Партнерка на США и Канаду по недвижимости, выплаты в крипто
- 30% recurring commission
- Выплаты в USDT
- Вывод каждую неделю
- Комиссия до 5 лет за каждого referral
Министерство образования РБ
БЕЛОРУССКИЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ
Кафедра "Промышленная теплоэнергетика и теплотехника"
Курсовая работа по курсу:
«ТЕХНИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА»
Выполнил:
Минск 2010
1. Циклы поршневых двигателей внутреннего сгорания
Исходные данные:
Рассчитать цикл поршневого двигателя внутреннего сгорания, если начальное давление – P1=0,09МПа, начальная температура – T1=270К, степень сжатия - e=16, степень повышения давления - l=1,6, степень предварительного расширения - r=1,9. Рабочее тело – воздух. Rв=287Дж/(кг·К); Ср=1,01 кДж/(кг·К); Сv=0,72кДж/(кг·К); n1=1,32(сжатие); n2=1,4 (расширение);
А. Цикл ДВС с подводом теплоты при р=const.
Б. Цикл ДВС с подводом теплоты при 
.
В. Цикл ДВС со смешанным подводом теплоты.
Г. Цикл ДВС с турбонаддувом и продолженным расширением газов.
Определить:
- параметры состояния (p, v, T) рабочего тела в характерных точках цикла;
- удельную работу расширения, сжатия, работу цикла;
- удельное количество подведенной и отведенной теплоты;
- изменение внутренней энергии (u), энтальпии (h) и энтропии (s) в процессах, входящих в цикл;
- среднее индикаторное давление в цикле (pi);
- термический КПД цикла;
- термический КПД цикла Карно по условию задачи.
РЕШЕНИЕ:
Для того чтобы рассматривать термодинамические циклы необходимо работу тепловых машин идеализировать. Эта идеализация сводится к тому, что в идеальных термодинамических циклах:
- процессы протекают во всех своих стадиях с постоянным количеством рабочего тела;
- отбрасывается возможность сгорания топлива, в связи с чем химический состав рабочего тела принимается постоянным при всех стадиях термодинамического цикла. Процесс сгорания при этом заменяется подводом теплоты к рабочему телу через стенки цилиндра от некоторого фиктивного горячего источника теплоты;
- процессы сжатия и расширения рабочего тела принимаются адиабатными;
- удаление отработавшего рабочего тела не учитывается и заменяется отводом теплоты от рабочего тела через стенки цилиндра к так называемому холодному источнику теплоты (холодильнику);
- теплоемкости рабочих тел принимаются не зависящими от температуры;
- рабочим телом является идеальный газ.
А. Цикл ДВС с подводом теплоты при р=const.
Параметры точки 1:
Р1=0,09МПа; Т1=270К; 
Параметры точки 2:
Параметры точки 3:
Р2=Р3=3,5МПа; 
Параметры точки 4:
Удельная работа расширения:
Удельная работа сжатия:
Полезная удельная работа:
Удельное количество подведенной теплоты:
Удельное количество отведенной теплоты:
Полезно использованное удельное количество теплоты:
Среднее индикаторное давление в цикле:
Термический КПД цикла: 
КПД цикла Карно: 
Изменение внутренней энергии: 
Изменение энтальпии: 
Изменение энтропии: 
Средняя интегральная температура подвода теплоты:
Средняя интегральная температура отвода теплоты: 
Б. Цикл ДВС с подводом теплоты при .
Параметры точки 1:
Р1=0,09МПа; Т1=270К;
Параметры точки 2:
Параметры точки 3:
Параметры точки 4:
Удельная работа расширения:
Удельная работа сжатия:
Полезная удельная работа:
Удельное количество подведенной теплоты:
Удельное количество отведенной теплоты:
Полезно использованное удельное количество теплоты:
Среднее индикаторное давление в цикле:
Термический КПД цикла: 
КПД цикла Карно: 
Изменение внутренней энергии: 
Изменение энтропии: 
Средняя интегральная температура подвода теплоты:
Средняя интегральная температура отвода теплоты: 
В. Цикл ДВС со смешанным подводом теплоты.
Параметры точки 1:
Р1=0,09МПа; Т1=270К;
Параметры точки 2:
Параметры точки 3:
Параметры точки 4:
Параметры точки 5:
|
Из за большого объема этот материал размещен на нескольких страницах:
1 2 3 4 |
Основные порталы (построено редакторами)