Плотность и поверхностные свойства жидких щелочных и легкоплавких металлов и сплавов (стр. 1 )

Министерство ОБРАЗОВАНИЯ

И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ

государственное образовательное учреждение

высшего профессионального образования

«КАБАРДИНО-БАЛКАРСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ

уНИВЕРСИТЕТ им. »

, ,

,

Плотность и поверхностные

свойства жидких щелочных

и легкоплавких металлов и сплавов

НАЛЬЧИК

2011

УДК 531.: 546.3

ББК 22.3 3с я73

А55

Рецензенты:

доктор физико-математических наук, профессор

доктор технических наук, профессор

Авторы: , ,

А55 Алчагиров, и поверхностные свойства жидких щелочных и легкоплавких металлов и сплавов [Текст] : монография / , , . – Нальчик : Каб.-Балк. ун-т, 2011. – 214 с. – 500 экз. – ISBN 0487-5

В монографии изложены основные методы и описание приборов для определения плотности и поверхностных свойств двух - и трехкомпонентных щелочных и низкоплавких металлов и сплавов; даются рекомендуемые значения плотности и поверхностного натяжения индивидуальных металлов и сплавов ряда двойных и тройных систем щелочных и легкоплавких металлов.

Основное внимание уделено методическим разработкам авторов для определения плотности, поверхностного натяжения и адсорбции компонентов в металлических системах. Приводятся формулы для расчетов погрешностей измерений описываемых методов.

Монография предназначена для специалистов и научных работников в области физики и химии конденсированного состояния, а также для студентов, аспирантов и инженерно-технического персонала.

Рекомендовано РИС университета

ISBN 0487-5

УДК 531.: 546.3 ББК 22.3 3с я73

Ó Кабардино-Балкарский

государственный университет, 2011

Введение

Плотность, поверхностные энергия и натяжение, работа выхода электрона и адсорбции компонентов, смачиваемость материалов и адгезия – фундаментальные физические величины, характеризующие важнейшие свойства вещества. Они имеют большое научное и прикладное значение, являются интегральными структурно-чувствитель­ны­ми характеристиками металлов и сплавов, играют особую роль в материаловедении, определяя в значительной степени их эксплуатационные свойства. Легкоплавкие металлы и их двух - и многокомпонентные сплавы находят широкое применение в технике и технологии получения материалов с заданными свойствами, в процессах пайки и нанесения покрытий, модифицирования сплавов и др. Особый интерес представляют щелочные металлы, их сплавы и соединения с их участием. Они обладают уникальными для металлических систем свойствами: малой плотностью и вязкостью (меньше, чем у воды), высокой тепло - и электропроводностью, низкими значениями поверхностного натяжения и работы выхода электрона, рекордно низкой температурой плавления и широкой областью жидкого состояния и т. д. Эти уникальные свойства делают щелочные металлы и сплавы с их участием перспективными материалами современной техники и технологии. Они находят широкое применение в ядерной энергетике и тепловых трубах как легкие эффективные теплоносители, в области химических источников тока – как аккумуляторы с высокой удельной энергоемкостью, долговечностью и миниатюрностью, в аэрокосмическом материаловедении – как добавки к конструкционным материалам, обеспечивающие им высокую механическую прочность и тепловую стойкость, в тепловой энергетике – как добавки к жидким топливам для повышения коэффициента их теплотворности и т. д.

С другой стороны, в связи с их высокой химической активностью изучение их свойств сопряжено с большими трудностями, поэтому разработка методов исследования их физико-химических свойств весьма актуальна. Следует также подчеркнуть, что решение большого числа геофизических, инженерно-физических и других задач невозможно без знания величин плотности и поверхностных свойств щелочных и легкоплавких металлов и их сплавов.

Удельная плотность однородного вещества определяется отношением его массы m (в кг) к занимаемому объему V (в м3): [кг/м3]. С другой стороны, объем является важнейшей экстенсивной характеристикой вещества (параметром состояния). Различают удельный, атомный и молярный объемы: [м3/кг], [м3/ат. масса] и [м3/моль]. В этих выражениях m – масса вещества в кг, А – атомная масса химического элемента в атомных массах, М – молярная масса раствора (сплава) в молях (как правило, в г/моль). В соответствии с этими определениями различают удельную, атомную и молярную плотности.

Одними из основных характеристик переходного слоя между фазами являются поверхностное напряжение [Н/м], поверхностное натяжение [Дж/м2] и удельная свободная поверхностная энергия [Дж/м2]. Атомы на поверхности вещества не имеют соседей с одной стороны поверхности по нормали, поэтому они находятся во взаимодействии с соседями вглубь вещества (z) и вдоль поверхности (xy). Такое неоднородное состояние взаимодействия частиц в поверхностном слое создает избыточное тангенциальное напряжение вдоль поверхности , что приводит к появлению избыточной силы во всем поверхностном слое. Избыточная тангенциальная сила, рассчитанная на единицу длины, называется поверхностным напряжением. Оно является двумерным симметричным тензором второго порядка с компонентами , .

При малой деформации поверхности поверхностное напряжение совершает работу

, (1)

где – компонента деформации поверхности. С другой стороны, поверхностное натяжение определяется как изохорно-изотермиче­ская работа образования единицы новой поверхности

. (2)

Последнее соотношение (2) выражает связь между и компонентами тензора поверхностного напряжения .

В случае изотропных тел и однородной деформации и , и . Тогда из (2) получим

,

(3)

т. е. поверхностное натяжение равно полусумме диагональных компонентов поверхностного напряжения.

Связь между удельной свободной поверхностной энергией и поверхностным натяжением можно установить из фундаментального уравнения Гиббса для поверхностного слоя

. (4)

При T = const и = const имеем

,

(5)

где – химический потенциал, – адсорбция i-го компонента в системе – избыточное число атомов i-го компонента в поверхностном слое, приходящееся на единицу площади поверхности. Для изотропной и однокомпонентной системы поверхностное натяжение, поверхностное напряжение и удельная свободная поверхностная энергия имеют одинаковые численные значения. Эти соотношения выполняются для жидких однокомпонентных тел.

Плотность и поверхностное натяжение вещества зависят от температуры и давления. На поверхностное натяжение оказывают заметное влияние граничащие с веществом среды и примеси в нем. Плотность щелочных и легкоплавких металлов меняется с температурой линейно в широких интервалах температур. Политерма ПН носит более сложный характер, так как строение и состав поверхностного слоя достаточно чувствительны к изменениям температуры.

В данной работе подробно излагаются методы определения плотности жидкостей и твердых тел и аппаратурные реализации этих методов [1, 2]. Методы определения поверхностного натяжения жидких металлов и растворов достаточно полно изложены в ряде монографий, в частности, в работе и «Межфазная тензиометрия» [3]. Подробному описанию методов и приборов для определения поверхностной энергии и натяжения металлов и сплавов в твердом состоянии посвящено учебное пособие и [4]. В связи с этим в данной работе мы лишь кратко останавливаемся на методах измерения ПН.

В приложениях приводятся достаточно полные экспериментальные данные по плотности и поверхностному натяжению металлов и сплавов, которые, по мнению авторов, являются наиболее достоверными. Особое внимание уделяется результатам исследований плотности, поверхностного натяжения и адсорбции компонентов для жидких щелочных металлов и их двойных и тройных сплавов. В приложениях даются также основные формулы и таблицы для оценки ошибок измерений.

Глава I. Методы и приборы для определения

плотности металлов и сплавов

1. Гидростатические методы определения плотности вещества

Ряд методов определения плотности вещества основан на нахождении выталкивающей силы, действующей на погруженное в жидкость тело. К ним относится метод ареометра, гидростатического взвешивания и др. Рассмотрим метод гидростатического взвешивания для определения плотности твердых тел и жидкостей.

Для измерения плотности твердого тела методом гидростатического взвешивания испытуемое тело последовательно взвешивают в воздухе (Р1 – вес в воздухе), в жидкости (Р2 – вес в жидкости) с известной плотностью rж; по результатам взвешиваний определяют массу и объем тела, следовательно, его плотность.

Пусть m - масса исследуемого тела, и - его объем при температурах t и t1; и - масса и объем гирь, уравновешивающих тело в воздухе плотностью D1 при температуре t1; , - масса и объем гирь, уравновешивающих тело в жидкости при температуре t; bt - коэффициент объемного теплового расширения тела; rж - плотность жидкости, в которую погружают тело при температуре t; - искомая плотность твердого тела при температуре t; D2 - плотность воздуха при взвешивании тела в жидкости; rг - плотность материала гирь. Уравнения равновесия весов при взвешивании тела сначала в воздухе при температуре t1, а затем в жидкости при температуре t запишутся в виде:

, (1.1)

, (1.2)

в которых множитель g всюду опущен. Заменяя , и имея в виду, что и - плотность материала гирь при температуре t1 и t соответственно, а объем

, (1.3)

видим, что уравнения (1.1) и (1.2) примут вид:

, (1.4)

. (1.5)

Пренебрегая малым слагаемым в первом из уравнений (1.4), получим выражение для определения массы тела

. (1.6)

Выражение для объема тела при температуре t получим, если из соотношения (1.4) вычесть (1.5) и пренебречь членом, содержащим произведение ввиду его малости,

. (1.7)

Тогда искомая плотность твердого тела при температуре t определяется отношением (1.6) к (1.7), т. е. выражением

. (1.8)

Из полученного выражения следует, что для определения плотности тела при заданной температуре t необходимо, чтобы жидкость, в которой проводят взвешивание, имела указанную температуру t. В противном случае, если взвешивание проводят, например, при температуре жидкости, равной температуре помещения (что очень удобно на практике), должен быть известен коэффициент теплового расширения исследуемого вещества для учета соответствующего изменения объема.

Считая плотности воздуха и гирь неизменными при обоих взвешиваниях (D1=D2=D, ), последние уравнения (1.6)–(1.8) можно значительно упростить:

, (1.9)

, (1.10)

, (1.11)

где Dотн=D/rг - отношение плотностей воздуха и материала гирь. Заменив массы гирь в (1.11) весами Р1 и P2, мы получим

, (1.11а)

где Р1 и Р2 - вес гири в воздухе и в жидкости.

Для определения плотности с высокой точностью необходимо знать возможные источники ошибок, способы снижения их влияния на окончательный результат. Воспользовавшись известными приемами оценок ошибок измерений [4, 19] (Приложение 1), можно на основании соотношения (1.11а) представить дисперсию величины плотности (Dr)2 в виде:

, (1.12)

в котором (DР1)2, (DD1)2, (Drж)2 и (DР2)2 - средние квадратические ошибки соответствующих величин.

Наиболее существенный вклад в величину DР1 вносит систематическая ошибка весов, обычно порядка 0,01 мг при использовании лучших аналитических весов.

Заметные ошибки вносятся из-за колебаний температуры, давления и влажности воздуха, приводящие к изменению плотности последнего, следовательно, и выталкивающей силы Архимеда Fвозд:

. (1.13)

Связанное с нестабильностью плотности воздуха D колебание DFвозд приближенно может быть оценено

. (1.14)

Согласно (1.14), DF возрастает с увеличением веса образца тем больше, чем сильнее различаются плотности материалов образца и гирь.

Величина среднеквадратической ошибки плотности эталонной жидкости Drж зависит от ее абсолютного значения rж, коэффициента объемного расширения bж и величины колебаний температуры DT: Drж=rжbжDT. Обычно rж ~1 г/ см3, bж~1×10-3 град-1, DT£ 10-2 град.

Сложности, возникающие при точном определении веса исследуемого твердого образца в эталонной жидкости Р2, связаны с необходимостью учета объема части нити подвеса, оказывающегося в жидкости, а также с колебаниями нити подвеса в воздушном потоке около весов. Влияние этих факторов можно свести к минимуму, применяя такую же нить, прикрепив ее к противоположной чашке весов, а всю установку разместив в изолированном боксе.

Другим серьезным источником ошибок при определении Р2 являются нерегулируемые колебания (изменения) силы поверхностного натяжения эталонной (вспомогательной) жидкости, в качестве которой чаще всего используется дистиллированная вода (из-за изменений ее температуры). В первом приближении величину колебаний этой силы можно оценить по соотношению

, (1.15)

где Р1 и rтв - вес и плотность исследуемого твердого образца, rж , bж и bтв - плотность, коэффициенты объемного расширения вспомогательной (эталонной) жидкости и исследуемого образца. Обычно bж » bтв »2×10-4–10-3 град-1.

Наконец, в процессе взвешивания в жидкости исследуемый образец с нитью испытывает также действие силы поверхностного натяжения f со стороны мениска жидкости, возникающей по линии контакта нити подвеса диаметром d с открытой поверхностью вспомогательной жидкости, равной

, (1.16)

где s - поверхностное натяжение жидкости, q - угол смачивания жидкостью материала нити подвеса. Следует отметить, что в (1.16) влияние угла смачивания q на f гораздо больше, чем все другие величины. Поэтому для снижения влияния колебаний q желательно использовать эталонную жидкость с малым поверхностным натяжением, слабо зависящим от температуры и чистоты, и применять очень тонкие нити, смачиваемые жидкостью. С учетом всех указанных факторов суммарную ошибку измерений Р2 можно свести до величины систематической ошибки, составляющей ~2×10-7 H.

Таким образом, общая погрешность определения плотности твердых тел методом гидростатического взвешивания может составлять не более 0,1 %.

При измерениях плотности жидкостей в качестве вспомогательного тела (эталона) применяют металлические тела, снабженные петлей для подвешивания их к нити подвеса. При этом масса и объем поплавка эталона должны быть известны с высокой точностью. Они должны иметь простую геометрическую форму (сферическую, кубическую, цилиндрическую и др.) с хорошо обработанной гладкой поверхностью, изготовляться из материалов достаточной термической устойчивости и химической инертности к исследуемым жидкостям. Можно отметить, что использование эталонов с большим объемом обеспечивает более высокую точность определения плотности. Однако при этом одновременно возрастает и минимально необходимое количество исследуемого расплава.

Уравнение равновесия рычажных весов при взвешивании эталона в исследуемой жидкости запишется в виде:

, (1.17)

где m - масса эталона, Vt - его объем при температуре t; rжt - искомая плотность жидкости при температуре t; mгж - масса гирь, уравновешивающих находящийся в жидкости эталон; Vгж - объем этих гирь; D - средняя плотность воздуха во время взвешивания. Имея в виду, что Vгж = тгж /rг, D/rг=Dотн , получим:

. (1.18)

Обычно массу и объем эталона определяют взвешиванием его на воздухе и в дистиллированной воде при температуре t, а соответствующие вычисления m и Vt производятся по (1.9), (1.10). Плотность жидкости rжt (расплава) вычисляется по (1.18).

В случаях, когда масса и объем эталона неизвестны заранее, удобно пользоваться уравнением (1.18), преобразованным таким образом, чтобы в него входили только величины, определяемые в прямых измерениях. Для этого необходимо в (1.18) подставить значения m и Vt из соотношений (1.9) и (1.10). Тогда получим:

, (1.19)

где rв - плотность воды, mгв – масса гирь, уравновешивающих эталонное тело в воде.

Принципиальная схема простейшей экспериментальной установки для изучения плотности методом гидростатического взвешивания показана на рис. 1.1. Взвешивание происходит на аналитических весах 7, установленных таким образом, чтобы емкость 4 с исследуемым металлическим расплавом 2, расположенная в печи, помещалась под ними. Поплавок 1 (эталон) на тонкой проволоке 6 подвешивается к одной из чашек весов. На установке, использовавшейся Джексоном для измерения температурных зависимостей плотности натрия, калия и их растворов (рис. 1.1), рабочий участок емкости с раствором представляет собой никелевую трубку 4 диаметром 2,5 см и длиной 38 см, на треть заполненную исследуемым расплавом 2. Никелевая трубка размещалась в металлическом термостате 3 и нагревалась электрической печью 8. Температура контролировалась термопарами 9, размещенными на дне и боковой поверхности никелевой трубки (емкости) 4.

Рис. 1.1. Принципиальная схема экспериментальной установки для измерения плотности жидких металлов методом гидростатического взвешивания: 1 – эталонный груз (поплавок); 2 – исследуемый

расплав; 3 – термостат (стальной блок); 4 – емкость (никелевый

стакан); 5 – пробка; 6 – нить подвеса; 7 – аналитические весы;

8 – электрические нагреватели; 9 и 10 – термопары

Нить подвеса 6 выходит из емкости 4 через пробку 5, которая имела трубку для подачи инертного газа, что позволяло изолировать поверхность весьма активных исследуемых жидких щелочных металлов от атмосферы (воздуха).

Хотя для уменьшения влияния поверхностного натяжения жидкости диаметр нити подвеса выбирают минимально возможным (до 10-4 м), следует подчеркнуть, что влияние силы поверхностного натяжения на границе между нитью подвеса и расплавленным металлом является одним из основных источников погрешности. Доля, обусловленная действием сил поверхностного натяжения в общем значении плотности исследуемой жидкости, определяется выражением

, (1.20)

в котором s - поверхностное натяжение расплава, d - диаметр нити подвеса, g - ускорение силы тяжести, V - объем погруженного в расплав тела (эталон, поплавок).

Сложность строгого учета роли поверхностного натяжения (ПН) состоит в том, что ПН существенно зависит от температуры, наличия примесей и других факторов. В связи с этим влияние сил ПН стараются исключить различными методическими приемами; например, проводить взвешивание поплавка (эталона), погруженного в расплав, вначале с одной нитью, а затем с двумя параллельно натянутыми нитями. Наблюдаемое при этом различие в двух взвешиваниях принимают как величину влияния ПН.

Несомненными достоинствами метода гидростатического взвешивания являются простота постановки эксперимента и возможность в одном эксперименте провести измерения плотности в широком интервале температур.

Недостатками метода гидростатического взвешивания для измерения плотности являются:

– неопределенность в значении величины термического расширения материала эталона (поплавка); для устранения его необходимо в качестве эталона использовать материалы, обеспечивающие не только вышеперечисленные условия термоустойчивости и отсутствие взаимодействия с исследуемыми расплавами, но они должны еще быть беспористыми, достаточно высокой чистоты и т. д.;

-  при исследовании плотности расплавов, обладающих значительным давлением собственных насыщенных паров (например, расплавов щелочных металлов), обнаруживается другой недостаток метода – испарение исследуемой жидкости с открытой поверхности и конденсация ее на нити подвеса, что может в значительной мере исказить результаты измерений. Оценки показывают, что неучет вышеперечисленных факторов может привести к увеличению погрешности измерений плотности описываемым методом до 1 %;

-  необходимость использования значительного количества исследуемого вещества, связанная с известными трудностями его термостатирования. В свою очередь перепады температуры в объеме жидкости могут привести к возникновению потоков тепла и массы, влияющих на поплавок, создавая помехи установлению равновесия сил.

2. Ареометрические методы измерения плотности жидкости

2.1. Одноареометрический прибор для измерения плотности жидкости

Ареометрический метод относится к наиболее распространенным и простым. Ареометр представляет собой запаянное снизу полое цилиндрическое тело, соединенное с трубчатым стержнем малого диаметра (рис. 1.2). Ареометры бывают постоянной массы и постоянного объема; при погружении в жидкость ареометр испытывает действие выталкивающей силы (закон Архимеда). По мере погружения выталкивающая сила возрастает, пока она не станет равной весу ареометра. При постоянной массе ареометра глубина погружения, при которой ареометр приходит в равновесное состояние, определяется плотностью исследуемой жидкости. Обычно массу ареометра рассчитывают таким образом, чтобы в состоянии равновесия нижняя толстая часть ареометра оказалась полностью погруженной в исследуемую жидкость, но чтобы из нее выступала тонкая верхняя трубчатая часть: чем тоньше диаметр верхней трубчатой части ареометра, тем чувствительней он к изменениям плотности и тем точнее результат измерения.

Рис. 1.2a. Ареометр постоянной массы. Рi – силы, действующие на него при погружении в исследуемую жидкость	Рис. 1.2б. Вакуумный ареометр для изучения плотности расплавов [6]

Следует отметить, что при постоянстве диаметра узкой верхней капиллярной части ареометра шкала ареометра будет равномерной, т. е. деления шкалы плотности (расстояния между двумя смежными отметками), наносимые на капилляр при градуировке ареометра, будут иметь одинаковый масштаб.

Наиболее важной проблемой ареометрического метода определения плотности расплавов является правильный учет капиллярных явлений, оказывающих большое влияние на показания прибора. В зависимости от степени смачиваемости исследуемой жидкостью материала, из которого изготовлена верхняя трубчатая часть ареометра (чаще стекло, графит и т. п.), возникающий вокруг трубочки мениск может образовать угол смачивания q<90° или q>90°, как бы увеличивая или уменьшая эффективную массу ареометра.

Оценим массу m0 мениска, представляющего собой некоторое количество жидкости, поднявшейся вдоль тонкой выступающей из исследуемого расплава части ареометра (угол q<90°), и удерживаемого силами поверхностного натяжения s, действующими на линии соприкосновения фаз:

. (1.21)

В состоянии равновесия высота поднятия h жидкости плотности r создает давление rgh. C другой стороны, в предположении полной смачиваемости (q=0) стенок выступающего стержня ареометра и равенства нулю плотности паровой фазы капиллярное давление мениска жидкости будет определяться по Лапласу величиной добавочного давления 2s /r, обусловленного искривленной поверхностью жидкости мениска. Поэтому будем иметь

, (1.22)

где r – радиус кривизны поверхности жидкости.

Обозначим в (1.21) и (1.22) величину, зависящую только от природы жидкости и называемую капиллярной постоянной, через a2:

. (1.23)

Тогда из (1.22) имеем . (1.23а)

Подставляя в (1.21) значение s из (1.23) в предположении q=0, получим

. (1.24)

Для дистиллированной воды (с капиллярной постоянной а2=7,43×10-6м2) масса мениска, образующаяся вокруг стержня ареометра диаметром 0,5 см, равна ~117×10-6 кг = 0,117 г, объем мениска .

Несмотря на кажущуюся малость полученного значения m0, расчет дополнительного погружения hдоп ареометра под действием мениска составляет

(1.25)

что дает 6×10-3м=6 мм, т. е. ареометр под действием мениска дополнительно погружается в исследуемую жидкость значительно, чем нельзя пренебречь.

Уравнение равновесия ареометра устанавливает зависимость между плотностью исследуемой жидкости и основными характеристиками ареометра. Для случая полного смачивания ареометра жидкостью и равенства температуры, при которой отградуирован прибор, температуре жидкости, силы, погружающие ареометр в исследуемую жидкость, складываются из веса ареометра Pa=mg и веса мениска Рмен=La2rg (рис. 1.2), где , d – наружный диаметр трубки 9.

Выталкивающая сила складывается из трех составляющих: веса жидкости в объеме погруженной части ареометра Рж=(V0+ ×S)rg, веса воздуха в объеме непогруженной части ареометра (стержня) и веса воздуха в объеме мениска Pвмен=La2Dg. Приравнивая силы погружения и выталкивания, получим

. (1.26)

Здесь введены следующие обозначения: m - масса ареометра; a2 - капиллярная постоянная; r - плотность исследуемой жидкости; V - объем ареометра; V0 - объем корпуса ареометра и части стержня до нижней отметки шкалы, наносимой на стержень (хвостовую часть ареометра); - расстояние от нижней метки шкалы до уровня жидкости; S - площадь сечения стержня пикнометра; L - длина окружности сечения стержня; m - масса ареометра, определяемая взвешиванием в воздухе; D - плотность воздуха; g - ускорение свободного падения.

Имея в виду, что m – VD есть масса ареометра за вычетом массы воздуха объемом, равным объему ареометра, т. е. масса ареометра m, определенная взвешиванием в воздухе, будем иметь окончательно

m+La2(r – D)=(V+ S)(r – D). (1.27)

Используемые в исследовательской практике вакуумные ареометры для прецизионных измерений плотности жидких металлов и сплавов были сконструированы и в дальнейшем усовершенствованы [5, 6]. Конструкция одного из них схематически показана на рис. 1.2a. Он представляет собой ареометр постоянного веса с вольфрамовым балластом, изготовленный из стекла в виде цельнопаяного вакуумированного прибора. Ареометр позволяет измерять плотность металлических расплавов непосредственно в вакуумированной ячейке без ее разгерметизации, чем принципиально отличается от ранее известных, в которых после каждого измерения необходимо было для определения массы извлекать исследуемый расплав из прибора.

Прибор состоит из измерительного отсека 1 с ареометром 5 и вспомогательного резервуара 3, соединенных между собой коммуникационными трубками 2 и 7. Вольфрамовый балласт (грузило) 8, размещенный на дне корпуса ареометра, и направляющая юстировочная полая трубка 6, внутри которой свободно перемещается верхний стержень ареометра 9, служат для обеспечения устойчивого равновесия при плавании ареометра в расплаве без соприкосновения его корпуса со стенками резервуара 1. Для термовакуумной обработки прибор с бункером, в котором находится исходный образец (расплав), несколько выше сужения В-В через трубку 4 подсоединяется к откачному посту (не показан на рис. 1.2а).