Учебно-методический комплекс по дисциплине ОПД. Ф.017 Теоретическая физика: Термодинамика, статистическая физика (стр. 6 )

Ј  Обратно пропорциональна температуре

Ј  Стремится к нулю при стремлении температуры к нулю

Ј  Не зависит от температуры

37. Задание {{ 37 }} Термодинамика-37

Энтропия данной массы идеального газа

Ј  Пропорциональна объёму газа

Ј  Не зависит от объёма газа

Ј  Уменьшается с увеличением объёма газа

Ј  Стремится к нулю при стремлении объёма газа к нулю

Ј  Логарифмически зависит от объёма

38. Задание {{ 38 }} Термодинамика-38

Первое начало термодинамики приводит к следующему выражению для теплоёмкости в произвольном процессе

Ј 

Ј 

Ј 

Ј 

Ј 

39. Задание {{ 39 }} Термодинамика-39

Второе начало термодинамики приводит к следующему выражению для разности теплоёмкостей , выраженному через уравнение состояния данной массы вещества

Ј 

Ј 

Ј 

Ј 

Ј 

40. Задание {{ 43 }} Термодинамика-40

Теорема Карно утверждает, что

Ј  К. п.д. обратимой тепловой машины не зависит от рабочего тела и определяется только температурами нагревателя и холодильника.

Ј  Теплота не может самопроизвольно переходить от менее нагретого тела более нагретому.

Ј  Невозможно осуществить такой циклический процесс, единственным результатом которого является совершение работы за счёт теплоты, взятой от какого-либо тела.

Ј  К. п.д. тепловой машины зависит от рабочего тела и определяется только температурами нагревателя и холодильника.

Ј  К. п.д. произвольной тепловой машины не зависит от рабочего тела и определяется только температурами нагревателя и холодильника.

41. Задание {{ 44 }} Термодинамика-41

Третье начало термодинамики

Ј  Энтропия адиабатически изолированной неравновесной системы возрастает по мере приближения системы к состоянию равновесия.

Ј  При стремлении температуры к абсолютному нулю энтропия в изобарических процессах перестаёт зависеть от каких-либо термодинамических параметров состояния.

Ј  При стремлении температуры к абсолютному нулю энтропия в изотермических процессах перестаёт зависеть от каких-либо термодинамических параметров состояния.

Ј  Невозможно осуществить такой циклический процесс, единственным результатом которого является совершение работы за счёт теплоты, взятой от какого-либо тела.

Ј  При стремлении температуры к абсолютному нулю энтропия

42. Задание {{ 45 }} Термодинамика-42

Изменение энтропии в равновесных процессах можно вычислить по формуле

Ј 

Ј 

Ј 

Ј 

Ј 

43. Задание {{ 46 }} Термодинамика-43

Пусть и - работа, совершаемая в равновесном и неравновесном процессах, соответственно, а и - соответствующие  количества тепла. Тогда имеет место неравенство

Ј 

Ј 

Ј 

Ј 

Ј 

44. Задание {{ 47 }} Термодинамика-44

Из уравнения состояния системы следует, что

Ј 

Ј 

Ј 

Ј 

Ј 

45. Задание {{ 48 }} Термодинамика-45

Вычислить энтропию одного моля идеального газа

Ј 

Ј 

Ј 

Ј 

Ј 

46. Задание {{ 49 }} Термодинамика-46

Уравнение состояния системы определяется выражением 

Ј  , где  - свободная энергия системы

Ј  , где  - внутренняя энергия системы

Ј  , где  - свободная энергия системы

Ј  , где  - энтальпия

Ј  , где U - внутренняя энергия системы

47. Задание {{ 50 }} Термодинамика-47

Выделить интенсивные термодинамические величины 

Ј  Объём

Ј  Температура

Ј  Давление

Ј  Химический потенциал

Ј  Энтропия

48. Задание {{ 51 }} Термодинамика-48

Выделить экстенсивные термодинамические величины 

Ј  Химический потенциал

Ј  Свободная энергия

Ј  Давление

Ј  Внутренняя энергия

Ј  Температура

49. Задание {{ 52 }} Термодинамика-49

Вычислить энтропию молей идеального газа (ниже величины , и относятся к одному молю, - число атомов газа) 

Ј 

Ј 

Ј 

Ј 

Ј 

50. Задание {{ 53 }} Термодинамика-50

Вычислить изменение  энтропии  одного моля идеального газа при изменении его температуры от до и объёма от до   (ниже величины , и относятся к одному молю) 

Ј 

Ј