Двадцать вторая новейшая лекция аксиомы единства (стр. 1 )

ДВАДЦАТЬ ВТОРАЯ НОВЕЙШАЯ ЛЕКЦИЯ АКСИОМЫ ЕДИНСТВА

[e-mail]

ШРЕДИНГЕРОВСКИЕ НЕВИДИМКИ

Анонс. Физики ортодоксы всё ещё забавляются уравнением Шредингера и получают результаты, доказывающие достоверность новой теории микро и макро миров.

1. Вводная часть

Мы уже показали, что все основные математические модели, описывающие поведение фотона, выводятся аналитически из анализа движения его модели (рис. 31 и 32). Если эта модель фотона близка к реальности, то из её поведения должны вытекать законы отражения и поляризации фотонов, а также – закон формирования дифракционных картин. Доказательство этого начнём с анализа процессов поляризации и отражения фотонов.

Так как расстояния между центрами масс магнитных полей фотона равны двум радиусам фотона, а радиусы магнитных полей в два раза меньше, то форма магнитной модели фотона не сферическая, а плоская. Причем, как видно на рис. 31 и 32, магнитные поля внешних шести магнитных полюсов фотона простирают своё действие далеко за пределы их центров масс, поэтому общий магнитный размер фотона больше его двух радиусов, равных длинам волн.

Вполне естественно, что в момент встречи магнитной модели фотона с отражателем, его скорость уменьшается и функциональные свойства магнитных полюсов, вращающихся магнитных полей, несмотря на то, что его форма приближается к сферической, усиливаются увеличением дальности действия магнитных полюсов, вращающихся магнитных полей. Из этого следует появление более выраженных поляризационных свойств магнитных полей фотона в момент его взаимодействия с объектом отражения. Таким образом, модель фотона (рис. 31 и 32) – не сферическое, а плоское вращающееся магнитное образование со сложным профилем поверхности в плоскости вращения.

Из описанного следует, что дальность действия магнитных полюсов магнитных полей фотона может увеличиваться или уменьшаться в зависимости от условий его существования: свободного движения или взаимодействия с объектом.

6.1. Отражение и поляризация фотонов

Поскольку фотон вращается относительно своей оси и движется поступательно, то такое движение называется плоскопараллельным, а плоскость вращения – плоскостью поляризации. Спин фотона равен постоянной Планка и направлен вдоль оси его вращения перпендикулярно направлению его движения (рис. 29, 31, 32 и 38). Тогда упрощенная модель правоциркулярного фотона будет такой, как показана на рис. 38, а, левоциркулярного – на рис. 38, b.

Рис. 38. Упрощенные схемы:

а) модели фотонов с правоциркулярной; b) левоциркулярной

поляризациями; с) закономерность изменения скорости V

центра масс фотона; d) зоны изменения направления спинов

фотонов с правоциркулярной и левоциркулярной поляризацией; e) шредингеровкая плотность вероятности левоциркулярной и правоциркулярной поляризации фотонов перед отражением; k) шредингеровская плотность вероятности левоциркуляроной и правоциркулярной поляризации фотонов после отражения

Обратим внимание на четкость смыла, давно введённых понятий правоциркулярной (рис. 38, а) левоциркулярной (рис. 38, b) поляризации фотонов. Важно запомнить правило направления вектора . Оно определяется так, что при виде с острия вектора вращение должно быть направлено против хода часовой стрелки.

Мы уже показали, что движение центра масс такой модели описывают уравнения (133) и (134), а изменение скорости центра масс фотона описывается уравнением (136).

Для анализа процесса отражения фотона необходимо знать закономерность изменения направления вектора скорости центра масс фотона (136) перед отражением. Она представлена на рис. 38, с).

Угол между направлением вектора скорости центра масс фотона и осью ОХ (рис. 38, с) определяется по формуле

(157)

где - угол наклона результирующего вектора скорости центра масс фотона к оси ОХ; угол поворота центра масс одного магнитного поля фотона (рис. 31, и 32) относительно центра масс фотона; - угол, определяющий количество магнитных полей фотона, замкнутых друг с другом по круговому контуру.

Центр масс фотона находится на гребне волны при и , и - в яме волны при и (рис. 38, с). Поскольку модель фотона магнитная, то он легко деформируется при встрече с препятствием. При этом, в момент отражения центр масс фотона находится преимущественно на гребне или в яме волны, то есть при и или при и .

Для всех этих случаев формула (157) даёт один результат . То есть в момент отражения фотона отсутствует поперечная составляющая импульса .

А теперь обратим внимание на рис. 38, d, где показаны зоны направления спинов фотонов с правоциркулярной поляризацией и левоциркулярной поляризацией до отражения фотонов. Плотность вероятности левоциркулярных и правоциркулярных фотонов перед отражением, следующая из уравнения (158) Шредингера, представлена на рис. 38, е, а плотность вероятности ориентации тех же фотонов после отражения – на рис. 38, k.

Уравнение Шредингера в трехмерном пространстве имеет вид

. (158)

Одномерным решением этого уравнения является функция

, (159)

в которой координата независима от времени . В этом случае результат решения уравнения (159) противоречит Аксиоме Единства пространства - материи – времени, поэтому не может чётко отражать реальность.

Тем не менее, уравнение Шредингера до сих пор используется в несуществующей уже Квантовой физике и в ряде случаев описывает результаты экспериментов в понятиях плотности вероятности совпадения с экспериментальными данными. Поскольку это (158) - волновое уравнение, то вполне естественно, что оно может описывать волновые или близкие к ним процессы.

Причина независимости от в уравнении Шредингера объясняется тем, что в геометрии гармонической (синусоидальной) волны меняющаяся функция колебаний в одно и тоже время может имеет одну и ту же величину при различных значениях . Именно поэтому результаты решений этих уравнений имеют вероятностный характер и не позволяют найти точную величину какого - либо параметра. Причина такого результата - несоответствие этого уравнений Аксиоме Единства пространства - материи - времени.

В ряде случаев функцию (158) удается разделить на две функции, каждая из которых зависит только от или только от и появляется возможность описать какой - либо процесс, зависящий или только от времени , или только от координаты . Из функции (158) можно выделить функцию (160), которая позволяет рассчитывать спектр водородоподобных атомов.

. (160)

Получается это потому, что энергия фотона, излучаемая электроном при его энергетических переходах в атомах, зависит только от расстояния между ядром атома и электроном в момент поглощения или излучения фотона. Плотность вероятности пребывания первого электрона в атоме гелия уравнение Шредингера описывает неправильно, так как экспериментаторы ошибочно определили энергию ионизации этого электрона . Дальше мы детально проанализируем эту ошибку и с помощью нового закона формирования спектров атомов и ионов найдём правильную величину энергии ионизации этого электрона. Она равна