Единая физическая квантовая теория (стр. 10 )

Рис. 5. Прохождение единичных фотонов света через материальное тело сферической формы.

Механика гравитационного взаимодействия двух сферических тел.

Ситуация изменяется, когда в относительной близости друг от друга оказываются два материальных тела.

Рис. 6. Гравитационное взаимодействие двух материальных сферических тел.

Гравитационное взаимодействие вызывают падающие на материальные тела потоки эфира, направления движения которых ограничены телесными углами 2α. Проходя через сферические тела, они по законам оптики преломляются, и их суммарный импульс в направлении оси, соединяющей центры тел, на входе больше, чем на выходе. Возникает сила, стремящаяся сблизить тела друг с другом, создавая иллюзию их «взаимного притяжения». Действия потоков эфира с других направлений взаимно уравновешиваются.

После прохождения через материальные тела поток эфира одного направления можно условно разделить на 3 части:

1.  Часть потока, которая после преломления в первом теле, со вторым телом не встречается. Создаваемый ими суммарный импульс, стремящийся сблизить оба тела, равен разности суммарных импульсов на входе и выходе из тел.

2.  Часть потока эфира после преломления в первом теле проходит и через второе тело, преломляясь при этом в обратную сторону. Суммарный импульс их на выходе из второго тела больше, чем на входе в него, и также будет стремиться сблизить тела.

3.  Часть потока эфира, фокусное расстояние которого при преломлении в первых телах больше расстояния между центрами тел. Их суммарный импульс может иметь различные направления.

Рис. 7. Гравитационное взаимодействие при прохождении Луной тени Земли.

Суммарная величина сил взаимодействия при этом будет изменяться по закону обратных квадратов.

И уж совсем неожиданным становится результат гравитационного взаимодействия систем тел, подобных системе Солнце-Земля-Луна. Вопреки закону Ньютона, при прохождении Луны в тени Земли суммарный импульс, направленный в сторону Земли, станет меньше из-за воздействия части эфира (2), которая прошла через Солнце и Землю, преломляясь в разные стороны. Во время лунного затмения радиус орбиты Луны должен увеличиваться. Возможны 3 варианта событий:

1. При обычном движении Луна «падает» на Землю, а при лунном затмении «отбрасывается» на более высокую орбиту, так сказать, в исходное положение.

2. Луна необратимо удаляется от Земли.

3. Луна приближается к Земле с самыми печальными последствиями в отдалённом будущем.

При прохождение тени Луны по Земле этот эффект на несколько порядков меньше, однако, если тень Луны при перемещении её по поверхности Земли не пересекает ось вращения (или пересекает ближе к одному из полюсов), то скорость вращения Земли будет или увеличиваться, или уменьшаться (тень скользит по удаляющейся или набегающей поверхности Земли). Известно, что сбои в скорости вращения Земли существуют в ту и другую сторону.

Что касается орбиты Луны, то установленные на ней отражатели должны обеспечить необходимую точность измерения длины её радиуса для проверки существования предсказываемого эффекта.

Статистический анализ ускорений и замедлений скорости вращения Земли и сопоставление их с перемещением тени Луны по поверхности Земли позволит практически однозначно подтвердить или опровергнуть этот вывод.

В заключение – несколько слов об образовании Солнечной системы в целом (и вообще звёздных систем). По моему мнению, единственная теория образования Солнечной системы, опирающаяся на здравый смысл (и потому верная), которая в общих чертах согласуется со всем вышеизложенным, предложена членом Королевского общества Великобритании в Лондоне профессором в его «Вихревом учении».

В настоящее время эта работа с комментариями опубликована его сыном, , в работе «Эфирная вихревая космология », г. Владивосток, 1999 год. Напечатать эту работу в СССР в 50х гг. прошлого столетия ему не разрешили.

Примечание: в текст внесены уточнения на стр. 2, 21, 30; в разделе «Гравитационное взаимодействие» показан механизм гравитационного взаимодействия нескольких сферических тел.

Приложение.

Анализ опыта Майкельсона-Морли.

Анализ основан на материалах из статьи А. Майкельсона и Э. Морли, опубликованных в журнале “American Journal of Science” (ser. 3, 1887, vol. 34, p. 203, p. 333-345), перевод которой помещён в книге «Классики физической науки» (изд. 1989, авт. и ).

Схема хода лучей в приборе Майкельсона-Морли, принятая за расчётную.

Рис. 1 Рис. 2

Как следует из описания эксперимента, расстояние между зеркалами (их восемь для каждого пути луча) измерялись с помощью деревянных стержней с точностью до 0,1 мм. Общая базовая длина пути каждого луча – 11000 мм. Эта величина после установки зеркал могла быть выдержана с точностью 1,5 мм. Кроме того, неизбежны отклонения в угловой ориентации полупрозрачного зеркала (точка ) и зеркала (с точкой b) и зеркала для луча , взаимно компенсирующих друг друга.

Окончательная регулировка производилась перемещением и разворотом зеркала до появления полос интерференции и их сохранения при любой ориентации прибора относительно направления скорости Земли на орбите.

Ни авторы эксперимента, ни специалисты не заметили, что принятая для расчётов схема движения лучей и не может быть реализована при повороте прибора на 180° и на 270°. Ход лучей в приборе Майкельсона-Морли для этих положений, показанный на рисунке 3 и 4, не оставляет в этом никаких сомнений – лучи не встречаются, интерференции не должно быть, но она есть.

Повернув прибор на 180° и 270°, мы увидим:

Рис. 3 Рис. 4

Феномен опыта Майкельсона-Морли возник из-за того, что авторы ограничились расчётом разности длин пути лучей только для двух положений, установив прибор удобным для себя образом. Всё бы раскрылось, поверни экспериментаторы прибор на 90° в обратную сторону. И уж совсем удивительно, что за 120 лет никто не попытался восполнить это упущение хотя бы из любопытства.

При настройке прибора реализовалась совершенно другая схема пути лучей.

Рис. 5

Особенностью реализовавшейся схемы пути лучей является то, что интерференционные полосы при повороте прибора КАЖДЫЙ РАЗ образуются лучами с другим наклоном к оси луча Sа.

Горелка Аграна (и Солнце тоже) излучают не строго параллельный, а расходящийся поток фотонов света. Один из возможных вариантов реализовавшейся схемы хода лучей показан на рисунке 5.

Угол расходимости солнечных лучей . Угол расходимости лучей горелки Аграна ещё больше. Для реализовавшейся схемы пути лучей в приборе необходимы лучи с расходимостью всего лишь рад.

Все другие возможные варианты отличаются от этого только наклоном плоскости зеркал к оси луча горелки и, естественно, другой разницей базовых длин лучей (11000 мм).

То, что реализовалась именно эта схема пути лучей, подтверждается свидетельством авторов эксперимента о том, что ширина полос интерференции при повороте прибора менялась на величину от 400 до 60 делений. Приведённый вариант позволяет показать без численных вычислений, что при повороте прибора на каждые 90° разность длин лучей остаётся кратной λ (5500 Å).

Расчёт длин пути лучей при 0°:

Схема расчёта длины пути луча .

Теперь учтём то, что прибор движется в направлении луча света со скоростью Земли:

Расчётная схема после поворота на 90° (положение второе).

При расчёте окончательной длины пути луча учтём, что прибор движется вместе с Землёй в этом направлении и что .

Интерференционные полосы не изменят своего положения.

При 180° и 270° аналогичные расчёты дают следующий результат:

Расчёт длин пути лучей при повороте на 90° показывает, что разность

(4260 Å при рад). С увеличением углов настройки зеркал (α) разность длин пути лучей увеличивается.