Сечения деления тяжёлых ядер быстрыми нейтронами и нейтронами промежуточных энергий (стр. 2 )

199	200	201	202	203	204	205	206	207	208	209	A/Z	доля
266	255	234	178	123	49	18	0	0	0	0	79	0.01
1575	1663	1680	1588	1228	928	391	178	0	0	0	80	0.11
2580	3149	3647	3871	3858	3230	2525	1461	741	0	0	81	0.30
2233	3157	4014	4792	5272	5410	4636	3960	2574	799	2	82	0.45
361	558	807	1062	1310	1451	1579	1416	1334	677	0	83	0.13

Сравнивая таблицы, мы видим, что эти два распределения похожи друг на друга. Самая заметная разница состоит в том, что в наборе остаточных ядер присутствуют ядра с Z=83 (изотопы висмута) в том случае, если свинцовая мишень находится под воздействием протонного пучка и в отсутствии таких ядер в случае нейтронного пучка. Мы проверили вклад этих изотопов в полное сечение деления, заменив при расчётах по CEM все изотопы с Z=83 на изотопы Z=82. Такая замена уменьшила сечение деления, покрыв основную часть разницы в сечениях.

Рассмотрим теперь случай, когда нуклоны 200 МэВ взаимодействуют с 238U. Экспериментальное отношение в этом случае spf/snf » 1.3. Расчёт по СЕМ даёт величину отношения 1.01. Таблицы 4 и 5 показывают распределения остаточных ядер после быстрой стадии реакции. Как и в предыдущем случае, со свинцом обратим внимание на последние строчки в таблицах.

Таблица 4 Распределение остаточных ядер по A, Z для n+238U

229	230	231	232	233	234	235	236	237	238	239	A/Z	доля
463	448	418	324	240	114	49	4	0	0	0	89	0.00
2251	2420	2423	2279	1754	1305	617	320	46	0	0	90	0.15
3478	4081	4584	4744	4694	3900	3184	1944	1181	248	0	91	0.35
2806	3682	4552	5387	5870	6129	5446	4903	3166	963	1	92	0.47
0	0	0	0	0	1	6	11	12	12	8	93	0.00

Таблица 5 Распределение остаточных ядер по A, Z для p+238U

229	230	231	232	233	234	235	236	237	238	239	A/Z	доля
204	188	172	123	85	32	12	0	0	0	0	89	0.01
1480	1530	1453	1328	928	644	252	120	0	0	0	90	0.08
2964	3333	3614	3593	3428	2653	2101	1201	719	0	0	91	0.26
3832	4621	5290	5799	5864	5622	4533	3822	2355	816	1	92	0.47
1050	1357	1671	1935	2141	2096	2099	1747	1453	743	2	93	0.18

Мы видим, что нептуниевые изотопы даже более активно образуются в случае с ураном, чем висмутовые в случае со свинцом при переходе от нейтронов к протонам. Чтобы понять, почему они не вызывают заметных изменений в сечении деления, сравним высоты барьеров деления и их разницу для ядер в области свинца и для ядер в области урана. В области свинца высота барьера » 18÷20 МэВ и разница » 3÷4 МэВ. В области урана высота барьера » 8÷9МэВ и разница » 1÷2 МэВ; и тут они уже сравнимы с квантовыми поправками к жидко-капельному барьеру деления. Это объясняет экспериментальный факт, состоящий в том, что протонные сечения деления ядер в области урана ближе к нейтронным, чем это наблюдается в области свинца.