М. З. МАКСИМОВ, Ю. И. ДУДАРЕВ1
Сухумский физико-технический институт
1Кубанский институт международного предпринимательства и менеджмента
ОПРЕДЕЛЕНИЕ ТЕМПЕРАТУРНОЙ ЗАВИСИМОСТИ УДЕЛЬНОЙ ТЕПЛОЕМКОСТИ ПРОСТЫХ ОДНОАТОМНЫХ КРИСТАЛЛОВ
II. ПРОМЕЖУТОЧНАЯ ОБЛАСТЬ
С помощью асимптотических методов получены зависимости идеальной теплоемкости простых одноатомных кристаллов в промежуточной температурной области.
Найдем аппроксимационное соотношение для С (Т) при любых температурах с помощью приведенного метода сращивания [1] основных асимптотик (Т → 0 и Т → ∞):
(1)
(2)
Параметром сращивания является: Z =
. В соответствии с процедурой ПМС окончательно получим:
(3)
(4)
где параметр α определяется выражением:
(5)
откуда следует, что параметром перехода от высоких температур к низким является величина ΘД/4,3. Справедливость же низкотемпературной асимптотики (1) выполняется при Т< ΘД/2. Далее, в последних формулах параметр α непосредственно связан со среднеквадратичной частотой
реального фононного спектра. Для дебаевского приближения эта величина равна:
(5).
Влияние ангармонических членов взаимодействия в выражениях для энергии U(r) при низких температурах пренебрежимо мало, а при высоких соответствующие асимптотики содержат дополнительный множитель (1+КТ/Д) [2]. Для этого случая в соответствии с процедурой ПМС для истинной теплоемкости получим:
(6)
Эта последняя формула достаточно правильно учитывает дебаевскую асимптотику при низких температурах, интегральный спектр (среднеквадратичную частоту-жесткость спектра и явления ангармоничности.
Полученные выражения могут успешно применяться для обработки экспериментальных данных, в частности, для определения характеристической дебаевской температуры ΘД. Кроме того формулы содержат явную зависимость теплоемкости от функционала плотности фононных состояний через интегральный параметр α.
Список литературы
1. , , Чиковани приближения приведенного метода сращивания асимптотических разложений и его сходимость. ТМФ. 1989. Т.78. №3. С.392.
2. Блейкмор Дж. Физика твердого тела. М.: Мир. 1983. С.663.


