Расчет и конструирование трансформаторов (стр. 11 )

форму кривой намагничивающего тока, которая становится несинусоидальной (рис. 4.3, б).

В результате создаются условия для появления магнитных потоков высших гармоник, из которых особенно неприятным является магнитный поток третьей гармоники. При схеме соединения обмоток звезда — звезда (без выведенной нулевой точки) этот поток как совпадающий по фазе во всех трех стержнях вынужден замыкаться в стальных деталях конструкции трансформатора (ярмовые балки, бак и др.), вызывая в них дополнительные, трудно учитываемые потери.

§ 4.6. АКТИВНАЯ И РЕАКТИВНАЯ СОСТАВЛЯЮЩИЕ ТОКА ХОЛОСТОГО ХОДА

Ток холостого хода i0 определяется как геометрическая сумма намагничивающего тока (реактивной составляющей) iop и активной составляющей ioa. Так как на векторной диаграмме векторы iop и ioa сдвинуты по фазе на четверть периода (на 90°), то

i0=√ i20P+ i20a

Для трехфазного трансформатора полученное значение тока холостого хода будет средним для трех фаз. Фактическое значение тока холостого хода у готового трансформатора для среднего стержня будет меньше, чем для крайних. Это происходит вследствие несимметричности магнитной системы для разных фаз. Средняя длина магнитной линии средней фазы В будет меньше, чем у крайних фаз А и С.

Так как активная составляющая гоа относительно мала, то без особой погрешности можно принимать, что i0=i0P.

§ 4.7. ЗАВИСИМОСТЬ ТОКА И ПОТЕРЬ ХОЛОСТОГО ХОДА ОТ ВЕЛИЧИНЫ ПЕРВИЧНОГО НАПРЯЖЕНИЯ

Изменение подаваемого к трансформатору первичного напряжения, которое согласно нормам может колебаться в пределах ±5% (а иногда и в больших пределах), вызывает изменение в тех же пределах индукции главного магнитного потока трансформатора.

Потери холостого хода теоретически пропорциональны второй степени величины индукции.

Рис. 4.4. Кривые удельных потерь и намагничивающей мощности в стали марки ЭЗЗО

Но в реальных трансформаторах эта зависимость в диапазоне применяемых значений индукции выражается более резко, приблизительно пропорционально третьей степени индукции, т. е. потери холостого хода сильно зависят от величины подаваемого к трансформатору первичного напряжения. Кривая изменения удельных потерь в стали, по данным табл. 4.1, показана на

рис. 4.4.

Величина намагничивающего тока от индукции зависит в еще сильной степени. Так как с целью экономии активных материалов силовые трансформаторы проектируются с возможно большими значениями индукции, близкими к насыщению стали, то дальнейшее повышение индукции при повышении напряжения вызывает резкий рост намагничивающего тока. Это можно видеть на рис. 4.4, где показана зависимость удельной намагничивающей мощности q и q3 от индукции В.

§ 4.8. УРАВНЕНИЕ БАЛАНСА Э. Д. С. ПРИ ХОЛОСТОМ ХОДЕ

Ток I0 холостого хода, возникающий в первичной обмотке трансформатора при включении его в сеть с напряжением U1, имеет относительно небольшую величину по сравнению с номинальным первичным током трансформатора.

Создаваемая током холостого хода намагничивающая сила (н с.) первичной обмотки Fo= Iоω1 возбуждает переменный магнитный поток, главная часть которого с амплитудным значением Ф замыкается через магнитопровод. Главный магнитный поток пронизы вает витки первичной и вторичной обмоток и индуцирует в них э. д. с. Е1 и Е2.

Кроме главного магнитного потока, имеется еще поток рассеяния Фр1, магнитные линии которого замыкаются через воздух и пронизывают витки только первичной обмотки, индуцируя в ней э. д. с. рассеяния Ep1.

Поток рассеяния относительно весьма мал по сравнению с главным магнитным потоком, так как он встречает на своем пути большое магнитное сопротивление (немагнитная среда). Поэтому э д. с, рассеяния также очень мала по сравнению с э. д. с, индуцированной главным магнитным потоком (Ep1 << Ep).

Активное падение напряжения Ual в первичной обмотке, имеющей активное сопротивление r1 будет Ual=I0 r1.

Рис. 4 5 Векторная диаграмма холостого хода трансформатора

Согласно второму закону Кирхгофа геометрическая сумма э. д. с. равна сумме падении напряжении в сопротивлении цепи, т. е.

Ú1 +É1 + É p1 = Ú a1

Так как приложенное первичное напряжение Ú1 должно уравновешиваться имеющимися в цепи э. д. с и падениями напряжения, то уравнение равновесия (баланса) э. д. с. обычно записывается в следующем виде:

Ú 1 = - É 1 - É p1 + Ú a1

Э. д. с. Рассеяния - É р1 можно рассматривать, как реактивное падение напряжения Úp1, взятое с обратным знаком.

Уравнение равновесия наглядно может быть представлено в виде векторной диаграммы холостого хода трансформатора, изображенной на рис. 4.5.

На этой диаграмме по вертикальной оси откладываются векторы э. д. с, а по горизонтальной — вектор амплитуды главного магнитного потока Ф. Так как э. д. с. Е1 и Е2 отстают от потока Ф на четверть периода, то их векторы с положительным значением направлены вниз.

На этой же диаграмме изображены векторы тока холостого хода İо и его активной İоа и реактивной İор составляющих. Вектор активного падения напряжения Ůа1 совпадает по направлению с вектором İо, а вектор Ůр1 реактивного падения опережает вектор İо на четверть периода (90°).

Вектор Ů1 определится как замыкающий сумму векторов — Ė1, Ůр1 и Ůа1.

Контрольные вопросы

Что такое линейный и фазный коэффициенты трансформации и в каких случаях они имеют разные значения? От чего зависит величина потерь холостого хода? Почему потери холостого хода определяются раздельно для стержней и ярм магнитопровода? Почему намагничивающий ток у силовых трансформаторов имеет несинусоидальную форму? Напишите уравнение равновесия э. д. с. при холостом ходе трансформатора.

ГЛАВА V

РАСЧЕТ РЕЖИМА НАГРУЗКИ ТРАНСФОРМАТОРА

§ 5.1. ЭКСПЛУАТАЦИОННЫЕ ПАРАМЕТРЫ (ХАРАКТЕРИСТИКИ) ТРАНСФОРМАТОРА ПО ГОСТу ПРИ ЕГО НАГРУЗКЕ: ПОТЕРИ И НАПРЯЖЕНИЕ КОРОТКОГО ЗАМЫКАНИЯ, ИЗМЕНЕНИЕ НАПРЯЖЕНИЯ И К. П. Д.

Рассмотрим кратко физические процессы, возникающие в трансформаторе при его нагрузке.

Токовая нагрузка трансформатора определяется сопротивлением любого вида: активным, индуктивным, емкостным или смешанным, включаемым на зажимы его вторичной обмотки. Вследствие включения сопротивления в образовавшейся замкнутой цепи появится вторичный нагрузочный ток

I2=U2/ Z2

где Z2 — полное сопротивление цепи.

Вторичный ток I2 создает намагничивающую силу (ампер-витки) I2ω2, которая должна возбудить в магнитопроводе некоторый магнитный поток Фн. Согласно правилу Ленца этот поток в охватывающей его первичной обмотке вызовет первичную намагничивающую силу I’1ω1 равную по величине I2ω2. Намагничивающая сила согласно тому же правилу создает магнитный поток — Фн, т. е. поток, равный и направленный противоположно потоку Фн. Магнитные потоки взаимно уничтожаются, но в первичной обмотке появляется нагрузочный ток

I1= I2ω2/ω1

Таким образом, при включении со вторичной стороны трансформатора нагрузки появляются нагрузочные токи в обеих его обмотках, направленные противоположно друг другу.

В силовых трансформаторах без большой погрешности полагают, что первичное и вторичное напряжения пропорциональны числам витков обмоток, поэтому

I’1 = I2ω2/ω1 = I2U2/U1 или U1 I’1 = U2 I2

Отсюда следует, что первичная и вторичная мощности равны, и это согласуется с законом сохранения энергии.

Трансформатор, потребляя с первичной стороны электрическую энергию одного напряжения U1 отдает эту же энергию (за вычетом потерь) со вторичной стороны, но только при другом напряжении U2.

Так как в первичной обмотке имеется также и ток холостого хода I0, то общий первичный ток I1 при нагрузке трансформатора должен быть равен сумме (в общем случае геометрической) нагрузочного тока I’1 и тока холостого хода I0, т. е.

İ1 =İ'1+ İ0

Но так как ток холостого хода составляет всего несколько процентов от номинального нагрузочного тока и, кроме того, оба тока складываются под некоторым углом друг к другу, то обычно током холостого хода пренебрегают и полагают, что I1≈ I’1.

Нагрузочные токи I1 и I2, проходя по обмоткам трансформатора, вызывают в них активные падения напряжения Ua1= I1r1 и Ua2= I2r2 и индуктивные падения напряжения Pk1 и Pk2.

Активные падения напряжения возникают вследствие электрических (джоулевых) потерь в обмотках, равных PK1= I21r1 и Рк2 = I22r2. Потери в обмотках Рк1 и Рк2 в сумме составляют основную часть потерь коротксго замыкания Рк трансформатора.

Индуктивные падения напряжения возникают вследствие наличия магнитных потоков рассеяния, охватывающих каждую из обмоток в отдельности. Индуктивные падения напряжения компенсируют э. д. с. рассеяния Eр1 и Eр2, т. е. Uр1= — Ер1 и Up2= — Ер2.

В приведенном трансформаторе полное активное падение напряжения равно сумме активных падений напряжения в обеих обмотках, т. е.

Ua=Ua1+ Ua2

Аналогичным образом полное индуктивное падение напряжения равно сумме индуктивных падений напряжения, т. е.

Up=Up1+ Up2

На векторной диаграмме приведенного трансформатора геометрическая сумма активного и индуктивного падений напряжения, векторы которых находятся под углом 90° друг к другу, составляет полное падение напряжения, называемое напряжением короткого замыкания UK трансформатора, следовательно,