Определение максимальной энергии бета излучения радиоактивных веществ

РАБОТА № 6

ОПРЕДЕЛЕНИЕ МАКСИМАЛЬНОЙ ЭНЕРГИИ БЕТА ИЗЛУЧЕНИЯ РАДИОАКТИВНЫХ ВЕЩЕСТВ

Цель работы: определить максимальную энергию бета спектра по кривой изменения интенсивности пучка бета излучения радиоактивного препарата в зависимости от толщины поглотителя.

Приборы и принадлежности: бета активный препарат, счётчик импульсов, компьютер, алюминиевые пластинки.

ВВЕДЕНИЕ

Бета распадом называется процесс самопроизвольного превращения нестабильного ядра в ядро изобар с зарядом, отличающимся от Z на DZ= ±1 в результате испускания электрона (позитрона) или его захвата. Известны три вида бета распада: b - - распад, b+ - распад и К - захват, т. е. захват электрона ядром с одной из ближайших к ядру оболочек, как например, в таких ядерных реакциях:

15 P 32 ®16 S32  + e-  +  (b - - распад)

6 C11 ® 5B11  + e+ +  (b+- распад)

4 Be 7  + e-  ® 3Li 7 +  (К - захват)

Три вида бета распада сводятся к следующим видам взаимного превращения нуклонов внутри ядра:

n  ® p + e - +   (b–-распад. Превращение нейтрона в протон)

p  ® n + e+ + (b+ - распад. Превращение протона в нейтрон)

p + e - ® n + (К - захват.  Превращение протона в нейтрон).

Таким образом, электроны и позитроны не находятся в ядре, а рождаются в момент b - распада при переходе нуклона из одного состояния в другое. Что касается возможности взаимного превращения нуклонов в свободном состоянии, то анализ показывает, что свободный нейтрон нестабилен и превращается в протон с испусканием электрона и антинейтрино. Протон в свободном состоянии стабилен и может превратиться в нейтрон только в ядре.




Измерения энергетических спектров электронов и позитронов бета распада показали, что в процессе распада испускаются электроны (позитроны) с энергиями от нуля до некоторой максимальной кинетической энергии (рис.17), которую называют верхней границей бета спектра. На рис.1 приведен бета спектр, обусловленный превращением нейтрона в протон (влияние заряда на форму бета спектра будет рассмотрено ниже). Ne - число электронов с энергией Е.

Объяснение такого характера энергетического спектра состоит в том, что при всех видах бета распада испускается нейтрино (n) или антинейтрино  ( ), т. е. нестабильное ядро распадается на три частицы: ядро-продукт, электрон (позитрон), антинейтрино (нейтрино).

Поскольку масса покоя ядра-продукта велика, доля кинетической энергии, уносимой ядром, очень мала по сравнению с энергией, уносимой лептонами (электроном и антинейтрино либо позитроном и нейтрино), которая распределяется случайным образом между электроном и антинейтрино (позитроном и нейтрино). Этим и объясняется непрерывность энергетического спектра при бета распаде. Верхняя граница бета спектра Е max соответствует тому случаю, когда вся энергия распада уносится только электроном, а антинейтрино испускается с энергией близкой к нулю. Таким образом, верхняя граница бета спектра Е max равняется разности энергий покоя исходного ядра, ядра-продукта и электрона, т. е.

Е max =[M(A, Z) – M(A, Z ± 1) – m]c2 (1)

где m  - масса электрона, M(A, Z) - масса ядра с атомным номером Z и массовым числом А. Взаимодействие частиц, проявляющееся в бета распаде много слабее как ядерных, так и электромагнитных взаимодействий и превосходит по величине только гравитационное. Слабостью этого взаимодействия объясняются относительно большие значения периодов полураспада бета активных ядер.




Необходимо отметить, что на форму бета спектра влияет кулоновское взаимодействие электрона (позитрона) с полем заряда ядра-продукта. Искажение, вносимое в спектр этим взаимодействием, особенно существенно в начале спектра, т. е. для частиц с малой энергией. Центр тяжести кривой распределения смещается в сторону малых энергий для электрона и больших энергий для позитрона. При этом смещение тем больше, чем больше заряд ядра.

При прохождении через вещество электроны теряют свою энергию вследствие электромагнитного взаимодействия с атомами поглотителя. Электроны с относительно малой энергией (меньше так называемой критической) теряют ее на ионизацию и возбуждение атомов тормозящего вещества (ионизационные потери). Электроны с энергией, превышающей критическую, теряют ее путем испускания электромагнитного излучения при торможении в электрических полях ядер тормозящего вещества (радиационные потери). Согласно классической электродинамике заряд e, движущийся с ускорением a, излучает с интенсивностью

Ускорение заряженной частицы в полях атомных ядер пропорционально произведению заряда ядра Ze на заряд частицы Z1e и обратно пропорционально массе частицы:

a ~Z Z1e2 / M.

Поэтому энергия, излучаемая при торможении протона меньше энергии, излучаемой электроном в том же тормозном поле примерно в 3.4×106 раз. По этой причине радиационные потери, играющие важную роль в торможении электронов высокой энергии несущественны при прохождении через вещество тяжелых заряженных частиц, таких как протоны и альфа частицы.




Для электронов удельные, т. е. рассчитанные на единицу длины пути, радиационные потери растут с увеличением энергии и пропорциональны квадрату заряда ядра поглотителя. Энергия электрона, при которой удельные радиационные потери становятся равными удельным ионизационным потерям, называется критической. Критические энергии для легких поглотителей составляют несколько десятков Мэв, т. е. намного превышают энергии электронов бета распада. Поэтому за поглощение электронов бета распада в легких поглотителях, например, алюминии, ответственны только ионизационные потери.

Величина ионизационных потерь энергии на единицу длины пути выражается формулой:

(2)

где Z1e - заряд частицы, v - ее скорость, E=Mv2/2 - энергия частицы, N - число атомов поглотителя в единице объема, m  - масса электрона, Z - атомный номер поглотителя, I - энергия ионизации атома поглотителя. В области нерелятивистских скоростей функция f(E/I) слабо зависит от величины энергии частицы.

Длина пробега заряженной частицы в веществе равна пути, на котором первичная кинетическая энергия частицы Е  растрачивается в результате взаимодействия со средой, т. е.

(3)

Пробеги частиц измеряются либо в единицах длины, либо в так называемых «массовых единицах»: г/см2 (мг/см 2), причем:

R(г/см2) = R(см)×r(г/см 3),

где  r - плотность вещества поглотителя. Отсюда следует, что пробег частицы есть функция ее кинетической энергии, поэтому измерения длин пробегов частиц позволяют найти их кинетические энергии. Необходимо, однако, отметить, что определение длины пути частицы в веществе по толщине поглощающего слоя возможно только для тяжелых частиц, которые не испытывают заметного рассеяния в кулоновских полях ядер. Для электрона, в отличие от тяжелых заряженных частиц, траектория в веществе не является прямолинейной.




Электрон, проходя через вещество помимо неупругого взаимодействия с атомами, приводящего к потере энергии, испытывает также упругое рассеяние. Средний угол отклонения электрона тем больше, чем меньше его скорость. Поэтому след электрона имеет извилистый характер. Влияние рассеяния на проникающую способность электронов особенно существенно в веществах с большими Z. В легких веществах влияние рассеяния меньше, но и здесь оно играет заметную роль.

Число электронов, прошедших фольгу заданной толщины, является монотонно убывающей функцией толщины фольги. Максимальная толщина фольги, поглощающей почти все падающие на нее электроны, характеризует так называемый максимальный (или эффективный) пробег.

Детальное изучение энергетического спектра бета излучения требует сложной аппаратуры и, как правило, источников большой активности. В тех же случаях, когда требуется определить максимальную энергию бета спектра с точностью не превышающей 5%, используют метод поглощения. Этот метод, ввиду своей простоты и доступности широко используется в аналитических лабораториях.

Для определения верхней границы бета спектра методом поглощения снимают кривую поглощения бета излучения в веществе (как правило, в алюминии), т. е. находят, пользуясь набором тонких фольг, зависимость интенсивности пучка электронов I, прошедших через фольгу, от толщины поглотителя (рис. 2). Пользуясь кривой поглощения, можно определить максимальную энергию электронов двумя способами.

Первый способ основан на нахождении максимального пробега бета электронов путем экстраполяции кривой поглощения к уровню фона. Определив максимальный пробег электронов в алюминии, можно определить максимальную энергию бета спектра, пользуясь эмпирической формулой, связывающей пробег электронов с их энергией:




  (4),

где n = 1,865 – 0,0954 ln Emax ([E]=Мэв, [R]=мг/см2)

Эта формула хорошо согласуется с экспериментальными данными при значениях энергии Emax < 2,5 МэВ.

Следует отметить, что определение максимального пробега, т. е. такой толщины, поглотителя, при которой регистрируемая интенсивность излучения совпадает с фоновой интенсивностью, связано со следующими трудностями.

Во-первых, обеспечение статистической точности определения интенсивности бета излучения вблизи фона требует значительного времени.

Во-вторых, экстраполяция кривой поглощения к уровню фона затруднена отсутствием прямолинейного участка кривой вблизи фона. Этот способ определения Еmax является весьма неточным.

Второй способ. В настоящей работе определение верхней границы бета спектра производится с помощью специально построенных номограмм (рис. 3). Приведенные на рис. 4 кривые дают зависимость верхней границы бета спектра (Еmax) от толщины поглотителя, ослабляющего интенсивность пучка бета частиц в 2n раз (см. также рис. 2). По оси ординат отложена энергия, соответствующая верхней границе бета спектра, по оси абсцисс - толщина алюминия в мм. Абсцисса для нижних кривых указана внизу, для верхних - наверху. Индексы на кривых (n = 1,2,3...) указывают степень ослабления интенсивности (2n раз).

а) б)

Рис. 3 Номограммы: а) – для нахождения верхней границы бета - спектра методом поглощения (просчитана для Z=20); б) – поправки на Z

Номограммы относятся к случаю, когда заряд бета активного ядра излучателя Z=20. Если заряд ядра исследуемого бета активного вещества не равен 20, или его распад позитронный, необходимо ввести поправку, связанную с кулоновским взаимодействием излученной заряженной частицы с ядром-продуктом распада. Величину поправки устанавливают по графикам (рис. 3). Для этого, определив величину максимальной энергии электронов без учета поправки на кулоновское взаимодействие, с помощью схем распада изотопов Na, Mg, P..., находят тот изотоп, с которым производят измерения. Для данного Z по графикам находят величину поправки в процентах. Затем, зная толщину n-кратного поглощения dn(Z), найденную по кривой поглощения, и поправку d, находят толщину n-кратного поглощения dn(20) соответствующую Z=20:




(5).

По найденному значению dn(20) из номограмм определяют уточненную верхнюю границу бета спектра.

Нужно отметить, что описанные способы определения верхней границы методом поглощения дают совпадающие результаты только в случае простого бета спектра, когда распад бета активного ядра происходит всегда на один и тот же основной уровень ядра продукта.

ОПИСАНИЕ УСТАНОВКИ И МЕТОДА ИЗМЕРЕНИЙ

Регистрация бета излучения производится с помощью установки, блок-схема которой показана на рис. 4. Установка состоит из газоразрядного счетчика с блоком питания, двухканального аналого–цифрового преобразователя (АЦП) и компьютера (ПК).

Источник бета излучения, его блок питания и газоразрядный счетчик объединены в одну установку, схематически изображенную на рис. 5. Исследуемый бета-препарат помещен в стальной коллиматор (1). Поток бета частиц проходит через поглоти, который выполнен в виде стопки тонких алюминиевых пластинок (фольги), и попадает в газоразрядный счетчик (3), укрепленный вместе с блоком питания (4) на корпусе установки (5). Коллиматор с бета источником (1) может перемещаться в вертикальном направлении. Для получения наибольшего потока бета частиц, проходящих через газоразрядный счетчик и, следовательно, улучшения статистической точности получаемых результатов, рекомендуется коллиматор с бета источником опускать в крайнее нижнее положение.

Измерение потока бета излучения следует начинать в отсутствие алюминиевых фильтров, а затем последовательно увеличивать их число, помещая фильтры в окошке держателя. В настоящей работе применяются фильтры из алюминиевой фольги толщиной 0,25 мм, 0,5 мм, и 1,5 мм (т. е. 66,5 мг/см2, 133 мг/см2 и 400 мг/см2). Вкладывайте пластинки так, чтобы толщина слоя возрастала на 0,25 мм при каждом новом измерении.




Поток зарегистрированного счетчиком бета излучения определяется по формуле:

I=N/ t (6),

где N - число зарегистрированных импульсов, t - время измерения. Время измерения следует выбирать так, чтобы обеспечить достаточную статистическую точность получаемых для интенсивности результатов. Поскольку ошибка определения времени пренебрежимо мала, а среднеквадратичное отклонение (ошибка, обусловленная статистическим характером измеряемой величины) числа зарегистрированных импульсов  , то статистическая среднеквадратичная ошибка интенсивности определяется выражением:

(7).

Относительная статистическая ошибка измерения интенсивности:

(8)

Кривую поглощения, т. е. зависимость числа зарегистрированных бета частиц от толщины поглотителя, необходимо снимать с минимально возможной погрешностью. Как следует из формулы (8), для погрешности, не превышающей 3%, необходимо зарегистрировать не менее 1000 импульсов. Из этих соображений и следует подбирать время измерения каждой точки на кривой поглощения.

В исследуемом в настоящей работе препарате имеется небольшая примесь гамма излучателя, которая будет создавать дополнительный фон. Поэтому измерения следует проводить до тех пор, пока скорость отсчета не станет приблизительно постоянной (фон). Это будет свидетельствовать о том, что при данной толщине поглотителя все бета частицы исследуемого препарата поглотились. Для уменьшения разброса экспериментальных данных особенно на конечном участке кривой поглощения, близкой к фону, необходимо увеличить статистику измерения, т. е. увеличить время измерения каждой точки. настолько, сколько позволяет лимит времени, выделенный для выполнения данной работы.




Все результаты измерений выводятся на экран компьютера, там же задаются и параметры измерений. В данной работе можно с помощью одного компьютера управлять работой двух измерительных установок одновременно.

ПОРЯДОК ВЫПОЛНЕНИЯ РАБОТЫ

1.  Включите питание счётчика и компьютера. Запустите программу Бета распад, щёлкнув мышью на её иконке , расположенной на рабочем столе Windows. В результате откроется окно, изображённое на Рис. 6.

2.  Щёлкните на пункте меню Канал и выберите в раскрывшемся меню пункт Новый (см. Рис. 6). Раскроется новое окно (Рис. 7), в котором необходимо будет ввести параметры эксперимента.

Рис. 6

Рис. 7

Вверху окна необходимо выбрать один из двух измерительных каналов, щёлкнув на одном из переключателей Канал 1 или Канал 2. Суть этого выбора в том, что в данной работе один компьютер может обслуживать два счётчика, и вам необходимо указать какой именно из счётчиков вы будете использовать для измерений. Выбор счётчика определяется его расположением на столе по отношению к компьютеру: счётчик слева от компьютера – Канал 1, справа – Канал 2.

Кроме того, справа вверху окна необходимо выбрать тип измерений, щёлкнув на одном из переключателей Одиночные или Непрерывные. В данной работе необходимо выбрать Одиночные измерения. Случай Непрерывные относится к работе № 5.

3.  Далее впишите вашу фамилию в соответствующее окошко. Оставлять его пустым нельзя, иначе вы не сможете перейти к дальнейшим действиям, окно просто не закроется.

4.  В окошке справа Длительность отсчёта (секунд) задайте длительность отсчёта (рекомендуется 5 – 10 секунд).




5.  По окончании ввода нажмите кнопку Ok. Окно ввода параметров закроется и раскроется основное окно программы (Рис. 8).

Рис. 8

В рабочем окне в левой верхней его части выводится установленная вами длительность эксперимента и толщина слоя поглотителя (по умолчанию она равна нулю). Там же выводятся фамилии исполнителей.

6.  Нажав в рабочем окне кнопку Старт, вы запускаете процесс измерений. О ходе этого процесса вас информирует указатель хода процесса (ProgressBar). Дождитесь окончания процесса измерений. В окошке Число импульсов вы увидите сколько импульсов зарегистрировал счётчик за установленное вами время. Если это число импульсов порядка 1000 или превышает его, то можете продолжать эксперимент. В противном случае придётся увеличить начальное время отсчёта. Для этого необходимо нажать кнопку Выход, после чего повторить вновь все процедуры 2. – 6.

Если необходимо подключить также и другой измерительный канал, то процедура установления параметров эксперимента для него та же самая, при этом не нужно останавливать измерения в уже открытом канале. Точно так же вызываете пункт меню Канал, в нём нажимаете Новый, задаёте параметры эксперимента и нажимаете кнопку Ok. К уже открытому окну одного канала добавится окно другого канала. Нажимаете в нём кнопку Старт и запускаете новый процесс измерений (Рис. 5).

Рис. 5.

Если при ваших манипуляциях с окнами каналов они изменили своё месторасположение, наехали одно на другое и т. п., то выровнять их проще всего с помощью опции меню Окно. Вызвав её вы откроете меню из одного пункта Выровнять. Щёлкнув на нём, вы восстановите прежний вид и расположение окон.




После окончания начальной установки продолжите измерения.

7.  Для продолжения измерений необходимо:

· Положить между источником и счётчиком алюминиевую пластинку и в окошке Толщина поглотителя установить значение толщины этой пластинки.

· Увеличить продолжительность отсчёта, введя соответствующую величину в окошке Длительность отсчёта (секунд). Увеличение времени должно скомпенсировать уменьшение интенсивности потока бета частиц через счётчик из-за поглощения в алюминии. Следует увеличить время так, чтобы число импульсов, зарегистрированное счётчиком за новое время измерений, осталось по возможности прежним. Для этого нужно увеличить время измерений на 15% - 20% по сравнению с предыдущим значением.

· Нажать кнопку Продолжить. Начнётся процесс подсчёта числа импульсов, о чём сообщит вам указатель хода процесса, а на нажатой вами кнопке надпись станет другой – Пауза. При этом в верхнем окошке справа (окно Номер измерения) появится число равное номеру измерения.

8.  Если вам по какой – либо причине нужно прервать на некоторое время эксперимент, то для этого нажмите кнопку Пауза. Процесс измерений остановится, а на кнопке появится надпись Продолжить. Вновь нажав на эту кнопку вы продолжите измерения, а надпись на кнопке станет прежней: Пауза.

9.  По окончании измерения в окошке справа (окно Число импульсов) появится число равное измеренному счётчиком числу импульсов. Напоминаем, что оно должно быть порядка 1000 или больше. Одновременно в нижней половине окна на графике вы увидите интенсивность потока частиц, т. е. среднее количество частиц, прошедших через счётчик за 1 секунду.




10. Добавьте новую алюминиевую пластинку между источником и счётчиком. Увеличьте в окошке Толщина поглотителя новое значение толщины стопки пластинок.

11. Повторяйте п. п. 7 – 10 до тех пор, пока интенсивность счёта не сделается постоянной. Это означает, что все частицы испущенные источником поглощаются в алюминии и счётчик регистрирует только фон.

12. Теперь распечатайте результаты ваших измерений. Для этого нажмите кнопку Печать, после чего откроется обычный диалог печати Windows. Там вы можете задать необходимые установки печати и вызвать процесс печати. Принтер распечатает рабочее окно с гистограммой и всеми установками эксперимента. Если печать в данный момент невозможна по какой-либо причине, то вы сможете выполнить её позже на другом компьютере, поскольку результаты сохраняются в файле Channel_1.bmp или Channel_2.bmp, в зависимости от того, в каком канале вы производили измерения. Файлы находятся здесь же на рабочем столе Windows, где и ярлык программы. Вы можете скопировать их на любой носитель и затем распечатать на другом компьютере.

Определив по кривой поглощения толщины поглотителя, которые ослабляют поток бета частиц в 2n раз, с помощью номограмм (см. рис. 3) найдите ряд значений верхней границы бета спектра, соответствующих разным значениям n= 1,2,3... (максимально возможная величина nmax связана с точностью снятия кривой поглощения вблизи фона). По схемам распада изотопов произведите идентификацию бета активного изотопа и по величине Z вычислите поправку на кулоновское взаимодействие с ядром. Затем определите среднее значение максимальной энергии бета распада и оцените величину среднеквадратичной ошибки.

Схемы бета распадов

(E кэВ - максимальная энергия бета частиц,)

КОНТРОЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ

1.  Какие существуют виды бета распада?

2.  Чем объясняется непрерывный характер бета спектров?

3.  Почему кулоновское поле ядра искажает форму бета спектра?

4.  Почему ионизационные потери уменьшаются с ростом скорости частицы?



Подпишитесь на рассылку:

Проекты по теме:

Основные порталы, построенные редакторами

Домашний очаг

ДомДачаСадоводствоДетиАктивность ребенкаИгрыКрасотаЖенщины(Беременность)СемьяХобби
Здоровье: • АнатомияБолезниВредные привычкиДиагностикаНародная медицинаПервая помощьПитаниеФармацевтика
История: СССРИстория РоссииРоссийская Империя
Окружающий мир: Животный мирДомашние животныеНасекомыеРастенияПриродаКатаклизмыКосмосКлиматСтихийные бедствия

Справочная информация

ДокументыЗаконыИзвещенияУтверждения документовДоговораЗапросы предложенийТехнические заданияПланы развитияДокументоведениеАналитикаМероприятияКонкурсыИтогиАдминистрации городовПриказыКонтрактыВыполнение работПротоколы рассмотрения заявокАукционыПроектыПротоколыБюджетные организации
МуниципалитетыРайоныОбразованияПрограммы
Отчеты: • по упоминаниямДокументная базаЦенные бумаги
Положения: • Финансовые документы
Постановления: • Рубрикатор по темамФинансыгорода Российской Федерациирегионыпо точным датам
Регламенты
Термины: • Научная терминологияФинансоваяЭкономическая
Время: • Даты2015 год2016 год
Документы в финансовой сферев инвестиционнойФинансовые документы - программы

Техника

АвиацияАвтоВычислительная техникаОборудование(Электрооборудование)РадиоТехнологии(Аудио-видео)(Компьютеры)

Общество

БезопасностьГражданские права и свободыИскусство(Музыка)Культура(Этика)Мировые именаПолитика(Геополитика)(Идеологические конфликты)ВластьЗаговоры и переворотыГражданская позицияМиграцияРелигии и верования(Конфессии)ХристианствоМифологияРазвлеченияМасс МедиаСпорт (Боевые искусства)ТранспортТуризм
Войны и конфликты: АрмияВоенная техникаЗвания и награды

Образование и наука

Наука: Контрольные работыНаучно-технический прогрессПедагогикаРабочие программыФакультетыМетодические рекомендацииШколаПрофессиональное образованиеМотивация учащихся
Предметы: БиологияГеографияГеологияИсторияЛитератураЛитературные жанрыЛитературные героиМатематикаМедицинаМузыкаПравоЖилищное правоЗемельное правоУголовное правоКодексыПсихология (Логика) • Русский языкСоциологияФизикаФилологияФилософияХимияЮриспруденция

Мир

Регионы: АзияАмерикаАфрикаЕвропаПрибалтикаЕвропейская политикаОкеанияГорода мира
Россия: • МоскваКавказ
Регионы РоссииПрограммы регионовЭкономика

Бизнес и финансы

Бизнес: • БанкиБогатство и благосостояниеКоррупция(Преступность)МаркетингМенеджментИнвестицииЦенные бумаги: • УправлениеОткрытые акционерные обществаПроектыДокументыЦенные бумаги - контрольЦенные бумаги - оценкиОблигацииДолгиВалютаНедвижимость(Аренда)ПрофессииРаботаТорговляУслугиФинансыСтрахованиеБюджетФинансовые услугиКредитыКомпанииГосударственные предприятияЭкономикаМакроэкономикаМикроэкономикаНалогиАудит
Промышленность: • МеталлургияНефтьСельское хозяйствоЭнергетика
СтроительствоАрхитектураИнтерьерПолы и перекрытияПроцесс строительстваСтроительные материалыТеплоизоляцияЭкстерьерОрганизация и управление производством

Каталог авторов (частные аккаунты)

Авто

АвтосервисАвтозапчастиТовары для автоАвтотехцентрыАвтоаксессуарыавтозапчасти для иномарокКузовной ремонтАвторемонт и техобслуживаниеРемонт ходовой части автомобиляАвтохимиямаслатехцентрыРемонт бензиновых двигателейремонт автоэлектрикиремонт АКППШиномонтаж

Бизнес

Автоматизация бизнес-процессовИнтернет-магазиныСтроительствоТелефонная связьОптовые компании

Досуг

ДосугРазвлеченияТворчествоОбщественное питаниеРестораныБарыКафеКофейниНочные клубыЛитература

Технологии

Автоматизация производственных процессовИнтернетИнтернет-провайдерыСвязьИнформационные технологииIT-компанииWEB-студииПродвижение web-сайтовПродажа программного обеспеченияКоммутационное оборудованиеIP-телефония

Инфраструктура

ГородВластьАдминистрации районовСудыКоммунальные услугиПодростковые клубыОбщественные организацииГородские информационные сайты

Наука

ПедагогикаОбразованиеШколыОбучениеУчителя

Товары

Торговые компанииТоргово-сервисные компанииМобильные телефоныАксессуары к мобильным телефонамНавигационное оборудование

Услуги

Бытовые услугиТелекоммуникационные компанииДоставка готовых блюдОрганизация и проведение праздниковРемонт мобильных устройствАтелье швейныеХимчистки одеждыСервисные центрыФотоуслугиПраздничные агентства

Блокирование содержания является нарушением Правил пользования сайтом. Администрация сайта оставляет за собой право отклонять в доступе к содержанию в случае выявления блокировок.