(10.1)
соответствующим отношению заселенности верхнего уровня двухуровневой системы к полной вероятности электрона быть в состояниях непрерывного спектра с l=1. Величина этого параметра оказалась слабо зависящей от поля и примерно равной 75%. Таким образом, «отток вбок» оказывается сильнее «оттока вверх».
К сожалению, в литературе нет четкого определения величины, которая могла бы характеризовать скорость распада основного состояния, основываясь на кривых рис. 10.2. В качестве возможных таких величин рассмотрим две: производную 
, 
, ее логарифмическую производную, 
. Графики обоих величин для любого решения 
, имеют следующий характерный вид (рис. 10.4). Как видно логарифмическая производная 
оказывается слабо зависящей от времени, так что целесообразно выбрать в качестве скорости распада основного состояния именно среднее по времени от этой величины. На рисунке 10.5 представлена зависимость данной величины от амплитуды внешней силы. Здесь 
представлена в виде отдельных точек, а непрерывной линией нарисована та же зависимость для квадрата элемента S-матрицы двухуровневой системы (изображенная также на рис 5.3,5.4). Как видно из рисунка, обе зависимости оказываются близки, что объясняется сильным оттоком с взаимодействующей с основным состоянием части непрерывного спектра. Последнее обстоятельство легко объяснимо, если воспользоваться записью в виде матриц (конец п.9), следует лишь использовать для вычисления 
запись (9.10).
Кроме того, можно найти распределение электронов по энергии в непрерывном спектре. На рисунках 10.6-10.8 даны характерные распределения по энергии электрона после j полупериодов.
Интересно заметить, что при взаимодействии только с непрерывным спектром, ридберговские состояния оказываются слабо заселены. Причем в основном заселяется часть близкая к границе непрерывного спектра, что подтверждает применимость выражений п.9. Зависимость отношения заселенности ридберговских уровней к заселенности всего непрерывного спектра от внешней силы дана на рис 10.9.
Однако следует учесть, что в рассматриваемой модели учитывается только заселение этих уровней из непрерывного спектра.
11. Заключение
В данной работе показано, что в туннельном пределе 
>>1 оказывается возможным использовать раздельное рассмотрение систем уравнений сильной связи для связи основного состояния с континуумом и для взаимодействий внутри последнего. Первая допускает приближенное сведение к системе обыкновенных дифференциальных уравнений, а последняя – приближенное решение в квадратурах.
Проведено исследование данной модели. Показано:
Благодаря свободно-свободным переходам, происходит полное оголение основного состояния. Основную роль в этом процессе играют переходы из состояний непрерывного спектра с l=1 в другие состояния непрерывного спектра. Скорость ионизации в практически определяется скоростью перехода из основного состояния в состояния непрерывного спектра с l=1. Для последней найдено согласие с результатом [10] при
, F<<1. Показано, что при F>>1 скорость ионизации колеблется с ростом F вокруг постоянной величины. Получены распределения по энергиям в непрерывном спектре, а так же населенность ридберговских состояний, вызванная переходами в эти состояния из непрерывного спектра. Показано, что заселение ридберговских состояний из непрерывного спектра оказывается незначительным. Автор благодарен за бесценные знания и опыт, полученные под его научным руководством.
Литература:
. ЖЭТФ 20, 5, (1965). , . Атом в сильном световом поле. Москва, Наука, 1985. Сборник к 70–летию : Laser Physics, 7, номер 3, May-June, 1997. J. Zhang, P. Lambropoulos. J. Phys. B, 28, L101, (1995). S. Dionissopoulou, A. Lyras, Th. Mercouris, C. A.Nicolaides. J. Phys. B, 28, L109, (1995). E. Cormier, P. Lambropoulos. J. Phys. B, 29, (1996). L. A.Collins, AL. Merts. Phys. Rev. A, 45, 9, (1992). L. P.Presnyakov, H. Tawara, I. Y.Tolstikhina, D. B.Uskov. J. Phys. B, 28, 785, (1995). M. H.Mittleman. Phys. Rev. A, 50, 4, (1994) , . Краткие сообщения по физике ФИАН, номер 1-2, с.58, 1997. . Тезисы докладов XXXIX научной конференции МФТИ, выпуск 1, с 23, (1996). . Тезисы докладов XL научной конференции МФТИ, выпуск 3, с 14, (1997). L. P.Presnyakov, A. D.Kondorskiy. IX Int. Conf. on Physics of Highly Charged Ions (Bensheim, Germany, September 1998). Abstract of Papers. , . Теоретическая физика, т 3, Квантовая механика (нерелятивистская теория), гл. Х, параграф 77, Наука 1989. , . Теоретическая физика, т 4, Квантовая электродинамика, гл. VII, параграф 64, Наука 1989. Деформация атомных ядер. (сб. статей). (1958), где К. Альдер и др., Rev. Mod. Phys., 28, 432, (1956). , . Теоретическая физика, т 2, Теория поля, гл. IХ, параграф 70, Наука 1988. . Труды ФИАН, 119, с 52, (1980). Ф. Олвер. Асимптотика и специальные функции, Наука 1990. Обзор K. C.Kulander, J. Opt. Soc. Am. B7, (1990).
|
Из за большого объема этот материал размещен на нескольких страницах:
1 2 3 4 5 6 |
