Чтобы получить полное двухкомпонентное решение уравнения гравитации, составим новое уравнение Пуассона в векторной форме, заменив в (72) гравитационный потенциал φ (x, y, z) на квантовую плотность среды ρ (x, y, z), и уточнив правую часть (72) коэффициентом ko
(77)
2.2. Двухкомпонентное решение гравитационного уравнения Пуассона
Если инвариант (76) связан параметрами с уравнением Эйнштейна (73), то интервал (75) никоим образом не связан с решением классического уравнения Пуассона (72), поскольку уравнение (72) является трехмерным, а не четырехмерным. Исключительной особенностью нового уравнения Пуассона (77) является замена гравитационного потенциала квантовой плотностью среды ρ (x, y, z), которая, как уже отмечалось, несмотря на трехмерный характер, учитывает темп ход времени t через период Т электромагнитной волны при прохождении в возмущенном гравитацией квантованном пространстве-времени
(78)
В возмущенном гравитацией квантованном пространстве-времени меняется скорость света С, а темп хода Т времени отличен от То (5), поскольку изменяется квантовая плотность среды ρ (x, y, z) относительно ρо (7)
(79)
Таким образом, уравнение Пуассона как дифференциальное уравнение второго порядка для квантовой плотности среды (79), несмотря на трехмерный характер, одновременно учитывает и изменение темпа хода Т (78) времени при гравитационном возмущении. По сути дела гравитационное уравнение (77) является четырехмерным, поскольку в нем скрыта четвертая координата времени через Т (78), как функция квантовой плотности среды ρ (79)
(80)
Поэтому, решая уравнение Пуассона (77) относительно квантовой плотности среды ρ (x, y, z), одновременно определяется распределение темпа Т (x, y, z) хода времени в пространстве в виде хронального поля. Зная распределение ρ (x, y, z) всегда можно найти распределение Т (x, y, z) через (80). Это позволяет заменить в теории гравитации четырехмерное тензорное уравнение Эйнштейна (73) более простым трехмерным уравнением Пуассона (77), которое фактически является четырехмерным, поскольку одновременно учитывает Т (80). Если быть более корректным, то уравнение Пуассона (77) включает три пространственные координаты ρ (x, y, z), и три временные координаты Т (x, y, z), то есть является многомерным.
Однако, получить напрямую двухкомпонентное решение уравнения Пуассона (77) не представляется возможным, поэтому попытаемся его вывести исходя из упругих свойств квантованного пространства-времени. Необходимо отметить, что квантованное пространство-время, как упругая среда, само является аналоговым трехмерным интегратором уравнения (77). К сведению, аналоговым интегратором двухмерного уравнения Пуассона является упругая мембрана.
Рассмотрим решение поставленной задачи для трехмерного уравнения Пуассона (77) на примере анализа упругой сферической деформации квантованного пространства-времени. Как будет показана далее, это основная задача в теории гравитации элементарных частиц, когда в результате сферической деформации квантованной среды формируется масса частицы и ее гравитационное поле, как «искривление» пространства-времени. Постановка подобной задачи и ее решение ранее в теории гравитации не рассматривалось.
На рис. 12 модель аналогового интегратора для решения уравнения Пуассона, используя упругие свойства квантованного пространства-времени в трехмерном объеме (на рисунке представлено сечение). Изготовить подобный трехмерный интегратор сложно. Поэтому проведем мысленный эксперимент, разместив в трехмерной квантованной среде сферическую оболочку с радиусом Ro, и начнем ее равномерно сжимать вместе со средой до сферы радиусом RS, обеспечивая сферическую симметрию системы. Как уже отмечалось, невозмущенное квантованное пространство-время характеризуется квантовой плотностью среды ρо (7).
 |
Очевидно, что при сжатии оболочки вместе со средой, квантовая плотность ρ2 среды внутри оболочки увеличивается по сравнению с ρо, за счет растяжения внешней области, квантовая плотность ρ1 которой уменьшается при удалении (просветленная область). При этом, сферическая оболочка радиусом RS выполняет функцию гравитационной границы в квантованной среде, разделяя среду с различной квантовой плотностью ρ1 и ρ2, образуя на границе скачок квантовой плотности среды. Напомним, что исследования ведутся в области малых размеров, когда радиус RS соответствует радиусу, например, нуклона.
Геометрия такого сферически деформированного пространства-времени может быть представлена множеством сфер Лобачевского с различной кривизной, нанизанных одна на другую, формируя топологию сферического пространства Лобачевского в рамках неэвклидовой геометрии. Учитывая, что размеры квантона составляют порядка 10—25 м, а радиус RS нуклона – порядка 10—15 м, то по отношению к фундаментальной длине 10—25 м данного пространства радиус сфер Лобачевского представляет собой очень большую величину. Это соответствует постулатам геометрии Лобачевского и для математиков указанная область исследований является золотоносной жилой, поскольку имеет конкретное практическое приложение в теории гравитации элементарных частиц.
Представленная на рис. 12 аналоговая упругая модель очень легко поддается математическому анализу. Любое «искривление» квантованного пространтсва-времени связано вс двумя типами деформации: сжатием и растяжением, сопутствующими друг дуругу в упругих средах, как две уравновещивающие компоненты, когда деформация сжатия уравновешивается деформацией растяжения. При отсутствии второй сопротивляющейся деформации компоненты применительно к упругой квантованной среде, пространтсво-время, как отмечалось, должно быть неустойчивым.
Решение поставленной задачи сводится к нахождению функции распределения в пространстве квантовой плотности среды: ρ1 – с внешней стороны гравитационной границы радиусом RS и ρ2 – внутри границы. Внутри границы RS эта задача решается элементарно. Количество квантонов Nqo внутри области Rо объемом Vo до сжатия, и после сжатия Nq2 в сферу RS остается постоянным, и определяется квантовой плотностью ρо (7)
(81)
При сжатии внутренний объем Vo уменьшился до VS, а соответственно увеличилась квантовая плотность ρ2
(82)
Выражение (82) определяет квантовую плотность ρ2 внутри области RS как величину, не зависящую от расстояния r внутри сжатой области.
Серьезную математическую задачу представляет определение функции распределения квантовой плотности ρ1 во внешней области от границы раздела RS в зависимости от расстояния r. Попытки прямого составления дифференциального уравнения на основе перераспределения квантовой плотности, исходя из ее баланса, и последующее интегрирование не дает положительных результатов. Уравнения получались расходящимися, а решения бесконечными. Этому есть физическое объяснение. При сжатии внутренней области RS, с внешней стороны происходит заполнение освободившегося объема квантонами, подтягивая их к границе раздела из окружающего квантованного пространства-времени. Поскольку пространственное поле непрерывно, то движение квантонов к границе раздела из внешнего поля распространяется на бесконечность, приводя к расходящимся уравнениям. Когда с такими проблемами сталкивается теоретическая физика, то приходится искать другие подходы к решению задач, поскольку существующий математический аппарат не позволяет решить проблему бесконечности.
В данном случае поставленная задача решается чисто алгебраическими методами, поскольку данное скалярное поле квантовой плотности среды характеризуется абсолютными параметрами (ρо, ρ1, ρ2) и нет необходимости работать с приращениями этих параметров. Чтобы решить поставленную задачу необходимо ввести граничные условия, когда непрерывное сжатие области RS достигает конечного предела, ограничившись радиусом Rg, и далее сжатие поля невозможно. Такое состояние принято характеризовать черной дырой, в данном случае микродыры, с гравитационным радиусом Rg, на котором квантовая плотность среды ρ1 с внешней стороны падает до нуля, то есть ρ1→0 при RS→Rg. В результате функциональная зависимость ρ1(r) при удалении от нуклона на расстояние r представляет собой единственную кривую для конкретного радиуса Rg, обеспечивая баланс квантовой плотности среды с внешней стороны гравитационной границы на расстоянии
(83)
В (83) входит параметр 
как мнимая величина, характеризующая дефицит квантовой плотности ρ1 относительно недеформированного пространства-времени с квантовой плотностью ρо
(84)
Функциональная зависимость определяет кривизну искривленного пространства-времени и представляет собой типичную обратную зависимость, установление которой необходимо искать в отыскании степени n самой кривизны поля 1/rn. Пока неизвестен показатель степени n, то ли это целое число 1, 2 и т. д., то ли дробное? С математической точки зрения в этом есть определенная натяжка. С позиций физики такой прием правомерен, поскольку мы задаем кривизну скалярного поля, и проверяем, насколько заданная кривизна соответствует или расходится с экспериментальными данными. Более рационально вместо кривизны 1/rn использовать ее эквивалент Rg /rn привязанный к Rg. Далее представим зависимость как функцию расстояния r для Rg/rn
(85)
Из баланса (83) с учетом (85) получаем
(86)
Функция (86) в предельном случае при r=Rg равна нулю
(87)
Условие (87) однозначно выполняется при следующем равенстве
(88)
Равенство (88) справедливо при n=1, что и требовалось доказать. Таким образом, искомое распределение квантовой плотности ρ1 (r) на любом расстоянии r определяется показателем первой степени n=1 от расстояния r для сферически деформированной среды
(89)
В выражение (89) входит относительная безразмерная кривизна kR пространства-времени, которая очень удобна при анализе его деформации
(90)
В предельном случае при r=Rg относительная кривизна поля имеет максимальную величину равную 1. Во все остальных случаях кривизна поля при удалении от области Rg уменьшается и всегда будет меньше единицы.
Если сравнивать выражения (89) и (82) распределения квантовой плотности ρ1 и ρ2, то необходимо параметры поля в (82) привести к одинаковому виду (89), выразив ρ2 через относительную кривизну поля kR (90). Для этого определим скачки Δρ1 и Δρ2 квантовой плотности среды на границе раздела RS относительно ρо, соответственно, с внешней Δρ1 и внутренней Δρ2 сторон. Очевидно, что в силу симметрии поля на границе раздела, увеличение квантовой плотности среды Δρ2 внутри, возможно за счет такого же уменьшения квантовой плотности Δρ1 с внешней стороны, обеспечивая баланс квантовой плотности на границе раздела
(91)
Скачок квантовой плотности среды Δρ1 с внешней стороны находим из (37) при условии, что r=RS с учетом ρ1 (87)
(92)
С учетом (92) и (91) находим значение квантовой плотности среды ρ2 внутри гравитационной границы с радиусом RS
(93)
Таким образом, в результате мысленного эксперимента по сферическому сжатию аналоговой модели упругой квантованной среды (рис. 12), получены решения поля деформаций для двух искомых компонент: во внешней области от гравитационной границы – ρ1 (89) и внутри гравитационной границы – ρ2 (93), которые необходимо свести в систему:
(94)
Теперь необходимо доказать, что полученное решение (94) удовлетворяет гравитационному уравнению Пуассона (77). Применим операцию дивергенции градиента квантовой плотности среды для функции ρ1 (42). С этой целью введем параметр деформации D квантованного пространства-времени. Деформация D представляет собой вектор, указывающий направление наибыстрейшего изменения квантовой плотности среды для деформированного пространства-времени. В этом случае вектор деформации D определяется градиентом квантовой плотности по направлению. Для сферически деформированного пространства-времени вектор деформации D определяется градиентом квантовой плотности среды по радиусу r [12-16]
(95)
где 1r – единичный вектор в направлении радиуса r.
Как видно из (95) исходное скалярное поле квантовой плотности среды ρ1 при выполнении операции градиента переходит в векторное поле семейства векторов D, направленных из центра деформации.
Далее определяем поток ФD вектора деформации D пронизывающий любую замкнутую сферическую поверхность S вокруг границы раздела RS (центра деформации) деформированного квантованного пространства-времени
(96)
Дивергенция определяется пределом потока поля деформации, выходящего из некого объема к величине этого объема при его стремлении к нулю. Однако в данном случае, объем сферически деформированного пространства-времени стремится не к нулю, а предельному объему VS, определяемому радиусом RS, учитывая, что исследования ведутся в области очень малых размеров. Это объем элементарной частицы, который очень мал, по сравнению с размерами в макромире. Приняв VS за объем близкий к нулевому, запишем гравитационное уравнение Пуассона для квантовой плотности среды с учетом (96)
(97)
В теории УКС гравитационный радиус Rg отличен от общепринятого отсутствием множителя 2 [12-16]
(98)
Подставляем (98) в (97) при условии, что m/VS=ρm, получает искомое уравнение Пуассона (77) для квантовой плотности среды
(99)
Сравнивая (77) и (99) определяем значение коэффициента 1/ko
(100)
Векторное уравнение Пуассона (99) в прямоугольной системе координат предстанет уравнением второго порядка в частных производных по направлениям (x, y, z) для квантовой плотности среды ρ (в общем случае)
(101)
Если проинтегрировать гравитационное уравнение Пуассона (99) проведением в обратном направлении выполненных выше операций, то получим корректное двухкомпонентное решение системы (94) для внешней и внутренней областей относительно гравитационной границы раздела.
Таким образом, впервые получено двухкомпонентное решение гравитационного уравнения Пуассона (77) для распределения квантовой плотности среды (94) вне гравитационной границы и внутри нее при сферической деформации квантованного пространства-времени. Без анализа аналоговой упругой модели квантованного пространства-времени, представленной на рис. 12, получить двухкомпонентное решение (94) не представляется возможным.
2.3. Корректное решение уравнения Пуассона
для гравитационных потенциалов
Для сферически симметричного гравитационного поля уравнение Пуассона (72) имеет единственное решение в виде, так называемого, распределения ньютоновского потенциала φn
(102)
Сравнивая решения (94) и (102) можно констатировать, что известное решение классического уравнения Пуассона для гравитационных потенциалов является некорректным, поскольку не имеет вторую компоненту, препятствующую искривлению пространства-времени. Необходимо отметить, что в отличие от квантовой плотности среды гравитационный потенциал является расчетным параметром. Распределение квантовой плотности среды можно представить в виде реальной физической модели (рис. 12), когда наглядно понятна двухкомпонентная структура уравнения Пуассона. Гравитационный потенциал не давал таких возможностей исследователю.
Теперь имея двухкомпонентное решение (94) уравнения Пуассона (99) для квантовой плотности среды, можно откорректировать решение (102) уравнение Пуассона (72) для гравитационных потенциалов, представив его в векторной форме. С этой целью приведем правую часть (99) к виду уравнения (72) для гравитационных потенциалов
(103)
Уравнение (103) – это уравнение Пуассона для гравитационных потенциалов, решение которого необходимо привести к виду (94). Как видно, в (103) входит гравитационный потенциал φ1, отличный от известного решения φn (102)
(104)
Выражение (102) устанавливает связь между квантовой плотностью среды и гравитационным потенциалом, которые отличаются множителем 
. Это позволяет решение (94) привести к решению для гравитационных потенциалов, умножив на
(105)
Аналогичным образом находим значение гравитационного потенциала φ2 внутри гравитационной границы и записываем двухкомпонентное решение уравнения Пуассона (103) для гравитационных потенциалов
(106)
Как видно решение (106) существенным образом отличается от известного (102). Следует обратить внимание, что функция распределения гравитационного потенциала φ1 во внешней области за гравитационной границей RS представлена функцией квадрата скорости света C2. Действительно, если квантованное пространство-время не возмущено гравитацией, то есть, отношение 
, то из (106) получаем
(107)
Полученный результат (107) коренным образом изменяет физические представления в теории гравитационного потенциала, показывая, что квантованное пространство время, является высокопотенциальной средой, наделенной гравитационным потенциалом 
(107). Ранее считалось, что гравитационный потенциал пространства-времени равен нулю. Но это было глубочайшей ошибкой, поскольку скорость света Со в пространстве-времени определяется его гравитационным потенциалом (107)
(108)
В возмущенном гравитацией квантованном пространстве-времени скорость света С определяется из (106) как функция удаления от источника гравитации
(109)
Из (109) видно, что вблизи источника гравитации скорость света С замедляется, а при удалении от него – приближается к Со. Теперь становится понятным физический смысл обозначения гравитационного потенциала φ1 через С2, который в теории УКС называется как гравитационный потенциал действия.
Другим доказательством того, что гравитационный потенциал невозмущенного квантованного пространства-времени равен (107) является эквивалентность между массой mо и энергией Wо покоя. Действительно, энергия Wо покоя частицы определяется работой по переносу массы mо, как гравитационного заряда, из виртуальной бесконечности с нулевым гравитационным потенциалом, в область поля с гравитационным потенциалом 
при рождение в квантованном пространстве-времени частицы с массой mо
(110)
Выражение (110) является самым простым и понятным выводом эквивалентности массы и энергии. Обратным действием из (110) приходим к выводу, что пространство-время обладает потенциалом . Следует отметить, что в теории УКС фигурирует не квадрат скорости света С2, а гравитационный потенциал С2 в единицах измерения Дж/кг=м2/с2. Энергия Wо – это энергия сферической деформации среды, эквивалентом которой является масса mо.
В теории гравитационного потенциала необходимо определить место ньютоновскому потенциалу φn (102). С этой целью преобразуем решение (106), представив гравитационный радиус Rg его значением (98)
(111)
Выражение (111) представляет собой баланс гравитационных потенциалов в возмущенном гравитацией квантованном пространстве-времени
(112)
Замена ньютоновского потенциала φn потенциалом действия С2 (111) в законе всемирного тяготения Ньютона (71) также не меняет величины силы притяжения F
(113)
Двухкомпонентные решения (94) и (106) уравнений Пуассона эквивалентны между собой, и их можно представить в двухмерном виде на гравитационной диаграмме, из которой понятен физический смысл баланса (112) гравитационных потенциалов и смысл ньютоновского потенциала φn (102).
На рис. 13 представлена гравитационная диаграмма распределения квантовой плотности среды (ρ1, ρ2) и гравитационных потенциалов (φ1, φ2) в результате сферической деформации квантованной среды. Это двухмерный аналог трехмерной модели (рис. 12). Видно, что внутри гравитационной границы RS квантовая плотность ρ2 и гравитационный потенциал φ2 увеличились по сравнению с ρо и . Во внешней области за гравитационной границей, квантовая плотность ρ1 и гравитационный потенциал действия С2 являются функцией расстояния r. Поражает то, что на гравитационной диаграмме ньютоновский потенциал φn представлен фиктивным потенциалом, не имеющим аналога с реальным значением квантовой плотности среды. Реальное значение оказывает потенциал действия С2, который с фиктивным потенциалом φn составляет баланс (112).
 |
Особенностью гравитационной диаграммы рис. 13 является наличие гравитационной ямы во внешней области квантованной среды за гравитационной границей RS, а на границе раздела наблюдается скачок квантовой плотности среды и гравитационного потенциала. На гравитационной диаграмме наглядно можно увидеть «кривизну» квантованного пространства-времени, которая не видна в трехмерном представлении на рис. 12.
Необходимо отметить, что проведенный анализ правомерен для теории гравитации элементарных частиц с явно выраженной гравитационной границей, которой обладают нуклоны [11]. У электрона и позитрона отсутствует явно выраженная гравитационная границы и результаты исследований правомерны только для внешней области за классическим радиусом электрона [13-16]. Учитывая, что все тела состоят из элементарных частиц, и в квантованном пространстве-времени действует принцип суперпозиции полей, полученные результаты исследований могут применяться в статических гравитационных расчетах внешней области любых гравитационных объектов со сферической симметрией, включая космологические.
Таким образом, для описания области сферически деформированного пространства-времени теория УКС и ТЕЭП использует четыре гравитационных потенциала: 
, С2, φn, φ2, в отличие от классической гравитации, в которой известен только один ньютоновский потенциал φn тяготения, и тот, как установлено, оказался фиктивным (мнимым), поскольку не имеет соответствующего аналога с действительным значением квантовой плотностью среды. Незнание дополнительных трех гравитационных потенциалов , С2, φ2 значительно усложняло расчетный аппарат теории гравитации, как например, в ОТО, лишая его физической наглядности. Учитывая, что каждому значению гравитационного потенциала соответствует своя квантовая плотность среды, запишем соотношения между ними через коэффициент kφ, обозначив (84) как ρn, то есть = ρn, соответствующие ньютоновскому потенциалу φn
(114)
По результатам исследований можно записать корректное многомерного уравнение Пуассона (103) для гравитационных потенциалов в сферически деформированном пространстве-времени, заменив ньютоновский потенциал φn гравитационным потенциалом действия С2
(115)
Или с учетом (111) получаем
(116)
Отличительной особенность уравнения (116) является вхождение в него постоянной интегрирования под знак divgrad. Это существенный недостаток дифференциального анализа при работе с приращениями параметров, когда неразличимы между собой уравнение (116), включающее константу , и классическое уравнение Пуассона 
, поскольку константа формально выведена из под знака divgrad. Потребовалось не столь простое нахождение абсолютной постоянной интегрирования , которая оказалась глубоко скрыта от исследователя в области ультра микромира квантонов и квантованной среды, наделяя пространство-время гравитационным потенциалом .
Еще раз напомним, что новое уравнение Пуассона (116) для гравитационных потенциалов, отличающееся введением параметра является многомерным, учитывает одновременно изменение хода времени в квантованном пространстве-времени, а его решение (106) является двухкомпонентным и соответствует гравитационной диаграмме на рис. 13.
2.4. Предельные параметры релятивистских частиц
Итак, квантованное пространство-время характеризуется абсолютными параметрами квантовой плотности среды и гравитационных потенциалов, которые в возмущенной гравитацией среде связаны балансами (83) и (112). Учитывая эквивалентность (83) и (112), сведем их в систему:
(117)
Дальнейшие исследования удобно проводить, анализируя баланс гравитационных потенциалов. Очевидно, что в предельном случае, величина ньютоновского потенциала φn (102) при С2=0 в (117), не может превышать значения на поверхности гравитационной границы r=RS, характеризуясь предельной массой mmax
(118)
Из (118) находим предельное значение массы mmax
(119)
На рис. 14 представлена гравитационная диаграмма сферически деформированного квантованного пространства-времени для предельного случая, соответствующего предельной массе mmax (119) элементарной частицы в состоянии черной микродыры. Очевидно, что значение mmax (119) является предельным и для релятивисткой частицы при ускорении ее до скорости света Со.
В классической релятивисткой теории масса m частицы увеличивается до бесконечности при увеличении ее скорости v
(120)
где γ – релятивистский фактор.
Чтобы исключить бесконечную величину релятивистской массы, ограничим ее значение предельным параметром mmax (119) введением в релятивистский фактор γ коэффициента kn нормализации, представив новый фактор как нормализованный релятивистский фактор γn
(121)
С учетом γn (121) откорректируем классическое релятивистское уравнение (120), ограничив предельное значение массы
(122)
Значение коэффициента kn нормализации находим из условия, что при достижении скорости света v=Co, масса m (122) частицы достигает предельного значения mmax (119)
(123)
Из (123) находим коэффициент kn нормализации, учитывая значение Rg (98)
(124)
Подставляем kn (124) в (121) и находим значение нормализованного релятивистского фактора γn
(125)
Необходимо отметить, что величина поправки 
в (125) по сравнению с классическим релятивистским фактором γ составляет очень малую величину, например, для протона
(126)
Несмотря на столь малую величину поправки (126), в предельном случае масса протона при ускорении его до скорости света Со ограничена величиной 1012 кг (122), которая уже не бесконечна и соответствует массе железного астероида диаметром порядка 1 км.
Введение нормализованного релятивистского фактора γn (125) позволяет полученные ранее статические уравнения гравитационного поля перевести в динамические, учитывающие скорость движения v, которая входит в γn.
Динамический баланс квантовой плотности среды и гравитационных потенциалов получаем из (117)
(127)
Динамические уравнения Пуассона и их решения получаем из (99), (116), (94) и (106)
(128)
(129)
(130)
(131)
Динамические уравнения (127)-(131) отвечают принципу сферической инвариантности, когда картина гравитационного поля остается сферически симметричным (рис. 12) независимо от скорости движения объекта, не только элементарной частицы, но космологического объекта. Экспериментально это подтверждено опытами Майкельсона и Морли, на самой деле, установивших сферическую симметрию гравитационного поля Земли, на поверхности которой в горизонтальном направлении скорость света не зависит от ориентации этого направления, а определяется величиной динамического ньютоновского потенциала φnγn. Действительно, исходя из динамического баланса (127) гравитационных потенциалов, определяем значение скорости света С в возмущенном гравитацией пространстве-времени движущимся объектом
(132)
Скорость света С (132) на поверхности Земли в горизонтальном направлении зависит только от величины динамического потенциала φnγn, который для сферически симметричного поля зависит от скорости движение объекта, но на фиксированной скорости определяет постоянство скорости света в горизонтальном направлении. Данное постоянство скорости света было положено Эйнштейном в основу СТО.
Абсолютное квантованное пространство-время подчинясь принципу сферической инвариантности, обладает уникальным свойством, заставляя каждый движущийся во всем диапазоне скоростей объект, сохранять картину своего гравитационного поля. Для сферических объектов, или близким к сферическим, картина поля остается сферически симметричной. Создается впечатление, что такие объекты во Вселенной ведут себя как множество независимых центров, определяя фундаментальность принципа относительности, который является уникальным свойством квантованного пространства-времени, как полевой форме материи, и не наблюдается в вещественных средах.
|
Из за большого объема этот материал размещен на нескольких страницах:
1 2 3 4 5 |
