Нелинейность намагниченности выше Tc и псевдощель YBa2Cu3O7-x

Ев, 1, 2,3

Мордовский госуниверситет им. , Саранск

1 Саранский кооперативный институт

2Московский инженерно-физический институт (государственный университет) 3Физический институт им. РАН, Москва

НЕЛИНЕЙНОСТЬ НАМАГНИЧЕННОСТИ

ВЫШЕ Tc И ПСЕВДОЩЕЛЬ YBa2Cu3O7-x

Обнаружена нелинейность намагниченности текстурированных поликристаллов YВа2СuзO7-х выше температуры перехода в сверхпроводящее состояние Тс. Нелинейность связывается с псевдощелевой структурой YВа2СuзO7-х.

В настоящее время активно обсуждается псевдощелевая структура высокотемпературных сверхпроводников (ВТСП) [1]. На эксперименте наблюдаются связанные с псевдощелью особенности физических свойств выше температуры перехода в сверхпроводящее состояние Тс [2].

Нами получены температурные зависимости третьей гармоники намагниченности текстурированного поликристалла YВа2СuзO7–х. Величина Тс образца размером ~ 16 × 8 × 2.5 мм3 составляла 89 К, ширина перехода 0.5 К. На рис. 1 показана температурная зависимость третьей гармоники ЭДС e3, пропорциональной третьей гармонике намагниченности образца, полученная в переменном магнитном поле h (t) = h × cos (wt), где h = 20 Э, w = 2pf и f = 120 Гц. Из рисунка видно, что зависимость e3 (Т) выше Тс в интервале от 92 К до 102 К отлична от нуля и имеет особенности. Отметим, что e3 (84 К)/e3(97 К) » » 20. Нам не известны аналогичные данные в литературе. В рамках существующих моделей магнитных свойств обычных сверхпроводников полученные результаты объяснить затруднительно. По нашему мнению наблюдаемые особенности связаны с псевдощелевой структурой ВТСП.

Существует два основных подхода к вопросу о происхождении псевдощели, возникающей при температуре Т* [1, 2]: 1) ее источником являются флуктуации "диэлектрического" типа; 2) псевдощель имеет сверхпроводящую природу. Однозначного ответа на этот вопрос пока нет. Если следовать второму подходу, то при температуре T < Т* образуются сверхпроводящие (куперовские) пары, а при Тс возникает фазовая когерентность системы пар в объеме образца и устанавливается истинное сверхпроводящее состояние. Тогда наличие сверхпроводящих пар при Тс < Т < Т* должно отражаться на температурной зависимости намагниченности образца. Намагниченность будет нелинейной вследствие влияния магнитного поля на фазовую когерентность, образование и взаимодействие куперовских пар. При этом должны наблюдаться отличные от нуля гармоники намагниченности.

Работа поддержана РФФИ и Минобрнауки.

Список литературы

1. , // УФН.2004. Т.174. С.457.

2. , , // ФТТ. 2003. Т.45. С. 1168.

3. Wang Y.// Science. 203. V. 299. P.86.