Электростатика, постоянный электрический ток, электромагнитные явления (стр. 3 )

в) в результате электролиза вещества, входящие в состав электролита, выделяются в свободном виде.

74. Первый закон электролиза (первый закон Фарадея): «Масса m выделившегося на аноде вещества:

а) пропорциональна только времени t прохождения через электролит тока I»;

б) пропорциональна только силе тока I, походящего через электролит»;

в) пропорциональна времени t прохождения через электролит тока и силе тока I».

75. Первый закон электролиза (первый закон Фарадея): «Масса m выделившегося на аноде вещества пропорциональна времени t прохождения через электролит тока и силе тока I»: , где k – электрохимический эквивалент данного вещества, который численно равен:

а) массе вещества, выделившейся при электролизе, если через электролит идет ток в один ампер;

б) массе вещества, выделившейся при электролизе, если через электролит идет ток в один ампер в течение одной секунды;

в) массе вещества, выделившейся при электролизе, если через электролит идет ток в течение одной секунды.

76. Второй закон электролиза (второй закон Фарадея): «Электрохимический эквивалент вещества прямо пропорционален его химическому эквиваленту». Укажите соотношение справедливое для данного утверждения:

а) ; б) ; в) .

77. Закон Ома для электролитов: , где:

а) – удельная электрическая проводимость раствора электролита;

б) – удельная электрическое сопротивление раствора электролита;

в) – подвижность ионов электролита; г) – средняя скорость упорядоченного движения ионов электролита.

78. Ионизация газа это процесс:

а) вырывания из электронной оболочки атома одного электрона под влиянием различных факторов (высоких температур, рентгеновских, ультрафиолетовых и космических лучей, радиоактивных излучений, в результате столкновений атома с электронами и другими быстрыми частицами);

б) вырывания из электронной оболочки атома одного или нескольких электронов под влиянием различных факторов (высоких температур, рентгеновских, ультрафиолетовых и космических лучей, радиоактивных излучений, в результате столкновений атома с электронами и другими быстрыми частицами);

в) вырывания из атома одного или нескольких положительных зарядов под влиянием различных факторов (высоких температур, рентгеновских, ультрафиолетовых и космических лучей, радиоактивных излучений, в результате столкновений атома с электронами и другими быстрыми частицами).

79. Рекомбинация атомов – это процесс:

а) соединения положительных ионов с отрицательными ионами после прекращения действия ионизатора, в результате которого образуются нейтральные атомы;

б) соединения положительных ионов с отрицательными ионами или электронами после прекращения действия ионизатора, в результате которого образуются нейтральные атомы;

в) соединения положительных ионов с отрицательными ионами или электронами после прекращения действия ионизатора, в результате которого образуются ионы.

80. Уравнение баланса ионов в газе имеет вид: , где a – коэффициент рекомбинации ионов разных знаков; N – число пар ионов разных знаков; n – концентрация пар положительных и отрицательных ионов. В стационарном состоянии концентрация ионов:

а) ; б) ; в) .

81. Уравнение баланса ионов в газе имеет вид: , где a – коэффициент рекомбинации ионов разных знаков; N – число пар ионов разных знаков; n – концентрация пар положительных и отрицательных ионов. При выключении ионизатора концентрация ионов связана с коэффициентом рекомбинации соотношением:

а) ; б) ; в) .

82. На рисунке представлена вольтамперная характеристика для данной интенсивности ионизатора. Если в одном из режимов, изображенных ветвью характеристики Оа, прекратить действие ионизатора, то ток в газовом промежутке:

а) прекратится; б) возрастет; в) уменьшится в два раза.

83. На рисунке представлена вольтамперная характеристика для данной интенсивности ионизатора. Возрастание тока на участке «ab» объясняется:

а) только увеличением напряжения;

б) только появлением новых ионов в газовом промежутке;

в) увеличением напряжения и появлением новых ионов в газовом промежутке.

84. На рисунке представлена зависимость силы тока между двумя электродами (анодом и катодом в вакуумном диоде) от разности потенциалов (анодного напряжения). Какая из кривых соответствует независимости силы тока от температуры?

а) 0-1-2-5; б) 0-1-4; в) ;

г) 0-1-2-3.

85. На рисунке представлена зависимость силы тока между двумя электродами (анодом и катодом в вакуумном диоде) от разности потенциалов (анодного напряжения). Какая из кривых соответствует зависимости силы тока от температуры?:

а) 0-1-2-5;

б) 0-1-4;

в) ;

г) 0-1-2-3.

86. На рисунке представлена зависимость силы тока между двумя электродами (анодом и катодом в вакуумном диоде) от разности потенциалов (анодного напряжения). При значениях тока, меньших is, зависимость силы тока от напряжения при всех температурах изображается одной и той же кривой:

а) 0-1-2-5;

б) 0-1-4;

в) ;

г) 0-1-2-3.

87. Функция распределения электронов проводимости в металлах (функция распределения Ферми-Дирака) характеризует вероятность заполнения электронами с данной энергией и при данной температуре данного энергетического уровня: , где WF – энергетический уровень Ферми (энергия Ферми), который соответствует:

а) наинизшему из занятых энергетических уровней при температуре 0 K;

б) наинизшему из занятых энергетических уровней при температуре 0 оС;

в) соответствует наивысшему из занятых энергетических уровней при температуре 0 K;

г) соответствует наивысшему из занятых энергетических уровней при температуре 0 оС.

88. Явление сверхпроводимости – макроскопический квантовый эффект, состоящий в том, что электрическое сопротивление некоторых веществ:

а) скачком падает до нуля при охлаждении ниже определенной критической температуры Tк, характерной для данного металла;

б) непрерывно падает до нуля при охлаждении ниже определенной критической температуры Tк, характерной для данного металла;

в) не изменяется при охлаждении ниже определенной критической температуры Tк, характерной для данного металла.

89. Разрешенные зоны – зоны, заполненные электронами, каждый из которых не утрачивает в кристалле прочные связи со своим атомом. Электроны обладают дозволенными значениями энергии. Заполнение электронами разрешенных зон (разрешенных энергетических уровней) происходит в соответствии:

а) с распределением Больцмана ;

б) распределением Максвелла ;

в) с распределением Ферми-Дирака .

90. Ширина разрешенных зон определяется:

а) связью валентных электронов с ядрами; б) связью электронов с ядрами; в) связью атомов в молекулах.

91. Запрещенные зоны – зоны, которые разделяют разрешенные зоны. В них:

а) разрешенных значений энергии нет;

б) электроны находиться не могут;

в) в них находятся электроны.

92. Валентная зона это зона, которая:

а) образована из энергетических уровней внутренних электронов свободных атомов;

б) полностью заполнена электронами;

в) полностью заполнена электронами и образована из энергетических уровней внутренних электронов свободных атомов.

93. Зона проводимости (свободная зона) это зона, которая:

а) либо частично заполнена электронами;

б) либо свободна и образована из энергетических уровней внешних "коллективизированных" электронов изолированных атомов;

в) полностью заполнена электронами.

94. С точки зрения зонной теории диэлектрики (непроводники) это вещества, у которых при Т=0 все зоны, содержащие электроны:

а) заполнены электронами целиком;

б) следующая незаполненная разрешенная зона отделена от данной достаточно широкой запрещенной зоной;

в) ширина запрещенной зоны соответствует DE³3 эВ.

95. С точки зрения зонной теории проводники это вещества, у которых при Т=0:

а) валентная зона заполнена электронами частично;

б) незаполненная разрешенная зона отделена от запрещенной зоной, ширина которой соответствует DE~1 эВ;

в) валентная зона перекрывается зоной проводимости, что приводит к не полностью заполненной зоне.

96. С точки зрения зонной теории полупроводники это вещества, у которых при Т=0:

а) все зоны, содержащие электроны, заполнены электронами целиком;

б) незаполненная разрешенная зона отделена от данной достаточно широкой запрещенной зоной;

в) ширина запрещенной зоны соответствует DE<3 эВ (~1 эВ).

97. Явление Зеебека – возникновение электродвижущей силы в электрической цепи, состоящей из последовательно соединенных разнородных проводников, контакты между которыми имеют различную температуру. В результате происходит:

а) частичное преобразование тепла, распространяющегося от холодного тела к нагретому, в энергию термоэлектрического тока;

б) частичное преобразование тепла, распространяющегося от нагретого тела к холодному, в энергию термоэлектрического тока;

в) возникновение термоэлектродвижущей силы прямо пропорциональной разности температур контактов .

98. Явление Пельтье заключается в том, что при прохождении через контакт двух разнородных металлов электрического тока в зависимости от его направления, происходит:

а) выделение или поглощение определенного количества тепла, которое пропорционально величине тока ;

б) только поглощение определенного количества тепла, которое пропорционально величине тока ;

в) только выделение определенного количества тепла, которое пропорционально величине тока .

99. Явление Томсона заключается в том, что помимо выделения джоулевой теплоты происходит:

а) выделение или поглощение теплоты в проводнике с током, вдоль которого имеется градиент температуры ;

б) выделение теплоты в проводнике с током, вдоль которого имеется градиент температуры ;

в) поглощение теплоты в проводнике с током, вдоль которого имеется градиент температуры .

3. Электромагнитные явления

1. Магнитостатика – раздел теории электромагнитного поля, в котором изучаются свойства:

а) стационарных полей постоянных электрических токов или поля постоянных магнитов, а также движение заряженных частиц в стационарном магнитном поле;

б) магнитного поля (полей постоянных электрических токов или поля постоянных магнитов), а также движение заряженных частиц в магнитном поле;

в) стационарных магнитных полей (полей постоянных электрических токов или поля постоянных магнитов), а также движение заряженных частиц в стационарном магнитном поле.

2. Теорема эквивалентности поля магнитных зарядов и поля постоянных электрических токов (теорема Ампера) утверждает:

а) магнитное поле предельно тонкого плоского магнита ("магнитного листка"), образованного из одинаково ориентированных элементарных магнитиков, тождественно полю замкнутого (кругового) линейного тока, текущего по контуру этого магнита;

б) магнитное поле замкнутого (кругового) линейного тока, текущего по контуру предельно тонкого плоского магнита ("магнитного листка"), образованного из одинаково ориентированных элементарных магнитиков, тождественно магнитному полю предельно плоского магнита ("магнитного листка");

в) магнитное поле любого плоского магнита, образованного из одинаково ориентированных элементарных магнитиков, тождественно полю замкнутого (кругового) линейного тока, текущего по контуру этого магнита.

3. Макротоки это:

а) упорядоченное движение электрических зарядов;

б) упорядоченное движение только электронов в объеме проводника;

в) упорядоченное движение электрических зарядов в объеме проводника.

4. Микротоки обусловлены:

а) наличием в атомах вещества электрических зарядов, вращающихся вокруг ядер с большой скоростью (~1015 с-1), при этом движение каждого электрона эквивалентно замкнутому контуру с током;

б) наличием в атомах вещества электронов, вращающихся вокруг ядер с большой скоростью (~1015 с-1), при этом движение каждого электрона эквивалентно замкнутому контуру с током;

в) наличием в атомах вещества протонов, вращающихся вокруг ядер с большой скоростью (~1015 с-1), при этом движение каждого электрона эквивалентно замкнутому контуру с током.

5. Орбитальный магнитный момент микротока вещества определяется соотношением:

а) ; б) ; в) ,

где I – величина эквивалентного тока (микротока); S – площадь орбиты электрона.

6. Пробный ток (пробный контур) это ток:

а) существующий в любом замкнутом контуре малых размеров (круговой ток). Положение этого контура в пространстве определяется с помощью положительной нормали, связанной с током в контуре правилом правого винта;

б) существующий в плоском замкнутом контуре малых размеров (круговой ток). Положение этого контура в пространстве определяется с помощью положительной нормали, связанной с током в контуре правилом правого винта;

в) существующий в плоском замкнутом контуре малых размеров (круговой ток). Положение этого контура в пространстве определяется с помощью положительной нормали, связанной с током в контуре правилом векторного умножения.

7. Магнитный момент пробного тока (пробного контура) это:

а) векторная физическая величина, характеризующая свойства пробного контура, численно равная произведению величины тока в контуре на площадь, охватываемая контуром;

б) физическая величина, характеризующая свойства пробного контура, численно равная произведению величины тока в контуре на площадь, охватываемая контуром;

в) векторная физическая величина, не характеризующая свойства пробного контура, численно равная произведению величины тока в контуре на площадь, охватываемая контуром.

8. Вращающий момент, действующий на пробный контур:

а) скалярная физическая величина пропорциональная его магнитному моменту, синусу угла a между направлением положительной нормали и направлением магнитного поля в данном месте пространства;

б) векторная физическая величина пропорциональная его магнитному моменту, синусу угла a между направлением положительной нормали и направлением магнитного поля в данном месте пространства;

в) векторная физическая величина равная произведению его магнитного момента на синусу угла a между направлением положительной нормали и направлением магнитного поля в данном месте пространства и площади, охватываемой контуром.

9. Численное значение вращающего момента, действующего на пробный контур определяется соотношением:

а) ; б) ; в) ;

г) .

10. Связь вращающего момента, действующего на пробный контур в магнитном поле с индукцией и напряженностью магнитного поля устанавливается соотношением:

а) ; б) ; в) ;

г) ,

где pm – магнитный момент пробного контура; B – вектор индукции магнитного поля; Н – вектор напряженности магнитного поля; a – угол между векторами pm×и B; m – магнитная проницаемость среды; m0 – магнитная постоянная.

11. Индукция магнитного поля это:

а) векторная физическая величина, численно равная вращающему моменту, действующему на пробный контур, помещенный перпендикулярно к направлению магнитного поля в данную точку, магнитный момент которого равен единице;

б) скалярная физическая величина, численно равная вращающему моменту, действующему на пробный контур, помещенный перпендикулярно к направлению магнитного поля в данную точку, магнитный момент которого равен единице;

в) векторная физическая величина, численно равная вращающему моменту, действующему на пробный контур, помещенный перпендикулярно к направлению магнитного поля в данную точку.

12. Индукция магнитного поля характеризует:

а) силовое воздействие магнитного поля макро – и микротоков только на движущиеся электроны;

б) силовое воздействие магнитного поля макро – и микротоков на движущиеся электрические заряды;

в) силовое воздействие магнитного поля макро – и микротоков только на движущиеся протоны;

г) силовое воздействие магнитного поля макро – и микротоков на только на движущиеся ионы.

13. При прочих равных условиях и одном и том же токе в проводнике величина индукции магнитного поля в различных средах:

а) остаётся величиной постоянной;

б) различна;

в) зависит от свойств среды.

14. Индукция магнитного поля характеристика магнитных полей порождаемых:

а) только макротоками;

б) только микротоками;

в) макротоками и микротоками.

15. Напряженность магнитного поля характеристика магнитных полей порождаемых:

а) только макротоками;

б) только микротоками;

в) макротоками и микротоками.

16. При прочих равных условиях и одном и том же токе в проводнике величина напряженности магнитного поля в различных средах:

а) не зависит от свойств среды;

б) различна;

в) зависит от свойств среды.

17. Вектор намагниченности это характеристика магнитных полей порождаемых:

а) макротоками вещества;

б) микротоками вещества;

в) макротоками и микротоками вещества.

18. В вакууме вектор намагниченности:

а) равен нулю;

б) больше нуля;

в) меньше нуля.

19. В отсутствие внешнего магнитного поля в магнетике вектор намагниченности:

а) равен нулю;

б) больше нуля;

в) меньше нуля.

20. В веществах во внешнем магнитном поле (кроме так называемых ферромагнетиков и не слишком сильных полях) связь между вектором напряженности магнитного поля и вектором намагниченности можно записать так:

а) ;

б) ;

в) ;

г) ,

где cm – магнитная восприимчивость вещества (характеризует его магнитные свойства); m – магнитная проницаемость среды; m0 – магнитная постоянная.

21. Связь между векторами B, H и J можно записать так:

а) ; б) ; в) ;

г) , где m – относительная магнитная проницаемость среды; cm – магнитная восприимчивость вещества; m0 – магнитная постоянная.

22. Магнитное поле создано двумя параллельными длинными проводниками с токами I1 и I2, расположенными перпендикулярно плоскости чертежа. Если I1=I2, то вектор В индукции результирующего поля в точке А равен:

а) ; б) ; в) ; г) .

23. Магнитное поле создано двумя параллельными длинными проводниками с токами I1 и I2, расположенными перпендикулярно плоскости чертежа. Если I1=I2, то вектор В индукции результирующего поля в точке А равен:

а) ; б) ; в) ; г) .

24. Магнитное поле создано двумя параллельными длинными проводниками с токами I1 и I2, расположенными перпендикулярно плоскости чертежа. Если I1=I2, то вектор В индукции результирующего поля в точке А направлен:

а) влево; б) вниз; в) вверх; г) вправо; д) среди приведенных ответов правильного ответа нет.

25. Магнитное поле создано двумя параллельными длинными проводниками с токами I1 и I2, расположенными перпендикулярно плоскости чертежа. Если I1=I2, то вектор В индукции результирующего поля в точке А направлен:

а) влево; б) вниз; в) вверх; г) вправо; д) среди приведенных ответов правильного ответа нет.

26. Магнитное поле создано двумя параллельными длинными проводниками с токами I1 и I2, расположенными перпендикулярно плоскости чертежа. Если I1=2I2, то вектор В индукции результирующего поля в точке А равен:

а) ; б) ; в) ; г) .

27. Магнитное поле создано двумя параллельными длинными проводниками с токами I1 и I2, расположенными перпендикулярно плоскости чертежа. Если I1=2I2, то вектор В индукции результирующего поля в точке А равен:

а) ; б) ; в) ; г) .

28. Магнитное поле создано двумя параллельными длинными проводниками с токами I1 и I2, расположенными перпендикулярно плоскости чертежа. Если I1=2I2, то вектор В индукции результирующего поля в точке А направлен:

а) влево; б) вниз; в) вверх; г) вправо.

29. Магнитное поле создано двумя параллельными длинными проводниками с токами I1 и I2, расположенными перпендикулярно плоскости чертежа. Если I1=2I2, то вектор В индукции результирующего поля в точке А направлен:

а) влево; б) вниз; в) вверх; г) вправо.

30. На рисунке изображены сечения двух параллельных прямолинейных длинных проводников с противоположно направленными токами, причем I1=I2. Индукция В результирующего магнитного поля равна нулю в некоторой точке интервала:

а) а; б) с; в) b; г) d; д) среди приведенных ответов правильного ответа нет.

31. На рисунке изображены сечения двух параллельных прямолинейных длинных проводников с противоположно направленными токами, причем I1=I2. Индукция В результирующего магнитного поля равна нулю в некоторой точке интервала:

а) а; б) с; в) b; г) d; д) среди приведенных ответов правильного ответа нет.

32. На рисунке изображены сечения двух параллельных прямолинейных длинных проводников с противоположно направленными токами, причем I1=2I2. Индукция В результирующего магнитного поля равна нулю в некоторой точке интервала:

а) а; б) с; в) b; г) d.

33. На рисунке изображены сечения двух параллельных прямолинейных длинных проводников с противоположно направленными токами, причем I1=2I2. Индукция В результирующего магнитного поля равна нулю в некоторой точке интервала:

а) а; б) с; в) b; г) d.

34. На рисунке изображены сечения двух параллельных прямолинейных длинных проводников с противоположно направленными токами, причем I1=I2. Вектор индукции В результирующего магнитного поля в точке А направлен по направлению:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

35. На рисунке изображены сечения двух параллельных прямолинейных длинных проводников с противоположно направленными токами, причем I1=I2. Вектор индукции В результирующего магнитного поля в точке А направлен по направлению:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

36. На рисунке изображены сечения двух параллельных прямолинейных длинных проводников с противоположно направленными токами, причем I1=I2. Вектор индукции В результирующего магнитного поля в точке А направлен по направлению:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

37. На рисунке изображены сечения двух параллельных прямолинейных длинных проводников с противоположно направленными токами, причем I1=I2. Вектор индукции В результирующего магнитного поля в точке А направлен по направлению:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

38. На рисунке изображены сечения двух параллельных прямолинейных длинных проводников с противоположно направленными токами, причем I1=I2. Вектор индукции В результирующего магнитного поля в точке А направлен по направлению:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

39. На рисунке изображены сечения двух параллельных прямолинейных длинных проводников с противоположно направленными токами, причем I1=I2. Вектор индукции В результирующего магнитного поля в точке А направлен по направлению:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

40. На рисунке изображены сечения двух параллельных прямолинейных длинных проводников с противоположно направленными токами, причем I1=2I2. Вектор индукции В результирующего магнитного поля в точке А направлен по направлению:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

41. На рисунке изображены сечения двух параллельных прямолинейных длинных проводников с противоположно направленными токами, причем I1=2I2. Вектор индукции В результирующего магнитного поля в точке А направлен по направлению:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

42. На рисунке изображены сечения двух параллельных прямолинейных длинных проводников с противоположно направленными токами, причем I1=2I2. Вектор индукции В результирующего магнитного поля в точке А направлен по направлению:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

43. На рисунке изображены сечения двух параллельных прямолинейных длинных проводников с противоположно направленными токами, причем I1=2I2. Вектор индукции В результирующего магнитного поля в точке А направлен по направлению:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

44. Индукция магнитного поля, созданного объёмным элементом тока (закон Био-Савара-Лапласа) в точке, находящейся на расстоянии |r|=r определяется соотношением:

а) ; б) ; в) ;

г) .

45. Индукция магнитного поля, созданного линейным элементом тока (закон Био-Савара-Лапласа) в точке, находящейся на расстоянии |r|=r определяется соотношением:

а) ; б) ;

в) ; г) .

46. Результирующая индукция магнитного поля для замкнутых постоянных токов в точке, находящейся на расстоянии |r|=r определяется соотношением:

а) ; б) ;

в) ; г) .

47. Индукция магнитного поля прямолинейного бесконечно длинного проводника с током в точке М, находящейся на расстоянии r от оси проводника, определяется по формуле:

а) ; б) ;

в) ; г) ,

где I – сила тока в проводнике; r – расстояние от элемента проводника dℓ до рассматриваемой точки поля; a1, a2 – углы между направлением тока в проводнике и направлением на рассматриваемую точку поля.

48. Напряженность магнитного поля прямолинейного бесконечно длинного проводника с током в точке М, находящейся на расстоянии r от оси проводника, определяется по формуле:

а) ;

б) ;

в) ;

г) , где I – сила тока в проводнике; r – расстояние от элемента проводника dℓ до рассматриваемой точки поля; a1, a2 – углы между направлением тока в проводнике и направлением на рассматриваемую точку поля.