Электростатика, постоянный электрический ток, электромагнитные явления (стр. 5 )

109. Домены ферромагнитные это области:

а) самопроизвольной однородной намагниченности в ферромагнетике в отсутствие внешнего магнитного поля, намагниченные до насыщения части объема ферромагнетика, на которые он разбивается ниже критической температуры (точки Кюри);

б) самопроизвольной однородной намагниченности в ферромагнетике в отсутствие внешнего магнитного поля, векторы намагниченности в которых ориентированы таким образом, что результирующая намагниченность ферромагнитного образца в целом, как правило, равна нулю;

в) химически однородной среды, отличающиеся электрическими, магнитными или упругими свойствами, либо упорядоченностью в расположении частиц.

110. На рисунке изображена зависимость относительной деформации образца из сплава железо-никель от напряженности внешнего магнитного поля (магнитострикция). Продольной магнитострикции соответствует кривая:

а) I; б) II; в) среди приведенных ответов правильного ответа нет.

111. На рисунке изображена зависимость относительной деформации образца из сплава железо-никель от напряженности внешнего магнитного поля (магнитострикция). Продольной магнитострикции соответствует кривая:

а) I; б) II; в) среди приведенных ответов правильного ответа нет.

112. Коэрцитивная сила Hc это величина:

а) напряженности магнитного поля, в котором ферромагнетик, первоначально намагниченный до насыщения, дополнительно намагничивается;

б) напряженности магнитного поля, в котором ферромагнетик, первоначально намагниченный до насыщения, не изменяет свои магнитные свойства;

в) напряженности магнитного поля, в котором ферромагнетик, первоначально намагниченный до насыщения, размагничивается.

113. Остаточная индукция Bs это величина:

а) характеризующая магнитное поле в ферромагнетике во внешнем магнитном поле;

б) характеризующая магнитное поле в веществе даже в отсутствие внешнего магнитного поля;

в) характеризующая магнитное поле в ферромагнетике даже в отсутствие внешнего магнитного поля.

114. Кривые намагничивания это:

а) графики, отображающие зависимость намагниченности J или магнитной индукции B от напряженности внешнего магнитного поля H;

б) таблицы, отображающие зависимость намагниченности J или магнитной индукции B от напряженности внешнего магнитного поля H;

в) формулы, отображающие зависимость намагниченности J или магнитной индукции B от напряженности внешнего магнитного поля H.

115. Остаточная намагниченность Jr – намагниченность Jr, которую имеет ферромагнетик при напряженности внешнего магнитного поля:

а) ; б) ; в) .

116. Антиферромагнетизм это магнитоупорядоченное состояние вещества, характеризующееся тем, что магнитные моменты соседних частиц вещества (атомных носителей магнетизма) ориентированы навстречу друг другу (антипараллельно), и поэтому намагниченность тела в целом в отсутствие магнитного поля:

а) ; б) ; в) .

117. Магнитострикция это:

а) изменение формы ферромагнетиков и ферримагнетиков при их намагничивании;

б) изменение размеров ферромагнетиков и ферримагнетиков при их намагничивании;

в) изменение формы и размеров ферромагнетиков и ферримагнетиков при их намагничивании.

118. Магнитоупругий эффект (эффект Виллари) это:

а) обратное по отношению к магнитострикции явление;

б) изменение намагниченности ферромагнитного образца при деформации;

в) изменение намагниченности ферромагнитного образца при нагревании.

119. Магнитное охлаждение – метод получения температур путем адиабатического размагничивания парамагнитных веществ:

а) ; б) ; в) .

120. Магнетокалорический эффект это:

а) изменение температуры магнетика при адиабатическом изменении напряженности магнитного поля H, в котором он находится;

б) изменение формы магнетика при адиабатическом изменении напряженности магнитного поля H, в котором он находится;

в) изменение линейных размеров магнетика при адиабатическом изменении напряженности магнитного поля H, в котором он находится.

121. На границе раздела двух магнетиков (сред) нормальные составляющие вектора B и тангенциальные составляющие вектора H непрерывны. При этом:

а) ; б) ; в) ; г) ;

д) .

122. Электромагнитная индукция это явление:

а) возникновения электродвижущей силы (распределенной ЭДС электромагнитной индукции) в незамкнутом проводнике, находящемся в переменном магнитном поле;

б) возникновения электродвижущей силы (распределенной ЭДС электромагнитной индукции) в проводящем контуре, находящемся в постоянном магнитном поле;

в) возникновения электродвижущей силы (распределенной ЭДС электромагнитной индукции) в проводящем контуре, находящемся в переменном магнитном поле;

г) возникновения электродвижущей силы (распределенной ЭДС электромагнитной индукции) в проводящем контуре движущимся в постоянном магнитном поле.

123. Основной закон электромагнитной индукции (закон Фарадея): «При пересечении потока магнитной индукции отрезком проводника в нем возникает ЭДС электромагнитной индукции, которая прямо пропорциональна скорости изменения величины магнитного потока». При этом:

а) ; б) ; в) ; г) , где – скорость изменения магнитного потока; – скорость изменения индукции магнитного поля.

124. Основной закон электромагнитной индукции (закон Фарадея): «При пересечении потока магнитной индукции отрезком проводника в нем возникает ЭДС электромагнитной индукции, которая прямо пропорциональна скорости изменения величины магнитного потока». При этом:

а) в любом проводнике возникает индукционный ток;

б) в замкнутом проводнике возникает индукционный ток;

в) в замкнутом проводнике индукционный ток не возникает;

г) в прямолинейном не замкнутом проводнике индукционный ток не возникает.

125. Правило Ленца утверждает, что индукционный ток всегда направлен так, что создаваемый им поток магнитной индукции через поверхность, ограниченную контуром:

а) стремится препятствовать причине, его порождающей;

б) никакого влияния не оказывает на причину его порождающую;

в) оказывает действие на причину его порождающую.

126. Самоиндукция это явление возникновения ЭДС электромагнитной индукции в каком-либо контуре вследствие изменения магнитного потока:

а) создаваемого электрическим током другого контура с током;

б) создаваемого электрическим током этого же контура;

в) создаваемого электрическим током проводника, расположенного вблизи этого контура.

127. Величина ЭДС самоиндукции определяется по формуле:

а) ; ; б) ;

в) .

128. Формула определяет:

а) ЭДС самоиндукции, возникающую в бесконечно длинном соленоиде;

б) ЭДС самоиндукции, возникающую в бесконечно длинном проводнике;

в) ЭДС самоиндукции, возникающую в любом проводнике.

129. Формула определяет:

а) ЭДС самоиндукции, возникающую в любом проводнике;

б) ЭДС самоиндукции, возникающую в бесконечно длинном проводнике;

в) ЭДС самоиндукции, возникающую в бесконечно длинном соленоиде.

130. Индуктивность (коэффициент индуктивности) это:

а) физическая величина, численно равная ЭДС самоиндукции, возникающей в проводнике при любой скорости изменения тока в нем;

б) физическая величина, численно равная ЭДС самоиндукции, возникающей в проводнике при скорости изменения тока в нем равной 1 А/с;

в) физическая величина, характеризующая магнитные свойства электрической цепи, зависящая от размеров и формы электрической цепи, а также от магнитной проницаемости окружающей среды.

131. На рисунке представлена зависимость магнитного потока, пронизывающего некоторый замкнутый контур, от времени. ЭДС индукции в контуре не возникает на интервале:

а) E; б) C; в) A; г) B; д) D.

132. Формула определяет:

а) изменение тока в цепи, состоящей из соединенных последовательно сопротивления R и индуктивности L при включении источника ЭДС;

б) изменение тока в цепи, состоящей из соединенных последовательно сопротивления R и индуктивности L при выключении источника ЭДС;

в) изменение тока в цепи, состоящей из соединенных последовательно сопротивления R и индуктивности L и ёмкости С при включении источника ЭДС.

133. Формула определяет:

а) изменение тока в цепи, состоящей из соединенных последовательно сопротивления R и индуктивности L при включении источника ЭДС;

б) изменение тока в цепи, состоящей из соединенных последовательно сопротивления R и индуктивности L при выключении источника ЭДС;

в) изменение тока в цепи, состоящей из соединенных последовательно сопротивления R и индуктивности L и ёмкости С при включении источника ЭДС.

134. Формула отображает закон Ома при наличии в цепи:

а) индуктивности L, ёмкости С и сопротивления R;

б) индуктивности L и ёмкости С;

в) ёмкости С и сопротивления R.

135. Формула определяет:

а) изменение тока в цепи, состоящей из соединенных последовательно сопротивления R и ёмкости С при включении источника ЭДС;

б) изменение тока в цепи, состоящей из соединенных последовательно сопротивления R и ёмкости С при выключении источника ЭДС;

в) изменение тока в цепи, состоящей из соединенных последовательно сопротивления R и индуктивности L и ёмкости С при включении источника ЭДС.

136. Формула определяет:

а) изменение тока в цепи, состоящей из соединенных последовательно сопротивления R и ёмкости С при включении источника ЭДС;

б) изменение тока в цепи, состоящей из соединенных последовательно сопротивления R и ёмкости С при выключении источника ЭДС;

в) изменение тока в цепи, состоящей из соединенных последовательно сопротивления R и индуктивности L и ёмкости С при включении источника ЭДС.

137. Выражение W= определяет энергию магнитного поля, создаваемого током I в контуре,:

а) индуктивность которого L; б) длина которого L; в) площадь которого L.

138. Объемная плотность энергии магнитного поля это физическая величина, которая показывает, какой энергией обладает магнитное поле,:

а) занимающее некоторый объем пространства; б) занимающее всё пространство; в) занимающее единицу объема пространства;

139. Формула определяет:

а) объёмную плотность энергии магнитного поля; б) плотность энергии магнитного поля; в) энергию магнитного поля соленоида.

140. Энергию магнитного поля соленоида можно определить по формуле:

а) ; б) ; в) .

141. Объёмную плотность энергии магнитного поля длинного соленоида можно определить по формуле:

а) ; б) ; в) .

142. Выражение отображает энергию неоднородного магнитного поля:

а) занимающего элементарный объём пространства dV; б) занимающего какой-либо объём пространства V; в) занимающего всё пространство.

143. Уравнение движения частицы в электрическом поле имеет вид:

а) ; б) ; в) , где ускорение, приобретаемое частицей под действием сил электрического поля.

144. Уравнения движения заряженной частицы в электрическом поле плоского конденсатора в направлении x (в направлении перпендикулярном вектору напряженности электрического поля) имеет вид:

а) ; б) ; в) ; г) .

145. Уравнения движения заряженной частицы в электрическом поле плоского конденсатора в направлении y (в направлении, совпадающем с направлением вектора напряженности электрического поля) имеет вид:

а) ; б) ; в) ; г) .

146. Уравнение траектории движения заряженной частицы в электрическом поле плоского конденсатора имеет вид:

а) ; б) ; в) ; г) .

147. Тангенс угла отклонения заряженной частицы от первоначального направления при ее движении в электрическом поле плоского конденсатора можно определить по формуле:

а) ; б) ; в) .

148. Скорость частицы в электрическом поле плоского конденсатора в направлении x (в направлении перпендикулярном вектору напряженности электрического поля):

а) ; б) ; в) .

149. Скорость частицы в электрическом поле плоского конденсатора в направлении y (в направлении, совпадающем с направлением вектора напряженности электрического поля):

а) ; б) ; в) .

150. Отрицательно заряженная частица влетает со скоростью v0 в электрическое поле плоского конденсатора, так как показано на рисунке. После прохождения электрического поля скорость частицы v будет иметь направление:

а) 1; б) 2; в) 3.

151. Положительно заряженная частица влетает со скоростью v0 в электрическое поле плоского конденсатора, так как показано на рисунке. После прохождения электрического поля скорость частицы v будет иметь направление:

а) 1; б) 2; в) 3.

152. Отрицательно заряженная частица влетает со скоростью v0 в электрическое поле плоского конденсатора, так как показано на рисунке. После прохождения электрического поля скорость частицы v будет иметь направление:

а) 1; б) 2; в) 3.

153. Положительно заряженная частица влетает со скоростью v0 в электрическое поле плоского конденсатора, так как показано на рисунке. После прохождения электрического поля скорость частицы v будет иметь направление:

а) 1; б) 2; в) 3.

154. Отрицательно заряженная частица влетает со скоростью v0 в электрическое поле плоского конденсатора, так как показано на рисунке. После прохождения электрического поля скорость частицы v будет иметь направление:

а) 1; б) 2; в) 3.

155. Отрицательно заряженная частица влетает со скоростью v0 в электрическое поле плоского конденсатора, так как показано на рисунке. После прохождения электрического поля скорость частицы v будет иметь направление:

а) 1; б) 2; в) 3.

156. Положительно заряженная частица влетает со скоростью v0 в электрическое поле плоского конденсатора, так как показано на рисунке. После прохождения электрического поля скорость частицы v будет иметь направление:

а) 1; б) 2; в) 3.

157. Положительно заряженная частица влетает со скоростью v0 в электрическое поле плоского конденсатора, так как показано на рисунке. После прохождения электрического поля скорость частицы v будет иметь направление:

а) 1; б) 2; в) 3.

158. Сила, действующая на заряженную частицу со стороны магнитного поля:

а) пропорциональна величине заряда;

б) пропорциональна скорости частицы;

в) пропорциональна индукции магнитного поля;

г) пропорциональна косинусу угла между направлениями векторов скорости v и индукции магнитного поля B.

159. Сила Лоренца определяется по формулам:

а) ; б) ; в) .

160. Если скорость заряженной частицы, движущейся в однородном магнитном поле, v = 0, то сила Лоренца:

а) ; б) ; в) .

161. Если заряженная частица движется вдоль силовой линии однородного магнитного поля, то:

а) ; б) ; в) .

162. Если движение заряженной частицы происходит перпендикулярно силовым линиям однородного магнитного поля, то сила Лоренца:

а) ; б) ; в) ; г) .

163. Так как сила Лоренца перпендикулярна скорости движения заряженной частицы, следовательно, к любому участку траектории движения (элементу перемещения), то она….

а) не совершает работу; б) не изменяет кинетическую энергию; в) изменяет скорость частицы.

164. Если скорость заряженных частиц перпендикулярна направлению однородного магнитного поля, то движение частиц в этом случае происходит :

а) по прямой; б) по эллипсу; в) по окружности.

165. Радиус окружности, по которой движется заряженная частица в однородном магнитном поле определяется по формуле:

а) ; б) ; в) .

166. Период обращения частицы при ее движении в однородном магнитном поле – время, за которое частица сделает один полный оборот определяется соотношением:

а) ; б) ; в) .

167. Частота обращения частицы при ее движении в однородном магнитном поле – число оборотов, совершаемых частицей, движущейся в однородном магнитном поле по окружности определяется по формуле:

а) ; б) ; в) .

168. Движение заряженных частиц в однородном магнитном поле, если скорость частицы направлена под углом к магнитному полю, происходит:

а) по винтовой линии (спирали); б) по окружности; в) по прямой линии.

169. Шаг винтовой линии (спирали), при движении заряженных частиц в однородном магнитном поле, если скорость частицы направлена под углом к магнитному полю, определяется соотношением:

а) ; б) ; в) .

170. Формула для определения силы, действующей на движущийся точечный заряд q в электромагнитном поле (формула Лоренца) имеет вид:

а) ; б) ; в) .

171. В однородное магнитное поле влетает положительно заряженная частица, так как показано на рисунке. Укажите направление отклонения этой частицы после прохождения магнитного поля:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

172. В однородное магнитное поле влетает отрицательно заряженная частица, так как показано на рисунке. Укажите направление отклонения этой частицы после прохождения магнитного поля:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

173. В однородное магнитное поле влетает положительно заряженная частица, так как показано на рисунке. Укажите направление отклонения этой частицы после прохождения магнитного поля:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

174. В однородное магнитное поле влетает отрицательно заряженная частица, так как показано на рисунке. Укажите направление отклонения этой частицы после прохождения магнитного поля:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

175. В однородные взаимно перпендикулярные электрическое и магнитное поля влетает положительно заряженная частица, так как показано на рисунке. Укажите наиболее вероятное направление движения этой частицы после прохождения полей:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

176. В однородные взаимно перпендикулярные электрическое и магнитное поля влетает отрицательно заряженная частица, так как показано на рисунке. Укажите наиболее вероятное направление движения этой частицы после прохождения полей:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

177. В однородные взаимно перпендикулярные электрическое и магнитное поля влетает положительно заряженная частица, так как показано на рисунке. Укажите наиболее вероятное направление движения этой частицы после прохождения полей:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

178. В однородные взаимно перпендикулярные электрическое и магнитное поля влетает отрицательно заряженная частица, так как показано на рисунке. Укажите наиболее вероятное направление движения этой частицы после прохождения полей:

а) 1; б) 2; в) 3; г) 4.

179. На рисунке указаны траектории заряженных частиц, имеющих одинаковую скорость и влетающих в однородное магнитное поле, перпендикулярно плоскости чертежа. При этом для частицы 1:

а) q>0; б) q=0; в) q<0.

180. В однородное постоянное магнитное поле дважды влетает положительно заряженная частица. В первом случае её скорость v1 и траектория движения представлена на рисунке 1. Во втором случае её скорость v2 и траектория движения представлена на рисунке 2. В этих случаях скорость частицы:

а) v1>v2; б) v1=v2; в) v1<v2.

181. Если электрическое и магнитное поля взаимно перпендикулярны, то скорость дрейфа частицы в этом случае можно определить по формуле:

а) ; б) ; в) .

182. Собственные электромагнитные колебания происходят в колебательном контуре, в котором отсутствует:

а) индуктивное сопротивление wL; б) ёмкостное сопротивление 1/wC; в) активное сопротивление R.

183. Дифференциальное уравнение собственных электромагнитных колебаний имеет вид:

а) ; б) ; в) .

184. Уравнение, согласно которому происходит изменение заряда в контуре, в котором возникают собственные электромагнитные колебания, имеет вид:

а) ; б) ; в) .

185. Уравнение, согласно которому происходит изменение напряжения в контуре, в котором возникают собственные электромагнитные колебания, имеет вид:

а) ; б) ; в) .

186. Уравнение, согласно которому происходит изменение тока в контуре, в котором возникают собственные электромагнитные колебания, имеет вид:

а) ; б) ;

в) ; г) .

187. Частота собственных электромагнитных колебаний определяется соотношением:

а) ; б) ; в) ; г) .

188. Период собственных электромагнитных колебаний определяется соотношением:

а) ; б) ; в) ; г) .

189. Затухающие электромагнитные колебания происходят в колебательном контуре, в котором:

а) отсутствует индуктивное сопротивление wL, ёмкостное сопротивление 1/wC, активное сопротивление R;

б) имеется только ёмкостное сопротивление 1/wC; в) имеются индуктивное сопротивление wL, ёмкостное сопротивление 1/wC, активное сопротивление R; г) отсутствует индуктивное сопротивление wL, имеется ёмкостное сопротивление 1/wC, отсутствует активное сопротивление R.

190. Принято считать, что при затухающих электромагнитных колебаниях энергия колебательного контура рассеивается (теряется) только:

а) на индуктивном сопротивлении wL; б) на ёмкостном сопротивлении 1/wC; в) на активном сопротивлении R

191. При затухающих электромагнитных колебаниях энергия колебательного контура:

а) не восполняется извне; б) восполняется извне; в) остаётся величиной постоянной.

192. Дифференциальное уравнение затухающих электромагнитных колебаний имеет вид:

а) ; б) ;

в) .

193. Уравнение, согласно которому происходит изменение заряда в контуре, в котором существуют затухающие электромагнитные колебания имеет вид:.

а) ; б) ;

в) .

194. Условная циклическая частота затухающих электромагнитных колебаний определяется по формуле:

а) ; б) ; в) .

195. Период затухающих электромагнитных колебаний определяется соотношением:

а) ; б) ; в) .

196. Декремент затухания электромагнитных колебаний:

а) отношение двух последовательных максимальных значений электрического заряда колебательного контура;

б) отношение двух последовательных максимальных значений электрического заряда колебательного контура, отличающихся по времени на период;

в) отношение двух последовательных значений электрического заряда колебательного контура, отличающихся по времени на период.

197. Вынужденные электромагнитные колебания совершаются в колебательном контуре, в котором: