Поляризованные ионы в комплексе

NICA

(краткое обоснование проекта)

, ,

Дубна, август 2018

конфиденциально, проект 20.08.2018

1. Схема транспортировки поляризованных ионов в комплексе NICA

Поляризованные протоны или дейтроны из источника SPI сначала ускоряются в линейном ускорителе ЛУ-20М, далее инжектируются в Нуклотрон, с последующим переводом пучка в коллайдер.

Основными задачами являются сохранение поляризации ионов в процессе ускорения пучка в Нуклотроне и коллайдере, и задача управления поляризацией пучка в коллайдерной моде. При перепусках пучка между элементами комплекса необходимо согласовать направления поляризаций в местах инжекции.

2. Режимы работы с поляризованными ионами в коллайдере NICA

С точки зрения динамики спина коллайдер NICA может работать в двух режимах.

В режиме «с выделенным спином» (Preferred Spin Mode — PS режим) периодическое движение спина вдоль орбиты пучка единственно — стационарная магнитная структура выделяет единственное устойчивое направление поляризации пучка в каждом месте орбиты, значение дробной части спиновой частоты отлично от нуля.

В режиме «прозрачном для спина» (Spin Transparency Mode — ST режим) любое направление спина повторяется через оборот частицы — магнитная структура ускорителя является прозрачной для спина, значение дробной части спиновой частоты равно нулю.

Основное отличие указанных режимов проявляется при манипуляциях направлением поляризации во время проведения эксперимента. В ST режиме частицы находятся в области целого спинового резонанса. Спиновое движение чувствительно к любым малым возмущениям магнитного поля. Для стабилизации требуемого направления поляризации в детекторе или в любом месте орбиты достаточно использовать «слабые» магнитные поля, вращающие спины на малые углы . В коллайдере NICA достаточно использовать пару слабых соленоидов, которые не возмущают замкнутую орбиту, с интегралом поля ~1 Tм в диапазоне импульсов вплоть до 13,5 ГэВ/c.

НЕ нашли? Не то? Что вы ищете?

Для того чтобы изменить направление поляризации в детекторе в PS режиме необходимы спиновые ротаторы на основе «сильных» полей, которые вращают спины на углы . При поворотах поляризации из продольного в поперечное направление в спиновых ротаторах требуются поперечные поля с общим интегралом поля ~20-30 Tм, которые приводят к сильным искажениям замкнутой орбиты. На низких энергиях искажения могут достигать десятки сантиметров.

Эффективное управление поляризацией ионов, особенно дейтронов, во время проведения экспериментов с помощью квазистационарных слабых полей возможно только в ST режиме.

3. Требования к пучкам поляризованных частиц в коллайдере

В коллайдере NICA планируются эксперименты с поляризованными пучками протонов, дейтронов, гелия-3 для исследования различных задач: Drell-Yan, J/Psi, high hadron physics, exotic states и др. Схема управления поляризацией должна удовлетворять следующим основным требованиям:

3.1 Spin Flipping система.

Система SF на основе квазистационарных полей естественным образом реализуется в ST режиме коллайдера. Как отмечалось, пара «слабых» управляющих соленоидов позволяет одновременно контролировать как направление поляризации, так и значение спиновой частоты. Появляется возможность во время переворота поляризации поддерживать неизменным значение спиновой частоты, избегая тем самым пересечение как нулевого спинового резонанса, так и резонансов высших порядков. В результате при медленном изменении полей слабых соленоидов степень поляризации будет сохраняться с экспоненциальной точностью.

Для реализации SF системы в PS режиме необходимо использовать высокочастотные RF-поля с частотой ~ МГц и суммарным интегралом RF-поля ~1 Tм, что представляет собой сложную техническую проблему.

SF система позволяет пересмотреть концепцию проведения экспериментов с поляризованными пучками и вывести их на новый уровень точности.

Так, в коллайдере RHIC (BNL), который работает в PS режиме без использования SF системы, для подавления систематических ошибок используют последовательность банчей, которая формируется непосредственно из источника поляризованных протонов, с чередованием поляризации. В результате, в детекторе всегда будут сталкиваться одни и те же пары банчей с фиксированным направлением поляризации. Об асимметрии процесса можно судить лишь, сравнивая с другими парами банчей.

При работе со SF системой происходит одновременный переворот спинов во всех банчах одного кольца. В результате, в детекторе будут сталкиваться одни и те же пары банчей, направление поляризации которых можно попеременно менять. При таком подходе отпадает необходимость проводить реверс поляризации на источнике при заполнении коллайдера — достаточно инжектировать в коллайдер «одинаковые» банчи с одним и тем же направлением поляризации. Отпадают необходимости измерения побанчевой светимости и создания системы отслеживания банчей. Появляется возможность сравнения соударений банчей не только с перевернутыми поляризациями, но и с любыми желаемыми направлениями: вертикальная-продольная, вертикальная-радиальная, радиальная –продольная и т. д.

3.2. Система on-line контроля поляризации в коллайдере

При работе коллайдера в ST режиме появляется уникальная возможность осуществления on-line контроля поляризации. Так как время изменения поля в слабых управляющих соленоидах (c) значительно превосходит время оборота спина вокруг индуцированного спинового поля ( c), то любые манипуляции с направлением спинов при фиксированном значении спиновой частоты будут осуществляться адиабатически, и степень поляризации будет сохраняться с экспоненциальной точностью во время проведения эксперимента. Направление поляризации пучка будет функцией управляющих полей соленоидов и может контролироваться посредством измерения значений полей слабых управляющих соленоидов.

В заключение, приведем сводную таблицу возможностей управления поляризацией ионов при работе коллайдера NICA в режиме спиновой прозрачности (ST) и режиме с выделенным спином (PS).

Возможность реализации	PS режим	ST режим
стационарной продольной/поперечной поляризации в детекторе	да	да
управления поляризацией в любом месте орбиты	нет	да
Spin Flipping системы на основе квазистационарных полей	нет	да
системы on-line контроля поляризации	нет	да

Таблица 1. Возможности управления поляризацией ионов в ST и PS режимах коллайдера.

Подытоживая, можно сделать следующий вывод: вышеуказанным требованиям к системе управления поляризацией ионов (p, d, 3He) в коллайдере NICA адекватен режим спиновой прозрачности, который позволит проводить эксперименты с поляризованными ионами на новом уровне точности.

Ниже приведем способы перевода коллайдера NICA в ST режим.

4. Схема управление поляризацией ионов в коллайдере в ST режиме

4.1 Управление поляризацией ионов на целых спиновых резонансах в ST режиме

В коллайдере NICA устойчивая поляризация направлена вдоль вертикального (поперечного к плоскости орбиты) направления, а спиновая частота пропорциональна энергии пучка , где — аномальная часть гиромагнитного отношения. Практически во всем диапазоне энергий (, где — целое) коллайдер работает в PS режиме.

ST режим осуществляется для дискретных значений энергий, которые соответствуют целым спиновым резонансам . Для протонов число точек по энергии, которые соответствуют ST режиму, равно 25, минимальное значение энергии МэВ и шаг по энергии МэВ. Для дейтронов существует единственная точка по энергии ГэВ/u, которая соответствует импульсу ГэВ.

Схема управления поляризацией ионов в коллайдере в точках целых спиновых резонансов приведена на рис.1. Для стабилизации требуемого направления в детекторах коллайдера используются управляющие PC-вставки, которые обозначены на рис. 1 оранжевыми кружками. В основе управляющих PC-вставок используются слабые соленоиды, которые позволяют управлять поляризацией любого сорта частиц (p, d, 3He, …) в любом месте орбиты, в том числе в местах встреч и инжекции.

Рис. 1. Управление поляризацией в коллайдере в точках целых спиновых резонансов.

На рис. 2 приведена детализация схемы управления поляризацией ионов в ST режиме. Слабые управляющие соленоиды обозначены оранжевым цветом в виде двух пар соленоидов (обозначены цифрами 1 и 2) с продольными полями и . Соленоиды с полем расположены между магнитов с радиальными полями (обозначены цифрами 3 и 4), которые сводят пучки в детекторе MPD.

Рис. 2. Схема управления поляризацией ионов коллайдере NICA в ST режиме.

Представленная схема позволяет управлять направлением поляризацией ионов в вертикальной плоскости (yz) детектора MPD (SPD) ( — угол между направлениями поляризации и скорости частицы). Для работы схемы во всех дискретных значениях энергии интеграл поля в одном управляющем соленоиде должен быть равным 0,6 Тм. При использовании соленоидов с максимальным продольным полем 1,5 Т, длина каждого слабого управляющего соленоида составит ≈40 cm.

На рис. 3 показано размещение управляющих соленоидов длиной 40 см вокруг радиального диполя в реальном масштабе. Зазор между магнитом и соленоидом 15 см. Длина дуги радиального диполя m.

Рис. 3. Размещение управляющих соленоидов вокруг радиального диполя.

На рис. 4 показано размещение управляющих соленоидов с учетом расположения колец коллайдера по вертикали. Угол сведения пучков в вертикальной плоскости коллайдера, задаваемый радиальными диполями, — рад. Расстояние между кольцами по вертикали составляет 32 см. Расстояние между замкнутыми орбитами на выходе из общего радиального диполя равна см. Расстояние между замкнутыми орбитами на входе в управляющие соленоиды равна см.

Рис. 4. Размещение управляющих соленоидов вокруг радиальных диполей.

4.2 Управление поляризацией ионов в ST режиме с двумя змейками

Для перевода коллайдера в режим спиновой прозрачности во всем диапазоне энергий в каждый прямолинейный промежуток вводятся соленоидальные змейки, симметрично расположенные вокруг детекторов MPD и SPD (см. рис. 5).

Рис. 5. Схема управления поляризацией ионов в коллайдере NICA с двумя соленоидальными змейками в ST режиме.

Такая конфигурация змеек позволяет управлять поляризацией пучка в вертикальной плоскости (yz) MPD или SPD детектора, в то время как в арках поляризация вращается в плоскости коллайдера (xz).

С точки зрения динамики спина такой коллайдер эквивалентен ускорителю формы-8. Проект коллайдера LEIC с орбитой формы-8 для поляризованных ионов и электронов разрабатывается в Jefferson Lab (USA).

Важно отметить, что по сравнению с ST режимом на целых резонансах, ST режим с двумя змейками существенно перестраивает спиновое движение: спиновая частота равна нулю в любой точке по энергии. В отличие от ST режима на целых резонансах, появляется возможность формировать банчи с высоким числом частиц и высокой степенью поляризацией на низкой энергии с последующим ее сохранением при ускорении до энергии эксперимента. Исключается влияние синхротронной модуляции энергии и спиновых резонансов высших порядков на поляризацию пучка, что позволяет существенно увеличить время жизни поляризации.

Для работы в диапазоне импульсов до 13,5 ГэВ/c суммарный интеграл продольного поля в каждой половине змейки должен составлять на максимальной энергии для протонов и для дейтронов. Указанные интегралы могут набираться частями в свободных местах экспериментального промежутка. При использовании 6 T соленоидов их общая длина для половины змейки составит 4,2 м для протонов и 13,3 м для дейтронов.

Можно адаптировать структуру коллайдера для тяжело-ионной оптики для его работы в ST режиме во всем диапазоне энергий для протонов. Слабые управляющие соленоиды практически не оказывают никакого влияния на орбитальные характеристики коллайдера. Наоборот, соленоиды, используемые в змейках, вносят сильную связь бетатронных колебаний пучка. Так как продольные поля в змейках изменяются пропорционально импульсу, то оптика коллайдера будет оставаться неизменной в процессе ускорения пучка. При согласовании соленоидов со структурой коллайдера используются схема без компенсации связи бетатронных колебаний в арках коллайдера, за счет двух семейств фокусирующих KF и дефокусирующих KD квадрупольных линз.

Схема размещения соленоидов половины змейки, «распределенных» в половине экспериментального промежутка приведена на рис. 6. Здесь SOL обозначает соленоид, FFQ — триплет финальной фокусировки пучка (final focus quadrupoles), VB — арочные дипольные магниты с вертикальным полем и RB — поворотные дипольные магниты с радиальным полем, которые сводят пучки для столкновения банчей в местах встреч коллайдера. Длина соленоидов составляет 0,7 м. Использование 6 Т соленоидов достаточно для протонов во всем диапазоне импульсов коллайдера, максимальный импульс для дейтронов составит 4,3 ГэВ/c.

Рис. 6. Размещение соленоидов половины змейки, «распределенных» в половине экспериментального промежутка (распределенный вариант змейки).

5. Условие стабильности спинового движения

В режиме спиновой прозрачности поляризация прецессирует в поле, индуцированном управляющими соленоидами, а также полем, вызванном несовершенством структуры коллайдера и эмиттансами пучка — мощностью нулевого спинового резонанса.

Для стабилизации поляризации в процессе ускорения или управления направлением поляризацией в ST режиме необходимо, чтобы спиновая частота, индуцированная управляющими соленоидами, значительно превосходила мощность нулевого спинового резонанса: Расчеты показали, что для стабильного спинового движение достаточно индуцировать спиновую частоту равную для протонов и для дейтронов. Указанные значения спиновой частоты дают ограничение на минимальное значение интеграла поля в каждом управляющем соленоиде, которое составляет 0,6 Тм.

6. Требования к пучкам поляризованных ионов в Нуклотроне

В Нуклотроне устойчивая поляризация направлена вдоль вертикали, а спиновая частота пропорциональна энергии пучка ( — аномальная часть гиромагнитного отношения частицы), что неизбежно ведет к пересечению спиновых резонансов в процессе ускорения пучка, и, как следствие, к резонансной деполяризации пучка.

Проблема резонансной деполяризации для дейтронов практически отсутствует. Единственный целый резонанс для дейтронов исключается за счет введения малого интеграла продольного поля (~0,1 Тм).

На рис. 7 приведены логарифмические графики мощностей резонансов линейного приближения в единицах характерной мощности (которая при пересечении соответствует практически полной деполяризация пучка) в диапазоне изменения кинетической энергии пучка протонов . Каждый график разбит на три области, которые соответствуют промежуточному пересечению (область между синей и зеленой линиями), быстрому (ниже зеленой линии) и адиабатическому (выше синей линии). Линии быстрого и адиабатического пересечения соответствуют 1% потери степени поляризации пучка.

Рис. 7. Спиновые резонансы линейного приближения в Нуклотроне

При расчете мощностей резонансов принималось, что скорость подъема поля — 1 T/c, эмиттансы в горизонтальном и вертикальном направлении при энергии инжекции равны 45 р мммрад, ошибки юстировки квадруполей — 0,1 мм и ошибки юстировки углов поворота ведущих магнитов и квадруполей— 0,01 рад, относительная ошибка градиентов квадруполей — 0,001.

Резонансы, расположенные в зоне промежуточного пересечения, приводят к деполяризации пучка (помечены красными кружками). Из графиков видно, что резонансы связи и несуперпериодные резонансы приводят к значительной деполяризации пучка в тех же областях энергий, где находятся внутренние резонансы.

Существующие методы пересечения спиновых резонансов (компенсация мощности резонанса, преднамеренное увеличение мощности резонанса, использование RF-диполей, скачок бетатронной частоты, скачок спиновой частоты) всего лишь уменьшают деполяризацию пучка. Пересечение большого числа опасных резонансов указанными методами приводит в конечном счете к значительной деполяризации пучка.

Сохранение поляризации за счет медленного пересечения представляет собой сложную задачу, и требует учета синхротронной модуляции энергии и резонансов более высоких порядков.

Для сохранения поляризации протонов в Нуклотроне наиболее эффективно использовать частичную соленоидальную змейку. При этом выделяются два варианта.

В первом варианте используется слабая 5%-змейка, с интегралом продольного поля
0,65 Тм, которая позволяет сохранить поляризацию протонов до импульса 3,4 ГэВ/c, который соответствуют первому внутреннему резонансу. Этот вариант подходит при работе коллайдера в ST режиме с двумя змейками, когда пучок инжектируется из Нуклотрона на низкой энергии с последующим ускорением в коллайдере до энергии эксперимента.

Во втором варианте используется достаточно сильная 25%-змейка, с интегралом продольного поля 12 Тм, которая позволяет сохранить поляризацию протонов во всем диапазоне энергий. Этот вариант подходит при работе коллайдера в ST режиме на целых резонансах, когда пучок инжектируется из Нуклотрона в коллайдер на дискретном значении энергии эксперимента.

7. Режимы работы с поляризованными пучками в коллайдере NICA

Представленный проект коллайдера NICA с двумя соленоидальными змейками позволяет работать с поляризованными пучками в различных режимах в зависимости от включения/выключения змеек (см. табл. 2).

Змейка SPD	Змейка MPD	Спиновая частота	Режим управления поляризацией	Поляризация в SPD детекторе	Поляризация в MPD детекторе
выкл	выкл		PS	только вертикальная	только вертикальная
выкл	выкл		ST	любая	любая
выкл	вкл		PS	только продольная	в плоскости коллайдера зависит от энергии
вкл	выкл		PS	в плоскости коллайдера зависит от энергии	только продольная
вкл	вкл		ST	любая	любая

Таблица 2. Поляризация в SPD и MPD детекторах в PS и ST режимах коллайдера

При выключенных змейках, расположенных в SPD и MPD промежутках, реализуется традиционный PS режим работы практически во всем диапазоне энергий с вертикальной поляризацией в любом месте орбиты коллайдера. Исключение составляют узкие полосы по энергии, где реализуется ST режим на целых спиновых резонансах, в котором возможно получать любую поляризацию в обоих детекторах.

Включение только одной из змеек переводит коллайдер в PS режим со спиновой частотой равной половине. Змейка полностью перестраивает спиновое движение: устойчивая поляризация имеет продольное направление в противолежащем от змейки промежутке. Такой режим успешно использовался при тестировании змеек в 1989 году в индианском университете (USA) на установке IUCF Cooler Ring (Indiana University Cyclotron Facility).

При включении двух соленоидальных змеек коллайдер переводится в уникальный режим спиновой прозрачности, спиновая частота в котором не зависит от энергии и равна нулю. В этом режиме можно получать любую поляризацию в любом месте орбиты. Подчеркнем отличие от режима управления поляризацией в RHIC (BNL), где также используется две змейки. Из-за различия осей вращения спинов в змейках в RHIC (угол между осями змеек составляет ) спиновая частота равна половине и в RHIC реализуется режим с выделенным спином с вертикальным направлением поляризации в арках.

В таблице 3 представлены особенности работы с поляризацией в рассматриваемых режимах коллайдера. Возможность реализации системы спин-флипа и on-line поляриметрии в ST режимах позволяет вывести эксперименты с поляризованными ионами на новый уровень точности.

Змейка SPD	Змейка MPD	Спиновая частота	Режим управления поляризацией	SF система	On-line контроль поляризацией	Возможность доускорения	Действие синхротронной модуляции на время жизни поляризации
выкл	выкл		PS	нет	нет	нет	уменьшает
выкл	выкл		ST	да	да	нет	уменьшает
выкл	вкл		PS	нет	нет	да	не влияет
вкл	выкл		PS	нет	нет	да	не влияет
вкл	вкл		ST	да	да	да	не влияет

Таблица 3. Особенности работы с поляризацией в PS и ST режимах коллайдера

Возможность доускорения пучка в коллайдере с сохранением степени поляризации позволяет снизить энергию инжекции из Нуклотрона. Это существенно упрощает задачу сохранения поляризации в Нуклотроне (достаточно слабого соленоида с интегралом поля 0,65 Тм). Также открывается возможность получения пучков с высокими светимостью и степенью поляризации за счет использования электронного охлаждения на низких энергиях.

Включение змеек обеспечивает независимость спиновой частоты от энергии, исключая тем самым влияние на поляризацию синхротронной модуляции энергии и спиновых резонансов высших порядков. В режимах без змеек спиновая частота пропорциональна энергии и синхротронная модуляция может оказывать сильное влияние на динамику спинов. Возникает проблема отыскания областей по энергии, в которых время жизни поляризации превышает время накопления.

В заключение отметим гибкость схемы при размещении соленоидов: требуемый интеграл поля может набираться в любых свободных участках экспериментальных промежутков. Схема легко адаптируется к существующей оптической структуре коллайдера при работе во всех рассмотренных выше режимах управления поляризацией. В режимах спиновой прозрачности легко согласуются направления поляризаций в местах инжекции при перепусках пучка между элементами комплекса NICA.

8. Список основных работ по проекту

Приведем список основных работ по проекту поляризованных пучков в комплексе NICA, в которых содержится детальная проработка орбитальной и спиновой динамики:

I. B.Issinsky, A. D. Kovalenko, V. A. Mikhailov, A. M. Kondratenko and Yu. N. Filatov. «Polarized Deuterons Acceleration in Nuclotron», Proceedings of III Int. Symposium «Dubna Deuteron-95», Dubna, p. p. 169-176 (1995). , , , «Исследо-вание деполяризации пучков дейтронов и протонов в кольце нуклотрона», препринт ОИЯИ P9-2002-289, (2002) N. I. Golubeva, A. M. Kondratenko, Yu. N. Filatov «A jump in spin precession frequency as a method to pass spin resonance», Proceedings of the International Workshop "Deuteron-93", p.374.(1994). A. M. Kondratenko, M. A. Kondratenko, Yu. N. Filatov «Compensation for Particle Beam Depolarization of Spin Resonance Intersection at Accelerators», Particles and Nuclei Letters, Vol. 1, No 5, p. p.~266-269, (2004) S. Vokal, A. D. Kovalenko, A. M. Kondratenko, M. A. Kondratenko, V. A. Mikhailov, Yu. N. Filatov, S. S. Shimanskii. «Program of Polarization Studies and Capabilities of Accelerating Polarized Proton and Light Nuclear Beams at the Nuclotron of the Joint Institute for Nuclear Research» Physics of Particles and Nuclei Letters, V.6, No 1, p. p. 48–58, (2009). Ya. S. Derbenev, A. M. Kondratenko, M. A. Kondratenko, V. S. Morozov and Yu. N. Filatov “Spin-Flipping Systems For Storage Rings”, Proceedings of XIV Advanced Research Workshop on High Energy Spin Physics (DSPIN-11), Dubna, September 20-24, 2011, pp.377-384 A. Kovalenko, N. Agapov, Yu. Filatov, V. Kekelidze, R. Lednicky, I. Meshkov, V. Mikhaylov, A. Sidorin, A. Sorin, G. Trubnikov. “The NICA Facility in polarized proton operation mode”. IPAC11, San Sebastian, Spain, 4-9 Sept, 2011, paper TUPZ004 Yu. N. Filatov, A. D. Kovalenko, A. V. Butenko, A. M. Kondratenko, M. A. Kondratenko, and V. A. Mikhaylov “Polarized Proton Beam Acceleration at the Nuclotron with the Use of the Solenoid Siberian Snake”, Pepan, 2014, Vol. 45, No. 1, pp. 260–262 A. D. Kovalenko, Yu. N. Filatov, A. M. Kondratenko, M. A. Kondratenko and V. A. Mikhaylov, “Polarized Deuterons and Protons at NICA@JINR”, Physics of Particles and Nuclei, 2014, Vol. 45, No. 1, pp. 321–322 Yu. N. Filatov, A. D. Kovalenko, A. M. Kondratenko, M. A. Kondratenko and V. A. Mikhaylov “Proton And Deuteron Polarization Control In NICA Collider Using Small Solenoids”, XV Workshop on HESP DSPIN 2013 Proceedings, Dubna, pp.351-354 Yu. N. Filatov, A. D. Kovalenko, A. M. Kondratenko, M. A. Kondratenko and V. A. Mikhaylov “Comparison Of Solenoid, Helix And Dipole Siberian Snakes In The Nica Collider”, XV Workshop on HESP DSPIN 2013 Proceedings, Dubna, pp.375-378 Yu. N. Filatov, A. D. Kovalenko, A. M. Kondratenko, M. A. Kondratenko and V. A. Mikhaylov “Orbital Parameters Of Proton Beam In Nuclotron With Solenoid Siberian Snake”, XV Workshop on HESP DSPIN 2013 Proceedings, Dubna, pp.371-374 A. D. Kovalenko, A. V.Butenko, V. D. Kekelidze, V. A. Mikhaylov, A. M. Kondratenko, M. A. Kondratenko, Yu. N. Filatov “Polarized Deuterons And Protons At NICA@JINR”, Proceedings of IPAC2014, Dresden, Germany, TUPRO004, pp.1000 ,A. V. Butenko, A. D. Kovalenko, V. A. Mikhaylov, A. M. Kondratenko, M. A. Kondratenko, Yu. N. Filatov, “Solenoid Siberian Snake without compensation of betatron oscillation coupling in Nuclotron@JINR”, IPAC2014, TUPRO057, pp.1162 A. D. Kovalenko, A. V. Butenko, V. D. Kekelidze, V. A. Mikhaylov, A. M. Kondratenko, M. A. Kondratenko, Yu. N. Filatov “NICA Facility In Polarized Proton And Deuteron Modes”, International Journal of Modern Physics: Conference Series, The 21st International Symposium on Spin Physics (SPIN2014), Beijing, China, 20-24 October 2014 A. D. Kovalenko, A. V. Butenko, V. D. Kekelidze, V. A. Mikhaylov, Y. Filatov, A. M. Kondratenko, M. A. Kondratenko “Ion Polarization Control in the MPD and SPD Detectors of the NICA Collider”, IPAC2015, TUPTY017, pp. 2031-2033 A D Kovalenko, A V Butenko, V D Kekelidze, V A Mikhaylov, M A Kondratenko, A M Kondratenko and Yu N Filatov “Orbital parameters of proton and deuteron beams in the NICA collider with solenoid Siberian snakes”, XVI Workshop on High Energy Spin Physics (D-SPIN2015), Journal of Physics: Conference Series 678 (2016) 012022 A D Kovalenko, A V Butenko, V D Kekelidze, V A Mikhaylov, M A Kondratenko, A M Kondratenko and Yu N Filatov “Numerical calculation of ion polarization in the NICA collider”, XVI Workshop on High Energy Spin Physics (D-SPIN2015), Journal of Physics: Conference Series 678 (2016) 012023 A. D. Kovalenko, A. V. Butenko, V. A. Mikhaylov, Y. Filatov, A. M. Kondratenko, M. A. Kondratenko “Acceleration Of Polarized Proton And Deuteron Beams In The Nuclotron At JINR ”, IPAC2017, TUPVA112, pp. A. D. Kovalenko et al. “Spin Transparency Mode in the NICA Collider with Solenoid Siberian Snakes for Proton and Deuteron Beam”, XVII Workshop on HESP DSPIN 2017 Proc, Dubna, pp.375-378. A. D. Kovalenko et al. “Acceleration of Polarized Protons up to 3.4 GeV/c in the Nuclotron at JINR”, XVII Workshop on HESP DSPIN 2017 Proc, Dubna, pp.375-378.

Поляризованные ионы в комплексе

Домашний очаг

Справочная информация

Техника

Общество

Образование и наука

Мир

Бизнес и финансы