Словарь и короткий справочник физической терминологии (стр. 26 )

• Новый детектор частиц — искровой счет­чик с локализованным разрядом, «Изв. АН СССР. Сер. физическая», 1978, т. 42, № 7, с. 1488; Измерение формфактора пиона в реакции е+ е-→π+π- в области энергий от 0,4 до 0,46 ГэВ, «ЯФ», 1981, т. 33, в. 3.

.

ИСПАРЕНИЕ, переход в-ва из жид­кого или твёрдого агрегатного состоя­ния в газообразное (пар). Обычно под И. понимают переход жидкости в пар, происходящий на свободной по­верхности жидкости. И. твёрдых тел наз. возгонкой или сублимацией.

Вследствие теплового движения мо­лекул И. возможно при любой темп-ре, но с возрастанием темп-ры ско­рость И. увеличивается. В замкну­том пр-ве (закрытом сосуде) И. про­исходит при заданной пост. темп-ре до тех пор, пока пр-во над жидкостью

Зависимость давления насыщ. пара нек-рых жидкостей от темп-ры.

(или тв. телом) не заполнится насыщ. паром. Давление насыщ. пара рнас зависит только от темп-ры Т и повыша­ется с её возрастанием. Кривая зави­симость рнас от Т наз. равновес­ной кривой И. (рис.). Если рнас становится равным внеш. давлению или несколько его превышает, то И. переходит в кипение. Наиб. высокой темп-рой кипения явл. критическая температура данного в-ва. Критиче­ские темп-pa и давление определяют критическую точку — конечную точку на равновесной кривой И. Выше этой точки сосуществование двух фаз — жидкости и пара — в равновесии не­возможно.

При переходе из жидкости в пар молекула должна преодолеть силы мол. сцепления в жидкости. Работа против этих сил (работа выхода), а также против внеш. давления уже образовавшегося пара, совершается за счёт кинетич. энергии теплового дви­жения молекул. В результате И. жид­кость охлаждается. Поэтому, чтобы процесс И. протекал при пост. темп-ре, необходимо сообщать каждой ед. мас­сы в-ва определ. кол-во теплоты λ (Дж/кг или Дж/кмоль), наз. теплотой испарения. уменьшается с ростом темп-ры, особенно быстро вблизи критич. точки, обращаясь в этой точке в нуль. свя­зана с производной давления насыщ. пара по темп-ре Клапейрона — Кла­узиуса уравнением, на основе к-рого определяются численные значения λ для жидкостей. резко снижается при нанесении на поверх­ность жидкости достаточно прочной плёнки нелетучего в-ва. И. жидкости в газовой среде, напр. в воздухе, про­исходит медленнее, чем в разреженном пр-ве (вакууме), т. к. вследствие со­ударений с молекулами газа часть ч-ц пара вновь возвращается в жид­кость (конденсируется). И. относится к фазовым переходам 1-го рода, к-рые характеризуются отличной от нуля теплотой фазового перехода. При про­цессе, обратном И., т. е. при образо­вании из пара жидкой фазы (конден­сации пара), происходит выделение теплоты И. в техни­ке как средство очистки в-в или раз­деления жидких смесей перегонкой. лежит в основе работы двигателей внутр. сгорания, холо­дильных установок, а также всех про­цессов сушки материалов.

В естественных условиях И. явл. единств. формой передачи влаги с океанов и суши в атмосферу и осн. со­ставляющей круговорота воды на земном шаре.

• , , Техническая термо­динамика, 2 изд., М., 1974; , , Молекулярная физика, 2 изд., М., 1976 (Общий курс физики); Кон­стантинов А. Р., Испарение в приро­де, Л., 1963; ХирсД., П а у н д Г., Испарение и конденсация, пер. с англ., М.. 1966.

ИСТИННО НЕЙТРАЛЬНАЯ ЧА­СТИЦА (абсолютно нейтральная ча­стица), элементарная ч-ца (или свя­занная система), у к-рой все хар-ки, отличающие ч-цу от античастицы (эле­ктрический, барионный, лептонный за­ряды, странность, «очарование», «кра­сота»), равны нулю. н. ч. тождественна своей античастице. При­меры: фотон, pi°-мезон, J/ψ-мезон, ип­силон-частицы. И. н. ч. обладают оп­редел. значениями зарядовой чётно­сти и комбинированной чётности.

ИСТОЧНИКИ ОПТИЧЕСКОГО ИЗ­ЛУЧЕНИЯ (источники света), преоб­разователи разл. видов энергии в эл.-магн. энергию оптич. диапазона с условными границами 1011—1017 Гц, что соответствует длинам волн в вакууме от неск. мм до неск. нм. о. и. явл.

235

Солнце, звёзды, атмосферные разря­ды и др., а также люминесцирующие объекты животного и растит. ми­ра (см. Люминесценция). Искус­ственные И. о. и. различаются в зависимости от того, какой процесс лежит в основе получения эл.-магн. излучения оптич. диапазона. И. о. и. могут быть когерентны и некогерент­ны (см. Когерентность). Временной и пространств, когерентностью обла­дает только излучение лазеров. Излуче­ние остальных И. о. и. представляет собой суммарный эффект независи­мых актов спонтанного испускания совокупности возбуждённых атомов и молекул. Неодновременность актов ис­пускания приводит к хаотичному ра­спределению фаз волн, излучаемых отд. атомами, т. е. к некогерентности их излучения.

о. и. определяется многочисленностью способов преобра­зования разл. видов энергии в све­товую, большой широтой оптич. диа­пазона спектра, разл. требованиями, к-рые предъявляются к И. о. и., при­меняемым для научных и техн. целей. Искусств. И. о. и. классифицируют по видам излучений, роду используе­мой энергии, признакам эксплуатац. хар-ра, конструктивным особенностям, назначению. По видам излучений И. о. и. разделяют на тепловые ис­точники и люминесцирующие. о. и. явл. пламёна, электрич. лампы накаливания, стержневые и плоскостные излучатели с электрона­гревом, модели абсолютно чёрного те­ла, излучатели с газовым нагревом

(калильные сетки). Они имеют сплошной спектр, положение макси­мума к-рого зависит от темп-ры в-ва; с ростом темп-ры общая энергия ис­пускаемого теплового излучения воз­растает, а её максимум смещается в область коротких длин волн. Тепловые излучатели используются и как све­товые эталоны.

В люминесцирующих И. о. и. используется люминесцен­ция газов или тв. тел (кристаллофосфоров), возбуждаемая электрич. полем, напр. при прохождении через них электрич. тока. Электрические разряды в газах используются в разнообраз­ных газоразрядных И. о. и., к-рые различаются в зависимости от вида газового разряда (дуговой, искровой, тлеющий, безэлектродный), хар-ра из­лучающей среды (газы, пары метал­лов), режима работы (непрерывный, импульсный).

Различают газосветовые лампы (трубки), в к-рых источник излуче­ния — возбуждённые атомы, моле­кулы или рекомбинирующие ионы; люминесцентные лампы, где источ­ник излучения — люминофоры, воз­буждаемые излучением газового раз­ряда; электродосветные лампы, в к-рых осн. источник излучения — электроды, раскалённые в газовом раз­ряде. Спектры испускания большин­ства газоразрядных И. о. и. линей­чатые, характерные для возбуждённых атомов газа или пара, в к-ром про­исходит разряд. Распределение энер­гии в спектре, кпд, величина свето­вого и лучистого потоков, яркость и др.

хар-ки зависят от рода газа или пара, его давления, величины разрядного тока, расстояния между электродами и др. условий. В лазерной технике, скоростной фоторегистрации, светолокации распространены импуль­сные И. о. и., позволяющие полу­чать одиночные или периодически повторяющиеся световые вспышки дли­тельностью до неск. нс.

В И. о. п. на основе электролюми­несценции и электрохемилюминесценции в свет также преобразуется эл.-магн. энергия. В электролюминесцент­ных И. о. п. оптич. излучение тв. тел возникает либо в результате и н ж е к ц и о н н о й электролюминесценции, характерной для р—n перехода, вклю­чённого в цепь источника пост. тока (см. Светодиод), либо в результате предпробойной электролю­минесценции, наблюдаемой у порош­кообразных активиров. кристаллофосфоров при помещении их в диэлектрик между обкладками конденсатора, на к-рый подаётся перем. напряжение. В катодолюминесцентных И. о. п. люминофор возбужда­ется быстрыми эл-нами (см. Элек­тронно-оптический преобразователь). В р а д и о и з о т о п н ы х И. о. и. люминесценцию возбуждают продук­тами радиоакт. распада нек-рых изо­топов.

• , Газоразрядные источ­ники света, М.—Л., 1966; Импульсные ис­точники света, под ред. , 2 изд., М., 1978; , Р о х л и н Г. Н., Тепловые источники оптического из­лучения, М., 1975; , Ос­новы светотехники, 2 изд., М., 1979.

.