Ј Вероятность системе частиц с целым спином иметь заданное значение энергии
Ј Среднее число частиц с заданной энергией для системы с полуцелым спином
Ј Вероятность того, что частица с полуцелым спином находится в данном квантовом состоянии
136. Задание {{ 105 }} Термодинамика-105
Вывести условие, при котором распределения Ферми-Дирака, Бозе-Эйнштейна и Больцмана совпадают (ниже 
, 
- число частиц в системе с объёмом 
)
Ј 
Ј 
Ј 
Ј 
Ј 
137. Задание {{ 106 }} Термодинамика-106
Выражение 
определяет (здесь 
, 
и 
- обобщённые координаты и импульсы системы с числом степеней s)
Ј Число частиц в заданном элементе фазового пространства
Ј Вероятность обнаружения системы в заданном элементе фазового пространства
Ј Число квантовых состояний в заданном элементе фазового объёма
Ј Фазовый объём системы в квазиклассическом приближении
Ј Кратность вырождения системы с заданным числом степеней свободы
138. Задание {{ 107 }} Термодинамика-107
Пусть 
и 
- равновесная функция распределения. Тогда внутренняя энергия системы может быть вычислена по формуле
Ј 
, где 
- энергия системы
Ј 
, где 
, 
- энергия системы
Ј 
Ј 
, где 
-потенциал взаимодействия между i-ой и j-ой частицами
Ј 
, где 
- энергия системы
139. Задание {{ 108 }} Термодинамика-108
Уравнение состояния вырожденного электронного газа
Ј 
Ј 
, где 
- энергия газа
Ј 
, где 
- энергия газа
Ј 
, где 
- энергия газа
Ј 
140. Задание {{ 109 }} Термодинамика-109
Температура вырождения электронного газа
Ј 
, где 
- плотность, 
- параметр экранирования Томаса-Ферми
Ј 
, где 
- плотность
Ј 
, где 
- плотность, 
- параметр экранирования Томаса-Ферми
Ј 
, где 
- объём, 
- число частиц
Ј 
, где 
- плотность
141. Задание {{ 110 }} Термодинамика-110
С квантовомеханической точки зрения при сообщении тепла системе
Ј Уровни энергии системы сдвигаются
Ј Уровни энергии системы сдвигаются при неизменной их населённости
Ј Уровни энергии системы сдвигаются при одновременном изменении их населённости
Ј Меняется населённость уровней энергии при неизменном их расположении
Ј Населённость уровней энергии, также как и их расположение, не меняются
142. Задание {{ 111 }} Термодинамика-111
С квантовомеханической точки зрения при совершении работы макроскопической системой в адиабатическом процессе
Ј Населённость уровней энергии, также как и их расположение, не меняются
Ј Уровни энергии системы сдвигаются при неизменной их населённости
Ј Уровни энергии системы сдвигаются при одновременном изменении их населённости
Ј Меняется населённость уровней энергии при этом сами уровни сдвигаются в область более высоких энергий
Ј Уровни энергии системы не меняются, а меняется их населённость
143. Задание {{ 112 }} Термодинамика-112
Каноническое распределение Гиббса для системы из 
тождественных частиц в квазиклассическом случае может быть записано в виде (ниже 
и 
- совокупность координат импульсов частиц системы, 
-постоянная нормировки, 
)
Ј 
Ј 
Ј 
Ј 
Ј 
144. Задание {{ 113 }} Термодинамика-113
Вычислить квазиклассическую статистическую сумму идеального газа
Ј 
Ј 
Ј 
Ј 
Ј 
145. Задание {{ 114 }} Термодинамика-114
Распределение частиц одноатомного идеального газа в термостате по энергиям имеет вид (везде А - константа нормировки)
Ј 
Ј 
Ј 
Ј 
Ј 
146. Задание {{ 115 }} Термодинамика-115
Распределение частиц одноатомного идеального газа в термостате по энергиям имеет вид (везде 
)
Ј 
Ј 
Ј 
|
Из за большого объема этот материал размещен на нескольких страницах:
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 |
