В настоящее время космическими агентствами разных стран разрабатываются спускаемые космические аппараты нового поколения, отличительной чертой которых являются увеличенные размеры, что позволяет планировать орбитальный и сверх орбитальный полет шести космонавтов. Например, космический аппарат типа ORION имеет диаметр миделевого сечения более, чем 5 метров. Близкие параметры имеет разрабатываемый в России новый космический аппарат. Это означает, что при орбитальном входе отход ударной волны от поверхности космического аппарата может достигать 30-50 см. При этом, размеры области неравновесного газа за фронтом ударной волны составляют несколько сантиметров. В этих условиях радиационный нагрев поверхности становится соизмеримым с конвективным нагревом и может превосходить его даже при орбитальном входе космических аппаратов.
Даны постановки актуальных задач радиационной газовой динамики космических аппаратов нового поколения.
(ФМБФ МФТИ, студент 742 гр.)
«Исследование влияния намагниченности δ-Mn-слоя на поляризацию фотолюминесценции квантовой ямы в гетероструктурах InGaAs/GaAs/δ-<Mn> на сингулярных и вицинальных гранях GaAs»
Одним из ключевых направлений современной спинтроники является создание светодиодов, в которых возможно управление поляризацией излучаемого света. Один из способов создания такого светодиода – изготовление гетероструктуры, содержащей квантовую яму и магнитный слой. В данной работе исследовано влияние намагниченности δ-легированного слоя марганца (δ-Mn-слоя) на поляризацию фотолюминесценции квантовой ямы GaAs/In0,2Ga0,8As/GaAs в полупроводниковых гетероструктурах InGaAs/GaAs/δ-Mn, выращенных на сингулярных и вицинальных подложках GaAs. Использование подложек GaAs (001): точно ориентированных и с отклонением 3° нормали к δ-<Mn>-слою от направления [001] позволяло выращивать, соответственно, однородные и неупорядоченные ферромагнитные δ-<Mn>-слои. Установлено, что в гетероструктурах, выращенных на точно ориентированных подложках (singular), температурная зависимость намагниченности описывается законом T3/2 (рис. 1) (Блоховский тип магнитного упорядочения). В гетероструктурах, выращенных на подложках с отклонением 3° нормали от направления [001] (vicinal), температурная зависимость намагниченности имеет ход (рис. 1), характерный для неупорядоченных ферромагнетиков (перколяционный тип магнитного упорядочения):
Рис. 1. Температурные зависимости намагниченности M (в единицах магнетона Бора μB) образцов singular и vicinal в магнитном поле 1 кЭ. Сплошными линиями показаны аппроксимации формулой Блоха [1] и перколяционной формулой [2], а также зависимости степени циркулярной поляризации PС в образцах singular и vicinal от температуры в магнитном поле 2 кЭ и 5 кЭ, соответственно. На врезке изображены спектры электронного спинового резонанса в образцах singular и vicinal (в двукратно увеличенном масштабе) при температурах Т = 4 К. Линия FMR соответствует ферромагнитному резонансу в δ-Mn-слое.
Зависимости степени поляризации фотолюминесценции от магнитного поля и спектры электронного спинового резонанса также чувствительны к типу ферромагнитного упорядочения в δ-<Mn>-слое: в случае неупорядоченных δ-<Mn>-слоёв линия ФМР, соответствующая резонансу в δ-Mn-слое, существенно шире, чем таковая для упорядоченных слоёв. Несмотря на то, что в исследуемых гетероструктурах магнитный слой и квантовая яма отделены друг от друга, температурная зависимость поляризации фотолюминесценции квантовой ямы качественно повторяет температурную зависимость намагниченности δ-Mn-слоя.
Литература
1. Bloch F., Z. Phys., 1930, 61, 206.
2. , , УФН, 1978, 126, 233.
(ИКИ РАН, сектор теоретических исследований, м. н.с.)
«Задача распада разрыва для магнитной гидродинамики на ровной границе в приближении мелкой воды»
Уравнения магнитной гидродинамики в приближении мелкой воды являются альтернативой решению полной магнитогидродинамической системы тяжёлой жидкости со свободной границей. Эти уравнения получаются из уравнений магнитной гидродинамики, записанных для слоя несжимаемой невязкой жидкости со свободной поверхностью, находящегося в поле сил тяжести осреднением по глубине в предположении гидростатичности распределения давлений и малости толщины слоя по отношению к характерному линейному размеру задачи. Полученная таким образом система в магнитной гидродинамике играет такую же важную роль, как и классические уравнения мелкой воды в гидродинамике нейтральной жидкости.
Приближение мелкой воды применяется для изучения солнечного тахоклина, для изучения распространения аккретирующей материи в нейтронных звёздах, для изучения динамики атмосфер нейтронных звёзд, а также для оптимизации механических процессов при получении алюминия электролизом, а именно для минимизации магнитогидродинамического шума на поверхности жидкого металла и тем самым уменьшения энергозатрат для производства алюминия.
Данная работа посвящена изучению нелинейных магнитогидродинамических течений тяжёлой жидкости, описываемых простейшими магнитогидродинамическими уравнения мелкой воды на ровной границе в отсутствии внешних сил. Эти уравнения является основой для создания моделей и развития теории многослойных стратифицированных магнитогидродинамических течений в приближении мелкой воды, а также для развития МГД теории мелкой воды при наличии внешних сил, например, вращения или гидравлического трения. Гиперболичность магнитогидродинамических уравнений мелкой воды определяет, наряду с гладкими, наличие разрывных решений. Даже в случае, когда начальные условия являются гладкими, нелинейный характер уравнений наряду с их гиперболичностью за конечное время может привести к разрывному решению.
В работе изучаются простые автомодельные решения: магнитогравитационные волны разрежения, магнитогравитационные ударные волны и альфвеновские волны. Такие решения являются основополагающими в исследовании нелинейных волновых явлений и позволяют найти точное решение задачи распада произвольного разрыва. В работе получено точное явное решение начальной задачи с кусочно-постоянными начальными условиями для уравнений магнитной гидродинамики в приближении мелкой воды, впервые возникшей в газовой динамике (задача Римана). Показано, что решение представляет собой одну из пяти конфигураций: «две магнитогравитационные волны разрежения, две альфвеновские волны», «две магнитогравитационные ударные волны, две альфвеновские волны», конфигурация «магнитогравитационная волна разрежения, обращенная назад, правая магнитогидродинамическая ударная волна, две альфвеновские волны», «левая магнитогравитационная ударная волна, магнитогравитационная волна разряжения, обращенная вперед, две альфвеновские волны», «две гидродинамические волны Римана, зона вакуума». Найдены условия на начальные данные, при которых реализуется каждая конкретная конфигурация.
(ФГУ ТИСНУМ, стажер-исследователь; ФМБФ МФТИ, студент)
«Расчет температурных зависимостей упругих постоянных для тригональных, тетрагональных и гексагональных кристаллов»
Получены соотношения для определения температурной зависимости упругих постоянных 2-го порядка (УП2П) в тригональных, гексагональных и тетрагональных кристаллах. Для известных данных по линейным и нелинейным константам упругости, коэффициентам линейного теплового расширения были вычислены температурные коэффициенты УП2П ряда кристаллов и получено удовлетворительное согласие с известными экспериментальными данными. Обсуждена природа аномального температурного коэффициента для кристалла кварца.
(профессор МФТИ)
(аспирант МФТИ)
В работе исследуется неунитарная эволюция кубита в вероятностно-томографическом представлении квантовой механики. Выведено релаксационное уравнение для спиновой томограммы. Обсуждается развитие данного подхода для описания эволюции системы спинов.
(ФАЛТ МФТИ, студент 562 гр.)
«Исследование восприимчивости высокоскоростного пограничного слоя к температурным возмущениям в набегающем потоке»
В работе приведены методика и результаты расчётов по определению оптимального управления по критерию достижения максимальной дальности полета беспилотного тактического летательного аппарата (ЛА) с аэродинамическим управлением. Представлены также результаты расчетов зон досягаемости ЛА в плоскости XOZ при начальных условиях, соответствующих различным моментам времени движения по траектории. Решение задачи определения зон досягаемости сведено к последовательному решению нескольких задач оптимизации. Оптимизация выполняется с использованием метода проекции градиента.
Проведен синтез законов управления трехканальной системы стабилизации при пространственном движении ЛА с использованием метода желаемых дифференциальных уравнений.
(профессор МФТИ)
Филиппов Сергий Николаевич (аспирант МФТИ)
«Микроволновые квантовые состояния и упорядоченные моменты операторов рождения и уничтожения»
Обсуждаются две измеримые характеристики одномодового состояния микроволнового электромагнитного поля: повернутые квадратурные компоненты (томограмма) и нормально/антинормально упорядоченные моменты операторов рождения и уничтожения. Представлена процедура извлечения данных характеристик из усиленного микроволнового сигнала. Найдена связь между томограммой и моментами, которая может быть использована для перекрестной проверки экспериментальных данных. Разработан формализм упорядоченных моментов. Чистота состояния и обобщенные соотношения неопределенностей выражены через моменты. Получены явные уравнения для унитарной и неунитарной эволюции моментов во времени. Полученная таким образом система дифференциальных уравнений первого порядка на моменты полностью эквивалентна уравнению на функцию Вигнера или матрицу плотности в частных производных, однако её решение численными методами осуществляется гораздо проще. В качестве примеров рассмотрены случаи гармонического осциллятора и гармонического осциллятора с трением, которые описывают эволюцию состояния микроволнового излучения в отсутствие и при наличии декогеренции (термализации), соответственно.
(НИЦ «Курчатовский институт»)
«Фундаментальные симметрии и Большой адронный коллайдер»
В докладе будет рассказано о проекте Большого адронного коллайдера (Large Hadron Collider, LHC) в Европейском центре ядерных исследований в Женеве. Основной акцент будет сделан на теоретической природе тех вопросов фундаментальной физики, ответы на которые исследователи надеются получить с помощью экспериментов, проводимых на LHC. Будет рассказано об этих экспериментах и показан ряд результатов, полученных на LHC за прошедшее время его работы. Приглашаются все желающие, интересующиеся фундаментальной физикой высоких энергий.
Список участников Всероссийской молодёжной конференции «Перспективы развития фундаментальных наук»
Обозначения:
о. к. – организационный комитет
п. к. – программный комитет
4 – выступление в пленарной части программы 4 июля
с5 – выступление в секции №5
(с5)
(с3)
Айтуганова Айг курс)
(7)
(с3)
(с4)
(с1)
(СГАУ, 1 курс)
(МФТИ, 823гр.)
(с1)
(с7)
(с10)
Аюпов Амир (ФАЛТ МФТИ, 1 курс)
(с5)
(с5)
(с10)
(МФТИ, 874гр.)
Беклемышева К. А. (с3)
(МФТИ, 947гр.)
(п. к., 4, 5, 6, 7)
(МФТИ, 013гр.)
(2)
(с7)
(учитель биологи, НПОШ «Содружество»)
(с3)
(с3)
(2)
(СГАУ, 1 курс)
(2)
(с2)
(с1)
(с1)
(с4)
(6)
(с4)
(МФТИ, 922гр.)
(учитель математики, АОУ СОШ №14)
(н. с. НИЦ «КИ»)
(с5)
(о. к.)
(с11)
(с10)
(п. к.)
(п. к., 5)
(с1)
(МФТИ, 736гр.)
(с7)
(п. к.)
(о. к.)
(с3)
(с11)
(1)
(о. к.)
(п. к.)
(с7.)
(с3)
(СГАУ, 1 курс)
(с12)
(п. к., с9)
(с3)
(МФТИ, 943гр.)
(7)
(с5)
(3)
(МФТИ, 046гр.)
(с5)
(6)
(о. к.)
(ЮЗГУ, 1 курс)
(с1)
(с1)
(с3)
(п. к.)
(ЮУрГУ, студент)
(о. к.)
(учитель математики, МОУ СОШ №10)
(о. к.)
(4)
(п. к., 5)
(о. к.)
(МФТИ, 914гр.)
(с2)
(о. к.)
(5)
(МФТИ, 943гр.)
(с1)
(1)
(с3)
(учитель биологии, МОУ СОШ №10)
(с1)
(о. к.)
(МФТИ, 045гр.)
(МФТИ, 944гр.)
(с3)
(с1)
(с5)
(о. к. , 2, 3, 3, 3, с7)
(с3)
(с4)
(с4)
(учитель математики, МОУ СОШ №1)
(с1)
(учитель географии, МОУ СОШ№ 1)
(4)
(с3)
(учитель химии, НПОШ «Содружество»)
(с3)
(п. к., 1)
(п. к., о. к., с8, с12)
(с12)
(с6)
(о. к.)
(с5)
(о. к., с3)
(с4)
Козлов Дмитрий (СГПУ, 1 курс)
(с11)
(о. к.)
(5)
(6)
В. (о. к., с8)
(с1)
(с3)
(п. к.)
(учитель математики, МОУ СОШ №10)
Н. (п. к.)
(с4)
(о. к.)
(п. к.)
(ЮУрГУ, студент)
В. (п. к.)
(1)
(с3)
(п. к., 8)
(8)
(с5)
(с5)
(ЮУрГУ, студент)
(учитель информатики, МОУ СОШ №1)
(учитель математики, АОУ СОШ№14)
(учитель математики, АОУ СОШ№14)
(с6)
(с2)
(МФТИ, 845гр.)
(п. к.)
(о. к.)
(с12)
(9)
(с2)
(учитель химии, АОУ СОШ№14)
(с5)
(с3)
(с4)
(6)
(с2)
(с2)
(преп. Сахалинский ГУ)
(с1)
(3, 7, 8)
(с2)
(о. к., с11)
(с5)
(с2, с8)
А. (о. к.)
(с1)
(с2)
(МФТИ, 922гр.)
(п. к.)
(6)
(с4)
(с1)
(МГТУ им Баумана, студент)
(с3)
(5)
(о. к.)
(4, 9)
(учитель математики, МОУ СОШ№10)
(с1)
(с3)
(с1)
(с1)
(аналитик, ТКС банк)
(учитель биологии, МОУ СОШ№1)
(МФТИ, аспирант)
(с5)
(с8)
(о. к., 9)
(п. к.)
(с3)
Н. (8)
(ВМК МГУ, 3 курс)
(с4)
(с12)
(учитель химии, МОУ СОШ№10)
(с3)
(учитель физики, АОУ Гимназия №12)
(4)
(МФТИ, 878гр.)
(о. к., 2)
(о. к.)
(о. к.)
(с3)
(с7, с7)
(СГАУ, 1 курс)
(с7)
(о. к.)
(учитель математики, МОУ СОШ№8)
(ЮУрГУ, студент)
(о. к.)
(о. к., с1, с10)
(ФОПФ МФТИ, 1 курс)
(о. к.)
(МФТИ, 972гр.)
(о. к.)
(4)
(с1)
(МФТИ, аспирант)
(о. к.)
(2)
(о. к.)
(п. к.)
(МФТИ, 943гр.)
(с1)
(СГАУ, 1 курс)
(с1)
(с1)
(Сахалинский ГУ, студент 4 курса)
(с3)
(с3)
(с2)
(9)
(с4)
(с2)
(с4)
(учитель математики, МОУ СОШ№1)
(п. к.)
(с1)
(с4)
(с2)
(п. к.)
(п. к.)
(с3)
(п. к.)
(с2)
(с1)
(4)
(4, 5, 6, 8)
(учитель географии, МОУ СОШ№7)
(МФТИ, 042гр.)
(с6)
(с12)
(с11)
(с1)
(с6)
(МФТИ, аспирант)
(учитель информатики, МОУ ФМЛ№5)
(о. к.)
(с1)
(п. к., 6)
(п. к., с11)
(4)
(о. к.)
(с1)
(МФТИ, 3 курс)
(с6)
(о. к., с9)
(с4)
(с1)
(о. к.)
Информационный партнёр Второй международной научной школы для молодёжи «Прикладные математика и физика: от фундаментальных исследований к
инновациям», и Всероссийской молодёжной конференции «Перспективы развития фундаментальных наук» – Национальный образовательный телевизионный канал «Просвещение».
http://www. prosveshenie. tv
Партнёр Школы ПМФ 2011 – компания Яндекс
[1]Работа выполнена при поддержке РФФИ, грант , ФЦП «Научные и научно-педагогические кадры инновационной России» и АВЦП «Развитие научного потенциала высшей школы».
|
Из за большого объема этот материал размещен на нескольких страницах:
1 2 3 4 5 6 7 8 9 |
