Сборник тестовых заданий «Физические основы механики. Молекулярная физика и термодинамика», Курск, 2010 (стр. 21 )

59. Ламинарное (слоистое) течение жидкости – это такое течение жидкости, при котором жидкость как бы разделяется на слои, скользящие относительно друг друга, не перемешиваясь. Ламинарное течение жидкости:

а) стационарное;

б) нестационарное;

в) произвольное.

60. Турбулентное течение жидкости – это такое течение жидкости, при котором происходит энергичное перемешивание жидкости. При турбулентном течении скорость частиц в каждом месте изменяется хаотично, течение:

а) стационарное;

б) нестационарное;

в) произвольное.

1.7. Основы релятивистской механики

1. Принцип относительности Галилея (в классической механике) утверждает:

а) «Никакие опыты, проводимые в любых системах отсчета с механическими приборами, не позволяют установить, покоится система отсчета или движется равномерно и прямолинейно по отношению к другой отсчета»;

б) «Никакие опыты, проводимые в инерциальных системах отсчета с механическими приборами, не позволяют установить, покоится система отсчета или движется равномерно и прямолинейно по отношению к другой произвольной системе отсчета»;

в) «Никакие опыты, проводимые в инерциальных системах отсчета с механическими приборами, не позволяют установить, покоится система отсчета или движется равномерно и прямолинейно по отношению к другой инерциальной системе отсчета».

Примечание. Предполагается, что время не зависит от относительного движения систем отсчета.

2. Преобразования Галилея определяют положение произвольной материальной точки в двух инерциальных системах отсчета, одна из которых движется со скоростью относительно другой при условии:

а) если направление скорости не совпадает с направлением радиус-вектора , определяющим положение начала координат подвижной системы отсчёта К' в неподвижной системе координат К;

б) если направление скорости совпадает с направлением радиус-вектора , определяющим положение начала координат подвижной системы отсчёта К' в неподвижной системе координат К;

в) если направление скорости совпадает с направлением радиус-вектора , определяющим положение начала координат подвижной системы отсчёта К'.

3. В векторной форме преобразования Галилея можно представить так:

а) , где и – радиус-векторы, определяющие положение материальной точки в неподвижной и подвижной инерциальных системах отсчета в данный момент времени; – радиус-вектор, определяющий положение начала подвижной системы координат К' в неподвижной системе координат К;

б) , где и – радиус-векторы, определяющие положение материальной точки в неподвижной и подвижной инерциальных системах отсчета в данный момент времени; – скорость движения подвижной системы координат;

в) , где и – радиус-векторы, определяющие положение материальной точки в неподвижной и подвижной инерциальных системах отсчета в данный момент времени; – скорость движения подвижной системы координат.

4. Используя преобразования Галилея в проекциях на оси координат в произвольный момент времени t, координату x выбранной точки в неподвижной системе отсчета К можно определить так:

а) ;

б) ;

в) .

5. Используя преобразования Галилея в проекциях на оси координат в произвольный момент времени t, координату y выбранной точки в неподвижной системе отсчета К можно определить так:

а) ;

б) ;

в) .

6. Используя преобразования Галилея в проекциях на оси координат в произвольный момент времени t, координату z выбранной точки в неподвижной системе отсчета К можно определить так:

а) ;

б) ;

в) .

7. Преобразования Галилея справедливы в том случае, когда время в подвижной инерциальной системе отсчёта и неподвижной инерциальной системе отсчёта:

а) ;

б) ;

в) .

8. Используя преобразования Галилея в проекциях на оси координат в произвольный момент времени t, координату x' выбранной точки в подвижной системе отсчета К' можно определить так:

а) ;

б) ;

в) .

9. Используя преобразования Галилея в проекциях на оси координат в произвольный момент времени t, координату y' выбранной точки в подвижной системе отсчета К' можно определить так:

а) ;

б) ;

в) .

10. Используя преобразования Галилея в проекциях на оси координат в произвольный момент времени t, координату z' выбранной точки в подвижной системе отсчета К' можно определить так:

а) ;

б) ;

в) .

11. Ковариантные, или инвариантные, уравнения – это уравнения, обе части которых при переходе от одной системы координат к другой преобразуются:

а) одинаково и сохраняют свой вид во всех инерциальных системах отсчета;

б) неодинаково и несохраняют свой вид во всех инерциальных системах отсчета;

в) одинаково, но несохраняют свой вид во всех инерциальных системах отсчета.

12. Закон сложения скоростей в классической механике отображается соотношением:

а) ;

б) ;

в) .

13. Теория относительности – это физическая теория, рассматривающая пространственно-временные закономерности, справедливые:

а) только для механических процессов;

б) только для оптических процессов;

в) для любых физических процессов.

14. Инвариантность (симметрия) законов физики – это неизменность законов физики, устанавливающих соотношение между величинами, характеризующими физическую систему или определяющими изменение этих величин:

а) в пространстве при преобразованиях;

б) со временем при преобразованиях;

в) в пространстве и со временем при преобразованиях.

15. Относительное расстояние между выбранными точками пространства в подвижных системах отсчета определяется соотношением:

а) ;

б) ;

в) .

16. Относительное расстояние между выбранными точками пространства в неподвижных системах отсчета определяется соотношением:

а) ;

б) ;

в) .

17. Инварианты преобразований – это инвариантные величины:

а) расстояния между телами (точками);