Актуальные вопросы современной науки (стр. 1 )

Научно-издательский центр «Открытие»

otkritieinfo.ru

АКТУАЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ

СОВРЕМЕННОЙ НАУКИ

Материалы II международной научной конференции

31 августа 2012 года г. Санкт-Петербург

АКТУАЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ СОВРЕМЕННОЙ НАУКИ

Материалы II международной научной конференции

31 августа 2012 года г. Санкт-Петербург

Представлены материалы докладов международной научной конференции «Актуальные вопросы современной науки».

В материалах конференции обсуждаются проблемы различных областей современной науки: физики и математики, информатики и технических наук, биологии и наук о Земле, экономики и юриспруденции, филологии, педагогики, социологии. Сборник представляет интерес для учёных различных исследовательских направлений, преподавателей, студентов и аспирантов – всех, кто интересуется развитием современной науки.

ISBN 0197-1

СОДЕРЖАНИЕ

Секция 1. Физические науки

е. М. Бочкарёв, ИССЛЕДОВАНИЕ МАГНИТОКРИСТАЛЛИЧЕСКОЙ анизотропии гексагональных ферримагнетиков методом ферромагнитного резонанса………………………………………………………………………………………………….6

Секция 2. Математические науки

О СВЯЗНОСТИ, ИНДУЦИРУЕМОЙ КАСАТЕЛЬНЫМ ОСНАЩЕНИЕМ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ГИПЕРПЛОСКОСТНЫХ ЭЛЕМЕНТОВ В ПРОСТРАНСТВЕ КОНФОРМНОЙ СВЯЗНОСТИ ………………………………………………………………………………………...8

Секция 3. Информационные технологии

, , СТАТИСТИЧЕСКОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ АФФИННОГО ШИФРА……………………………………………………….….…12

, ОСНОВНЫЕ ПОЛОЖЕНИЯ КОНЦЕПЦИИ УПРАВЛЕНИЯ ПРОЦЕССАМИ ЗАЩИТЫ ИНФОРМАЦИИ В АВТОМАТИЗИРОВАННЫХ СИСТЕМАХ…..…….20

Секция 4. Биологические науки

, СКАНИРУЮЩАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ МИКРОСКОПИЯ ЭРИТРОЦИТОВ, МОДИФИЦИРОВАННЫХ АНТИБАКТЕРИАЛЬНЫМИ ПРЕПАРАТАМИ РАЗЛИЧНЫХ КЛАССОВ………………………………………………………………………………….23

Ю. С. Голозубова ВЗАИМООТНОШЕНИЕ LYSTERIA MONOCYTOGENES C МИКРООРГАНИЗМАМИ, ОБИТАЮЩИМИ НА ПОВЕРХНОСТИ ЛИСТЬЕВ САЛАТОВ РАЗНЫХ СОРТОВ……………………………………………………………………………………………….…….26

, ПЕРСПЕКТИВНОЕ ИСПОЛЬЗОВАНИЕ РЕКРЕАЦИОННЫХ ОБЪЕКТОВ С ЦЕЛЬЮ ПРЕДОТВРАЩЕНИЯ ДЕГРЕССИИ ЛАНДШАФТНОГО КОМПЛЕКСА……………………………………………………………………….28

, АНАЛИЗ КАЧЕСТВА СТЕРИЛИЗУЮЩИХ АГЕНТОВ И ИХ ВЛИЯНИЕ НА ОБЪЕКТЫ МИКРОРАЗМНОЖЕНИЯ В УСЛОВИЯХ INVITRO НА ПРИМЕРЕ ЗЕМЛЯНИКИ САДОВОЙ (FRAGARIA × ANANASSA (WESTON) DUCHESNE)………………………30

, , ИЗУЧЕНИЕ СВОЙСТВ КОМПЛЕКСНОГО СПИРТОВОГО ЭКСТРАКТА БАРВИНКА РОЗОВОГО, ЛАВРОВИШНИ ЛЕКАРСТВЕННОЙ И МИРТА ОБЫКНОВЕННОГО. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ФИЗИОЛОГИЧЕСКОГО ВЛИЯНИЯ ЭКСТРАКТА НА РЕЦИДИВНЫЙ ПРОЦЕСС У БОЛЬНЫХ ЛИМФОГРАНУЛЕМАТОЗОМ…………………………………………………………………………….34

Секция 5. Науки о Земле

Распространение зимних наводнений на реках северо-Кавказского региона (реки бассейна реки Кубань)…………………………….…….. 37

Секция 6. Технические науки

ИСПОЛЬЗОВАНИЕ ПЛАНОВ УГЛОВЫХ СКОРОСТЕЙ ДЛЯ СИНТЕЗА НЕПРЕРЫВНО-СТУПЕНЧАТЫХ ГИДРООБЪЕМНО-МЕХАНИЧЕСКИХ ПЕРЕДАЧ……….……..40

, , ПОЛУЧЕНИЕ И ИССЛЕДОВАНИЕ МОДИФИЦИРОВАННЫХ ЭПОКСИДНО-НОВОЛАЧНО-ПОЛИЭФИРНЫХ БЛОК-СООЛИГОМЕРОВ……………………………………………………………………………..…..45

, ОБОСНОВАНИЕ И РАЗРАБОТКА МАТЕМАТИЧЕСКОЙ МОДЕЛИ ГИДРОДИНАМИЧЕСКОГО ВОЗДЕЙСТВИЯ НА ПРИЗАБОЙНУЮ ЗОНУ ПЛАСТА…47

, А. С. Ли, , УСТАНОВКА ДЛЯ ВИБРОДУГОВОЙ НАПЛАВКИ ИЗНОШЕННЫХ ДЕТАЛЕЙ…………………………………………………………………51

Секция 7. Экономические науки

ПРИМЕНЕНИЕ ИННОВАЦИОННЫХ ФОРМ НАЛОГОВОГО СТИМУЛИРОВАНИЯ ДЛЯ РАЗВИТИЯ ЭКОНОМИКИ ЮГРЫ……………………………………....55

А. В. Гумеров Разработка мероприятий по снижению уровня брака ПРИ производстве ПРОДУКЦИИ предприятием промышленной корпорации……..…59

СТРУКТУРНЫЕ СОСТАВЛЯЮЩИЕ И ПРИНЦИПЫ ПОСТРОЕНИЯ РЕПУТАЦИИ В СФЕРЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ……………….…62

, ОРГАНИЗАЦИОННЫЕ ОСОБЕННОСТИ И ЗАКОНОМЕРНОСТИ КЛАСТЕРИЗАЦИИ АГРОПРОМЫШЛЕННЫХ СИСТЕМ РЕГИОНА……….67

, РОССИЙСКИЙ И ЗАРУБЕЖНЫЙ ОПЫТ КЛАСТЕРИЗАЦИИ АГРОПРОМЫШЛЕННЫХ ВОСПРОИЗВОДСТВЕННЫЙ СИСТЕМ…….……71

Секция 8. Филологические науки

, ОСОБЕННОСТИ ЯЗЫКА ТВ РЕКЛАМЫ (НА МАТЕРИАЛЕ АНГЛИЙСКОГО ЯЗЫКА)………………………………………………………..…75

ХУДОЖЕСТВЕННЫЙ ДИСКУРС КАК ОБЪЕКТ ИССЛЕДОВАНИЯ В ЛИНГВИСТИКЕ…………………………………………………………………………………….……78

Секция 9. Юридические науки

К ПРОБЛЕМЕ РАЗРЕШЕНИЯ КОРПОРАТИВНЫХ СПОРОВ, СВЯЗАННЫХ С ГОСУДАРСТВЕННОЙ РЕГИСТРАЦИЕЙ………………………………………..………………………81

ёнкина ФОРМЫ ИЗМЕНЕНИЯ СРОКА УПЛАТЫ НАЛОГА……………………………..82

СРАВНИТЕЛЬНЫЙ АНАЛИЗ СТАДИЙНОГО И УРОВНЕВОГО ПОДХОДОВ К РЕШЕНИЮ ЗАДАЧ СУДЕБНО-ТЕХНИЧЕСКОЙ ЭКСПЕРТИЗЫ ДОКУМЕНТОВ…………………85

ПОНЯТИЕ ИДЕНТИФИКАЦИОННЫХ ЭКСПЕРТНЫХ ЗАДАЧ…….…………88

Секция 10. Педагогические науки

МЕТОД ПРОЕКТОВ КАК СРЕДСТВО РАЗВИТИЯ ПРОДУКТИВНОГО МЫШЛЕНИЯ УЧАЩИХСЯ………………………………………………………………………………90

КОММУНИКАТИВНЫЙ АСПЕКТ ТВОРЧЕСКОЙ ДЕЯТЕЛЬНОСТИ В ДИСТАНЦИОННОМ ОБУЧЕНИИ………………………………………………………………………..93

Секция 11. Социологические науки

СОЦИАЛЬНОЕ САМОЧУВСТВИЕ ГРАЖДАН, ПОЛУЧАЮЩИХ ГОСУДАРСТВЕННЫЕ СОЦИАЛЬНЫЕ УСЛУГИ………………………………………………………96

Секция 1. Физические науки

ИССЛЕДОВАНИЕ МАГНИТОКРИСТАЛЛИЧЕСКОЙ анизотропии гексагональных ферримагнетиков

методом ферромагнитного резонанса

,

Национальный исследовательский Томский государственный университет, г. Томск, Россия [e-mail]

Методика определения полей анизотропии монокристаллических одноосных ферримагнетиков с гексагональной структурой из опытов по ферромагнитному резонансу (ФМР) основывается на использовании формулы Сула-Смита для резонансной частоты (ω0) однородной прецессии намагниченности [1,2]:

. (1)

Здесь γ – магнитомеханическое отношение, M0 – намагниченность насыщения, Uθθ, Uφφ, Uθφ – вторые производные от магнитной части свободной энергии образца: U=UZee + UM + Ua. UZee = – зеемановская энергия, – размагничивающая энергия и Ua =k1sin2θ + k2sin4θ + k3sin6θ – энергия магнитокристаллической анизотропии. ki – константы анизотропии. Ориентация векторов и в сферической системе координат с осью z, направленной вдоль гексагональной оси с, определяется углами θ,φ и Θ,Φ, соответственно. Отметим, что при произвольной ориентации вектора намагничивающего поля относительно кристаллографических осей образца, перед применением формулы (1) необходимо решить задачу о равновесной ориентации вектора намагниченности – найти равновесные углы θ0,φ0. В случае магнитноодноосного кристалла энергия зависит только от угла θ и условие равновесия запишется: . Это уравнение является трансцендентным, и его решение в общем случае возможно лишь численными методами. Задача существенно упрощается, если намагничивающее поле приложено вдоль одного из стационарных направлений (СН) намагничивания. Для образца, намагниченного до насыщения, в этом случае равновесный угол θ0 = Θ. Единственными СН одноосных кристаллов при |k1| >> |k2| + |k3| являются направления вдоль гексагональной оси θ0 = Θ = 0 и в базисной плоскости θ0 = Θ = π/2. Резонансные частоты для этих направлений запишутся:

, (2)

Здесь – поле анизотропии вдоль гексагональной оси, – поле анизотропии в базисной плоскости, . Таким образом, для определения магнитомеханических отношений и полей анизотропии из опытов по ФМР на монокристаллах необходимо сориентировать образец вдоль направлений θ0 = Θ = 0 и θ0 = Θ = π/2, снять частотные зависимости резонансных полей и обработкой этих зависимостей по формулам (2) оценить искомые параметры: ,и поля анизотропии ,.

Отметим, что хотя поликристаллические и порошковые материалы макроскопически изотропны, наличие магнитной анизотропии отдельных зерен проявляется на резонансных кривых ФМР в виде особенностей – максимумов или ступенек. Особенно просто провести анализ ФМР в таких неоднородных материалах удается в приближении независимых зерен, которое хорошо выполняется для порошковых гексаферритов с большой величиной магнитокристаллической анизотропии. На кривых ФМР магнитноодноосных материалов наблюдается две особенности:

низкополевая, соответствующая резонансу кристаллитов, для которых направление намагничивающего поля (H) близко к направлениям легкого намагничивания. При k1>0 резонансное поле этой особенности определяется формулой (2) для , при k1<0 –. высокополевая особенность соответствует резонансу кристаллитов, у которых намагничивающее поле ориентировано вблизи направлений трудного намагничивания зерен. При k1>0 ее резонансное поле определяется формулой (2) для , при k1<0 –.

Отметим, что величины резонансных полей (или частот) имеющихся на кривых ФМР порошковых (поликристаллических) образцов особенностей – максимумов и ступенек, будут совпадать с рассчитанными по формулам (2) только в случае пренебрежимо малой диссипации в отдельном монокристаллическом зерне [1]. Как показали расчеты, при наличии диссипации резонансные поля, даваемые формулами (2) близки к полям, соответствующим нулям на производных от резонансных кривых.

Поэтому обработка экспериментальных спектров ФМР проводится в два этапа. На первом этапе строятся частотные зависимости намагничивающих полей, соответствующих нулям производных. Обработкой этих зависимостей методом наименьших квадратов по формулам (2) определяются величины ,и приближенные значения полей анизотропии ,. Далее путем детального сопоставления форм расчетной и экспериментальных кривых проводится уточнение величин полей анизотропии.

Данная методика была применена для анализа магнитокристаллической анизотропии порошков гексагональных ферримагнетиков с осью и плоскостью легкого намагничивания (ОЛН и ПЛН). Кривые ФМР снимались в диапазоне частот 26 – 53 ГГц.

Материалы с ОЛН синтезированы методом самораспространяющегося высокотемпературного синтеза (СВС):

·  нанокристаллы гексаферрита бария BaFe12О19 –(BaM). Средний размер частиц – 60 нм, содержание основной фазы 98 %. Измеренная величина поля анизотропии =14,0 кЭ, что меньше массивного материала на 3 кЭ [2];

·  однодоменные образцы гексаферритов системы Sr(CoхTiх)Fe12–2xO19 –(SrCoTiM) (0 ≤ x ≤ 1,0). Содержание М-фазы более 90 %. Средний размер частиц ≥ 1 мкм. См. таблицу:

Таблица

Поля анизотропии гексаферритов системы Sr(CoхTiх)Fe12–2xO19

х	0,0	0,5	0,6	0,7	0,8	0,9	1,0
, кЭ	16,4	15,2	13,5	12,3	10,5	9,7	8,4
, кЭ	–	–	–	–	0	–1,2	–2,4

Порошки гексаферритов с ПЛН синтезированы по керамической технологии с последующим помолом на шаровой мельнице:

ВaCo1Zn1Fe16O27 – (CoZnW), размеры частиц порошка 37–400 мкм. Содержание W-фазы ≈ 85 %. Измеренная величина поля анизотропии = -8,2 ± 0,2 кЭ. Вa3Со2,4Ti0,4Fe23,2O41 – (CoTiZ), размеры частиц порошка 100–125 мкм. Содержание Z-фазы ≈ 90 %. Измеренная величина поля анизотропии = -14,3 ± 0,2 кЭ.

Литература

Гуревич резонанс в ферритах и антиферромагнетиках. – М.: Наука, 1973. – 591 с Смит Дж., Ферриты. М.: ИЛ. 1958. – 504 с.

Секция 2. Математические науки

О СВЯЗНОСТИ, ИНДУЦИРУЕМОЙ КАСАТЕЛЬНЫМ ОСНАЩЕНИЕМ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ГИПЕРПЛОСКОСТНЫХ ЭЛЕМЕНТОВ В ПРОСТРАНСТВЕ КОНФОРМНОЙ СВЯЗНОСТИ

ФГБОУ ВПО «Чувашский государственный педагогический университет

имени », г. Чебоксары, Россия, [e-mail]

В работе изучается пространство конформной связности, индуцируемое касательным оснащением распределения М гиперплоскостных элементов в пространстве конформной связности . Индексы принимают следующие значения:

; ; ; .

Рассмотрим пространство конформной связности [5]. Структурные формы Пфаффа пространства подчинены структурным уравнениям [3], [5]

, (1)

где есть тензор кривизны-кручения пространства . Компоненты тензора удовлетворяют дифференциальным уравнениям:

(2)

Согласно [5], при отнесении пространства к полю полуизотропных реперов [1] формы Пфаффа удовлетворяют соотношениям:

(а)

(б) (3)

(в)

и выполняются соотношения для компонентов тензора :

(4)

где – метрический тензор пространства .

Рассмотрим взаимноортогональные распределения М гиперплоскостных и Н одномерных линейных элементов в пространстве . Совокупность точки и связки гиперсфер , натянутых на точку и линейно независимые гиперсферы , называется (n-1)-мерным линейным элементом [3]. Аналогично, пучок гиперсфер , натянутых на точку и гиперсферу , называется одномерным линейным элементом [3]. Система дифференциальных уравнений распределений М и Н соответственно (n-1)-мерных и одномерных линейных элементов и в полуортогональном [4] () и полуизотропном [1] репере 0-го порядка (,) имеет вид [4]

, , (5)

где

. (6)

Система функций образует невырожденный симметричный тензор, а функция есть невырожденный относительный инвариант:

;

, , , ; (7)

, .

Пусть задано касательное оснащение распределения М гиперплоскостных элементов в пространстве . Это равносильно тому, что в каждом центре к (n-1)-мерному линейному элементу подмногообразия М присоединена инвариантная касательная гиперсфера , проходящая через точки и . Точка оснащающего поля имеет разложение [5]:

, (8)

где функция подчинена уравнению:

(9)

Точки , и проходящие через них гиперсферы , образуют конформный полуортогональный репер .

Возьмем систему из форм Пфаффа :

(10)

Система форм в силу (1)-(3), (5), (9) удовлетворяет структурным уравнениям пространства конформной связности с n-мерной базой и -мерными слоями, являющимися конформными пространствами [5]:

(11)

где

(12)

В структурных уравнениях (11) компоненты тензора кривизны-кручения пространства в силу (10) имеют строения:

(13)

В силу строения форм (10) является метрическим тензором пространства и выполняются соотношения типа (3):

(14)

В силу соотношений (4), (6), (13) справедливо, что компоненты тензора кривизны-кручения пространства удовлетворяют соотношениям вида (44-6):

(15)

Последние равенства вместе с (134) представляют собой условие полной интегрируемости системы уравнений (14).

Таким образом, справедлива

Теорема 1. Инвариантное касательное оснащение распределения М гиперплоскостных элементов в пространстве конформной связности полем гиперсфер индуцирует пространство конформной связности с полем метрического тензора , определяемое системой форм Пфаффа (10), компоненты тензора кривизны-кручения пространства имеют строение (13).

Система функций образует самостоятельный тензор, который называется тензором кручения пространства конформной связности .

Компоненты тензора кручения пространства имеют строение:

(16)

Рассмотрим пространство конформной связности без кручения. В этом случае в силу из уравнений (12) следует:

.

Замыкая последние уравнения, в силу (11) получаем аналоги известных тождеств Риччи пространства без кручения:

, . (17)

Для пространства без кручения в силу (151) справедливо . В силу последних равенств система функций образует тензор, при этом тензор называется тензором Риччи пространства без кручения. В случае выполнения условий пространство конформной связности без кручения называется эквиконформным.

Из тождеств (22) в силу (см. (46)) находим:

. (18)

Поле квазитензора первого порядка внутренним образом определяет касательное оснащение распределения М пространства [2]. Т. к. пространство имеет нулевое кручение, то из (172) находим:

. (19)

Итак, доказаны

Теорема 2. Если пространство конформной связности , индуцируемое касательным оснащением распределения М гиперплоскостных элементов в пространстве конформной связности , имеет нулевое кручение, то выполняются аналоги тождеств Риччи (22), поле касательных гиперсфер определяется внутренним образом в первой дифференциальной окрестности полем функции (25).

Теорема 3. Пространство конформной связности без кручения является эквиконформным; при пространство без кручения, индуцируемое касательным оснащением распределения М гиперплоскостных элементов в пространстве конформной связности , является эквиконформным тогда и только тогда, когда тензор обращается в нуль.

Литература

1.  Бушманова конформной геометрии / Г. В. Бушманова, А. П. Норден. – Казань : Изд-во Казанск. ун-та, 1972. – 178 с.