Распространение радиоволн за счет дифракции (стр. 8 )

C(ν) и S(ν) даны согласно уравнениям (7a) и (7b) и могут быть определены из комплексного коэффициента Френеля с использованием уравнений (8a) и (8b).

Четыре параметра дифракции νx1, νx2, νy1, и νy2 определяются по формулам:

               ;        (73a)

               ;        (73b)

               ;        (73c)

                       (73d)

       при

                рад;        (73e)

                рад;        (73f)

                рад;        (73g)

                рад.        (73h)

5.2.1.2        Полуэмпирический метод

Следующий метод не требует интегралов Френеля C(ν) и S(ν) для приемлемой точности результатов для любого угла иp:

                       (74)

где:

                       (75)

с цij из уравнений (73e) – (73h) и

               ;        (76)

               ;        (77a)

               ;        (77b)

               ;        (78a)

               ;        (78b)

               ;        (78c)

               ;        (78d)

               ;        (78e)

               ;        (78f)

               ;        (78g)

               .        (78h)

Рассчитать D11, D12, D21, D22:

       ,        (79)

где, если

       ,        (80a)

или если

               ,        (80b)

и если

       ,        (81a)

или если 

                       (81b)

и                ,,        (82)

используя ph11, ph12, ph21, ph22 из

                       (83)

и Ph:

               .        (84)

5.2.2        Дифракция на составных апертурах или экранах

Метод для единичной прямоугольной апертуры может быть расширен следующим образом.

Поскольку в линейных единицах, нормированных к условиям свободного пространства уравнения (71) или (74), поле свободного пространства определяется как 1,0 + j 0,0, нормированное комплексное поле es, обусловленное единичным прямоугольным экраном (изолированным от земли), получается как:

               es = 1,0 – ea,        (85)

где ea вычисляется с использованием уравнения (71) или (74) для апертуры того же размера и с тем же расположением, что и экран.

–        Нормированное поле, обусловленное комбинациями нескольких прямоугольных апертур или изолированных экранов, может быть вычислено путем сложения результатов согласно уравнению (71) или (74).

–        Произвольно сформированные апертуры или экраны могут быть приближенно выражены путем подходящих комбинаций прямоугольных апертур или экранов.

–        Поскольку интегралы C(ν) и S(ν) стремятся к 0,5 + j 0,5 при приближении ν к бесконечности, уравнение (71) может быть применено к прямоугольникам неограниченных размеров в одном или нескольких направлениях.

6        Дифракция над кромкой с конечной проводимостью

Описанный ниже метод может использоваться для прогнозирования дифракционных потерь, обусловленных конечной проводимостью кромки препятствия. Подходящими применениями являются случаи дифракции вокруг угла здания или над коньком крыши или когда местность можно охарактеризовать в виде холма с клиновидной вершиной. Этот метод требует знания проводимости и относительной диэлектрической проницаемости кромки препятствия, а также предполагает, что через материал кромки не происходит никакой передачи.

Данный метод основан на однородной теории дифракции (UTD). При этом учитывается дифракция как в затененной области, так и в области прямой видимости, и метод предназначен для плавного перехода между этими областями.

Геометрия клиновидного препятствия с конечной проводимостью показана на рисунке 16.

РИСУНоК 16

Геометрия для применения дифракции над кромкой по методу UTD

Формулировка UTD для электрического поля в точке поля, ограничивающейся двумя размерами, имеет вид:

               ,        (86)

где:

       eUTD :        электрическое поле в точке поля;

       e0 :        относительная амплитуда источника;

       s1 :        расстояние от точки расположения источника до дифрагирующей кромки;

       s2 :        расстояние от дифрагирующей кромки до конкретной точки поля;

       k :        волновое число 2π/λ;

        :        коэффициент дифракции, зависящий от поляризации (параллельной или перпендикулярной плоскости падения) поля, падающего на кромку,

а s1, s2 и λ выражаются в самосогласованных единицах.

Коэффициент дифракции для кромки препятствия с конечной проводимостью определяется как:

                       (87)

где:

       Φ1 :        угол падения, измеренный от грани падения (грань 0);