Словарь и короткий справочник физической терминологии (стр. 5 )

потенциометр, компаратор для ли­нейных мер). К разновидностям И. п. относятся интегрирующие И. п., в к-рых подводимая величина подвергается интегрированию по вре­мени или по др. независимой перемен­ной (электрич. счётчики, расходоме­ры), и суммирующие И. п., дающие значение суммы двух или неск. величин, подводимых по разл. кана­лам (ваттметр, суммирующий мощно­сти неск. электрич. генераторов). Для целей автоматизации управления тех­нол. процессами И. п. часто снабжает­ся дополнительно регулирующими, счётно-решающими и управляющими устройствами, действующими по зада­ваемым программам.

.

ИЗМЕРИТЕЛЬНЫЙ УСИЛИТЕЛЬ, устройство для усиления электрич. сигналов (тока, напряжения), а также для преобразования напряжения в ток и наоборот. По виду амплитудно-частотной хар-ки различают: избирательные И. у., предназна­ченные для усиления гармонич. сиг­налов определ. частоты; широко­полосные усилители перем. тока и усилители пост. тока, позволяющие усиливать сигналы произвольной фор­мы. Для всех И. у. характерно наличие элемента, управляя к-рым при помо­щи усиливаемого сигнала, регулируют поступление энергии от внеш. источ­ника на выход И. у., чем и дости­гается эффект усиления. Как правило, И. у. выполняются многокаскадными, когда выходной сигнал первого управ­ляемого элемента используется для управления вторым элементом и т. д.

В зависимости от вида входного управляемого элемента различают электронные (гл. обр. полупроводни­ковые), магн., диэлектрич., фотогальванометрич. и др. И. у. Наибольшее распространение получили электрон­ные И. у. В ламповых И. у. регулируе­мым элементом явл. электронная лам­па, в полупроводниковых — полупро­водниковый триод. В магн. И. у. ток, протекающий по управляющей обмот­ке, вызывает изменение магн. прони­цаемости ферромагн. сердечника и тем самым изменяет индуктивное сопро­тивление второй обмотки, а следова­тельно, и протекающий через неё ток от источника питания. В диэлектрич. И. у. управляющее напряжение изме­няет ёмкость конденсатора, что позво­ляет управлять током, протекающим через конденсатор от источника пита­ния. В фотогальванометрич. И. у. протекание управляющего тока через рамку гальванометра вызывает пропорц. отклонение подвижной системы с укреплённым на нём зеркальцем. В результате изменяется освещён­ность фоторезисторов и их сопротивле­ние, что приводит к изменению тока в цепи, подключённой к источнику пи­тания.

Общей проблемой для всех И. у. явл. достижение высокой стабильности коэфф. усиления (преобразования). Наиболее радикальное средство — использование сильной отрицательной обратной связи. Коэфф. усиления со­временных И. у. достигает 106 и более, входное сопротивление — 1016 Ом, осн. погрешность в % от диапазона изме­рений составляет от 0,01% до неск. % при больших коэфф. усиления, час­тотный диапазон — до неск. десятков МГц. у. обеспечивает измерение сигналов до 10-17 А и 10-9 В.

• Основы электроизмерительной техники, М., 1972; Электрические измерительные пре­образователи, М.—Л., 1967.

.

ИЗОБАРА (от греч. isos — равный, одинаковый и baros — тяжесть), линия на термодинамич. диаграмме со­стояния, изображающая процесс, про­ходящий при пост. давлении (изобар­ный процесс). Ур-ние И. идеального газа: T/v=const, где v — уд. объём, Т — темп-ра.

ИЗОБАРНЫЙ ПРОЦЕСС (изобариче­ский процесс), процесс, происходящий в физ. системе при пост. внеш. давле­нии; на термодинамич. диаграмме из­ображается изобарой. Простейшие при­меры И. п.— нагревание воды в откры­том сосуде, расширение газа в цилинд­ре со свободно ходящим поршнем. В обоих случаях давление равно атмо­сферному. Объём идеального газа при И. п. пропорц. темп-ре (Гей-Люссака закон). Теплоёмкость системы в И. п. больше, чем в изохорном процессе (при пост. объёме). Напр., в случае идеаль­ного газа cp-cv=k, где ср и cv — теп­лоёмкости в изобарном и изохорном процессах на одну ч-цу. Работа, совер­шаемая идеальным газом при И. п., равна p•ΔV, где р — давление, ΔV — изменение объёма газа.

ИЗОБАРЫ, атомные ядра с одинако­вым числом нуклонов, т. е. массовым числом и разными числами протонов и нейтронов. См. Ядро атомное.

ИЗОБРАЖЕНИЕ ОПТИЧЕСКОЕ, кар­тина, получаемая в результате про­хождения через оптическую систему лучей, распространяющихся от объек­та, и воспроизводящая его контуры и детали. При практич. использовании И. о. пользуются возможностью изме­нения масштаба изображений пред­метов и их проектирования на поверх­ность (киноэкран, фотоплёнку, фото­катод и т. д.). Основой зрит. восприя­тия предмета явл. его И. о., спроекти­рованное на сетчатку глаза.

Макс. соответствие изображения объекту достигается, когда каждая его точка изображается точкой. Иными словами, после всех преломлений и от­ражений в оптич. системе лучи, испу­щенные светящейся точкой, должны пересечься в одной точке. Однако это возможно не при любом расположении объекта относительно системы. Напр., системы, обладающие осью симметрии (оптической осью), дают точечные И. о. лишь тех точек, к-рые находятся на небольшом угловом удалении от оси,

209

в т. н. параксиальной об­ласти. Применение законов гео­метрической оптики позволяет опре­делить положение И. о. любой точки из параксиальной области; для этого достаточно знать, где расположены кардинальные точки системы.

Совокупность точек, И. о. к-рых можно получить с помощью оптич. системы, образует пространст­во объектов, а совокупность точечных изображений этих точек — пространство изображе­ний.

И. о. разделяют на действи­тельные и мнимые. Первые создаются сходящимися пучками лу­чей в точках их пересечения. Поместив в плоскости пересечения лучей экран или фотоплёнку, можно наблюдать на них действит. И. о. В др. случаях лу­чи, выходящие из оптич. системы, рас­ходятся, но если их мысленно продол­жить в противоположную сторону, они пересекутся в одной точке. Эту точку наз. мнимым изображением точ­ки-объекта; т. к. она не соответствует

Образование оптич. изображений: а — мни­мого изображения М' точки М в плоском зеркале; б — мнимого изображения М' точ­ки М в выпуклом сферич. зеркале; в — мни­мого изображения М' точки М и действи­тельного изображения N' точки N в вогну­том сферич. зеркале; г — действительного А'В' и мнимого М'N' изображений предме­тов АВ и MN в собирающей линзе; д — мни­мого изображения M'N' предмета MN в рас­сеивающей линзе; i, j — углы падения лучей; i', j'—углы отражения; С — центры сфер; F, F' — фокусы линз.

пересечению реальных лучей, то мни­мое И. о. невозможно получить на экране или зафиксировать на фото­плёнке. Однако мнимое И. о. способно играть роль объекта по отношению к др. оптич. системе (напр., глазу или собирающей линзе), к-рая преобразует его в действительное.

Оптич. объект представляет собой совокупность светящихся собственным или отражённым светом точек. Зная, как оптич. система изображает каж­дую точку, легко графически постро­ить и изображение объекта в целом.

И. о. действит. объектов в плоских зеркалах — всегда мнимые (рис., а); в вогнутых зеркалах и собирающих

линзах они могут быть как действи­тельными, так и мнимыми, в зависимо­сти от положения объектов относитель­но фокуса зеркала или линзы (рис., в, г). Выпуклые зеркала и рассеивающие линзы дают только мнимые И. о. дейст­вит. объектов (рис., б, д). Положение и размеры И. о. зависят от хар-к оп­тич. системы и расстояния между нею и объектом (см. Увеличение оптиче­ское). Лишь в случае плоского зеркала И. о. по величине всегда равно объек­ту.