Сборник тестовых заданий «Физические основы механики. Молекулярная физика и термодинамика», Курск, 2010 (стр. 7 )

б) период колебаний; время, в течение которого совершается любое ν колебаний;

в) период колебаний; время, в течение которого совершается одно полное колебание.

132. Гармонические колебания материальной точки (тела) совершаются по закону , где – это:

а) частота колебаний; число колебаний, совершаемых в единицу времени;

б) частота колебаний; число колебаний, совершаемых за любой промежуток времени;

в) частота колебаний; число колебаний, совершаемых за время t = 2π.

133. Скорость материальной точки (тела), совершающей гармоническое колебательное движение, – это:

а) физическая величина, которая показывает, как изменяется смещение в единицу времени, численно равная первой производной от смещения по времени: ;

б) физическая величина, которая показывает, как изменяется смещение в единицу времени, численно равная первой производной от смещения по времени: ;

в) физическая величина, которая показывает, как изменяется смещение в единицу времени, численно равная первой производной от смещения по времени: ;

г) физическая величина, которая показывает, как изменяется смещение в единицу времени, численно равная первой производной от смещения по времени: .

134. Ускорение материальной точки, совершающей гармоническое колебание – это:

а) физическая величина, которая показывает, как изменяется скорость материальной точки в единицу времени, численно равная первой производной от скорости или второй производной от смещения по времени: ;

б) физическая величина, которая показывает, как изменяется скорость материальной точки в единицу времени, численно равная первой производной от скорости или второй производной от смещения по времени: ;

в) физическая величина, которая показывает, как изменяется скорость материальной точки в единицу времени, численно равная первой производной от скорости или второй производной от смещения по времени: ;

г) физическая величина, которая показывает, как изменяется скорость материальной точки в единицу времени, численно равная первой производной от скорости или второй производной от смещения по времени: .

135. При гармонических колебаниях:

а) скорость имеет максимальное значение, когда точка проходит положение равновесия, а ускорение – в крайних положениях;

б) скорость имеет максимальное значение, когда точка находится в крайних положениях, а ускорение – в положении равновесия;

в) скорость и ускорение имеют максимальные значения, когда точка проходит положение равновесия;

г) скорость и ускорение имеют максимальные значения, когда точка находится в крайних положениях.

136. Результат сложения гармонических колебаний можно оценить аналитеским методом и методом векторных диаграмм. Метод векторных диаграмм при сложении гармонических колебаний одного направления заключается в том, что:

а) гармонические колебания изображаются графически в виде синусоид на плоскости, амплитуды которых равны амплитудам складываемых колебаний в данный момент времени t;

б) гармонические колебания изображаются графически в виде векторов на плоскости, проведенных из начала координат, модули которых равны амплитудам, а углы наклона к оси координат – начальным фазам складываемых колебаний;

в) гармонические колебания изображаются графически в виде векторов на плоскости, проведенных из начала координат, модули которых равны амплитудам, а углы наклона к оси координат – фазам складываемых колебаний в данный момент времени t;

г) гармонические колебания изображаются графически в виде векторов на плоскости, проведенных из начала координат, модули которых равны смещениям, а углы наклона к оси координат – фазам складываемых колебаний в данный момент времени t.

137. Анализ результата сложения гармонических колебаний одного направления приводит к следующему выводу:

а) если разность начальных фаз складываемых колебаний равна четному числу π, то при k = 0 колебания синфазные, усиливают друг друга;

б) если разность начальных фаз складываемых колебаний равна четному числу π, то при k = 0 колебания синфазные, ослабляют друг друга;

в) если разность начальных фаз складываемых колебаний равна нечетному числу π, то при k = 0 колебания противофазные, ослабляют друг друга;

г) если разность начальных фаз складываемых колебаний равна нечетному числу π, то при k = 0 колебания противофазные, усиливают друг друга.

138. Аналитический метод сложения гармонических колебаний заключается в том, что результирующее колебание двух гармонических колебаний одного направления получается согласно следующему закону:

а) ;

б) ;

в) ;

г) .

139. Биения – это:

а) колебание, полученное в результате сложения гармонических колебаний одного направления;

б) колебание, представляющее собой один из вариантов амплитудно-модулированных колебаний;

в) периодические изменения амплитуды результирующего колебания, возникающие при сложении двух гармонических колебаний с любыми амплитудами и близкими частотами;

г) периодические изменения амплитуды результирующего колебания, возникающие при сложении двух гармонических колебаний с одинаковыми амплитудами и близкими частотами.

140. Для нахождения траектории движения материальной точки (тела) при сложении взаимно перпендикулярных колебаний необходимо:

а) из уравнений движения исключить фазу колебаний;

б) из уравнений движения исключить начальную фазу колебаний;

в) из уравнений движения исключить амплитуду колебаний;

г) из уравнений движения исключить время.

141. При сложении взаимно перпендикулярных колебаний с одинаковыми частотами, различными амплитудами и фазами, отличающимися на 900, уравнение траектории имеет вид:

а) ;

б) ;

в) ;

г) .

142. Уравнение результирующего колебания имеет вид , где – это:

а) максимальное смещение результирующего колебания, которое зависит от разности частот складываемых колебаний;

б) смещение результирующего колебания, которое зависит от разности частот складываемых колебаний;

в) амплитуда результирующего колебания, которая зависит от разности частот складываемых колебаний;

143. Уравнение результирующего колебания имеет вид , где – это:

а) максимальное смещение результирующего колебания, которое зависит от частот складываемых колебаний;

б) смещение результирующего колебания в данный момент времени t, которое зависит от частот складываемых колебаний;

в) смещение результирующего колебания в данный момент времени t, изменяющееся по гармоническому закону.

144. В результате сложения гармонических колебаний с одинаковыми частотами, различными амплитудами с начальными фазами, равными нулю, возникает результирующее колебание, которое является:

а) ангармоническим;

б) гармоническим;

в) биением.

145. В результате сложения гармонических колебаний с одинаковыми частотами, различными амплитудами с начальными фазами возникает результирующее колебание, траектория движения которого – это:

а) окружность;

б) эллипс;

в) прямая линия.

146. В результате сложения гармонических колебаний, начальные фазы φ1 и φ2 которых отличаются на угол, равный 90є, возникает результирующее гармоническое колебание. При неравных амплитудах траектория движения результирующего колебания – это:

а) окружность;

б) эллипс;

в) прямая линия.

147. В результате сложения гармонических колебаний, начальные фазы φ1 и φ2 которых отличаются на угол, равный 90°, возникает результирующее гармоническое колебание. При x0 = y0 траектория движения результирующего колебания – это:

а) окружность;

б) эллипс;

в) прямая линия;

148. Материальная точка совершает гармоническое колебание с амплитудой А = 4 см и периодом Т = 2 с. Если смещение точки в момент времени, принятый за начальный, равно нулю, то точка колеблется в соответствии с уравнением (в СИ):

а) ;

б) ;