Физическая кинетика (стр. 5 )

x[ Nk1 n(q) - Nk (n(q) + Nk1 )] + p Sk1, q |Vk, k1, q |2 D (k1- k – q) x

d ( w (k1 ) - w (k ) - W (q)) [Nk1 (n(q) + Nk ) - Nk n(q) ] .

Показать, что сохраняется полное число волн N(k)= < a*k ak >.

Билет №15

1. Кинетика фазовых переходов второго рода.

2. Колмогоровский спектр для звуковых волн.

3. В среде возбуждаются два типа волн с законами дисперсии w (k) и W (q).

Кинетическое уравнение для числа волн n(q) = <b*q bq >принимает вид

d n(q)/dt = p Sk1, k2 |Vk1, k2, q |2 D (k1- k2 – q) d ( w (k1 ) - w (k2 ) - W (q)) x

x [Nk1 (n(q) + Nk2 ) - Nk1 n(q) ],

а для числа волн N(k)= < a*k ak > принимает вид

d N(k)/dt = p Sk1, q |Vk, k1, q |2 D (k- k1 – q) d ( w (k ) - w (k1 ) - W (q)) x

x[ Nk1 n(q) - Nk (n(q) + Nk1 )] + p Sk1, q |Vk, k1, q |2 D (k1- k – q) x

d ( w (k1 ) - w (k ) - W (q)) [Nk1 (n(q) + Nk ) - Nk n(q) ] .

Показать, что сохраняется полная энергия волн

E = Sk w (k ) Nk + Sq W (q ) n(q).

Билет №16

1. Сходимость интеграла столкновений для трехволнового взаимодействия.

2. Флуктуационно-диссипационная теорема для модели Изинга.

3. Кинетическое уравнение для числа волн n(k) = <a*k ak > имеет вид

d n(k)/dt = p Sk1, k2 |Vk, k1, k2 |2 D (k- k1 – q) d ( w (k ) - w (k1 ) - w (k2)) x

x[ n(k1) n(k2 ) - n(k ) (n(k1) + n(k2 ) )] + 2 p Sk1, q |Vk, k1, q |2 D (k1- k – q) x

x d ( w (k1 ) - w (k ) - W (q)) [n(k 1) (n(k) + n(k2 ) ) - n(k) n(k2 ) ] .

Показать, что сохраняется полная энергия волн

E = Sk w (k ) n(k).

.Билет №17

1. Уравнения Блоха.

2. Гидродинамический предел уравнения Фоккера-Планка.

3. Кинетическое уравнение для числа волн n(k) = <a*k ak > имеет вид

d n(k)/dt = p Sk1, k2 |Vk, k1, k2 |2 D (k- k1 – q) d ( w (k ) - w (k1 ) - w (k2)) x

x[ n(k1) n(k2 ) - n(k ) (n(k1) + n(k2 ) )] + 2 p Sk1, q |Vk, k1, q |2 D (k1- k – q) x

x d ( w (k1 ) - w (k ) - W (q)) [n(k 1) (n(k) + n(k2 ) ) - n(k) n(k2 ) ] .