Исследование возможности сбора космической пыли для поиска на ней следов внеземной жизни

Исследование возможности сбора космической пыли

для поиска на ней следов внеземной жизни

, лицей № 000 при МИФИ

1.  Введение

Вопрос о происхождении жизни во Все­ленной является одной из наиме­нее исследованных проблем космогонии, главным образом из-за недостатка первичного фактическо­го материала: ведь экспериментального подтверждения существования во Вселенной (в настоящем или в прошлом) жизни внеземного происхождения пока не получено. В этих ус­ловиях основные положения экзобиологии [1] типа «спор жизни» [2] остаются, по большей части, гипотеза­ми, требующими подтверждения. По­это­му актуальным явля­ется ис­следо­ва­ние косми­ческих тел с целью поиска ни них отчёт­ли­вых следов внеземной жиз­ни, а не про­сто многоатом­ных органических молекул, которые, в принципе, могут быть синтези­ро­ваны в ходе не только биологических процессов.

Предва­рительным условием таких исследований является получение образцов межпланетного ве­щества, в котором могут сохраниться следы внеземной жизни. Для чистоты эксперимента такие образцы должны быть не загрязнены земной органикой. Традицион­ным путём их сбора долгое время была промывка больших масс ледниковых и сне­говых отложе­ний с целью сбора микрометеоритов [3], ~1% которых оказывался не оплав­ленны­м и, сле­довательно, сохранившим экзобиологический материал – если, конечно, он был на мик­ро­метеорите до выпадения того на Землю. Однако гарантии стерильности от земной органики данный метод сбора образцов всё же не даёт.

Более надёжную гарантию даёт использование возвращаемых космических аппаратов, доставляющих на Землю образцы внеземного вещества или проведение экзобиологического анализа непосредственно на космических телах. Однако стоимость таких экспериментов, а тем более стоимость полученной в них информации несоизмеримо выше, чем при использовании традиционных методов. Так, стоимость проекта STARDUST [4], позволившего до­ставить на Землю 45 пылинок из хвоста кометы Wild-2, превысила 150 млн. долларов США.

В работе [5] был предложен ещё один способ сбора космической пыли, выпадающей на Землю: её улавливание мишенью из аэрогеля (как в проекте STARDUST), поднимаемой на высоту свыше 45 км высотным воздухоплавательным аппаратом. При таком способе ми­шень может быть открыта для улавливания частиц гораздо дольше, чем это было в проекте STARDUST, а стоимость эксперимента оценивалась авторами на порядок ниже, чем в наз­ванном проекте NASA. Высота экспонирования мишени определялась с учётом того, что колонии микроорганизмов были обнаружены даже на высоте 41 км [6].

Однако некоторые посылки и выводы работы [5] представляются не­достаточ­но убе­ди­тельными, и конкретной за­дачей настоящего исследования было их кри­ти­че­ское рас­смо­тре­ние и уточнение физических моделей, на ос­но­вании которых фор­мируются схемы полё­тов для сбора образ­цов пы­линок и технические ре­ше­ния аэростатов-носителей мишени.

2.  Откуда берётся космическая пыль

В работе [5] обосно­вы­вался выбор моментов запуска предлагаемых аэростатов, опти­мальных для целенаправ­ленного улавливания частиц из тех или иных газопыле­вых пото­ков, устойчиво существу­ю­щих в Солнечной системе. Отме­ча­лось, что эти частицы могут быть отброше­ны к Земле по­токами плазмы, возни­ка­ю­щими при сол­нечных вспышках. Поэ­тому предлагалось синхронизировать моменты запуска аэростатов-носителей с такими вспышка­ми, особенно если те происходят при прохождении Земли через газопылевые пото­ки. Ут­верждалось также, что плазменный поток должен приносить на Землю пыль из точки Лагранжа L1 и других точек либрации, оказавшихся на пути потока солнечной плазмы.

Однако с таким объяснением механизма доставки на Землю ежедневно до 102 – 104т межпланетного ве­щества трудно согласиться. Скорость Vmax плазмы при вспышках всего в ~2 раза выше, чем ско­рость Vmin «спокойной» плазмы, постоянно излучаемой Солнцем. А плотность «спокой­ной» плазмы, наоборот, в ~2 раза выше её плотности при вспышках, ког­да она составляет всего 6-10 протонов в кубическом см. При такой плотности обтекание мож­но считать ньютоновским (свободномолекулярным), в нём лобовое со­про­тивление при вспышке будет лишь в 2 раза большее, чем при «спокойном» солнечном ветре, гос­подст­ву­ющем 99% всего времени. Следовательно, им­пульс силы, отбрасывающий пылинку от Солнца при вспышке, много меньше, чем без неё, и искать в нём первопричину измене­ния траек­то­рии огромной массы вещества, ежедневно выпадающего на Землю, вряд ли сто­ит.

Кроме того, будучи «отброшенной» к Земле из точки L1, пылинка продолжит падение в поле тяготения Земли, где наберёт вторую космическую скорость 11,2км/с, ворвавшись с которой в атмосферу Земли, попросту сгорит. Так что поток плазмы мо­жет быть полезен не для «отбрасывания» пылинок к Земле, а скорее для их торможения или для кор­рекции их возмущённой орбиты.

Вообще, влияние любых возмущений: и солнечных вспышек, и притяжения Земли – на­до рассматривать с учётом её движения пылинки по гелиоцентри­ческой орбите при по­сто­янном воздействии солнечного ветра и электромагнитного излуче­ния (см. рис 1).

Рис.1. Факторы, определяющие движение пылинки по орбите вблизи точки L2 Земли

Парамет­ры этих воз­действий на орбите вблизи точки L2 Земли на сферические частицы радиуса­ми r в 1 мкм и 10 мкм с плотно­стью 1700кг/м3 представлены в Таблице 1. Из этой таблицы видно, что основное воздействие на движение пылинки оказывает не поток плаз­мы, а давление света: для мелких частиц оно превосходит даже максимальное возмущение от Земли и Луны, вместе взятых. Кроме того, из неё видно, что воображаемая точка L2 Зем­ли движется на 733-3456м/с быстрее проходящих через неё реальных пылинок. Следова­тельно, она будет возвращаться к воображаемым точкам их потока каждые 10,9-45,2 лет.

Сила радиационного торможения, действующая на пылинку согласно эффекту Пойнтин­га-Робертсона (ПР-эффекта), за время полного оборота произведёт работу, соответст­венно, 1,3410-9Дж (для частицы с радиусом 1мкм) и 1,3410-7Дж (для частицы с радиусом 10мкм). Следова­тельно, за этот период на такую же величину снизится полная механичес­кая энер­гия пы­линки, и их радиу­сы уменьшатся, соответственно, на 48614,91км и на 4205,8км. Нетруд­но посчитать, через сколько лет радиус оскулирующих орбит пылинок уменьшится до ра­диуса орбиты Земли, которой попрежнему будет их догонять с относи­тельной скоро­стью от ~750м/с до ~3500м/с безо всяких солнечных вспышек.

Таким образом, вырисовывается совершенно иной механизм поступления космической пыли в окрестность Земли: не из отдельных газопылевых потоков, а из пылевого диска Сол­нечной системы. Частицы из которого, постоянно притормаживаясь за счёт ПР-эффек­та, приближаются к Солнцу по сужающимся спиральным орбитам. Источники этих частиц мо­гут быть различными – в том числе и скруглённые орбиты газопы­ле­вых пото­ков; но ос­нову, на наш взгляд, составляют микрометеориты, постоянно образую­щиеся из-за столкно­вения тел в поясе астероидов и поясе Койпера. Количество этих пыли­нок огромно, и от­ра­жаемый ими солнечный свет (т. н. «зодиакальный свет») виден даже не­вооружённым гла­зом.

3.  Как космическая пыль попадает на Землю

Попав тем или другим способом в окрестность Земли, космическая пыль начинает дол­гий (длиной, в среднем, в несколько лет) путь, который заканчивается либо выпадением на Землю, либо тем, что силы притяжения выбрасывают её из сферы Хилла Земли. В этом пу­ти можно выделить 4 этапа, на каждом из которых действует своя группа факторов, опреде­ляющая движение частицы и специфичная для этого этапа (см. Таблицу 2). На первом этапе продолжают действовать два фактора, определивших сближение ор­бит пылинок и Земли: ПР-эффект, а также радиальное давление света и обтекающей пы­лин­ку плазмы, которые снижают центростремительную силу, а значит, орбитальную скорость пылинок. Эта радиальная со­ставляющая значительно возрастает из-за возмущений от Земли и Лу­ны, в результате кото­рых частица сходит со своей гелиоцентрической орбиты и вначале уравнивает свою угло­вую скорость с Землёй, затем начинает обгонять её в движении во­круг Солнца и наконец выходит на

Таблица 1

Параметры воздействия на частицу вблизи орбиты Земли

Название параметра	Обозначение	Размерность	Величина при r =	Примечание
1 мкм	10 мкм
Ускорение от Солнца	S		5,7810-3
max ускорение от Земли	G		1,7710-4
max ускорение от Луны	А		4,0810-6
Плотность плазмы	r		1-3,3510-14	n = 6-20
Скорость плазмы	V		300-800
Скоростной напор	Q		1,5-3,210-3
Масса частицы	M	Кг	1,0910-14	1,0910-11	при Сх = 0,4-1
Лобовое сопротивление	Х	Н	3,6-1010-21	3,6-1010-19	при Сх = 0,4-1
Давление света	Р	Н	1,2210-17	0,9510-15
Радиационное торможение	FПР	Н	1,410-21	1,410-19	Пойнтинг-Робертсон
Центростремительная сила	ms-X-p	Н	5,110-17	6,210-14
Орбитальная скорость	V		27287	29378
Орбитальная V Земли	VЗем		29749
Скорость перемещения L2	VL2		30047

геоцентрическую орбиту. Иллюстрация этого процесса в системе координат, связанной с Землёй, представлена на рис. 2.

Таблица 2

Механизм движения межпланетного материала к Земле

№ этапа	Факторы, действующие на частицу	Средняя продолжительность
Окрестность орбиты Земли
1	Эффект Пойнтинга-Робертсона Свет + плазма = снижение орбитальной скорости Гравитационный захват Землёй и Луной Свет+плазма = торможение радиальной скорости	месяцы
Сфера Хилла Земли
2	Эффект Пойнтинга-Робертсона Колебания светового давления и обтекания плазмы Резонанс с Луной Втягивание в плоскость орбиты Луны Взаимодействие с геомагнитным хвостом Земли	годы
Пылевая оболочка Земли
3	Колебания светового давления и скорости обтекания плазмой Резонанс с Луной Взаимодействие с магнитосферой Земли Втягивание в пылевой диск Земли Затенение от Солнца Землёй Планетоцентрический эффект Пойнтинга-Робертсона Сопротивление экзосферы Земли	месяцы
Околоземная орбита высотой ~200км
4	Сопротивление атмосферы Земли Взаимодействие с ионосферой Земли	недели
Верхняя стратосфера Земли

В результате в этом движе­нии заметно возрас­тает встречная компонента давления света и плазмы на частицу, что спо­собствует её тор­може­нию, а значит, уменьшению большой полуоси её геоцентрической ор­биты. Хотя для части пылинок этих факторов может оказаться недостаточным для их удер­жания в сфе­ре Хилла, значительная их часть останется в ней.

Выходом на эту орбиту начинается новый этап движения частицы к Земле, на котором появляется новый фактор её торможения и соответствующего снижения орбиты. Относительная скорость плазмы, когда частица движется по геоцентрической орбите к Солнцу, больше, чем когда она движется от Солнца. Значит, и её лобовое сопротивление на «встреч­ном» к плазме участке орбиты больше, чем на «попутном» её участке. Аналогично, по эф­фекту Допплера, частота фотонов, сталкивающихся со «встречной» пылинкой, выше час­тоты «попутных» фотонов. А значит, их энергия и, стало быть, световое давление на «встречном» участке орбиты тоже выше. Ещё одним новым эффектом является

взаимодействие с геомагнитным хвостом Земли: ведь частицы, много лет обтекавшиеся плазмой, ско­рее всего, несут электрический заряд.

Разумеется, на всём этом этапе пути частицы к Земле в полной мере сохраняется дейст­вие ПР-эффекта. Кроме того, взаимодействие частицы с Землёй и Луной, которые враща­ют­ся во­круг об­щего центра тяжести, приводит к тому, что геоцентрическая орбита частицы посте­пенно перемещается к плоскости орбиты Луны. Другой эффект, анализировать кото­рый мы сейчас не будем – это орбитальное и локальное группирование большого количе­ст­ва тел под влия­ни­ем резонанса ор­бит, потенциальной ямы, а возможно, и каких-то других меха­низмов, ре­зультатом действия которых являются пояс Койпера, облака Кордылевского и др. Возмож­но, что и какие-то пока мало изученные структуры пылевой оболочки Земли, про­стирающейся до 105км, образу­ются за счёт действия этих механизмов.

Основная часть третьего этапа проходит в этой пылевой оболочке Земли [7]. На всём этом этапе продолжается действие факторов взаимодействия с магнитосферой Земли, колебаний светового давления и скорости обтека­ния плазмой, а также резонанса орбит пыли­нок и Лу­ны. Во второй половине этого этапа могут проявляться такие новые факторы, как пери­оди­ческое затенение пылевых скоплений от Солнца Землёй и планетоцентрический ПР-эф­фект (вызванный инфракрасным излучением Земли), значение которых пока трудно оце­нить. По мере приближения к Земле может проявляться также эффект втягивания орбит пы­линок в экваториальную плоскость Земли (из-за асимметричности её гравитационного по­ля). С рас­стояния ~104км необходимо учитывать растущее сопротивление экзосферы Зем­ли, а с высо­ты 10-3км – взаимодействие с ионосферой.

Наконец, на последнем, четвёртом этапе основным фактором становится аэродинами­чес­кое обтекание пылинки всё более уплотняющейся атмосферой, учитывая её вращение вмес­те с Землёй и наличие сильных (до 200м/с) воздушных течений, существующих даже в тер­мосфере (вы­ше 90км). На отдельных участках спу­ска с орби­ты (скажем, в ионосфере) мож­но ожидать и взаимодействия иной природы, способные притормозить частицу до её входа в плотные слои атмосферы.

Пока оценка характерис­тик обтекания пылинки не позволил нам доказать возможность её спуска с высоты 200км до 90км без на­грева свыше 500оС, при которых плавится магма (а в земной магме удалось найти бакте­рий). Однако принято считать, что пылинки массой до 10-9г тор­мозятся на высотах 110-130км, не успев нагреться до температуры ис­па­рения их ве­щества [8]. Кроме того, экспе­риментально подтверждено, что среди най­ден­ных на Земле пылинок даже большего размера около 1% были не оплавле­ны. Это остав­ляет на­дежду на то, что они выпали на поверхность без нагрева свыше упомянутой температуры плавления магмы 500оС.

4.  Сколько пылинок может попасть в мишень

В отсутствие возможности оценить интенсивность выпадения не оплавленных частиц методами небесной механики и астрофизики, приходится обратиться к приближённым методам, принятым в метеоритике [8,9]. Так, общая мас­са метеоритного вещества, которое ежегодно выпадает на Землю, оценивается величиной порядка 105-106т; при этом полагается, что распреде­ле­ние коли­чества метеоров по их массе N = Const * MS. Однако даже пока­затель степени до конца не установлен: для разных случаев он берётся равным то -1, то да­же -0,8, хотя обычно он полагается близким к -2.

Для последнего случая можно оценить количество пылинок массой 10-12 – 10-7г (т. е. радиусом 0,5-200мкм), попадающих в мишень площадью 10м2 в течение года. Отправной точкой для рассмотрения является количество метеоров, сгорание которых в атмосфере регистрируется на обсерваториях инструментальными средствами, т. е. автоматически. Экстраполяция этих на­блюдений на всю поверхность земного шара даёт величину порядка 106 в день. Однако, как было сказано выше, частицы массой до 10-9г не сгорают в атмосфере и, следовательно, не оставляют следа, который регистрируется приборами. Значит, для площади N0 под кривой N (M) от точки M = 10-9 до (см. рис. 4) можно записать:

Рис.4. Распределение количества регистрируемых метеоров по их массе

Поэтому площадь под этой кривой N1между точками 10-12 и 10-9 найдётся как:

Таким образом, в день на поверхность земного шара выпадает около миллиарда пылинок радиусом от 0,5мкм до 200 мкм. Поскольку площадь земного шара

то при равномерном распределении по ней пылинок ежегодно на мишень в 10м2 должно выпадать, в среднем, всего лишь 7,156 10-3 пылинок.

Этого, конечно, безнадёжно мало для того, чтобы организовывать запуск высотного аэростата с дорогостоящей мишенью из аэрогеля. Поэтому необходимо искать резервы для увеличения на 3-4 порядка количества частиц, которые могут улавливаться мишенью. Первый путь – увеличение времени полёта и размера мишени – может повысить это коли­чество максимум на 1-2 порядка (если, конечно, удастся поднять на высоту 45км мишень диамет­ром 16м и летать с ней 5 лет). Другой путь – снизить минимальный размер исследуемых пылинок – принципиально не может увеличить их количество в мишени более чем на по­ря­док. Ведь давление света на пылинку радиусом менее 0,2мкм превосходит её притяжение Солн­цем, и такие частицы будут остановлены им далеко за орбитой Земли. Таким образом, оба эти пути вместе могут обеспечить увеличение количества частиц в мишени на 3 поряд­ка: до ~10 штук.

Возможен ещё один путь – найти зоны повышенной частоты выпадения пылинок на Землю – если, конечно, такие зо­ны существуют. Ведь если пылевая оболочка Земли действительно имеет дискообразную форму (как пылевые скопления вокруг многих космических тел), то в плоскости этого диска должно выпадать больше частиц, чем вне неё. Однако по­ка можно говорить лишь о том, что в приполярных зонах выпадает больше метеоритов из маг­нитных материалов – что, в общем-то, естественно. Следовательно, каменных микрометео­ритов (более перспективных для поиска на них следов внеземной жизни) должно больше выпадать в экваториальной области.

5.  Как лучше устроить и применять аэростат-носитель мишени

Таким образом, основные перспективы реализации идеи, высказанной в статье [5], связаны с улучшением лётно-технических характеристик (ЛТХ) аэростата-носителя мишени и тактики его применения. В этой статье было обосновано, почему в качестве носителя мишени лучше использовать сол­нечный аэростат-розьер с водяным паром в качестве рабо­чего тела, а не обычный шарльер, наполнен­ный гелием или водородом. Однако при этом рассматрива­лись только аэро­статы с традици­онной схемой нагрева их солнеч­ным светом. Очевидно, что вре­мя полёта таких аэростатов даже теоретически не превосходит продол­жи­тельности поляр­ного дня (~180 дней), причём пока это время не подтверждено эксперимен­таль­но, как и возможность дости­жения ими высоты больше 40км.

В принципе, для выполнения поставленной задачи сбора выпадающей на Землю кос­мической пыли важна не продолжительность одного полёта, а общее время экспонирования мишени, то есть общий налёт аэростата-носи­теля мишени на рабочей высоте. В этом случае можно даже обойтись солнечным монгольфьером, более простым и дешёвым аппаратом, запуск которого можно попеременно проводить то в северной, то в южной приполярной зоне. Однако учитывая, что самой дорогой частью является мишень из аэрогеля, 1см2 которо­го стоит не меньше 100 рублей, частые приземления, очистка и переброска в другое полу­ша­рие хруп­кого элемента конструкции стоимостью в сотни миллионов рублей вряд ли яв­ляются хорошей идеей. Кроме того, как уже говорилось, в приполярных зонах наблюдается повышенная доля микрометеоритов из магнитных материалов – а это может привести к то­му, что все усилия на их сбор и поиск на них следов внеземной жизни будут потрачены впус­тую. Наконец, именно в приполярной зоне, в Антарктиде, уже проводятся работы по сбору и анализу космической пыли, так что наиболее вероятным итогом аэростатного её сбора будет просто подтверждение результатов, уже полученных на земле.

Есть, однако, и другой тип солнечных аэростатов: по­лёт кото­рых в ночное время поддерживается ин­фракрас­ным из­лучением Земли [10]. Такие аэростаты реально летают 71 день с грузом 50 кг на вы­сотах до 32 км [11], и их полёт может протекать в экваториальной облас­ти, вблизи плоскости возможного пылево­го диска Земли, где может обнаружиться повы­шенная частота выпадения космической пыли. Правда, плоскость этого диска скорее можно ожидать близкой к плоскостью орбиты Луны, чем к экваториальной плоско­сти Земли.

Если использовать для создания аэростата-носителя мишени идею инфракрасного монгольфьера MIR [10], в его конструкцию целесообразно ввести ряд усовершенствований. Прежде всего, это предложенная в статье [5] идея солнечного розьера на водяном паре. Наполненный парами воды MIR будет эффективнее использовать инфракрасное излучение и при соответствующих размерах сможет и ночью удержаться на высоте, где давление и тем­пература в оболочке будут обеспечивать газообразное состояние воды в ней.

Кроме того, стоит проработать возможность реализации управления поворотом обо­лочки вокруг своей оси по принципу, предложенному нами для классических монгольфьеров [12] (см. Приложение 1).

А вот целесообразность заимствованного в статье [5] другого нашего тех­ни­ческо­го ре­ше­ния – двухслойной оболочки (см. Приложение 2) – требует, на наш взгляд, дополнительной прора­ботки. Такая оболочка, ранее предло­жен­ная на­ми для традиционных монгольфьеров с горелкой [13], эффективна потому, что позволяет при той же мощности го­рел­ки значительно повысить температу­ру воздуха в оболочке, а значит, и подъёмную силу. Но в солнеч­ном аэростате температура внутри и вне оболочки примерно равны друг другу и диктуются законом Стефана-Больц­мана. Конечно, конвек­тивные потери тепла тоже никуда не денешь, но они зависят как от термического сопротив­ления, так и от разности темпера­тур внутри и вне оболочки. Если эта разность большая, то есть смысл тратиться на второй слой, а если нет, то он будет про­сто утяже­лять аэростат. Поэтому двухслойная оболочка бу­дет, скорее всего, эффектив­ной в нижней стратосфере, где температура остаётся по­сто­ян­ной и равной -56,5оС. А по Стефану-Больцма­ну температура нагре­той оболочки должна быть равна +57оС, температура водяного пара – равна +51 оС. Перепад получается 113о – не меньше, чем у мон­голь­фьера. А на высоте 45км температура уже всего лишь -9оС, так что разность темпе­ратур снижается по­чти вдвое – вместе с эффектом от второго слоя.

Другим предложением, высказанным в работе [5], было использование эффекта предотвра­ще­ния взрыва водорода (см. рис. 5) с помощью добавления 1% про­пи­ле­на [14]. Од­нако при температуре -48оС (то есть на высо­те всего в 9700м) пропилен сжи­жается и, зна­чит, уже не может быть ингибитором взрыва.

Рис.5. Механизм прерывания пропиленом цепной реакции взрыва водородо-воздушной смеси

Аль­тер­нативой может быть исполь­зова­ние этилена, в молекуле которого так же, как и в мо­лекуле пропилена, при­сут­ствует од­на p-связь (см. рис. 6), которая и захватывает ато­мар­ный водород, прерывая цепную реакцию взрыва. При этом кипит этилен уже при темпе­ратуре -103,8оС.

Рис.5. Возможный механизм прерывания этиленом реакции взрыва

Но воз­можность использо­ва­ния этилена как ин­гибитора взрыва водородо-воздушной смеси ещё должна быть подтверждена спе­ци­алистами, а возможно, и допол­нительными экспериментами.

6.  Заключение

В результате проведенного рассмотрения физических моделей, предложенных в по­становочной статье, можно сделать следующие выводы:

-  привязка полётов аэростатов-носителей сбора пылинок к моментам прохождения Земли через газопылевые потоки, к вспышкам на Солнце или иным космическим со­бытиям нецелесообразна,

-  основным механизмом доставки частиц космической пыли на Землю скорее может быть посто­янное торможение материала пылевой оболочки Солнечной сис­темы, постоянно вос­производимой столкновениями тел в поясе астероидов,

-  путь таких частиц к Земле после их захвата полем её притяжения зани­мает го­ды и может быть разделён для анализа на ряд этапов, на каждом из которых действует своя группа факторов, определяющих движение этих частиц,

-  оценка частоты выпадения на Землю космических частиц не даёт основания (на су­ществующем уровне техники) рассчи­тывать на их попадание в ми­шень, размещён­ную на высотном аэростате,

-  решающими факторами достижения приемлемого объёма сбора таких частиц высот­ными аэростатами являются повышение на 2 порядка как размера мишени, так и продолжительности налёта их аэростатов-носителей; для этого целесообразно ис­пользование идей и технических решений инфракрасного монгольфьера MIR,

-  необходимо также освоение технологии работы с частицами предельно малого ради­уса (r = 0,2мкм), ещё допускающего снижение их гелиоцентрических орбит,

-  требуется дополнительный анализ четырёх проблем:

-  определение возможности существования зон с повышенной частотой выпа­дения частиц космической пыли,

-  определение реально действующих факторов, которые позволили бы пыле­вой частице спуститься с орбиты h = 200км без нагрева до температуры, спо­собной уничтожить следы внеземной жизни?

-  определение границ эффективности использования двухслойной оболочки солнечного розьера?

-  определение возможности предотвращения взрыва водородо-воздушной сме­си за счёт использования этилена как ингибитора.

7.  Литература

1.  Астробиология (см. http://ru. wikipedia. org/wiki/%C0%F1%F2%F0%EE%E1%E8%EE%EB%EE%E3%E8%FF)

2.  Споры жизни: магнитные миграции. «Популярная механика», 24.07.06 (см. http://www. popmech. ru/article/539-sporyi-zhizni/)

3.  Инопланетная жизнь в антарктическом льду http://www. antarktis. ru/index. php? mn=def&mns=sqxyb3psn96ir284ywpy

4.  STARDUST. NASA’s comet sample return mission (см. http://stardust. jpl. nasa. gov/home/index. html ).

5.  , Беляков-, Хаврошкин воздухо­плава­тель­­ный аппарат (ВВПА) и космическая пыль. «Вестник РАЕН» № 4 том 10, 2010

6.  кстремальная жизнь. РБК daily. 24.03.2009

7.  Пылевые пояса вокруг Земли (см. http://okosmos. ru/content/pylevye-poyasa-vokrug-zemli)

8.  Метеоры. Большая советская энциклопедия. — М.: Советская энциклопедия 1969—1978.

9.  , Степанок вещество на Земле //Метеорит­ные и метеорные исследования. – Новосибирск: «Наука», Сиб. отд., 1983.

10.  Malaterre P. at al. The long duration «MIR» balloon. (см. http://courses. ae. utexas. edu/ase261/balloon/MIRBalloon. pdf)

11.  Un nouveau record pour le munique de presse CNES. 01.06.2001 (см. http://www. /actualites/36454.htm)

12.  Беляков-, Максимов оболочки теплового аэростати­ческого летательного аппарата, обеспечивающая возможность его поворота и гори­зонтального перемещения в полёте. Патент RU 54574 U1

13.  Беляков-, Максимов теплового аэростатического летательного аппарата. Патент RU 64592 U1

14.  Азатян регулирование горения, взрыва и детонации водород­но-воздушных смесей. «Наука – производству», № 10(48),октябрь 2001, изд. ИСМАН

Приложение 1

Реферат

Предложена конструкция оболочки теплового аэростатического летательного аппарата, обеспечивающая возможность его поворота в полёте и горизонтального перемещения относительно воздушной массы. Конструкция предусматривает устройство двух щелей в оболочке, открытие и закрытие которых производится электрическими сервомоторами.

Приложение 2

Реферат

Предложена конструкция оболочки теплового аэростатического летательного аппарата (ТАЛА), позво­ляющая снизить мощность горелки и расход топлива в полёте и отличающаяся тем, что оболочка выпол­няется двухслойной, с воздушной полостью между слоями. Помимо названного технического эффекта, данная конструкция позволяет снизить требования к материалу оболочки, поскольку от внутреннего слоя не требуется высокой прочности и герметичности, а от внешнего – особой термоустойчивости. Кроме того, для ТАЛА класса ВХ (тепловые дирижабли) обеспечивается повышение их маневренности при фиксированной грузоподъёмности и энерговооружённости.