Чтобы объяснить столь противоречивое поведение электромагнитной волны воспользуемся анализом квантованной структуры пространства-времени. Экспериментально установлено, что при прохождении электромагнитной волны освобождение избыточной энергии из квантованного пространства-времени не производится. Квантованная среда является только переносчиком электромагнитной волны. Это определяет расчетные условия переноса электромагнитного возмущения квантоном исходя из постоянства его энергии Wq (13), а соответственной остается постоянной квантовая плотность среды ρ и диаметр квантона Lq (4)
(19)
(20)
(21)
На рис. 7 представлены различные этапы электромагнитной поляризация квантона в проекции на плоскость при прохождении через него электромагнитной волны. Квантон показан упрощенно в виде проекции зарядов на плоскость при соблюдении ортогональности электрической и магнитной осей. При отсутствии электромагнитного возмущения (рис. 7 а), квантон находится в равновесном состоянии.
При прохождении электромагнитной волны должны выполняться условия (19)-(21). Это означает, что смещение электрических е зарядов от центра квантона по оси Х должно компенсироваться смещением магнитных g зарядов к центру по оси Y, обеспечивая постоянство его энергии (19) в течение первого полупериода (рис. 7 б). В течение второго полупериода смещение электрических е зарядов к центру квантона должно компенсироваться смещением магнитных g зарядов от центру. После прохождения волны квантон вернется в равновесное состояние (рис. 7 а).
 |
На рис. 7 представлен идеализированный случай деформационной поляризации квантона, когда электрическая ось квантона ориентирована по оси Х. Ввиду тетраэдрической расстановки зарядов внутри квантона его электрические и магнитные оси хаотически ориентированы в реальном пространстве-времени. Поэтому при прохождении электромагнитной волны через квантон будет иметь место как деформационная, так и ориентационная поляризация квантонов, обусловленная поворотом его осей в пространстве. Учитывая статистических характер электромагнитных процессов в квантованной среде, в общем случае, учет случайной ориентации квантонов производят коэффициенты где kЕ и kН в (18), определяя параметры поля Е и Н как среднестатистические.
Смещение зарядов внутри квантона зададим малыми величинами Δх и Δу, значительно меньше расстояний между зарядами rqx и rqy (рис. 7 а)
(22)
Относительно равновесного состояния смещение одиночного заряда в квантоне определяется величиной 0,5 Δх и 0,5 Δу. В равновесном состоянии квантона расстояние между зарядами одинаково и равно половине диаметра квантона 0,5Lq. Это позволяет описать колебательный электромагнитный процесс смещения зарядов внутри квантона гармонической функцией, как функцию расстояний между зарядами rqx и rqy внутри квантона
(23)
где ω = 2πf – циклическая резонансная частота колебаний кантона, с—1.
В невозмущенном гравитацией пространстве-времени резонансная частота f колебаний квантона определена fо выражением (6).
Смещения зарядов в квантоне сведены в систему (23), поскольку малые смещения Δх и Δу равны друг другу, но противоположны по знаку (1)
(24)
Условие (24) определяет линейность электромагнитных процессов в вакууме. По-видимому, в реальности смещения зарядов настолько ничтожны, что области нелинейных электромагнитных процессов в вакууме практически недостижимы. Несомненно, что функциональные зависимости параметров поля между зарядами внутри квантона представляют собой нелинейные функции, но в области малых смещений относительно равновесия квантона, участок приращения функций можно рассматривать как линейный.
Различие знака перед смещениями зарядов в (23) показывает, что колебательные процессы зарядов внутри квантона по осям Х и У происходят в противофазе. Если по оси Х ядро квантона растягивается, то по оси У оно сжимается, и наоборот, обеспечивая, в целом, постоянство энергии (19) квантона. Запишем равенство приращений электрической энергии ΔWe и энергии магнитной ΔWg по осям Х и У, соответственно:
(25)
Приращения энергий (25) можно отнести к смещению зарядов (34)
(26)
Выражения (25) и (26) описывают процессы преобразование электричества в магнетизм, и наоборот, через приращения энергии (26) и через изменение энергии на смещении зарядов (26). Поскольку выражение (26) определено очень малым смещением зарядов, то вполне справедливо можно перейти от (26) к частным производным
(27)
Частные производные (27) находим из (12), учитывая, что rqx лежит на оси Х, а rqy лежит на оси У
(28)
где 1х и 1у – единичные векторы по осям Х и У соответственно.
Как видно частные производные (42) определяют силы Fe и Fg (9), действующие на заряды внутри квантона.
Выражение (28) позволяет перейти от энергетических параметров поля к параметрам напряженности Ех и Ну, учитывая, что в области малых смещений зарядов напряженность поля определяется напряженностью поля в непосредственной близости к заряду, а влияние других зарядов очень незначительно, то есть
(29)
С учетом (29) запишем выражения напряженности для одиночного заряда в области малых смещений внутри квантона
(30)
Из (30) находим частные производные
(31)
Вводим частные производные (31) в (28) умножая правую часть (28) на х/х и у/у
(32)
Применяем к (32) равенство (27) устанавливаем связь между частными производными напряженности электрического и магнитного поля при электромагнитной поляризации квантона в условиях малого смещения (24) зарядов и постоянства энергии квантона (19) при х = у (х и у в данном случае представляют собой расстояние между зарядами в условиях малого смещения)
(33)
Выражение (33) можно представить через приращения (25) и (26)
(34)
Выражения (33) и (34), по сути дела, являются теми конечными выражениями, лежащими в основе уравнений Максвелла.
Действительно, с учетом (24) и (10) из (18) получаем
(35)
(36)
Выражения (35) и (36) устанавливают, что любые изменения электрических параметров напряженности поля квантона ведет к автоматическому нарушению магнитного равновесия квантона, и наоборот, связывая приращения ΔЕх и ΔНу. С учетом (29) возвращаясь к (18) напомним, что любое нарушение внутреннего равновесия квантона ведет к индуцированию вторичного поля Е и Н в квантованном пространстве-времени
(37)
(38)
Подставляя (18) в (35) с учетом электромагнитной симметрии квантона когда kЕ = kН, получаем искомые соотношения:
(39)
Выражение (39) соответствует экспериментальному наблюдению равенству векторов Е и Н в плоской электромагнитной волне, полностью совпадающих по времени, но сдвинутых в пространстве на 900. Учитывая гармонический характер смещения зарядов (23) квантона при прохождении электромагнитной волны выражение (39) удобно представить в комплексной форме, записав гармонические функции напряженности с точкой
(40)
Учитывая, что скорость света в (40) представляет собой вектор скорости Со распространения электромагнитной волны, выражение (40) необходимо записать правильно в виде векторного произведения, когда все три вектора Со, Е и Н являются ортогональными друг другу в квантованном пространстве-времени
(41)
Выражения (40) и (41) описывают плоскую электромагнитную волну (рис. 9), представляя собой форму записи уравнений Максвелла, которые сведены всего к одному уравнению (41).
Одновременность Е и Н в (41) означает, к природе электромагнитной волны в вакууме роторы поля не имеют прямого отношения, хотя их можно обнаружить как вторичное проявление полей. Уравнение плоской электромагнитной волны (41) является безроторным, и получено из (33) на основе анализа электромагнитной поляризации квантона и квантованного пространства-времени, которое легко можно привести к роторному виду, учитывая реальность токов смещения в вакууме.
 |
1.4. Смещение зарядов в квантоне и токи смещения
Сложилась парадоксальная ситуации в электродинамике, когда классические уравнения Максвелла формально определяют плотности токов электрического je и магнитного jg смещения, которые теория поля рассматривает как виртуальные, реально не существующие в природе. Наличие квантованной структуры пространства-времени впервые доказывает, что токи смещения – это токи, реально существующие в природе.
Отличительной особенностью токов смещения в вакууме является то, что эти токи определяются одновременным смещением от равновесия в противофазе электрических и магнитных зарядов противоположной полярности. Для установления связи между токами смещения вернемся к (33), представив его в следующем виде:
(42)
Преобразуем уравнение (42), выразив плотности токов смещения. С этой целью перейдем от производных по координатам Х и У к производным по времени t, учитывая, что скорость v смещения зарядов относительно равновесного состояния ввиду малой величины смещения остается одинаковой по осям Х и У
(43)
С учетом (43) преобразуем (42)
(44)
В (44) входят плотности токов электрического je и магнитного jg смещения
(45)
(46)
С учетом (45) и (46) преобразуем (44) в векторное произведение
(47)
Выражение (47), как и (41), описывает плоскую электромагнитную волну рис.9 в координатах jg и je. Волна рис. 9 эквивалентна волне рис. 10 в координатах Н и Е. Однако токи смещения (47) являются первичными и определяют напряженности поля Е и Н в (41) в результате нарушения электромагнитного равновесия квантованного пространства-времени.
Электрический ток имеет размерность [А=Кл/с]. Магнитный ток также имеет размерность [Дк/с], но не имеет собственного названия, которое может принадлежать чести Хевисайда [Хв=Дк/с]. Между ампером [А] и Хевисайдом [Хв] существует связь [Хв]=Со[А]. Электрический ток в 1А эквивалентен магнитному току в 3.108Хв. Можно построить систему измерений, в которой электрические и магнитные токи, как и заряды, будут измеряться в одних и тех же единицах. Но это потребует ломки привычной системы СИ.
Размерность плотности токов электрического смещения определена [А/м2 = Кл/м2с]. Устанавливаем размерность плотности токов магнитного смещения [Хв/м2 = Дк/м2с].
Определившись с размерностями, можно рассчитать величину смещения электрических зарядов в квантоне, выразив плотности токов je (45) и jg (46) смещения через скорость v смещения зарядов е и g и их концентрацию, которая в 2 раза выше квантовой плотности среды ρо (7)
(48)
(49)
С учетом (48) перепишем (45)
(50)
Выразим скорость v как производную от смещения х по времени t
(51)
Решение (51) находим для линейной функции в области малых смещений, когда смещение х заряда в (51) относительно равновесного состояния обозначим, как принято ранее Δх (24)
(52)
Полученное решение (52) позволяет связать линейное смещение Δх в (23) электрических зарядов в квантоне, которое вызывает индуцирование вторичного внешнего поля напряженностью Е.
Из (52) определяем смещение Δх зарядов внутри квантона например, для электростатического поля с напряженностью равной электрической прочности воздуха 30 кВ/см = 3.106 В/м
(53)
Из (53) определяем нарушение электрического равновесия в квантованном пространстве-времени в результате смещения электрических зарядов в квантоне как напряженность Е вторичного поля
(54)
Как видно из (53) и (54), нарушение электрического равновесия в результате смещения электрических зарядов в квантоне порядка на 10—62 м, индуцирует в пространстве-времени сильное электрическое поле напряженностью, соответствующее электрической прочностью воздуха. Это подтверждает, что квантованное пространство-время является очень упругой средой, учитывая, что расстояние между зарядами в квантоне определяется величиной порядка 10—25 м. Смещение зарядов в квантоне на 10—62 м несоизмеримо мало по сравнению даже с диаметром квантона. Несмотря на это, столь малое смещение приводит к существенному нарушению электрического равновесия квантованного пространства-времени.
Вторичное поле Е (54) определяется смещением Δх (53) зарядов квантона в результате суперпозиции полей множества квантонов входящих в рассматриваемую область пространства. Как было заявлено ранее, соотношение между параметрами первичного поля ΔЕqx квантона и вторичного индуцированного поля Е определяется коэффициентами kЕ и kН (18) причем kЕ = kН (39). Дальнейшее решение задачи сводится к определению коэффициентов kЕ и kН. Но чтобы их найти, необходимо определить изменение напряженности поля внутри квантона при смещении зарядов.
 |
Это можно сделать, решая (16). Для этого проведем анализ физической модели на рис. 10. Решение задачи удобно искать как смещение на 2Δх всего одного заряда 1х между двумя соседними зарядами одинаковой полярности 1х и 3х. Сам смещаемый заряд имеет противоположную полярность к двум неподвижным зарядам. И вместо напряженности поля исследуем изменение силы при смещении заряда, потому что, зная силу нетрудно перейти к параметру напряженности поля. Для удобства расчета начало координат перенесено к заряду 1х отрицательной полярности, приняв его за неподвижный. Расстояние между зарядами 1х и 3х остается равным диаметру квантона Lqo=Lqх при смещении заряда 2х на 2Δх. При этом расстояние rex между зарядами 1х и 2х внутри квантона увеличивается на 2Δх и становится равным (0,5 Lqo + 2Δх). А расстояние ах между зарядами 2х и 3х вне квантона уменьшается на 2Δх и становится равным (0,5 Lqo – 2Δх). Это позволяет рассчитать силы, действующие на заряд 2х. Со стороны заряда 1х – это сила –F1x. Со стороны заряда 3х – это сила +F3x. Результирующая сила F2x = F3x –F1x. Находим результирующую силу F2x, учитывая, что Δх<< Lqo и оставляя значимые члены
(55)
Как видно из (55), результирующая сила F2x действующая на заряд 2х пропорциональна смещению Δх в области малых смещений Δх<< Lqo. В условиях равновесия при 2Δх=0, сила F2x=0. Сила F2x полностью эквивалентна силе, действующей на упругую пружину, когда сила растяжения пружины пропорциональна ее растяжению Х. В данном случае, растяжением служит смещение 2Δх заряда 2х от состояния равновесия. Аналогия между свойствами упругой пружины и эквивалентными свойствами квантованного пространства-времени дали название теории упругой квантованной среды (УКС).
Для того, чтобы определить изменение напряженности ΔЕqх внутреннего поля внутри квантованной среды воспользуемся результатом (55), рассматривая заряд 2х как пробный заряд, сила F2x действия на который пропорциональна изменению напряженности ΔЕqх поля в результате нарушения электрического равновесия среды
(56)
При смещении зарядов на Δх=2,3. 10—62 м (53) из (56) определяем изменение напряженности первичного поля внутри квантона, которое составляет ΔЕqx = 5,3.106 В/м. Сравнивая полученный результат с напряженностью первичного поля для Е = 3.106 В/м для смещения зарядов на Δх=2,3. 10—62 м (53), важно отметить, что даже приближенные решения не дали разброса параметров напряженности полей ΔЕqx и Е в порядки. Напомним, что параметры ΔЕqx рассчитаны в области ультрамикромира квантонов, а параметры Е взяты из области макромира, при совершенно различных методических подходах к решению задачи. Уже сейчас можно отметить, что такое совпадение поражает своей уникальностью и убедительно доказывает, что параметры ультрамикромира напрямую связаны с макромиром.
Результаты (55) и (56) несколько завышены, поскольку не учитывают ослабление напряженности поля в знакопеременной струне в результате влияния других зарядов, которое учитывается коэффициентом π2/12 [6,7]. Уточняем (55) и (56)
(57)
(58)
И, наконец, из (18) определяем коэффициент kЕ разделив (58) на (54)
(59)
Необходимо напомнить, что коэффициент kЕ учитывает случайный характер ориентации электрической оси квантона на ось Х, определяя параметры Е как среднестатистические. Это позволяет оценить среднестатистический угол αх наклона электрической оси квантонов на ось Х
(60)
На рис. 5, 6, 7 и 10 наклон осей не учитывался. На самом деле, рассматривая в совокупности идеализированную электромагнитную струну из квантонов, представленную на рис. 11, нетрудно убедиться, что в идеальном случае угол наклона осей составляет 450, что соответствует среднестатистическому углу αх (60), учитывая колоссальную концентрацию квантонов и разброс угла наклона оси (7).
 |
Результат (58) довольно точно описывает поле знакопеременной струны. Это поле можно уточнить, учитывая влияние соседних струн, то это уточнение будет незначительное. Таким образом, проведенные расчеты полностью подтверждают научную концепцию квантованного пространства-времени, которое является носителем сверхсильного электромагнитного взаимодействия (СЭВ).
Проведенный анализ касался смещения электрических зарядов внутри квантона и нарушения электрического равновесия пространства-времени в статике, однако распространяются и на динамику волны. Причем эти процессы обратимые. При наличии внешнего поля наблюдается смещение зарядов в квантоне относительно равновесного состояния. И, наоборот, при внутреннем смещении зарядов в квантоне относительно равновесного состояния, в квантованном пространстве времени нарушает электрическое равновесие. Это приводит к появлению в квантованном пространстве-времени электрического поля напряженностью Е, которое создается в результате суперпозиции полей от множества квантонов в области электрически возмущенного пространства.
Полученные результаты и выводы полностью относятся и к смещению Δу магнитных зарядов g внутри квантона при нарушении магнитного равновесия пространства-времени. Поскольку магнитные процессы идентичны электрическим, то их описание можно получить на основании приведенных выше расчетов из (50)…(60) путем замены электрических компонент эквивалентными магнитными по оси У
(61)
(62)
(63)
(64)
(65)
(66)
(67)
(68)
Коэффициенты kЕ (59) и kН (67) и среднестатистические углы αх (60) и αу (68) ориентации осей электрической и магнитной квантонов являются равнозначными, ввиду симметрии между электричеством и магнетизмом в квантованном пространстве-времени.
1.5. Заключение по разделу 1
Природа электромагнетизма обязана единому носителю электромагнитного поля – кванту пространства-времени (квантону), объединяющему электричество и магнетизм. Вакуум – это полевая форма материи в области ультрамикромира фундаментальной длины порядка 10—25 м, представленная квантованным пространством-временем. Квантование – это энергетический процесс заполнения пространства квантонами. Квантованное пространство-время в невозмущенном состоянии находится в электромагнитном и гравитационном равновесии, не проявляя себя, и воспринимается как абсолютная пустота, несмотря на то, что является носителем сверхсильного электромагнитного взаимодействия (сэв).
Проблема электромагнетизма вакуума очень обширна и ее освещение ограничено рамками статьи, тем более, что поставленная цель обоснования справедливости выражения (1) достигнута. Сравнивая общий вид (24) смещения электрического заряда в квантоне Δх (53) и смещения магнитного заряда Δу (63) при прохождении электромагнитной волны через квантованное пространство-время, нетрудно убедиться в их абсолютной величине ввиду электромагнитной симметрии волны, связывая смещения зарядов в противофазе, которое учитывает знак (–) в (1)
(69)
В вакууме электричество и магнетизм связаны единым уравнением (41) или (47), которые свернуты в (69), и наоборот, (69) может быть развернуто в (41) или (47). В теории УКС безроторное единое уравнение (41) или (47) легко сводится к роторным уравнениям Максвелла и довольно просто преобразуется в волновые уравнения электромагнитного поля, вывод которых, к сожалению, не вошел в статью. Природа роторов определена квадрупольной структурой квантона [14,15].
Анализ смещения зарядов в квантоне при электромагнитном возмущении вакуума волной (рис. 7) показывает, что смещение электрических и магнитных зарядов происходит одновременно и в противофазе (рис. 9), а токи смещения (48), (49), (50) и (61) являются реальными токами смещения в результате электромагнитной поляризации квантованного пространства-времени при прохождении электромагнитной волны. К электромагнитной волне не подходит определение относительно того, что магнетизм рождается из электричества, и наоборот, поскольку электричество и магнетизм в электромагнитной волне проявляются одновременно. Данное определение, когда магнетизм рождается из электричества, и наоборот, справедливо для цепей с распределенными параметрами, включающих емкости и индуктивности. В простейшем случае это будет колебательный контур LC.
Единое уравнение (47) четко связывает между собой параметры Е и Н в электромагнитной волне в вакууме, определяя волновое сопротивление Zo вакуума
(70)
Волновое сопротивление Zo устанавливает незначительную инерционность переходных процессов в вакууме, протекающих очень быстро со скоростью света Со. В установившихся режимах в статике можно наблюдать статическое электрическое и магнитное поле при нарушении электрического (рис. 5) и магнитного (рис. 6) равновесия квантованной среды. Специфика магнитного поля в статике определена протеканием электрического тока, то есть динамическим электричеством.
В статье не рассмотрено нарушение электромагнитного равновесия вакуума в результате движения в нем свободных электрических зарядов (тока), в том числе рождение магнетизма под действием токов. Ранее считалось, что магнетизм, через непонятную топологию пространства, рождается только из динамического электричества, а токи смещения являются фиктивными, причем магнитный ток смещения рассматривался чисто гипотетически. Но природа оказалась более рациональна и предсказуема. Токи смещения оказались реальными.
Теорией УКС установлено, что связанные в соответствующие ортогональные диполи электричество и магнетизм принадлежит вакууму, который имеет квантованную структуру в виде квантованного пространства-времени, носителя сверхсильного электромагнитного взаимодействия (СЭВ). Электромагнитная поляризация квантованной среды определяет реалии токов смещения. Именно квадрупольная структура квантона из электрического и магнитного диполей, делает реальными силовые линии электрического и магнитного полей в вакууме в виде соответствующих струн (суперструн). В динамике вектора Е и Н электромагнитного поля всегда ортогональны, ввиду ортогональности электрической и магнитной осей внутри квантона.
Магнетизм принадлежит только вакууму и связан в магнитные диполи внутри квантона. Несвязанного магнетизма в природе не существует. Экспериментально магнитные монополи не обнаружены, и теория УКС исключает их поиски. Кроме связанного в диполи электричества принадлежащего квантованной структуре вакуума, некоторый избыток свободных электрических зарядов определяет электрическую асимметрию (11) квантованного пространства-времени. Проявление магнетизма, электричества и электромагнетизма связано с нарушением магнитного, электрического или электромагнитного равновесия квантованного пространства-времени.
2. Природа гравитации
2.1. Состояние теории гравитации
Как отмечалось во введении, попытки создать теорию гравитации в 20 веке не увенчались успехом, а сама природа гравитации оказалась непонятой. Можно лишь констатировать, что уровень понимания гравитации был ограничен чисто математическими знаниями и всего несколькими основополагающими уравнениями, такими как: Ньютона (71), Пуассона (72), Эйнштейна (73):
(71)
где G = 6,67 .10—11 Нм2/кг2 – гравитационная постоянная;
F – сила тяготения масс m1 и m2, Н;
r – расстояние между центрами m1 и m2, м;
1r – единичный вектор действия силы F;
φ – гравитационный потенциал, м2/с2.
(72)
где ρm – плотность вещества (массы), кг/м3.
(73)
где Rik – тензор Риччи; R – инвариант кривизны; gik – метрический тензор; χ=8πG/с4 – коэффициент.
Уравнение Эйнштейна (73) является четырехмерным тензорным аналогом уравнения Пуассона (72), когда «на место Δφ становится Rik» и т. д. [23], где
(74)
Основу геометрической теории гравитации Эйнштейна представляет четырехмерное пространство-время через интервал (инвариант) ds2, когда в СТО чисто формально к метрическим координатам (х, y, z) добавлена координата времени t, используя теорему Пифагора
(75)
В ОТО роль инварианта (75) играет линейный элемент общего вида [17]
(76)
Несмотря на то, что Эйнштейну удалось получить дополнительные решения из (73), которые не давало уравнение (72), достигнуть объединения электромагнетизма и гравитации в ОТО не удалось. Наиболее сильной критике геометрическую теорию гравитации в ОТО подверг сам Эйнштейн в своей последней статье: «Можно убедительно доказать, что реальность вообще не может быть представлена непрерывным полем. Из квантовых явлений, по-видимому, следует, что конечная система с конечной энергией может полностью описываться конечным набором чисел (квантовых чисел). Это, кажется нельзя совместить с теорией континуума и требует для описания реальности чисто алгебраической теории. Однако сейчас никто не знает, как найти основу для такой теории» [24].
Чтобы понять смысл написанного, необходимо прокомментировать приведенную выше цитату Эйнштейна и определиться с понятиями квантования и дискретности пространства-времени. Квантование – это процесс энергетический, а дискретность – это понятие геометрическое. Попытки дискретного представления пространства-времени в рамках четырехмерной геометрии и привычных координатных системах предпринимались неоднократно в работах известных ученых В. Амбарцумяна, Д. Иваненко, Х. Снайдера и других, но не имели успеха [25-28]. Очевидно, что в области ультрамикромира отдельного кванта пространства-времени применимость привычных для нас координатных систем не вполне оправдана. К квантованию пространства-времени нужны иные подходы, исключающие координатные системы как таковые на уровне кванта пространства-времени, когда некий неделимый далее объем пространства задается числами 1, 2, 3, 4 (рис. 1), которые замещаются электрическими и магнитными монополями, придавая объему колоссальную конечную энергию (рис. 2).
Если принять концепцию квантованного пространства-времени, то можно утверждать, что в природе должна существовать некая «конечная система с конечной энергией». Несомненно, что явление квантования пространства-времени, как процесс энергетический неразрывно связан с его фундаментальной длиной, как конечной метрикой. Таким образом, «конечная система с конечной энергией» при описании структуры пространства-времени подводит к понятию энергетического кванта пространства-времени, одновременно определяя структуру и дискретность самого пространства.
Как уже отмечалось, сам принцип относительности является фундаментальным свойство квантованного пространства-времени, уникальная полевая структура которого не имеет аналогов с известными вещественными средами. В физике сложилось ложное представление, что принцип относительности не совместим с абсолютным пространством-временем, и что пространство-время является вместилищем пустоты. Но это отрицал Эйнштейн, заменив концепцию механистического эфира концепцией четырехмерного пространства-времени, как полевой формой материи: «Пустое пространство, т. е. пространство без поля, не существует. Пространство-время существует не само по себе, но только как структурное свойство поля. Таким образом, Декарт был не так далек от истины, когда полагал, что существование пустого пространства должно быть исключено. Потребовалась идея поля, как реального объекта в комбинации с общим принципом относительности, чтобы показать истинную сущность идеи Декарта: не существует пространство, «свободное от поля» [29]. Другое дело, что Эйнштейну не удалось раскрыть полевую структуру пространства-времени, но это удалось выполнить в теории УКС, когда был открыть квант пространства-времени (квантон).
Естественно, что СТО и ОТО, как незаконченные теории, подвергались и будут подвергаться критике [17,30], но при этом не умаляется роль Эйнштейна в их создании и автора концепции Единого Поля. «Между тем Эйнштейн был убежден, что существует Единое Поле, различными проявлениями которого являются тяготение и электромагнетизм. Он настойчиво стремился к единой теории поля, но не мог ее создать. Оставить же нерешенной глубокую проблему, с которой столкнулся, Эйнштейн по своему научному складу не мог. Свыше тридцати лет своей жизни, до самой смерти, он затратил на поставленную перед собой цель и 30 лет не мог заняться никакой другой задачей». [31]. Так считали современники Эйнштейна. Однако, Эйнштейн дал направление пути к объединению взаимодействий через Единое Поле, и этот путь оказался единственно правильным.
Интересную деталь подметил Сахаров, анализируя зависимость действия S(R) энергии-импульса в четырехмерном пространстве-времени от его кривизны R в (72). «Наличие действия S(R) приводит к метрической упругости пространства, т. е. к появлению обобщающей силы, препятствующей искривлению пространства» [30]. Это означает, что уравнения гравитации не только Эйнштейна (73), но и Пуассона (72), не имеют полного решения, поскольку не раскрыта вторая компонента, препятствующая упругому искривлению пространства-времени. То, что вторая компонента в решениях уравнений (72) и (73) должна присутствовать, определяется устойчивостью самого пространства-времени, не способного к самопроизвольному коллапсу под действием искривляющей силы гравитации, которая должна быть компенсирована обобщающей силой, препятствующей искривлению пространства».
|
Из за большого объема этот материал размещен на нескольких страницах:
1 2 3 4 5 |
