Словарь и короткий справочник физической терминологии (стр. 1 )

И

ИДЕАЛЬНАЯ Ж ИДКОСТЬ

ИДЕАЛЬ НАЯ ПЛАЗМА

ИДЕАЛЬНО-ПЛАСТИ ЧЕСКОЕ ТЕЛО

ИДЕАЛ ЬНЫЙ ГАЗ

ИДЕАЛЬНЫЙ КРИС ТАЛЛ

ИЗГИБ бруса

ИЗГИ БНЫЕ ВОЛНЫ

ИЗЛУЧАТЕЛИ З ВУКА

ИЗЛУЧАТЕЛЬНЫЙ КВАНТОВЫЙ ПЕРЕХОД

ИЗЛУЧ ЕНИЕ

ИЗЛУЧЕНИ Е ПЛАЗМЫ

ИЗМЕР ЕНИЕ

ИЗМЕРИТЕЛЬНАЯ СИСТЕМА

ИЗМЕРИТЕЛЬНЫЙ ПРИБОР

ИЗМЕРИТЕЛЬНЫЙ УСИЛ ИТЕЛЬ

ИЗОБ АРА

ИЗОБАРНЫЙ ПРОЦЕСС (изо бариче­ский процесс)

ИЗО БАРЫ

ИЗОБРАЖЕНИЕ ОПТИ ЧЕСКОЕ

ИЗОЛ ЮКС

ИЗОМЕРИЯ АТО МНЫХ ЯДЕР

ИЗОМЕРИ Я МОЛЕКУЛ

ИЗОМЕРЫ  ОПТИ ЧЕСКИЕ

ИЗОМОР ФИЗМ

ИЗОСП ИН

ИЗОТЕ РМА

ИЗОТЕРМИЧЕСК ИЙ ПРОЦЕСС

ИЗОТОПИЧЕСКАЯ И НВАРИАНТ­НОСТЬ

ИЗОТОПИЧЕСКИЙ М УЛЬТИПЛЕТ

ИЗОТОПИЧЕСКИЙ СПИН

ИЗОТОПИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ

ИЗОТОПНАЯ ХРОНО ЛОГИЯ

ИЗОТОПНЫЕ ИНДИ КАТОРЫ

ИЗОТОПОВ РАЗ ДЕЛЕНИЕ

ИЗОТ ОПЫ

ИЗОТР ОПИЯ

ИЗО ФОТ

ИЗОХ ОРА

ИЗОХОРНЫЙ ПР ОЦЕСС

ИЗОЭЛЕКТРОН НЫЙ РЯД

ИЗОЭНТАЛЬПИЙНЫЙ П РОЦЕСС

ИЗОЭНТРОПИЙНЫЙ ПРОЦЕСС

ИЛЛЮЗИИ ОПТИ ЧЕСКИЕ

ИММЕРСИОННА Я СИСТЕМА

ИММЕРСИОННЫЙ М ЕТОД

ИМПЕДАНС АКУСТИ ЧЕСКИЙ

ИМПЕДАНС ХАРАКТЕРИСТИЧ Е­СКИЙ

ИМП УЛЬС

ИМПУЛЬС АКУСТИ ЧЕСКИЙ

ИМПУЛЬ С СИЛЫ

ИМПУЛЬС ЭЛЕКТРОМАГНИТ НО­ГО ПОЛЯ

ИМПУЛЬСНАЯ МОДУЛ ЯЦИЯ

ИМПУЛЬСНЫЙ РАЗРЯД

ИМПУЛЬСНЫЙ РЕА КТОР

ИМПУЛЬСНЫЙ СИГНАЛ

ИНВАРИАН ТНОСТЬ

ИНВЕРСИЯ НАСЕЛЁННО СТЕЙ

ИНДЕКСЫ КРИСТАЛЛОГРА ФИ­ЧЕСКИЕ

ИНДИКАТ РИСА

ИНДИКАТРИ СА в оптике

ИНДУКТИВНОЕ  СОПРОТИВЛЕ НИЕ в аэродинамике

ИНДУКТИВНОСТИ ИЗМЕ РИТЕЛЬ

ИНДУКТИ ВНОСТЬ

ИНДУКТИВНОСТЬ ВЗ АИМНАЯ

ИНДУКЦИОННЫЕ УС КОРИТЕЛИ

ИНДУКЦИОННЫЙ ИЗМЕРИТЕЛЬ­НЫЙ МЕ ХАНИЗМ

ИНДУКЦИОННЫЙ РА ЗРЯД

ИНДУКЦИОННЫЙ ТОК

ИНДУКЦИЯ ВЗАИ МНАЯ

ИНДУКЦИЯ ЭЛЕКТРОМАГ НИТ­НАЯ

ИНДУКЦИЯ ЭЛЕКТРОС ТА ТИЧЕ­СКАЯ

ИНДУЦИРОВАННОЕ  ИЗЛ УЧЕНИЕ

ИНЕРТНАЯ М АССА

ИНЕРЦИАЛЬНАЯ СИСТЕМА О ТСЧЁ­ТА

ИНЕРЦИИ З АКОН

ИНЕРЦ ИЯ

ИНЖЕКЦИОННЫ Й ЛАЗЕР

ИНЖЕКЦИ Я носителей

ИНКЛЮЗИВНЫЙ ПР ОЦЕСС

ИНСТ АНТОН

ИНТЕГРАЛЬНА Я ОПТИКА

ИНТЕНСИВНОСТЬ Д ЕФОРМА ЦИИ

ИНТЕНСИВНОСТ Ь ЗВУКА (сила зву­ка)

ИНТЕНСИВ НОСТЬ ИЗЛУЧЕНИЯ (ин­тенси вность лучистого потока)

ИНТЕНСИВНОСТЬ НА ПРЯ ЖЕНИЙ

ИНТЕНСИВН ЫЕ П АРАМЕТРЫ

ИНТЕР ВАЛ четырёхмерный

ИНТЕРФЕРЕНЦИО ННАЯ К АРТИ­НА

ИНТЕРФЕРЕН ЦИОННАЯ МИКРО­СКОПИЯ

ИНТЕРФЕРЕ НЦИ Я ВОЛН

ИНТЕРФЕРЕ НЦИЯ ПОЛЯРИЗО­ВАН НЫХ ЛУЧЕЙ

ИНТЕРФЕРЕНЦИ Я СВЕТА

ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ СОС ТОЯНИ Й

ИНТЕРФЕ РО МЕТР

ИНФР А ЗВУК

ИНФРАКРАСНА Я СПЕКТРОС КО­ПИЯ

ИНФР АКРАСНОЕ ИЗ ЛУЧЕНИЕ

ИО Н

ИОНИЗАЦИ ОННАЯ КАМЕРА

ИОНИЗАЦИО НН ЫЕ ВОЛНЫ

ИОНИЗАЦИ ОННЫ Й ПО ТЕНЦИАЛ

ИОНИЗ А ЦИЯ

ИОНИЗИРУ ЮЩЕЕ ИЗ ЛУЧЕНИЕ

ИОН НАЯ СВ ЯЗЬ

ИОННАЯ ЭМ ИССИЯ

ИО ННОЕ ВНЕД РЕНИЕ

ИОННО-ЗВ УКОВЫЕ КОЛЕ БАНИЯ

ИОННО-ИОНН АЯ ЭМ ИССИЯ

ИОННО-ЭЛЕКТ РОННАЯ Э МИС­СИЯ

ИОНН ЫЕ КР ИСТАЛЛЫ

ИОНН ЫЕ П РИБОРЫ

ИОННЫЕ П УЧКИ

ИОННЫЙ ИСТОЧНИК

ИОННЫ Й МИК РОСКО П

ИОННЫ Й ПР ОЕКТОР

ИОНОЛЮМИ Н ЕСЦЕНЦИЯ

ИПСИЛОН-Ч А СТИЦЫ

ИРИСО ВАЯ ДИ АФРАГМА

ИРНШОУ Т Е ОРЕМА

ИСКРО ВАЯ КАМ ЕРА

ИСКРОВО Й РАЗ РЯД

ИСКРОВ ОЙ    С ЧЁТЧИК

ИСПАР Е НИЕ

ИСТИННО НЕ ЙТРАЛЬНАЯ ЧА­ СТИЦА

ИСТОЧН ИКИ ОПТИЧЕСКОГО ИЗ­Л УЧЕНИЯ

ИДЕАЛЬНАЯ ЖИДКОСТЬ, вообра­жаемая жидкость, лишённая вязкости и теплопроводности. В И. ж. отсутст­вует внутр. трение, т. е. нет касат. напряжений между двумя соседними слоями, она непрерывна и не имеет

структуры. Такая идеализация до­пустима во многих случаях течения, рассматриваемых в гидроаэромехани­ке, и даёт хорошее описание реальных течений жидкостей и газов на доста­точном удалении от омываемых тв. поверхностей и поверхностей раздела

с неподвижной средой. Использование модели И. ж. позволяет найти теор. решение задач о движении жидкостей и газов в каналах разл. формы, при истечении струй и при обтекании тел. ИДЕАЛЬНАЯ ПЛАЗМА, см. в ст. Плазма.

ИДЕАЛЬНО-ПЛАСТИЧЕСКОЕ ТЕЛО, абстрактная (математическая) модель

204

пластич. тела, в к-рой не учитывается упрочение материала в процессе де­формирования.

ИДЕАЛЬНЫЙ ГАЗ, теор. модель газа, в к-рой не учитывается вз-ствие ч-ц газа (ср. кинетич. энергия ч-ц много больше энергий их вз-ствия). Разли­чают классич. и квант. И. г. Св-ва классического И. г. описы­ваются законами классич. физики — Клапейрона уравнением и его частны­ми случаями: Бойля — Мариотта за­коном, Гей-Люссака законом. Ч-цы классич. И. г. распределены по энер­гиям согласно распределению Больц­мана (см. Больцмана статистика). Реальные газы хорошо описываются моделью классич. И. г., если они до­статочно разрежены.

При понижении темп-ры газа или увеличении его плотности могут ста­новиться существенными волновые (квантовые) св-ва ч-ц И. г., если дли­ны волн де Бройля для них при ско­ростях порядка тепловых становятся сравнимыми с расстояниями между ч-цами. При этом поведение кван­тового И. г., состоящего из ч-ц с целочисленным спином, описывается статистикой Бозе — Эйнштейна, а по­седение газа ч-ц с полуцелым спином— статистикой Ферми — Дирака (см. Квантовая статистика).

ИДЕАЛЬНЫЙ КРИСТАЛЛ, 1) кри­сталл с совершенной трёхмерно-периодич. решёткой во всём своём объёме, лишённый любых дефектов строения — вакансий, примесных атомов, дислока­ций и др. Понятие «И. к.» широко ис­пользуется в кристаллографии и тео­рии твёрдого тела, но оно явл. идеа­лизацией, т. к. в реальных кристал­лах всегда имеется нек-рое кол-во дефектов, термодинамически равно­весных с решёткой. Наиболее близки по строению к И. к. так наз. бездислокац. кристаллы (Si, Ge) и нитевид­ные кристаллы. 2) Кристалл совер­шенной формы, в к-рой физически рав­ноценные грани одинаково развиты (см. Кристаллизация).

ИЗГИБ бруса, деформированное со­стояние, возникающее в брусе под действием сил и моментов, перпенди­кулярных его оси, и сопровождающе­еся её искривлением (об И. пластинки и оболочки см. Пластинки и Оболоч­ка). Возникающие при И. в попереч­ном сечении бруса норм. напряжения а приводятся к моменту М, перпенди­кулярному оси и наз. изгибаю­щим моментом, а касат. на­пряжения т приводятся к поперечной силе Q и крутящему моменту Mкр (см. Кручение). Изгибающий момент, поперечная сила и крутящий момент определяются через внеш.. нагрузки (включая реакции опор) из условия равновесия части бруса, расположен­ного по одну сторону от рассматривае­мого сечения. Так, если брус нагружён в точках А и D (рис. 1) силами Р и опирается в точках В и С, то силы ре­акции в опорах также равны Р. Если мысленно рассечь брус в точке К

на расстоянии z от точки А и рассмат­ривать равновесие части бруса А К, заменив действие правой части по­перечной силой Q и изгибающим мо­ментом М, найдём, что Q=-Р, а M=-Pz. Аналогично определяют Q и М в любых др. сечениях бруса. Крутящий момент при И. бруса не воз­никает, если линия действия силы проходит через т. н. центр изгиба, в частности если сила направлена вдоль оси симметрии у поперечного сечения (рис. 2, а).

Рис. 1. а — схема изгиба бруса; б и в — графики из­менения попереч­ной силы Q и из­гибающего момен­та М по длине бруса.

И., при к-ром в поперечном сечении возникает только изгибающий момент, наз. чистым; если помимо изгибающего момента возникает по­перечная сила, то он наз. п о п е р е ч н ы м. Так, в интервале ВС (рис. 1, а) — чистый И., а в интервалах АВ и CD — поперечный.

Рис. 2. Распределение напряжений при из­гибе бруса с поперечным сечением, изобра­жённым на рис. а; б — при упругой дефор­мации; в — при упругопластической дефор­мации; г — остаточные напряжения после упругопластической деформации.

При чистом И. первоначально параллельные поперечные сечения наклоняются друг к другу, оста­ваясь плоскими; продольные волокна, расположенные на выпуклой стороне, удлиняются, на вогнутой — укорачи­ваются. Промежуточный слой, волок­на к-рого не изменяют своей длины, наз. нейтральным слоем. Линия пересечения нейтрального слоя с плоскостью поперечного сечения наз. нейтральной осью И.

В упругом брусе в точке с коорди­натами х, у

σ= (Мх/Ix)y+ (My/Ix)z

где Мх, My — компоненты момента М в осях, совпадающих с главными цент­ральными осями инерции поперечного сечения; IxIy — моменты инерции по­перечного сечения относительно этих осей. Для вычисления составляющих касат. напряжений τy, параллельных поперечной силе, пользуются прибл. ф-лой: τy=QS/Ixb, где S — статич. момент относительно оси х части по­перечного сечения, расположенной вы­ше (ниже) рассматриваемой точки,