Планетарная динамика аврорального свечения (стр. 5 )

В работе [Newell et al., 1996] были предложены, основанные на этой классификации, новые алгоритмы автоматической компьютерной обработки данных спутников серии DMSP для ночного сектора. Эти алгоритмы заменили используемую ранее методику автоматического определения границ [Newell et al., 1991].

В [Воробьев и др., 1999] по данным низковысотных спутников DMSP было проведено статистическое исследование положения границ различных областей авроральных вторжений в ночном секторе и их сопоставление с границами аврорального свечения. Данные о положении границ структурных областей использованы для определения их динамики в зависимости от уровня магнитной активности. Проектирование границ структурных образований в магнитосферу позволит связать зоны авроральных вторжений на низких высотах со структурой и динамикой соответствующих плазменных доменов в магнитосфере.

Использованы данные о положении границ различных зон плазменных вторжений, полученные по наблюдениям на низковысотных спутниках с полярной орбитой DMSP 6 и 7 для ночной авроральной зоны за 1986 год. Всего обработано околоорбит. В работе использовалась классификация границ, предложенная в [Newell et al., 1996]. Определялись средние положения границ для разных уровней магнитной активности, в качестве которых использовались часовые индексы AE, AL и AU.

Положение границ магнитосферных образований сравнивались с границами аврорального свечения, полученными в [Cтарков, 194б], где приведены математические аппроксимации границ аврорального овала и экваториальной границы диффузного свечения для всех интервалов местного магнитного времени и любых уровней магнитной активности. Эти аппроксимации получены по большому набору наземных и спутниковых экспериментальных данных [Feldstein and Starkov, 1967; Gussenhoven et al, 1983].

По наблюдениям спутников DMSP границы плазменных высыпаний определялись в работе [Newell et al., 1996] по изменению характера вторжений авроральных частиц. Все границы пронумерованы, причем номер растет с увеличением широтного положения границ, которые определялись отдельно для электронов и ионов. Ниже приведены краткие характеристики границ авроральных вторжений, как они предложены в работах [Newell et al., 1996; Фельдштейн и Гальперин, 1996].

Границы b1e и b1i (для электронов и ионов, соответственно) - границы вторжения частиц с “нулевой” энергией. Если широты b1e и b1i примерно совпадают, то предполагается, что эта граница соответствует внутренней границе конвекции, которая в стационарных условиях совпадет с плазмопаузой. Граница b1e соответствует превышению потока энергии больше 10 эрг/см×с. Порог для определения границы b2i на два порядка ниже.

Граница b2e соответствует приполюсному краю области, выше которой энергия электронов перестает увеличиваться с ростом широты. Предполагается, что она является внутренним краем центрального плазменного слоя. Граница b2i - это широта максимального потока энергии вторгающихся ионов. Она примерно совпадает с границей изотропного вторжения ионов [Newell et al., 1998]. Предполагается, что изотропизация связана с рассеянием ионов на вытянутых в хвост магнитосферы силовых линиях и b2i совпадает с околоземным краем токового слоя.

Границы b3a и b3b ограничивают с экватора и полюса область, где наблюдаются интенсивные структурированные вторжения частиц с ускорением электронов вдоль силовых линий магнитного поля. В работах [Newell et al., 1996; Фельдштейн и Гальперин, 1996] предполагается, что совпадает с экваториальной границей аврорального овала.

Граница b4s отделяет район пространственно структурированных вторжений (низкий коэффициент корреляции соседних спектров) от области диффузных высыпаний (высокий коэффициент корреляции между соседними спектрами). По смыслу она близка к границе b3b.

Границы b5e и b5i - это границы, где поток частиц уменьшается по крайней мере в 4 раза при изменении широты на 0,20. Предполагается, что b5e соответствует приполюсной границе аврорального овала.

Граница b6 - приполюсная граница мягких вторжений (субвизуального красного свечения), к полюсу от которой наблюдаются только вторжения типа полярного дождя. Предполагается, что она совпадает с границей полярной шапки.

На рис.55 приведены вариации среднего положения всех границ авроральных высыпаний в ночном секторе отдельно для электронов и ионов без учета уровня магнитной активности. Средние значения исправленной геомагнитной широты границ в интервале от 17 до 05 MLT вычислялись для каждого двухчасового интервала и центрировались на середину этого интервала. Средняя квадратичная ошибка в определении положения границ составляет примерно 10-20 широты (не показано на рисунке).

Характер изменений границ зон авроральных высыпаний похож на соответствующие вариации положения аврорального овала и области диффузного свечения. Границы имеют минимальную широту в полуночные часы и поднимаются в более высокие широты в вечерние и утренние часы MLT. Исключение составляет граница b1e, широта которой плавно понижается от вечера к утру, что вероятно отражает соответствующую закономерность в поведении плазмопаузы. Положение всех ионных границ имеет минимум в районе местной магнитной полуночи.

Как следует из данных, приведенных на рис.38а, граница b4s во всем интервале MLT совпадает с границей b3a. Некоторое различие наблюдается только в утренние часы, но оно не превышает ошибку определения. Границы b3b и b5e совпадают в районе полуночи, однако расхождения наблюдаются в вечеренем и утреннем секторах, которые в утренние часы превышают среднюю квадратичную ошибку. По-видимому, структурированные вторжения в утреннем секторе менее интенсивны, чем в вечернем и тем более в околополуночном секторах, а интенсивность вторжений убывает с увеличением широты.

Сопоставление положения границ b1e и b1i показывает, что для электронов и ионов в вечерние и полуночные часы положение границ совпадают, однако в утреннем секторе граница для электронов располагается на 2 - 3° по широте экваториальнее ионной. Для b2 совпадение электронной и ионной границ наблюдается только в районе полуночи. В вечерние часы b2i располагается экваториальнее b2e, а в утренние, как и b1i, полюснее.

Различие широт границ b6, c одной стороны, и b5e и b3b с другой свидетельствует о том, что между полюсной границей относительно жестких структурированных высыпаний и полярной шапкой существует полоса более слабых по интенсивности и более мягких высыпаний. Такие высыпания могут быть зарегистрированы как полоса слабого диффузного свечения в эмиссии l 630,0 нм. Границы b5e и b5i в пределах точности измерений совпадают во всем исследованном временном интервале MLT.

На рис.56 приведены изменения положения основных границ электронных высыпаний в районе местной полуночи в зависимости от уровня магнитной активности, выраженной AL-индексом. Чтобы не загромождать рисунок, средние квадратичные ошибки указаны только как половина отклонения в одну или другую сторону. Сплошными линиями показаны аппроксимации полиномами второй степени вида

F¢ = a + a× [AL] + a× [AL].

Значения коэффициентов полинома для различных границ приведены в таблице 2.

Из рисунка видно, что границы b1, b2 и b3a опускаются в более низкие широты с ростом [AL]. Широты границ b5 и b6, наоборот, несколько увеличиваются с ростом активности. При спокойных магнитных условиях наблюдается существенный широтный разрыв между границами b5 и b6. С увеличенем [AL] эти границы сливаются, что свидетельствует о том, что с ростом магнитной активности постепенно сужается и исчезает приполюсная полоса мягких высыпаний.

Cопоставление границ электронных высыпаний в полуночном секторе со статистическими границами аврорального свечения, согласно [Старков, 1994б], показывает, что приполюсная граница овала близко совпадает с b5e, а при больших магнитных возмущениях и с b6. Экваториальная граница овала во всем интервале AL не выходит за пределы ошибки определения границы b2e, но обычно она располагается на 0,5° экваториальнее. Границы b3a и b4s только при спокойных условиях близки к экваториальной границе овала. В остальных случаях эти границы располагаются внутри овала. Экваториальная граница диффузного свечения и b1e совпадают только при низком уровне магнитной активности. С ростом магнитной активности граница диффузного свечения опускается на несколько градусов ниже b1e.

На рис.57 показано положение границ аврорального свечения совместно с некоторыми границами электронных высыпаний для всего интервала от 18 до 06 MLT при разных уровнях магнитной активности: [AL] < 40 нТл (a), [AL] = 40-150 нТл (б), [AL] = 150-400 нТл (в) и [AL] > 400 нТл (г). Были выбраны электронные границы b1e, b2e, b5e и b6. Граница b1e, согласно [Newell et al., 1996; Фельдштейн и Гальперин, 1996], характеризует положение плазмопаузы, выше которой наблюдается рост энергии электронов с широтой и можно ожидать, что интервал широт между b1e и b2e будет совпадать с полосой диффузного свечения. Согласно [Newell et al., 1996; Фельдштейн и Гальперин, 1996], граница b5e, характеризующая резкий спад интенсивности структурированных высыпаний, может совпадать с полюсной границей аврорального овала, а граница b6 - c границей полярной шапки. Границы b3a и b4s не показаны на рисунке. Их положения практически совпадают. Границы располагаются несколько выше b2e, причем эта разница увеличивается к утренним часам (см. рис.55).

При спокойных магнитных условиях (рис.57а) граница b1e в полуночные часы хорошо совпадает с экваториальным краем диффузного свечения, но располагается в несколько более низких широтах утром и вечером. Граница b2e находится внутри области диффузного свечения, и с экваториальной границей овала при таком уровне возмущенности лучше совпадает положение границ b3a и b4s. Граница b6 в полночь совпадает с приполюсной границей овала, а в утреннем и вечернем секторах располагается несколько выше. Граница b6 в ночном секторе находится на 2-30 выше, чем b5e. Последнее может свидетельствовать о том, что при спокойных магнитных условиях полоса субвизуального диффузного свечения примыкает к овалу дискретных сияний со стороны высоких широт.

При слабом и среднем уровне магнитной возмущенности (рис.57б и 57в) граница b2e достаточно хорошо совпадает с экваториальным краем овала, а граница конвекции - с экваториальным краем диффузного свечения. Для b2e различие, несколько превышающее ошибку измерения, наблюдается только около 18 и 06 MLT. Расхождение между положением b1e с границей диффузного свечения наибольшее в районе местной магнитной полуночи. Полярная граница овала совпадает с b5e.

При большой магнитной активности положение границ b2e и b5e (рис.40г) совпадают с границами овала дискретных сияний, но граница конвекции в районе полуночи располагается существенно выше экваториальной границы диффузного свечения. Ширина полосы мягких высыпаний полюснее границы b5e быстро сужается при увеличении магнитной активности, и при больших [AL] граница полярной шапки совпадает с высокоширотной границей овала.

Проведено сопоставление границ плазменных вторжений с положением аврорального свечения, которое вызывается электронными высыпаниями. Для этого использовались, главным образом, границы высыпаний для электронов. В работах [Newell et al., 1996; Фельдштейн и Гальперин, 1996] предполагается, что b1e может cоответствовать положению плазмопаузы в периоды, когда b1e и b1i близко совпадают по широте. Как видно из рис.55, именно в утренние часы наблюдается наибольшее расхождение между b1e и b1i, причем b1i располагается на 1°- 2° выше по широте. Согласно [Newell et al., 1996], граница конвекции частиц с нулевой энергией действительно существует, если две границы b1e и b1i совпадают в пределах 0,250 магнитной широты. При выполнении этого условия совпадение положения b1 с экваториальной границей диффузного свечния существенно улучшается.

Различное взаимное расположение границ b2i и b2e в вечерние и утренние часы, полученное в процессе анализа данных спутников DMSP, отражает установленное по результатам наземных наблюдений взаимное расположение “электронных” и “протонных” полярных сияний. Согласно [Евлашин и Евлашина, 1981], протонное свечение располагается экваториальнее электронных дуг полярных сияний в вечернем секторе и к полюсу от них в утреннем. В работе [Feldstein et al., 1999] этот эффект интерпретируется как результат конвективного и дрейфового движения из ночного магнитосферы ионов на вечернюю, а ионов на утренюю сторону. Граница b2e достаточно хорошо совпадает с экваториальной границей овала, значительное расхождение наблюдается, однако, в утренние часы.

Различие между экваториальной границей диффузного свечения и b1e, которое наблюдается, главным образом, в районе магнитной полуночи, возможно обусловлено используемыми для определения границ пороговыми значениями. Как было показано в [Николаенко и др., 1983], положение границы диффузных высыпаний зависит от порогового значения потока энергии, по которому она определяется. При уменьшении этого порога граница смещается к экватору.

В [Feldstein and Starkov, 1970; Deehr et al., 1976] было показано, что граница устойчивого захвата электронов с энергией в 40-кэв хорошо совпадает с экваториальной границей овала в ночном секторе. Наблюдения на спутниках серии DMSP не позволяют однозначно определить эту границу [Newell et al., 1996]. Наиболее близкой к границе устойчивого захвата может быть граница b4s. Однако результаты проведенной статистической обработки показывают, что граница b4s совпадает с экваториальной границей овала только при спокойных условиях, а в остальных случаях как b4s, так и b3a располагаются внутри аврорального овала, ближе к его экваториальному краю. Аналогичный результат был получен и в [Kauristie et al., 1999], где проведено исследование связи границ авроральных высыпаний с оптическими наблюдениями сияний. В этой работе для исследованний выбраны границы b2e, b4s и b5e. Распределение свечения определялось по снимкам спутника “Викинг” в УФ-области спектра с высоты ~1300 км. Сравнение проводилось для трех уровней свечения: приполюсной границы, максимума свечения и экваториальной границы. Приполюсная и экваториальная границы определялись как положение половинной интенсивности свечения от максимума. Само такое определение границ свечения вызывает возражение. Распределение свечения в высоких широтах довольно сложно и на ночной стороне состоит из овала дискретных форм и примыкающего к нему с экватора и с полюса полос диффузного свечения. Авроральный овал определялся как область существования дискретных форм сияний, независимо от их интенсивности. Отсюда следует, что экваториальная граница свечения, определенная как граница, где интенсивность свечения составляяет 0,5 от максимума, может оказаться как в сильном диффузном свечении, так и внутри овала дискретных форм. Дополнительная погрешность вносится тем, что распределение дискретных форм внутри овала часто имеет два максимума интенсивности вблизи приполюсной и экваториальной границ [Гусев, 1980; Зверев и др., 1988], что хорошо видно со спутников [Elphinstone, 1995a, 1995б]. Это явление часто называют “двойной овал”. Определение размеров овала полярных сияний по полуширине двугорбой кривой может оказаться неоднозначным. Тем не менее, полученные нами результаты в некоторых чертах согласуются с приведенными в [Kauristie et al., 1999]. Так, приполюсная граница свечения, согласно [Kauristie et al., 1999], близка к границе b5e, граница b4s располагается внутри аврорального овала на 2° экваториальнее максимума свечения, а примерно совпадает с экваториальной границей аврорального свечения.

Основные результаты, полученные при сопоставлении положени границ различных авроральных вторжений с границами аврорального свечения, можно сформулировать следующим образом:

1. Экваториальная граница овала дискретных форм сияний в ночные часы хорошо совпадает с границей b2e, соответствующей приполюсному краю области, выше которой энергия электронов перестает увеличиваться с ростом широты. Исключение составляет только ситуация при очень слабых магнитных возмущениях, когда граница овала располагается выше по широте на 10-1,50. Предполагается, что граница b2e является внутренним краем центрального плазменного слоя.

2. Приполюсный край аврорального овала совпадает с границей резкого уменьшения потока энергии в структурированных высыпаниях и смягчения жесткости спектра высыпающихся электронов.

3. Экваториальный край области диффузного свечения совпадает с положением границы b1e, которая является внутренней границей конвекции для электронов с “нулевой” энергией. Отличие наблюдается только в районе местной геомагнитной полуночи при очень высоком уровне магнитной активности, когда граница диффузного свечения располагается на более низких широтах, чем плазмопауза. Этот эффект, возможно, связан с тем, что в периоды возмущений плазмосфера очень динамична и авроральная радиация может попадать на низкие L-оболочки внутри плазмосферы.

4. Взаимное расположение границ b2i и b2e в утренние и вечерние часы согласуется со взаимным расположением “электронных” и “протонных” сияний, полученным по результатам наземных оптических наблюдений.

5. Между приполюсной границей аврорального овала и полярной шапкой существует полоса мягких электронных высыпаний с существенно меньшим потоком энергии, чем в овале. Ширина полосы уменьшается с ростом магнитной активности и при интенсивных возмущениях граница полярной шапки начинает совпадать с высокоширотной границей овала.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

1. Планетарное распределение полярных сияний представляет собой асимметричный овал, смещенный на ночную сторону.

2. Размеры овала зависят от магнитной активности. При спокойных условиях он похож на кольцо шириной ~2°. При увеличении магнитной активности размеры овала увеличиваются, причем наиболее значительно это наблюдается на ночной стороне, где расширение идет как к полюсу, так и к экватору. При больших возмущениях ширина овала может преывшать 10°. На дневной стороне рост магнитной активности приводит к смещению к экватору с относительно небольшим расширением.

3. Между ночной и дневной частями овала при спокойных магнитных условиях возможно появление появление разрывов. Высоты сияний на ночной стороне ниже, чем на ночной.

4. Экваториальнее аврорального овала наблюдается полоса диффузного свечения, ширина которого составляет в среднем 3-5° широты. Ширина свечения увеличивается с ростом магнитной активности и при больших возмущениях может превышать 10°. Максимальная ширина наблюдается в утренние часы. На экваториальной границе диффузного свечения могут появляться волновые структуры с длиной волны ~100-500 км.

5. По данным о высыпаниях авроральных электронов рассчитано распределение свечения для разных высотных уровней и различной величине магнитной активности. Форма овала и полосы диффузного свечения не меняется с увеличением высотного уровня, наблюдается только понижение интенсивности свечения. Плотность потока энергии, вносимой в овал в среднем на порядок выше чем в диффузное свечение. Границы аврорального свечения хорошо совпадают с модельными расчетами при любом уровне магнитной активности.

6. Наблюдается сопряженность как дискретных сияний, так и авроральных овалов в северном и южном полушариях. Особенно хорошо она выполняется в экваториальной части аврорального овала. При сильных суббурях может наблюдаться нарушение сопряженности для высокоширотных сияний.

7. Угол наклона оси земного диполя оказывает некоторое влияние на положение овалов. Учет этого влияния позволяет объяснить долготные вариации положения дневной части овала и долготные вариации вероятности появления на ночной стороне.

8. В конце активной фазы суббури и во время фазы восстановления может наблюдаться раздвоение овала в ночные часы, которое проявляется в появлении двух максимумов интенсивности свечения вблизи полюсной и экваториальной границы полосы свечения. Оно было обнаружено по наземным данным и подтверждено спутниковскими наблюдениями. Такое распределение получило название “двойного овала”.

9. Влияние Bz ММП аналогично влиянию магнитной активности. Ситуация при Bz > 0 соответствует спокойным условиям и овал располагается на тех же широтах, что и при [AL] < 20 нТл. Ситуация с Bz < 0 соответствует магнитным возмущениям. С ростом [Bz] полоса свечения на ночной стороне расширяется, а дневная часть смещается к экватору.

10. Увеличение скорости ветра на ночной стороне приводит к расширению полосы свечения.

11. Секторная структура слабо влияет на динамику овала. Активизация сияний наблюдается только при смене знаков секторов. Размеры овалов при любом уровне магнитной активности практически не зависят от знака сектора, только для полуденного участка ширина полосы свечения боьше для отрицательного сектора.

12. Уменьшение компоненты By ММП на дневной стороне в обоих полушариях приводит к смещению полосы к экватору.

13. На ночной стороне авроральный овал проектируется на центральный плазменный слой, а экваториальный край диффузного свечения - на границу плазмопаузы.

14. Между полюсной границей овала и полярной шапкой существует полоса мягких вторжений, ширина которой уменьшается с ростом магнитной активности.

В заключение автор считает своим долгом выразить глубокую благодарность проф. , по инициативе которого на заре своей научной туманной юности автор занялся исследованием аврорального овала и в соавторстве с которым было выполнено большинство работ, посвященных этой проблеме. Автор выражает свою благодарность другим соавторам, в первую очередь , и , а также J King и Н. Папиташвили за предоставление данных по спутнику IMP-8.

ЛИТЕРАТУРА

, , Надубович высот свечения и положения южной границы фонового свечения 6300 А // Физика верхней атмосферы высоких широт. Якутся: изд. ЯФ СО АН СССР. 1975. Вып.3. С.124-133.

Андриенко высот полярных сияний // Геомагнетизм и аэрономия. 1965. Т.5. С.450-459.

, , и др. Авроральные явления вблизи экваториальной границы диффузных высыпаний // Полярные геомагнитные возмущения и связанные с ними явления. Материалы международного симпозиума “Полярные геомагнитные явления”. Апатиты. Изд. Кольского научного центра АН СССР. 1989. С.36-38.

, , Пудовкин полярной бури // Геомагнетизм и аэрономия. 1968. Т.8. С.712-718.

, , и др. Фоновое свечение в вечернем секторе на предварительной фазе суббури // Геомагнетизм и аэрономия. 1984. Т.24. С.761-765.

, , Кранье Ж и др. Диффузная зона: IV. Широтная картина высыпания авроральных частиц в ионосферу и структура плазменного слоя в хвосте магнитосферы // Космические исследования. 1979. Т.17. С.559-579.

, Реженов пнремещение в западном направлении области локализации авроральной суббури при импульсном изменении магнитного поля // Суббури и возмущения в магнитосфере. Лг. Наука. 1975. С.103-115.

, Зверев изучение связи между компонентами ММП и положением сияний в дневном секторе // Препринт ПГИ-79-2. Апатиты. Изд. КФ АН СССР. 19с.

, Зверев компонент межпланетного магнитного поля на положение овала сияний в дневном секторе // Полярные сияния и свечение ночного неба. М. Наука. 1981. №28. С.21-24.

, Зверев скорости солнечного ветра на на положение и структуру сияний в полуночном секторе // Геомагнетизм и аэрономия. 1982. Т.22. С.81-84.

, Турянский поведения [OI] l 6300 А и l 5577 А в дневных сияниях // Геомагнетизм и аэрономия. 1983. Т.23. С.957-962.

, , Черноус положение зоны мягких вторжений и авроральных пульсаций в дневной полярной области // Геомагнетизм и аэрономия. 1984. Т.24. С.337-339.

, , Фельдштейн дневных полярных сияний в зависимости от ММП и магнитной активности // Геомагнетизм и аэрономия. 1988. Т.28. №2. С.251-255.

, , Леонтьев аврорального свечения в полуденном секторе // Геомагнетизм и аэрономия. 1988. Т.28. №2. С.256-261.

, , и др. Вариации положения границ плазменных вторжений и аврорального свечения в ночном секторе // Геомагнетизм и аэрономия. 1999. Т.34. В печати.

, и др. Диффузная зона: 1. Модель экваториальной границы диффузной зоны вторжения авроральных электронов в вечернем и околополуночном секторах // Космические исследования. 1977. Т.15. С.421-433.

, , Пономарев структура экваториальной границы диффузных высыпаний в предполуночном секторе // Исследования по геомагнетизму, аэрономии и физике Солнца. М. Наука. 1985. Вып.71. С.194-198.

О случаях бизональной структуры в распределении полярных сияний // Магнитосферная суббуря. Якутск. Изд. ЯФ СО АН СССР. 1980. С.112-119.

, Самсонов пространственного распределения полярных сияний в утреннем и вечернем секторах аврорального овала // Бюллетень научно-технической информации. Проблемы космофизики и аэрономии. Якутск. Изд. ЯФ СО АН. 1980. С.26-29.

, , Яхнин величины полярной экспансии западного электроджета во время суббури от скорости солнечного ветра // Высокоширотные геофизические исследованияво время эксперимента “Геос” (результаты МИМ). Апатиты. Изд. КФАН СССР. 1979. С.68-72.

Евлашин -временные вариации водорода в полярных сияниях и их связь с магнитными возмущениями // Геомагнетизм и аэрономия. 1961. Т.1. С.54-58.

Eвлашин сияния красного цвета типа А в высоких широтах // Геомагнетизм и аэрономия. 1961. Т.1. С.531-533.

, К проблеме пространственно-временного распределения аврорального свечения // Полярные сияния и свечение ночного неба. М. Наука. 1981. №28. С.24-27.

, Хорошева полярных сияний и их связь с геомагнитными возмущениями в высоких широтах // М. Наука. Полярные сияния. 1970. No.19. С.72-76.

. Старков полярных сияний и секторная структура межпланетного магнитного поля // Полярные сияния. М. ВИНИТИ. 1982. №30. С.53-57.

, , Фельдштейн полярных сияний при положительной Bz-компоненте межпланетного магнитного поля // Вариации магнитного поля и полярные сияния. М. Изд. ИЗМИРАН. 1977. С.142-153.

, , Фельдштейн Bz-компоненты ММП на динамику полярных сияний в ночном секторе во время авроральной суббури // Полярные сияния и свечение ночного неба. М. Наука. 1981. №28. С.5-10.

, , Старков структура аврорального овала во время суббури // Морфология и физика полярных сияний. Апатиты. Изд. КФАН СССР. 1988. С.77-82.

, Осипов взаимодействия электронов с массивными газовыми поглотителями // ПМТФ. 1981. №1. С.20-27.

, Сергиенко авроральных электронов с атмосферными газами. Санкт-Петербург. Наука. 19с.

, , и др. Границы овала сияний и планетарная модель интенсивности свечения // Геомагнетизм и аэрономия. 1993. Т.33. №5. С.80-88.

Иевенко диффузного свечения и SAR-дуги в период суббурь // Геомагнетизм и аэрономия. 1993. Т.33. No.5. C.42-57.

Исаев полярных сияний. Лг. Наука. 19с.

, , Фельдштейн советско-французская экспедиция по исследованию полярных сияний // Геомагнетизми аэрономия. 1962. Т.2. С..

Коваленко ветер. М. Наука. 19с.

, О возможном механизме возникновения магнитных возмущений // Спектральные, электрофотометрические и радиолокационные исследования полярных сияний и свечения ночного неба. М. Изд. АН СССР. 1961. No.6. C.37-42.

Ломоносов о явлениях воздушных от электрических сил происходящих, предложенное от Михайла Ломоносова // Полное собрание сочинений в 10 томах. Л. Изд. АН СССР. Ленинградское отделение. 1952. Т.3. С.15-99.

О зоне полярных сияний // Геомагнетизм и аэрономия. 1966. Т.6. С.307-311.

Мансуров доказательства связи между магнитными полями в космическом пространстве и

на Земле // Геомагнетизм и аэрономия. 1969. Т.9. С.768-770.

, , Манусрова определения полярных секторов межпланетного магнитного поля за период гг // Антарктика. М. Наука. 1976. Вып.15. С.16-29.

, Немцова ход магнитной активности в перилд МГГ. 1. Компонент S’’(T) // Геомагнетизм и аэрономия. 1964. Т.4. С..

, , Курилов зоны корпускулярных высыпаний в ионосферу // Исследования по геомагнетизму, аэрономии и физике Солнца. Иркутск. Наука. 1970. №11. С.3-23.

, , Тищенко и сезонный эффекты вероятности появления полярных сияний // Исследования по геомагнетизму и аэрономии в авроральной зоны. Лг. Наука.1973. С.27-32.

, , и др. Диффузная зона. VII. Динамика экваториальной границы области диффузного высыпания электронов в вечернем секторе // Космические исследования. 1983. Т.21. С.876-884.

О географическом распределении магнитных возмущений в околополюсной

области Аркики // Докл. АН СССР. 1956. Т.109. С.939-941.

О положении второй зоны полярных сияний и связи утренних сияний с магнитными возмущениями // Полярные сияния свечение ночного неба. М. Изд. АН СССР. 1961. No.7. С.37-42.

Оль формы авроральной токовой системы при смене знака секторной структуры межпланетного магнитного поля // Труды ААНИ. 1978. Т.350. С.116-120.

Паркер процессы в межпланетной среде. М. Мир. 19с.

, Шумилов - временное распределение частоты появления бухтообразных возмущений // Ученые записки ЛГУ. 1967. Т.333. Вып.27. С.241-256.

, , Зайцева параметров солнечного ветра на геомагнитную активность Геомагнитные исследования. М. Наука. 1980. №27. С.69-77.

, , Похотелов потоки частиц в магнитосфере и ионосфере. Л. Наука. 19с.

, О зоне пульсирующих сияний // Геомагнетизм и аэрономия. 1970. Т.10. С.97-100.

Свердлов система координат для авроральных геофизических явлений // Инвариантная система координат. Апатиты. Изд. Кольского филиала АН СССР. 1975. С.3-38.

Свердлов глобальных морфологических распределений с помощью инвариантной системы координат // Применение инвариантной системы координат. Апатиты. Изд. Кольского филиала АН СССР. 1977. С.3-12.

Cвердлов Ю. Л., , Хорькова инвариантной системы координат. Построение таблиц и карт // Инвариантная система координат. Апатиты. Изд. Кольского филиала АН СССР. 1975. С.50-77.

, , Старков изменения конфигурации овала сияний и инвариантная система координат // Геомагнитные исследования. М. Сов. радио. 1977а. №20. С.26-30.

, , Старков сияний в различные моменты мирового времени и методика их построения // Применение инвариантной системы координат. Апатиты. Изд. Кольского филиала АН СССР. 1977. С.12-30.

, Яхнин изучение начала микросуббурь // Геомагнитные исследования. М. Сов. радио. 1979. №24. С.78-89.

К вопросу о применении инвариантной системы координат // Инвариантная система координат. Апатиты. Изд. Кольского филиала АН СССР. 1975. С.39-49.

, Цыганенко Земли. М. Наука. 19с.

О долготном эффекте активности полярных сияний // Геомагнетизм и аэрономия. 1966. Т.6. С.901-906.

Старков сияний в полярной шапке // Геомагнетизм и аэрономия. 1968. Т.8. С.36-41.

Старков представление экваториальной границы овальной зоны полярных сияний // Геомагнетизм и аэрономия. 1969. Т.9. С.759-760.

Cтарков морфология полярных сияний // Полярные сияния. М. Наука. 1974. No.21. C.5-25.

Cтарков зависимости между индексами магнитной активности // Геомагнетизм и аэрономия. 1994а. Т.34. №1. С.129-131.

Старков описание границ аврорального свечения // Геомагнетизм и аэрономия. 1994б. Т.34. №3. С.80-86.

, Фельдштейн границ овальной зоны сияний // Геомагнетизм и аэрономия. 1967а. Т.7. С.62-71.

, Cхема элементарного возмущения в полярных сияниях на дневной стороне Земли // Геомагнетизм и аэрономия. 1967б. Т.7. С.367-369.

. , Фельдштейн полярных сияний при магнитных возмущениях // Полярные сияния. М. Наука. 1968. No.17. C.22-33.

, Фельдштейн в полярных сияниях // Геомагнетизм и аэрономия. 1971. Т.11. С.560-562.

, , Шевнина секторной структуры межпланетного магнитного поля с активностью полярных сияний // Геомагнетизм и аэрономия. 1973. Т.13. С.949-951.

, , Хорошева полярный овал или две квазикруговые зоны? // Препринт №4. М. ИЗМИРАН. 19с.

, Фельдштейн магнитного поля в полярной шапке // Суббури и возмущения в магнитосфере. Л. Наука. 1975. С.170-188.

, , Шевнина межпланетного магнитного поля и суббуря 17-18 июня 1965 г. // Геомагнетизм и аэрономия. 1972. Т.12. С.962-963.

, , К диагностике азимутальной компоненты межпланетного магнитного поля по наземным данным // Докл. АН СССР. 1975. Т.222. №4. С.833-836.

Фельдштейн распределение полярных сияний и азимуты дуг // Исследования полярных сияний. М. Изд. АН СССР. 1960. No.4. C.61-78.

Фельдштейн вопросы морфологии полярных сияний и магнитных возмущений в высоких широтах // Геомагнетизм и аэрономия. 1963а. Т.3. С.227-239.

Фельдштейн -временное распределение магнитной активности в высоких широтах северного полушария. М. Изд. АН СССР. 1963б. 63 с.

Фельдштейн полярных сияний и геомагнетизм // Полярные сияния и свечение ночного неба. М. Изд. АН СССР.1963в. №10. C.121-125.

, Соломатина вопросы географического распределения полярных сияний в северном полушарии // Полярные сияния и свечение ночного неба. М. Изд. АН СССР. 1961. №7. С.51-