [3] – это взрывного характера испарение фольги или проволочки, приготовленных из металла или сплава, при пропускании через них мощного (50 кДж) и короткого ( мсек.) импульса тока при напряжении до 5 кВ. Жидкая диэлектрическая среда, в которую погружены фольги или проволочки, выполняет функцию демпфера, не позволяя каналу, образующемуся при разряде, разлететься слишком быстро.

При разряде электронная лавина по пути своего следования буквально срывает электронную подсистему металла и электронные оболочки ионов остова, оголяя ядерную материю ионов. После прохождения импульса из проволочки образуется плазменный шнур, центральная часть которого представляет собой одно или несколько цилиндрических образований из оголенной и возбужденной ядерной материи. Центральный шнур (или их совокупность) оказывается окруженным взвесью электронов, бывших электронами оболочек ионного остова до разряда. Основным компонентом центральной части плазменного шнура является оголенная ядерная материя, образованная из ядер остова металла, но здесь же присутствуют и ядра с небольшим количеством электронов, оставшихся от «ободранной» оболочки, и ионы малой зарядности. Эти ионы в первую очередь покидают плазменный шнур и локализуются в пространстве с повышенной электронной плотностью. По идее, там должна происходить их рекомбинация, сопровождающаяся свечением. По-видимому, плотность электронной «взвеси» выше в прианодной области, так как именно там заканчивается лавинный процесс разряда.

Центральная часть плазменного шнура представляет собой на первых порах сообщество возбужденных ядер в неполяризованном состоянии. Но каждое возбужденное ядро – это магнитный и электрический диполь, а, кроме того, каждое из ядер обладает угловым моментом, поэтому на следующем этапе ядра начинают переориентироваться своими моментами и вступают во взаимодействия. Здесь, видимо, могут образовываться цепочки сцепленных ядер самой причудливой конфигурации, но повторяющейся структуры по длине шнура. В целом эта картина должна быть очень динамичной, поскольку на следующей фазе разворачиваются процессы перераспределения материи внутри ядерных цепочек, завершением которого является образование сначала ядер будущих новых элементов, затем частичная их нейтрализация электронами внешней части плазменного шнура, наконец, уходом ионов вновь образованных элементов в прианодную часть, где и происходит окончательное образование атомов новых элементов. В результате этих процессов внутри ядерного шнура существующие цепочки должны разрываться, из разорванных «на кусочки» цепочек могут образовываться новые цепочки, в которых идет процесс формирования новых ядер, и т. д.

Таким образом, основной процесс ядерных превращений идет по механизму взаимодействия оголенных и возбужденных ядер, рассмотренному в первой части доклада. Только здесь отличие от процессов слияния ядер, протекающих при тлеющем разряде, заключается в том, что степень возбуждения ядер матрицы ниже (нет дополнительного возбуждения ядер квантовыми полями), поэтому возбужденное, но не очень сильно, ядро может «прихватить» себе лишь какую-то часть другого возбужденного ядра, может быть, даже – и небольшую.

В титане больше всего изотопа , поэтому в экспериментах с титановыми проволочками этот изотоп – основной участник ядерных превращений. Рассмотрим один из вариантов взаимодействия двух ядер этого изотопа. Два ядерных вихря, представляющих собой электрические диполи, притягиваются друг к другу противоположно заряженными концами. Узкая часть воронки одного вихря начинает входить в широкую воронку. При этом втягиваемый вихрь начинает перестраиваться – внутренний слой начинает как бы «втекать» внутрь (еще один из механизмов снижения кулоновского барьера – для того, чтобы его ослабить, внутренний слой использует возможность «спрятаться» за внешний, отрицательно заряженный, слой). Конец втягиваемого вихря быстро компенсируется по заряду и увеличивает скорость вращения. Место перетяжки сдвигается ближе к втягиваемому концу вихря и здесь происходит разрыв вихря. Скомпенсированный по заряду «кусочек» ядерного вихря остается внутри втягивающего вихря, остальная часть этого вихря выходит из взаимодействия. В терминах нуклонной структуры этот «кусочек» представляет собой нейтрон или два нейтрона. В итоге, из двух ядер основного изотопа титана получается два ядра либо и , либо - и .

Подобным образом во взаимодействия вовлекаются все ядра, присутствующие в центральном шнуре, причем каждое ядро может провзаимодействовать и не один раз. В итоге получается большое число комбинаций с выходом элементов в широком спектре масс. Многообразие сценариев обусловлено еще и тем, что параллельно с процессом перераспределения ядерной материи между возбужденными ядрами, происходит процесс «прихватывания» ими электронов из внешнего «облака». Кроме того, в ядерном шнуре должны присутствовать ядра от среды, в которой происходил разряд.

О треках «странного» излучения.

На существующем этапе исследования этого явления, представляется полезным обсуждать любые предположения, направленные на попытки понять его природу. Видимо, чем шире спектр подходов, тем больше шансов найти то, что нужно для понимания.

При формулировании предположений будем исходить из фактов:

-  треки, оставляемые объектом в ядерной эмульсии, не бывают пространственными, их фиксация происходит только на поверхности;

-  треки очень «жирные», но следов ударной ионизации нет (отсутствуют дельта электроны);

- треки могут быть очень протяженными.

Перечисленная выше совокупность фактов говорит, скорее всего, о том, что ядерная эмульсия регистрирует не вещество (в виде какой-то гипотетической частицы или протяженного объекта), а – полевые возмущения. В этом смысле нужно говорить не о треках, а – об изображениях (наподобие фотографии), неких объектов, находящихся вне эмульсии и способных эти возмущения вызывать.

По способности производить изменения в эмульсии можно судить о том, что возмущения этого поля воздействуют на электроны молекул эмульсии, стимулируя химические превращения. По способности проникать сквозь вещество стенок камер можно судить о том, что возмущения поля должны быть высокочастотными. Перечисленной совокупности качеств в полной мере удовлетворяют векторные квантовые поля [6]. Источником высокочастотного векторного квантового поля может быть быстро вращающаяся масса. Именно таковой и является «оголенная» и возбужденная ядерная материя. Таким образом, объекты, изображения которых фиксируются эмульсией, есть ни что иное как возбужденная «оголенная» ядерная материя и все причуды со структурой и протяженностью изображений связаны с ее поведением. Если, к примеру, шнур ядерной материи поместить в магнитное поле, его конфигурация будет меняться в соответствии с параметрами этого поля потому, что сам шнур представляет собой магнит (или последовательность магнитов) типа соленоида, причем очень гибкий.

Литература

1.  . Материалы 3, 7 Российской конференции по холодной трансмутации ядер.

2.  . Материалы 3, 7, 8, 9 Российской конференции по холодной трансмутации ядер.

3.  , , . Прикладная физика, 2000, № 4.

4.  . Физическая мысль России. 2001, № 1.

5.  , , . Механизм процесса холодной трансмутации ядер химических элементов. В печати.

6.  . Автоколебательная квантовая механика. Томск, 1976.

7.  , , . Материалы 8 Российской конференции по холодной трансмутации ядер. 2001.

8.  . Материалы 9 Российской конференции по холодной трансмутации ядер. 2002.

On Possible Mechanisms of Cold Nuclear Transmutations

Vladimir N. Shadrin

Siberian Group of Chemical Enterprises, Seversk

Studying Cold Transmutation, it is obviously possible that various mechanisms of this phenomenon are implemented in experiments of different groups. Only the degree of collectivization of the processes, which leads to transmutation, can unite them. It is most unlikely to see Cold Transmutation as a statistically independent system of elementary acts of nuclear transmutation.

From this point there is the analysis of the results achieved by Savvatimova and Urutskoyev, and possible mechanisms of transmutation are given to be discussed.