Палеомагнитология, петромагнитология и геология (стр. 24 )

Известны два типа Jro: седиментационная, образующаяся в процессе свободного падения магнитных частиц в воде или газе, и постседиментационная, образующаяся на стадии существования полужидкого осадка, когда магнитные частицы имеют возможность шевелиться между более крупными зернами силикатов и других минералов осадка. Этот вид Jro более характерен для песчано-алевритовых осадков, содержащих незначительное количество вяжущего глинистого материала.

Диагностические признаки Jro: а) тест длинных частиц – мода ориентации удлиненных магнитных зерен в плоскости слоя совпадает с магнитным склонением времени образования осадка; б) сходство Jn c Jro после переосаждения того же осадка по величине и коэрцитивным спектрам; в) при сходстве коэрцитивных спектров Jro и Jri величина первой заметно меньше второй (Jri/Jro≈2-3); г) кривые Jro(Т) и Jrs(Т) в случае пород, содержащих более одного магнитного минерала, будут совпадать по форме, только если все магнитные минералы имеют один и тот же вид остаточной намагниченности; д) независимость величины Jn пород от меняющегося соотношения в них разных магнитных минералов свидетельствует в пользу ориентационной ее природы; е) зависимость Jro и Jrk, Jrc от остаточной коэрцитивной силы разная: Jrc и Jrk монотонно возрастают с возрастанием Hcr, тогда как в случае Jro существует область максимума (например, для магнетитсодержащих пород при Hcr=30-60mТ).

При изучении тонкой структуры геомагнитного поля установление факта, естественная остаточная намагниченность (или ее компонента) является ориентационной, недостаточно для получения верной информации о направлении древнего геомагнитного поля. Если эта намагниченность седиментационная, то необходим учет возможной ошибки наклонения (занижение его) из-за уплотнения и склонения из-за течения. Если эта намагниченность постседиментационная, указанные ошибки отсутствуют, но время ее образования более неопределенно.

*ОРИЕНТИРОВАННЫЙ ОБРАЗЕЦ – образец горной породы, положение которого определено в пространстве. Порядок отбора ориентированного образца для палеомагнитного изучения: место отбора образца освобождается от выветренной части; зачищенная площадка маркируется – фиксируется горизонтальная линия простирания плоскости маркировки, проводится перпендикулярная ей линия падения плоскости маркировки; эта линия отмечается стрелкой. Азимут падения плоскости маркировки (по стрелке падения) замеряется горным компасом, солнечным компасом или любым иным способом, и угол падения замеряется эклиметром или подобным прибором. В случае измерений азимута падения горным (магнитным) компасом необходимо определить современное магнитное склонение в месте (районе) отбора образца, проверить, нет ли искажений в измерении азимута из-за близко находящихся магнитных масс. После ориентировки и маркировки выбуривается керн или отбивается штуф. Плоскость маркировки может быть любой, удобной для отбора образца. Необходимо замерить элементы залегания пород в месте отбора образца.

ОРОГЕНЕЗ – горообразование. По плитотектоническим представлениям орогенез связан главным образом со столкновением литосферных плит и вызванными при этом деформациями, складчатостью в зоне сжатия, в первую очередь в зонах активных окраин континентов и, видимо, внутри плит. См. тектоника плит.

ОРОГЕННЫЙ ПОЯС – см. складчатый пояс, складчатая область.

ОСНОВНАЯ ПОРОДА – магматическая порода, обычно содержащая 40-55% SiO2, характерно высокое содержание Mg, Ca, Fe (базальты, габбро и др.).

ОСТАТОЧНАЯ КОЭРЦИТИВНАЯ СИЛА (Нсr) – напряженность постоянного магнитного поля, направленного противоположно остаточной намагниченности насыщения образца и компенсирующего величину последней, так что после воздействия поля Нсr остаточная намагниченность образца Jrs=0. Остаточная коэрцитивная сила, как и коэрцитивная сила, является важной структурно-чувствительной характеристикой магнитных веществ, она варьируют от <1 до >100mТ, весьма чувствительна к изменениям внутренней структуры вещества, наличию дефектов, напряжений, зависят от размера зерна, особенно в области перехода от однодоменных зерен к многодоменным.

См. магнитный гистерезис, магнитная жесткость.

ОСТАТОЧНАЯ НАМАГНИЧЕННОСТЬ – намагниченность, остающаяся после выключения внешнего постоянного магнитного поля. Соответственно, наличие у образца остаточной намагниченности любого вида однозначно свидетельствует о присутствии в нем магнитных минералов. Явление связано с магнитным гистерезисом. Величина и свойства остаточной намагниченности зависят от типа упорядочения и структурных особенностей материала, условий ее создания. Последние определяют вид остаточной намагниченности. Основные виды: нормальная (изотермическая) – остается после мгновенного воздействия постоянного магнитного поля, с ростом поля она достигает максимума в поле магнитного насыщения и далее с ростом поля не меняется (остаточная намагниченность насыщения); идеальная (безгистерезисная) – образуется в результате намагничивания материала в постоянном магнитном поле при одновременном воздействии переменного магнитного поля; кристаллизационная и химическая – образуются при кристаллизации магнитных минералов из парамагнитных или при изменениях магнитных минералов; ориентационная – образуется при осаждении магнитных частиц в жидкости или газе; вязкая – образуется при изотермическом воздействии постоянного магнитного поля во времени; термическая (термоостаточная) – создается при остывании магнитного материала в постоянном магнитном поле, и другие. Остаточная намагниченность – источник палеомагнитной информации, один из важных источников петромагнитной информации, как структурно-чувствительная характеристика, характеристика магнитного состояния, зависящая от условий образования и преобразования магнитных минералов. См. магнитное упорядочение, магнитный гистерезис.

ОСТАТОЧНАЯ НАМАГНИЧЕННОСТЬ НАСЫЩЕНИЯ (Jrs, SIRM) – максимально возможная величина остаточной намагниченности, созданная в поле магнитного насыщения. См. нормальное намагничивание, остаточная намагниченность.

ОСЬ ЛЕГКОГО НАМАГНИЧИВАНИЯ – направление в магнетике, вдоль которого энергия намагничивания до насыщения минимальна. Если внешнее магнитное поле мало или отсутствует, то намагниченность в каждом домене образца направлена вдоль оси легкого намагничивания. См. кристаллографическая магнитная анизотропия.

ОТДЕЛЬНОСТЬ – характерная форма блоков (глыб, кусков) горной породы, образующаяся при естественном или искусственном раскалывании – глыбовая, карандашная, листоватая, матрацевидная, пластовая, плитообразная, плитчатая, подушечная, столбчатая, шаровая и др.; определяется свойствами породы. В минералогии – способность кристалла раскалываться по определенным плоскостям, как в случае спайности.

ОТКРЫТАЯ СИСТЕМА – термодинамическая система, характеризующаяся обменом вещества и энергии с окружающей средой. К открытым относятся все химические системы с непрерывными процессами.

ОТЛОЖЕНИЯ – термин употребляется по отношению к осадкам и осадочным породам всех типов и условий образования.

*ОТНОШЕНИЕ КЕНИГСБЕРГЕРА (Qn) – отношение естественной остаточной намагниченности образца природного материала к его индуктивной намагниченности, созданной в геомагнитном поле: Qn=Jn/Ji. Отношение Кенигсбергера широко используется для оценки вклада Jn и Ji в магнитные аномалии, для примерной оценки магнитной стабильности (так как слабо зависит от концентрации магнитных минералов в образце). Кроме Qn, в петромагнитном анализе используются Qrs=Jrs/к, Qt=Jrt/Ji, Qnt=Jnt/Ji и др. Во всех случаях числитель и знаменатель отношения являются функцией концентрации, так что отношение Кенигсбергера мало зависит от общей концентрации магнитных минералов в образце, но зависит от соотношений концентраций разных по магнитной жесткости минералов в образце. В зависимости от размера зерен, их магнитного состояния, вида Jn величина отношения Кенигсбергера колеблется от <1 до >100. С ростом температуры, особенно близ точки Кюри материала, отношение Кенигсбергера падает (эффект Гопкинсона). Следовательно, в разрезе литосферы с глубиной, где температура более 300-400°С, в намагниченности пород, а значит и в величине магнитной аномалии должен преобладать вклад индуктивной намагниченности. Поскольку со временем происходит магнитное старение материала, сопровождающееся уменьшением Jn, то для природных материалов (горных пород, руд), содержащих однотипные магнитные минералы, Qn можно использовать для приблизительной оценки относительного возраста пород. Для этого строится местная эталонная кривая зависимости Qn от времени (зависимость статистическая). Для оценки возраста четвертичных галечников используется величина Qv – отношение Jn к магнитной восприимчивости галек (тест галек Гусева).

ОФИОЛИТЫ – комплекс магматических пород основного и ультраосновного состава, включающий (сверху вниз) подушечные лавы и потоки диабазов, параллельные дайки диабазов, расслоенный комплекс габбро-пироксенитов, перидотиты. По многим признакам, в частности, петромагнитным, офиолиты являются аналогами комплекса пород, образующих земную кору и верхи мантии под современными океанами. См. океанская земная кора, палеоокеанская земная кора.

назад

П

назад

ПАДЕНИЕ – наибольший наклон пласта, слоя и т. п. тела – это линия падения, перпендикулярная горизонтальной линии (простирания). Характеризуется азимутом и углом падения.

ПАЛАГОНИТ – хлоритоподобное вещество переменного состава, богатое водой. Образуется в гидротермальную позднемагматическую стадию и низкотемпературную стадию вплоть до выветривания. Развивается в основных вулканитах и малых интрузивных телах (диабазах, базальтах). В процессе палагонитизации, как правило, происходит разрушение магнитных минералов и вынос железа за пределы горной породы.

* ПАЛЕОВЕКОВЫЕ ВАРИАЦИИ – вековые вариации геомагнитного поля, зафиксированные по изменениям во времени естественной остаточной намагниченности и ее компонент (данные палеомагнитных наблюдений). Для изучения палеовековых вариаций требуются объекты с максимальной и надежной непрерывностью палеомагнитной записи. Обычно используемые для этого осадки в большинстве случаев не удовлетворяют указанному требованию. Наиболее подходящими из осадочных пород являются разрезы ленточных глин, озерных и морских осадков. Наилучшим объектом являются магматические тела простой формы, для которых можно рассчитать достаточно надежно режим остывания: от лавовых потоков, время остывания которых охватывает дни-месяцы-годы, до мощных интрузивных тел, время остывания которых охватывает десятки тысяч и миллионы лет.