Введение (стр. 4 )

где m – масса тела.

В термодинамике кроме массовой различают мольную теплоемкость (теплоемкость одного моля вещества) : Ср - мольная топлоемкость, определенная при: давлении р = const, Сv - мольная теплоемкость, определенная при объеме V = const, Дж/(моль*К). Для твердых тел надо оперировать Ср, так как их объем мало зависит от температуры.

Возвращаясь к модели рис. 4.2. обобщим результаты, приведенные в табл. 4.1, с помощью выражения

(4.4)

В зависимости от характера процесса, те или иные члены в (4.4) мо­гут обращаться в нуль. Это уравнение представляет аналитическое выражение первого закона термодинамики. Первый закон термодинамики - это математическое выражение закона сохранения энергии для сис­темы, которая обменивается с внешней средой энергией в форме теп­лоты и работы. Уравнение (4.4) можно записать в дифференциальной форме:

(4.5)

Первый закон термодинамики также можно записать в виде:

(4.6)

или

(4.7)

КПД энергетической установки всегда меньше единицы. При КПД=1 вся подводимая к системе энергия превращается в работу. Возможно ли практически получить такой КПД? Да, но только не в циклическом процессе. Примером может служить изотермическое расширение газа. Оно идет лишь до того момента, пока давление не станет равным ат­мосферному. Можно ли осуществить циклическую последовательность процессов, для которой Q = W и dEзan = 0? Первому закону термоди­намики это не противоречит, но осуществление такого цикла привело бы к некоторым следствиям. Можно было бы, например, извлекать теп­лоту из любого источника, скажем, мирового океана и превращать ее в работу в двигателях судов. Это очень похоже на вечный двигатель. Реализовать эту идею не удается по одной причине. Это противоречит второму закону термодинамики. Имеется несколько формулировок этого закона.

Клаузиса (1850 г.): "Теплота не может перехо­дить от холодного тела к более нагретому сама собой даровым про­цессом, т. е. без компенсации".

Томсона (1851 г.): "Не вся теплота, полученная от теплоотдатчиков, может перейти в работу, а только часть ее".

Таким образом, второй закон термодинамики устанавливает нап­равление перевода теплоты, а также ту ее часть, которую возможно перевести в работу в тепловом двигателе. Кроме того, он позволяет определить условия, при которых теплота может как угодно долго преобразовываться в работу. В любом разомкнутом термодинамическом процессе при увеличении объема совершается работа. Однако процесс расширения не может продолжаться бесконечно, следовательно, воз­можность преобразования теплоты в работу ограничена. Непрерывное преобразование теплоты в работу осуществляется только в круговом процессе, или цикле.

Работа в цикле равна разности количества теплоты, подводимого при температуре Т1: и отводимого при температуре Т2:

(4.8)

КПД цикла

(4.9)

Значение КПД максимально при Q2 = 0. Однако это неосуществи­мо. Каково же его реально достижимое максимальное значение?

Термодинамические параметры могут быть рассчитаны лишь для таких процессов, которые можно представить в виде последователь­ности бесконечно малых изменений состояния системы, при условии, что в каждом из промежуточных состояний отклонение системы от тер­модинамического равновесия бесконечно мало. Термодинамическим рав­новесием системы называется такое состояние системы, в котором все ее параметры постоянны во времени и нет никаких стационарных пото­ков за счет действия внешних источников. В неравновесных условиях состав, давление и температура газа могут быть различными от точки к точке и им не могут быть приписаны определенные значения, отно­сящиеся к системе в целом. Все реальные процессы являются необратимыми, однако в ряде случаев пользуются понятием "обратимый, про­цесс", т. е. система может пройти одну и ту же совокупность равно­весных состояний как в прямом, так и в обратном направлении.

Вопрос о максимально допустимом КПД преобразования теплоты в работу был впервые исследован в начале XIX в. французским инжене­ром С. Карно. Он рассмотрел работу идеального двигателя, который, в начальной фазе находится в термодинамическом равновесии с холодным источником при температуре Т2. Двигатель работает следующим обра­зом (рис. 4.3):

Рис. 4.3. Цикл Карно для идеального газа

рабочее тело обратимо сжимается; процесс идет по адиабате (кривая ab), при этом температура возрастает от Т2 до Т1;

рабочее тело, находящееся в тепловом контакте с горячим ис­точником, имеющим температуру V, обратимо расширяется; процесс идет по изотерме (кривая ее), совершая при этом работу;

подвод тепла к рабочему телу прекращается, и процесс дальней­шего расширения происходит (обратимо) на адиабате (кривая cd) до тех пор, пока температура рабочего тела не станет равной Т2;

находясь в тепловом контакте с холодным источником, рабочее тело обратимо сжимается; процесс идет по изотерме (кривая da) вплоть до состояния, в котором его внутренняя энергия принимает первоначальное значение.

Любая машина, в которой процессы происходят в указанной пос­ледовательности (цикл Карно), носит название тепловой машины Карно. Можно рассчитать термический КПД цикла Карно и показать, что ника­кая другая машина не может иметь больший КПД при тех же условиях.

Термический КПД цикла Карно, как и любого другого, определя­ется по (4.9). Поскольку все процессы в цикле Карно обратимы, то можно выразить Q1, и Q2 через термодинамические параметры системы:

(4.10)

Значение ht =100% может, быть достигнуто лишь при условии T2 = 0, однако, как известно, абсолютный нуль температуры недостижим. Любая реальная тепловая машина всегда имеет КПД ниже КПД цикла Карно для тех же граничных температур.

Рис.4.4. Произвольный цикл в координатах P, V, аппроксимируемый набором адиабат и изотерм

Любой обратимый цикл произвольной конфигурации можно предста­вить как совокупность элементарных циклов, состоящих из двух адиа­бат и двух изотерм (рис.4.4). Таким образом, произвольный цикл можно аппроксимировать последовательностью элементарных циклов Карно типа а-в-с-д-а. Для элементарного цикла из (4.9) и. (4.10) получаем:

(4.11)

Используя эта выражение для всех элементарных циклов Карно, составляющих произвольный цикл, запишем:

(4.12)

или, если элементарные циклы бесконечно малы,

(4.13)

Введем новую функцию

(4.14)

Функция S носит название энтропии. Заметим, что (4.14) опре­деляет лишь разность энтропии двух термодинамических состояний. Энтропия отдельно взятого состояния может быть определена, если в качестве начала отсчета используется энтропия произвольно выбран­ного стандартного состояния системы. В термодинамике часто прихо­дится сталкиваться не с энтропией какой-либо системы, а с измене­нием энтропии в каком-либо процессе.

Если две точки в (4.14) стремятся друг к другу, можно запи­сать:

(4.15)

Это соотношение часто называют математической формулировкой второ­го закона термодинамики (для равновесных процессов).

Пользуясь определением энтропии, перепишем уравнение первого закон термодинамики в виде:

(4.16)

Для замкнутого цикла:

(4.17)

Графическое представление Т (S) (Т, S - диаграмма) играет столь же важную роль, что и р(V) (р, V - диаграмма ).

Итак, не существует тепловой машины, которая всю теплоту, по­лучаемую ею, преобразует в работу, - часть теплоты теряется. Кроме того, чем выше температура, при которой тепловая машина получает энергию, тем выше КПД преобразования. Поэтому теплоту, передавае­мую при высокой температуре, принято называть высокопотенциальной; она может быть использована для совершения работы с большим термо­динамическим КПД. Следует подчеркнуть, что именно высокопотенци­альная теплота является наиболее ценной, и необходимо принимать все меры для ее сохранения в технологическом цикле преобразования энергии.

Термический КПД характеризует экономичность тепловой машины, реализующей конкретный цикл. В ряде случаев, однако, бывает важно определить экономичность выполнения одной и той же функции с по­мощью различных машин. В задачах, связанных с энергетическими ус­тановками и их влиянием на окружающую среду, часто приходится сталкиваться с необходимостью определить, какое решение является оптимальным. или искать компромиссные решения. Например, что выгод­нее, электрический обогреватель или газовый? Имеет ли тепловой на­сос преимущества по сравнению с этими приборами? Ответ можно полу­чить, пользуясь критерием экономичности, который следует из второ­го закона термодинамики и называется внутренние относительные КПД. Согласно определению он равен количеству полезной теплоты или ра­боты, отдаваемой данной тепловой машиной или системой, отнесенной к максимально полезному количеству теплоты или работы, при одной и той же подводимой от одного и того же источника энергии.

Для теплоты это определение понятно. Требуется пояснить, что понимается под максимальной работой. Какое максимальное количество теплоты, подводимой от горячего источника, тепловая машина может превратить в работу? Естественно, не всю теплоту, поскольку это противоречило бы второму закону термодинамики.

Работу, совершаемую системой, можно представить в виде двух слагаемых: полезной работы Wп и работы против атмосферного давле­ния Wа. Уравнение первого закона термодинамики при этом можно записать в виде:

(4.18)

Используя определение изменения энтропии (4.14), выразим количест­во переносимой теплоты суммой изменений энтропии атмосферы и. сис­темы Sса и изменением энтропии только системы S:

(4.19)

Если Wа=роS, то (4.18) запишем через изменение энтропии с помощью (4.19):

(4.20)

Определим функцию:

(4.21)

Тогда (4.20) примет вид:

(4.22)

Если предположить, что полезная работа, совершаемая системой, потребляется одной или несколькими другими системами, которые не, взаимодействуют с первой системой или атмосферой, то согласно вто­рому закону термодинамики:

(4.23)

следовательно,

(4.24)

Отсюда видно, что В можно назвать располагаемой работой. Эту работу определим следующим образом. В - это максимальная полезная работа, которую можно получить от системы (или от топлива) при ее переходе (по любому пути) в состояние равновесия с атмосферой.

Для теплового двигателя с двумя источниками теплоты получаем

(4.25)

Понятие максимальной полезной работы, которая может быть про­изведена системой, дает достаточно точное представление о работос­пособности теплоты. Чем ниже температура Т1, при которой подводит­ся теплота, тем меньше максимальная полезная работа.

Пользуясь понятием Максимальной полезной работы, выражение • для внутреннего относительного КПД запишем в виде:

(4.26)

4.2 Тепловые конденсационные электрические станции

Тепловые конденсационные электрические станции (КЭС) являются наиболее массовыми в РФ источниками электрической энергии, они вы­рабатывают около 50% всей электроэнергии. По виду используемого топлива различают угольные, мазутные, газовые и газомазутные КЭС. Оборудование КЭС может быть приспособлено для сжигания твердого, жидкого или газообразного топлива. Обычно один вид топлива для данной КЭС является основным, а другой - резервным. В соответствии с начальными параметрами пара различают КЭС с докритическим и сверхкритическим давлением пара. Для турбоагрегатов мощностью до 200 МВт применяют докритическое давление пара (около 13 МПа), - а при мощности более 250 МВт - сверхкритическое давление пара (около 24 МПа).

Рис.4.5. Принципиальная схема КЭС

Рассмотрим технологическую схему КЭС, работающей на каменном угле (рис.4.5). В котел Кт подается топливо в виде угольной пыли, подогретый воздух и питательная вода ПВ. Подача воздуха осущест­вляется дутьевым вентилятором ДВ, а питательной воды - питательным насосом ПН. Образующиеся при сгорании топлива газы ДГ отсасываются из котла дымососом Д и выбрасываются через дымовую трубу (высотой 100-250 м) в атмосферу. Пар из котла при давлении до 30 МПа и тем­пературе до 650°С подается в паровую турбину Т, где, проходя через ряд ступеней, он совершает механическую работу - вращает турбину и жестко связанный с ней ротор генератора Г. Отработанный пар из турбины поступает в конденсатор К (теплообменник); здесь он кон­денсируется благодаря пропуску через конденсатор значительного количества холодной (15-25oC) циркуляционной воды. Источником хо­лодной воды ИХВ могут быть: река, озеро, искусственное водохрани­лище, а также специальные установки с охлаждающими башнями (гра­дирнями) или с брызгальными бассейнами, откуда охлаждающая вода подается в конденсатор циркуляционными насосами ЦН. Воздух, попа­дающий в конденсатор через неплотности, удаляется с помощью эжек­тора Э. Конденсат, образующийся в конденсаторе, с помощью конденсатного насоса КН подается в деаэратор Др, который предназначен для удаления из питательной воды газов и в первую очередь кислоро­да, вызывающего усиленную коррозию труб котла. В диаэратор также подается химически очищенная вода ХОВ. После диаэратора питатель­ная вода питательным насосом ПН подается в котел, предварительно вода подогревается, причем ее подогрев осуществляется в подогрева­телях различного давления, снабжаемых паром из отборов турбины, а также в экономайзере (хвостовой части) котла.

Особенности КЭС следующие:

1) строятся по возможности ближе к месторождениям топлива;

2) большую часть выработанной электроэнергии отдают в сети повышенных напряжений (110-750 кВ);

3) работают по свободному графику выработки электроэнергии (т. е. неограниченному технологическому режиму);

4) низкоманевренны: разворот турбин и набор нагрузки из "хо­лодного" состояния требует примерно 3-10 ч;

5) имеют относительно низкий КПД (h=25-40%).

Рис.4.6. Тепловой баланс КЭС:

ТСТ - тепло, полученное при сжигании топлива; ПКт - потери тепла в котельном агрегате; ПТр - потери тепла в трубопроводах; ПТ - поте­ри тепла в турбогенераторах; ПК - потери тепла в конденсаторе; ТПЭ - тепло, превращенное в электроэнергию

На рис.4.6 приведен тепловой баланс КЭС.

Мощность современных КЭС достигает 4 ГВт. На них устанавлива­ются энергоблоки мощностью 200, 300, 500 и 800 МВт. На Костромской КЭС работает один энергоблок мощностью 1200 МВт.

Оборудование на КЭС разделяют на основное и вспомогательное. К основному оборудованию относят паровые котлы, турбины, конденса­торы, теплообменники, электрические генераторы. Вспомогательное оборудование включает систему технического водоснабжения, насосы, тягодутьевые установки, механизированные склады твердого топлива, системы пылеприготовления, золоулавливания и золоудаления, для подготовки добавочной воды и очистки конденсатора и др.

Основными потребителями воды на КЭС являются конденсаторы па­ровых турбин (92-96% общего количества воды), газоохладители электрических генераторов (2-4%), маслоохлади%) и ряд других механизмов. Применяется прямоточная, оборотная и смешанная система водоснабжения. Наиболее простой является прямоточная сис­тема водоснабжения. Она предполагает наличие в районе КЭС естест­венного источника воды (реки, озера, моря). При отсутствии источ­ника воды с большим дебитом один и тот же запас воды используется многократно. Такую систему водоснабжения называют оборотной. В нее входят охладитель воды, подводящие и сбросные водопроводы и цирку­ляционные насосы. В качестве охладителей используются водохранили­ща - охладители, брызгальные бассейны и градирни. В системе оборот­ного водоснабжения с градирней (рис 4.7) - охлажденная вода бассейна 4, расположенного в основании градирни, поступает к циркуляционным насосам 3, которыми она прокачивается через конденсаторы 2 и возв­ращается в оросительное устройство 8.

Паровые котлы требуют большого количества воздуха для сжига­ния топлива, при котором образуется еще больше продуктов сгорания. Совокупность газовоздухопроводов и теплообменных поверхностей наг­рева, тягодутьевых машин и золоуловителей, дымовой трубы и внешних газоходов составляет газовоздушный тракт КЭС (рис.4.8). Воздух к котлу 2 подается дутьевым вентилятором 3, создающим необходимый напор для преодоления максимального сопротивления воздушного трак­та. После воздухоподогревателя 7 поток воздуха разделяется на две части: первичный, поступающий в систему пылеприготовления 1 в ка­честве сушильного агента и через дроссель 9 для транспортировки топлива в топку, и вторичный, направляемый через дроссель 8 непос­редственно к устройствам для сжигания топлива. Продукты сгорания топлива охлаждаются в воздухоподогревателе 7 очищаются от золы в золоуловителях 4 и дымососом 5 выбрасываются через дымовую трубу 6 в атмосферу.

Экономичность работы КЭС принято оценивать расходами теплоты и топлива на выработку энергии и КПД, которые разделяют на КПД брутто hбс , в котором не учитывается расход энергии на собственные нужды, и КПД нетто hнс,- с учетом расхода теплоты и электроэнергии на собственные нужды.

Рис 4.7 Система оборотного водоснабжения КЭС с градирней:

1 – градирня; 2 – конденсатор турбины; 3 – циркуляционный насос; 4 – сбросный бассейн охлаждающей воды; 5 – отвод охлаждающей воды; 6 – подвод охлаждаемой воды; 7 – распределительный желоб; 8 – оросительное устройство; ВНВВ – выход нагретого влажного воздуха; ВХВ – вход холодного воздуха;

Рис 4.8. Газовоздушный тракт КЭС

КПД брутто КЭС определяется по выражению:

(4.27)

где Qс – теплота, подведенная с топливом, кДж/кг; B – расход топлива, кг; Qрн – низшая теплота сгорания топлива, кДж/кг.

Если известны КПД котла hк и турбоустановки hту, то КПД КЭС равен:

(4.28)

где hрт – КПД теплового потока, учитывающего потери теплоты при движении пара от котла к турбине ( hтр = 0,98-0,99)

КПД нетто КЭС составляет:

(4.29)

где Эсн – доля расхода энергии на собственные нужды (от 4 до 6%).

Наряду с КПД показателем тепловой экономичности КЭС служит расход теплоты:

(4.30)

если hбс = 0,32-0,37, то qc = 2.7-3.1.

Из (4.27) можно найти удельный расход топлива на выработку 1 кДж или 1 кВт*ч энергии (в кг/кДж или кг/(кВт*ч)):

или (4.31)

В РФ принято оценивать тепловую экономичность КЭС расходом условного топлива (Qрн = 29,3 МДж/кг), Тогда из (4.31) получаем расход условного топлива вy (кг/МДж или (кг/кВт*ч)):

(4.32)

В настоящее время на лучших КЭС величина вy составляет 310-320 г/(кВт*ч).

4.3. Теплоэлектроцентрали

Для многих отраслей промышленности, таких, как автомобилест­роение, химическая, нефтеперерабатывающая, металлургическая, целлюлозно-бумажная, текстильная, пищевая и др., наряду с электроэнер­гией требуется большое количество тепловой энергии. Для отопления жилых зданий также необходима тепловая энергия. В этих условиях естественно использовать пар, получаемый в парогенераторах на теп­ловых станциях, как для выработки электроэнергии, так и для тепло­фикации потребителей. Электростанции, выполняющие такие функции, называются теплоэлектроцентралями (ТЭЦ). Для получения пара с не­обходимыми для потребителей параметрами на ТЭЦ используют специ­альные турбины с промежуточным отбором пара. В таких турбинах, после того как часть энергии пара израсходуется на приведение в движение турбины и параметры его понизятся, производится отбор не­которой доли пара для потребителей. Оставшаяся доля пара далее обычным порядком используется в турбине и затем поступает в кон­денсатор. Структурная схема ТЭЦ приведена на рис 4.9. Коммуналь­но-бытовые потребители обычно получают тепло от сетевых подогрева­телей (бойлеров) СП.

Рис.4.9. Структурная схема ТЭЦ:

ТС - тепловая сеть; ПП - пар для потребителей: ДГ - дымовые газы;

РОУ - редукционно-охладительная установка

Особенности ТЭЦ следующие:

1) строятся вблизи потребителей тепла;

2) обычно работают на привозном топливе;

3) большую часть выработанной электроэнергии выдают потреби­телям ближайшего района (на генераторном или повышенном напряжении);

4) работают по частично вынужденному графику выработки элект­роэнергии (т. е. график зависит от теплового потребления):

5) низкоманевренны (так же, как и КЭС);

6) имеют относительно высокий суммарный КПД (до 50-70%). На ТЭЦ энергия топлива используется сначала для производства электроэнергии, а затем менее ценная теплота применяется для нужд теплофикации. Показателем тепловой экономичности для ТЭЦ служит КПД по выработке электроэнергии hэс и теплоты hтс :

; ; (4.33)

где Qот - количество теплоты, отпущенной потребителю, кДж; Bэ и Вт - соответственно расход топлива на производство электроэнер­гии и теплоты, кг. На рис. 4.10 приведен тепловой баланс ТЭЦ. (ОТТ - отбор тепла на теплофикацию).

Рис.4.10. Тепловой баланс ТЭЦ

Удельный расход условного топлива на выработку 1 кВт*ч элект­роэнергии вэу определяется:

(4.34)

Средний расход условного топлива на ТЭЦ составляет 265 г/(кВт*ч), что на 35% ниже, чем в среднем по КЭС.

Удельный расход условного топлива на выработку единицы тепло­ты для внешнего потребителя, кг/МДж, равен:

(4.35)

Мощность современных ТЭЦ достигает 1000 МВт, на них устанав­ливаются энергоблоки мощностью и 250 МВт.

4.4 Газотурбинные установки.

Для повышения маневренности тепловых станций на них стали применять газотурбинные установки (ГТУ). В газовых турбинах проис­ходит преобразование тепловой энергии газов в кинетическую энергию вращения ротора турбины. Современные газовые турбины в основном работают на жидком топливе, однако может использоваться и газооб­разное топливо (естественный природный газ и искусственный газ).

Рис.4.11. Структурная схема ГТУ

Принципиальная схема ГТУ приведена на рис. 4.11. Воздух предварительно сжимается в компрессоре К и поступает в камеру сжигания КС, где он смешивается с топливом и воспламеняется. Горячие выхлопные газы при температуре 750°С и давлении 26 кгс/см2 поступают сначала в турбину высокого давления Тв, а затем в турбину низкого давления Тн, Здесь газ, расширяясь, совершает работу, отработанные газы ОГ выбрасываются в атмосферу. Турбина высокого давления Тв служит приводом компрессора К, а низкого давления Тн - приводом турбо­генератора Г. Чтобы проанализировать работу газовой турбины, пост­роим ее теоретический цикл (рис.4.12). Этот цикл носит название цикла Брайтона. Процесс а-в - адиабатическое сжатие. Затем следует нагрев при постоянном давлении - процесс в-с. Сжатый газ, нагретый до высокой температуры, расширяется в турбине (процесс c-d ). В точке d температура газа выше, чем в точке а, но давление одинако­во. В замкнутом цикле затем следует охлаждение до Тд, и процесс повторяется. В открытом цикле атмосфера выполняет роль холодного источника для изобарного процесса охлаждения d-a.

Рис.4.12. р, V и Т, s - диаграммы цикла Брайтона

Термический КПД для ГТУ:

(4.36)

Рассмотрим, как зависит ht от температуры. Считая, что теп­лоемкость Ср рабочего тела постоянна, можно записать:

(4.37)

(4.38)

Используя (4.37), (4.38), получим:

(4.39)

КПД ГТУ может находиться в пределах: от 35 до 60%.Мощности ГТУ, изготовляемых в РФ, достигают 100 МВт. Одно из основных дос­тоинств ГТУ - их высокая маневренность (время запуска от 3 до 60 мин), что позволяет их использовать для покрытия пиков электри­ческой нагрузки в суточных графиках. Ведущее место в мире по изго­товлению ГТУ занимают США. В США работают более 600 ГТУ, и они вы­рабатывают около 9% всей электроэнергии. Для энергетических уста-

новок применяются одновальные турбины, когда компрессор и ступени турбины соединены воедино и вращаются с одной скоростью. Диапазон номинальных мощностей этих ГТУ находится в пределах от 19 до 100 МВт. Разрабатываются ГТУ, которые будут работать по замкнутому циклу. Универсальность использования таких установок с различными источниками тепловой энергии, включая атомные и тепловые, работаю­щие на угле, будет способствовать их широкому использованию энер­гетическими компаниями. На рис.4.13 приведена схема ГТУ в замкну­том цикле, использующая различные варианты источников тепла и ути­лизации тепловой анергии отработавших газов. В качестве рабочего тела РТ применяется гелий или воздух. Подогрев РТ производится в регенераторе Р.

Рис.4.13. Схема работы ГТУ в замкнутом цикле.

4.5. Парогазовые установки:

В настоящее время практически исчерпаны возможности повышения КПД электрических станций с паровыми турбинами. Поэтому большое внимание обращают на применение установок с комбинированными циклами, в которых паротурбинный цикл сочетается с различными высоко­температурными циклами. Одним из видов таких установок являются парогазовые, в которых реализуется парогазовый цикл (рис. 4.14). Он представляет собой цикл, с двумя рабочими телами: в области высоких температур рабочим телом являются продукты сгорания топлива, а в области низких температур - вода. Воздух, сжатый в компрессоре 1 до 6.7 кгс/см2, подается в камеру сгорания высоконапорного пароге­нератора 6, где при сжигании топлива генерируется пар для паровой турбины 7. Газы с температурой около 770°С из парогенератора 6 поступают в газовую турбину 2, после которой они имеют температуру 450°С и используются, для подогрева конденсата и питательной воды в экономайзерах 3, 4, 5 и подогревателях 8-10.

В качестве топлива для парогазовых установок используют как, природный газ, так и жидкое топливо. Мощности таких установок сос­тавляют 200 МВт. КПД этих установок достигает 44%.

4.6. Гидравлические электрические станции:

В проектировании, строительстве и эксплуатации ГЭС РФ занима­ет передовые позиции в мире. В 1993 г. на ГЭС вырабатывалось около 16% электроэнергии. Значение ГЭС для всей энергетики страны опре­деляется следующими технологическими и экономическими особенностя­ми:

использованием ими непрерывно возобновляемых природных источ­ников энергии рек;

исключительно высоким КПД преобразования гидравлической энер­гии в электрическую ( свыше 90% );