Технология бессепарационного экспресс определения характеристик потоков многофазной жидкости и устройство для ее реализации (стр. 4 )

Рисунок 14 – Спектры рентгеновского излучения, прошедшего без взаимодействия через 73 мм воды (пунктирная линия) и нефти (сплошная линия), после отражения от кристалла. 1 и 2 обозначены максимальные уровни для воды и нефти, соответственно.

На рисунке 15 для сравнения приведены спектры излучения от источников рентгеновского излучения: а) - Fluor’X [6]: источника на основе вторичной флуоресценции, являющегося одним из передовых в настоящее время, б) – предложенного источника после отражения от кристалла вольфрама.

Рисунок 15 – Спектры излучения от источника рентгеновского излучения: а) – Fluor’X, б) – предложенного источника.

Из сравнения спектров, приведенных на рисунке 15, видно, что отношение числа фотонов фонового излучения к числу фотонов монолиний у источника FluorX близко к единице, в то время как при использовании дифракции для выделения аналитических линий это отношение составило величину менее 0,03, что указывает на преимущество последнего способа монохроматизации.

С другой стороны, для получения статистической неопределенности на уровне стабильности современных источников рентгеновского излучения – это порядка 0,1% квантов в секунду – можно оценить необходимое время для накопления статистики. Предполагая, что процесс взаимодействия квантов рентгеновского излучения с веществом детектора подчиняется распределению Пуассона, то формула для определения времени запишется в виде:

где δ – относительная статистическая ошибка, – среднее число квантов, падающих на детектор за секунду.

Таким образом, в случае источника FluorX на одно измерение потребуется время max{tl,th}, индексы l и h отвечают за линии с низкой и высокой энергией квантов, соответственно.

tl = 1/(0,0035*1e6*1e-6)=286 секунд,

th = 1/(0,0025*1e6*1e-6)=400 секунд.

Предложенное авторами устройство позволяет проводить измерение с заявленной статистической неопределенностью за время

tl = 1/(0,75*1e6*1e-6)=1 секунда,

th = 1/(0,1*1e6*1e-6)=10 секунд.

По существу, принцип предложенного устройства основан на измерении средней плотности (или толщины), поэтому верхнюю оценку точности устройства можно провести по минимальному ее отклонению, которое возможно зафиксировать. Возможность различить особенности исследуемого объекта определяется параметром SNR, отражающий отношение сигнала к шуму, его минимальное значение, при котором еще можно выделить разницу в сигнале, равно 1. Для нашего случая с монохроматическим излучением отношение сигнал/шум принимает вид:

где N1 – количество фотонов, прошедших через однородную среду (например, 100% воды), толщиной H; N2 – количество фотонов, прошедших через ту же среду, содержащую определенное количество нефти или газа. Рассчитаем минимально возможные линейные размеры δ неоднородности с коэффициентом поглощения μ2, находящейся в однородной среде с коэффициентом поглощения μ1. Пусть количество падающих на среду фотонов равно N0. Обозначим через N1 количество фотонов излучения, прошедшего через однородную среду с коэффициентом поглощения μ1, N2 – количество фотонов, прошедших через среду с μ2:

N1 = N0 exp (-m1H); N2 = N0 exp (-m1(H-δ) - m1δ);

Подставляя эти выражения в формулу для SNR, получим

Приравнивая к единице, получаем условие:

Выразим показатель экспоненты, стоящей слева:

откуда

Оценим наименьшие линейные размеры капли нефти, которую можно детектировать в воде, при энергии излучения в 44 КэВ, что для коэффициентов поглощения дает значения µ1 = 0,247792 см-1, µ2 = 0,196561 см-1, для воды и нефти соответственно. Согласно результатам моделирования количество фотонов, попавших в детектор с телесным углом 10-4 стерадиан за 10 сек., составит N1 = 950000 шт., то получим для

δoil = 0,02 см,

аналогично, для пузырька метана с µ2 = 0,000234 см-1, при той же энергии

δmet = 0,0041 см.

Для энергии излучения 22 КэВ коэффициенты поглощения воды µ1 = 0,655937 см-1, нефти µ2 = 0,337753 см-1 и метана µ2 = 0,000374 см-1, количество фотонов N1 = 7500000. Соответствующие размеры капли нефти в воде:

δoil = 0,0011 см,

и пузырька метана

δmet ≈ 0,0007 см.

Таким образом, минимальные линейные размеры пузырька метана в воде, которые можно детектировать составляют 41 мкм, нефти – 200 мкм при загрузке детектора на уровне 1·106 имп./сек. и диаметре трубы 73 мм. То же самое в массовых долях определяемых компонент, с учетом средней плотности нефти 0,9 г/см3 и метана 0,001 г/см3:

для нефти:

для газа: .

Отметим, что известные в настоящее время устройства имеют чувствительность не более 2,5% по жидкой фазе и 5% по газовой.

5. Предложение альтернативной схемы монохроматизации и детектирования для использования в устройстве

Использование предложенной схемы блока монохроматизации, состоящего из двух кристаллических монохроматоров: акустомонохроматора, предназначенного для выделения энергетической линии в мягкой области спектра, и обычного кристаллического монохроматора, установленного в геометрии Брэгга и предназначенного для выделения линии из жесткой части спектра, обеспечивают ряд серьезных преимуществ. В частности, применение акустомонохроматора позволяет увеличить интенсивность монохроматической линии в мягкой области. Что еще более важно, использование акустомонохроматора позволяет значительно подавить интенсивность излучения, соответствующего второму порядку дифракции, и таким образом получить более чистый спектр, содержащий, практически, только две энергетические линии. С другой стороны, применение акустомонохроматора ведет к значительному усложнению и удорожанию устройства в целом, поскольку для его работы необходимо включение в устройство блоков генерации и усиления электрического сигнала, который подается на кристаллический элемент акустомонохроматора и возбуждает в нем ультразвуковые колебания. Это так же ведет и к увеличению мощности потребляемой устройством.

В ходе работ по созданию блока монохроматизации, параллельно с работами в рамках первоначальной идеи, также прорабатывался вопрос создания устройства, отличающегося наличием меньшего количества узлов и, как следствие, более высокой технологичностью и меньшей стоимостью, и менее жесткими требованиями к техническому обслуживанию в процессе непрерывной работы. Значительное преимущество в интенсивности излучения, обеспечиваемой предложенным устройством, по сравнению с существующими аналогами принципиально позволяет использовать для получения монохроматических линий излучения кристаллических монохроматоров без внешнего воздействия. В этом случае, однако, по-прежнему актуальным остается вопрос подавления высших порядков дифракции для монохроматора, настроенного на выделение линии в мягкой части спектра, соответствующей характеристическому РИ. Последнюю проблему, однако, можно решить в случае использования кристаллического монохроматора, у которого старшие порядки дифракции являются запрещенными. Из спектра РИ прошедшего через пробу, приведенного на рисунке 15, видно, что в случае настройки монохроматора на выделение линии РИ с энергией 22,1 кэВ в том же направлении может отражаться и излучение с энергией 44,2 кэВ, соответствующее второму порядку дифракции (присутствует в спектре на рисунке), в то время как излучение, соответствующее третьему порядку, в спектре отсутствует. Также, при использовании такой схемы монохроматизации, при правильном выборе второго монохроматора, можно добиться, чтобы РИ из жесткой части спектра отражалось в том же направлении и регистрировалось одним счетчиком. Различия сигналов «высокого» и «низкого» уровней в этом случае можно добиться путем электронного разделения. В таком случае, дополнительное упрощение и удешевление устройства в целом заключается в том, что в нем используется только один счетчик, в отличие от первоначального предложения, где в соответствие каждому монохроматору выделялся отдельный счетчик. Соответственно, блок пассивных монохроматоров должен отвечать следующим требованиям: второй порядок дифракции для кристалла, предназначенного для отражения характеристического РИ, должен быть запрещен, второй кристалл должен в том же направлении отражать излучение с энергией порядка 40-50 кэВ.

В ходе работ в заданном направлении, была предложена идея составного кристаллического кремниевого монохроматора. Такой монохроматор представляет собой две пластинки кристаллического кремния с различной ориентацией кристаллической структуры (Si(111) и Si(100)), плотно соединенные друг с другом. Применение такого монохроматора позволяет выделять в одном направлении (угол Брэгга составляет 5,1°) две монохроматических линии с энергиями 22.1 кэВ и 46 кэВ. Применение такого блока монохроматизации позволяет существенно увеличить технологичность устройства и снизить его себестоимость. С другой стороны, применения блока монохроматизации, основанного на акустомонохроматоре и раздельной детектирующей системы увеличивается интенсивность излучения в мягкой области спектра и обеспечивает вдвое больший запас счетной характеристики детекторов.