Словарь (стр. 12 )

Т. тв. тел имеет разл. природу в зависимости от типа тв. тела. В ди­электриках, не имеющих свободных электрич. зарядов, перенос энергии теплового движения осуществляется фононами. У тв. диэлектриков λ≈cvl, где с — теплоёмкость диэлект­рика, совпадающая с теплоёмкостью газа фононов, v~ — ср. скорость фоно­нов, приблизительно равная скорости звука, l~ — ср. длина свободного про­бега фононов. Существование опреде­лённого конечного значения l~— след­ствие рассеяния фононов на фононах, на дефектах крист. решётки (в част­ности, на границах кристаллитов и на границе образца). Температурная зависимость К определяется зависи­мостью от темп-ры с и l~.

Т. металлов определяется движе­нием и вз-ствием носителей тока - эл-нов проводимости. В общем случае для металла λ=λэ+λреш, где λреш и λэ — решёточная фононная и элект­ронная составляющие, причём при обычных темп-рах, как правило, λэ>>λреш. В процессе Т. каждый эл-н переносит при наличии grad Г энергию kТ, благодаря чему отноше­ние λэ к электрич. проводимости σ в широком интервале темп-р пропор­ционально Т (Видемана — Франца закон):

где е — заряд эл-на. В связи с тем, что у большинства металлов λреш<<λэ, в (3) можно с хорошей точностью заме­нить λэ на λ. Обнаруженные откло­нения от равенства (3) нашли свое' объяснение в неупругости столкнове­ний эл-нов. У полуметаллов Bi и Sb λреш сравнима с λэ, что связано с ма­лостью числа свободных эл-нов в них. Явление переноса теплоты в полу­проводниках сложнее, чем в диэлект­риках и металлах, т. к. для них су­щественны и λэ, и λреш, а также в свя­зи со значит. влиянием на λ примесей, процессов биполярной диффузии, пе­реноса экситонов и др. факторов. Влияние р на λ тв. тел с хорошей точностью выражается линейной за­висимостью λ от р, причём у мн. ме­таллов и минералов Я растёт с ростом р. • , Теория теплопро­водности, М., 1967; Р ей ф Ф., Статис­тическая физика, пер. с англ., М., 1972 (Берклеевский курс физики, т. 5); Б е р м а н Р., Теплопроводность твердых тел, пер. с англ., М., 1979; Гиршфельдер Д ж., Моле­кулярная теория газов и жидкостей, пер. с англ., М., 1961; Эле­ментарная физика твердого тела, пер. с англ., М., 1965; , Р а й з е р Ю. П., Физика ударных волн и высокотемпературных гидродинамических явлений, 2 изд., М., 1966.

.

ТЕПЛОСОДЕРЖАНИЕ, то же, что энтальпия.

ТЕПЛОТА, форма беспорядочного (теп­лового) движения образующих тело ч-ц (молекул, атомов, эл-нов, фотонов и т. д.); количеств. мерой Т. служит количество теплоты, т. е.

748

кол-во энергии, получаемой или отда­ваемой системой при теплообмене (при неизменных внеш. параметрах систе­мы: объёме и др.). Наряду с работой кол-во теплоты явл. мерой изменения внутренней энергии U системы. При теплообмене внутр. энергия системы меняется в результате прямых вз-ствий (соударений) молекул системы с моле­кулами окружающих тел. В отличие от U — однозначной ф-ции параметров состояния, кол-во Т., являясь лишь одной из составляющих полного изме­нения U в физ. процессе, не может быть представлено в виде разности значений к.-л. ф-ции параметров состо­яния. Следовательно, элементарное кол-во Т. (соответствующее элементар­ному изменению состояния тела) не может быть в общем случае дифферен­циалом к.-л. ф-ции параметров со­стояния. Передаваемое системе кол-во теплоты Q, как и работа А, зависит от того, каким способом система переходит из начального состояния в конечное.

При обратимых процессах, согласно второму началу термодинамики, элементарное кол-во теплоты δQ=TdS, где Т — абс. темп-ра системы, a dS — изменение её энтропии. Т. о., передача системе Т. эквивалентна пе­редаче системе определённого кол-ва энтропии. Отвод теплоты от системы эквивалентен уменьшению энтропии. В общем случае необратимых процес­сов δQ<TdS. Измеряется Q в ед. энергии: Дж, кал.

.

ТЕПЛОТА ИСПАРЕНИЯ (теплота парообразования), кол-во теплоты, к-рое необходимо сообщить в-ву в равновесном изобарно-изотермич. про­цессе, чтобы перевести его из жидкого состояния в газообразное (то же кол-во теплоты выделяется при конденсации пара в жидкость). Т. и.— частный случай теплоты фазового перехода. Различают уд. Т. и. (измеряется в Дж/кг, ккал/кг) и мольную (молярную) Т. и. (Дж/моль). В табл. приведены значения уд. Т. и. Lисп ряда в-в при норм. внеш. давлении (760 мм рт. ст., или 101325 Па) и темп-ре кипения

Tкип.

ТЕПЛОТА ПЛАВЛЕНИЯ, количество теплоты, к-рое необходимо сообщить в-ву в равновесном изобарно-изотермич. процессе, чтобы перевести его из тв. (крист.) состояния в жидкое (то же кол-во теплоты выделяется при кристаллизации в-ва). Т. п.— частный случай теплоты фазового перехода.

Различают уд. Т. п. (измеряется в Дж/кг, ккал/кг) и мольную (молярную) Т. п. (Дж/моль). В табл. приведены значения уд. Т. п. Lпл при атм. дав­лении 760 мм рт. ст. (или 101 325 Па) и темп-ре плавления Тпл.

ТЕПЛОТА ПОЛИМОРФНОГО ПРЕ­ВРАЩЕНИЯ, количество теплоты, вы­деляемое (поглощаемое) при равно­весном изобарно-изотермич. переходе

изменением энтальпии в-ва ΔH и сопро­вождаются выделением (поглощением) соответствующего кол-ва теплоты Qп. п.=ΔH. Значения Qп. п. для нек-рых полиморфных переходов приве­дены в таблице.

ТЕПЛОТА СГОРАНИЯ (теплотвор­ная способность, калорийность), ко­личество теплоты, выделяющееся при полном сгорании топлива; измеряется в джоулях или калориях. Т. с., отне­сённая к ед. массы или объёма топли­ва, наз. удельной Т. с.; для её измерения пользуются методами калориметрии. Т. с. определяется хим. составом топлива. Содержащиеся в топливе хим. элементы обознача­ются принятыми символами С, Н, О, N, S, а зола и вода — симво­лами А и W соответственно. Если вода, содержавшаяся в топливо и образовав­шаяся при сгорании водорода топлива, присутствует в конечных продуктах сгорания в виде жидкости, то кол-во выделившейся теплоты характеризу­ет высшую Т. е. (Qв); если же вода присутствует в виде пара, то Т. с. наз. низшей (Qн). Низшая и высшая Т. с. связаны соотношением: Qв=Qн+k(W+9H), где k=25 кДж/кг (6 ккал/кг).

Т. с., отнесённая к рабочей массе топлива (Qр), может быть рассчитана по эмпирич. ф-лам, напр. по ф-ле Менделеева : Qp = 81Сp+300Hp-26 (Оp-Sрл)-6(9Hp+Wp), где Sрл — в-ва из одной полиморфной модифика­ции в другую (см. Полиморфизм). Т. п. п.— частный случай теплоты фазового перехода. Полиморфные моди­фикации существуют у тв. крист. в-в и жидких кристаллов. Модификации одного и того же в-ва различаются структурой крист. решётки и явл. устойчивыми в определённом интер­вале значений темп-р, давлений и др. внеш. параметров. Переходы из одной модификации в другую связаны с

содержание в рабочей массе топлива летучей серы. Для сравнит. расчётов широко пользуются т. н. условным топливом с уд. Т. с. 29308 кДж/кг (7000 ккал/кг), что в 4,87 раза ниже уд. Т. с. водорода (142 868 кДж/кг). В табл. (стр. 750) приведены значе­ния Qрн (МДж/кг) и ж а р о п р о-

749

и з в о д и т е л ь н о с т и  Та — темп-ры, достигаемой при полном сго­рании  топлива  в  воздухе.

Наряду с природным органич. топ­ливом в совр. технике (напр., в раке­тах) широко применяют особые виды топлива, для к-рых значения Qрн су­щественно выше, чем для природных топлив.

ТЕПЛОТА ФАЗОВОГО ПЕРЕХОДА, количество теплоты, к-рое необходимо сообщить в-ву (или отвести от него) при равновесном изобарно-изотермич. пе­реходе в-ва из одной фазы в другую {фазовом переходе I рода — кипении, плавлении, кристаллизации, полиморф­ном превращении и т. п.). Для фазо­вых переходов II рода Т. ф. п. равна нулю. Равновесный фазовый переход при данном давлении происходит при пост. темп-ре — температуре фазо­вого перехода. Т. ф. п. равна произве­дению темп-ры фазового перехода на разность энтропии в двух фазах, между к-рыми происходит переход. Различают уд. и мольную (молярную) Т. ф. п., отнесённые соответственно к 1 кг и 1 молю в-ва (см. Теплота испа­рения, Теплота плавления, Теплота полиморфного превращения).

ТЕРА... (от греч. teras — чудовище), приставка к наименованию ед. физ. величины для образования наимено­вания кратной единицы, равной 1012 исходных ед. Сокр. обозначение — Т. Пример: 1 ТН (тераньютон)=1012 Н.

ТЕРМАЛИЗАЦИЯ НЕЙТРОНОВ, пос­ледняя стадия процесса замедления нейтронов. При уменьшении кинетич. энергии нейтронов до величин <1 эВ скорость нейтронов становится сравнимой со скоростью теплового дви­жения атомов и молекул среды. Обмен энергией между ними и ней­тронами приводит к установлению равновесного Максвелла распределе­ния нейтронов по скоростям. Однако из-за ряда факторов (тепловое движе­ние и хим. связь атомов, поглощение нейтронов ядрами, конечные размеры системы и др.) энергетич. спектры нейтронов в замедлителях всё же отли­чаются от равновесных.

• Термализация нейтронов, пер. с англ., М., 1964; Спектры медленных нейтронов, пер. с англ., М., 1971. См. также лит. при. ст. Нейтронная физика.

ТЕРМИЧЕСКАЯ  ИОНИЗАЦИЯ,  см. в  ст.  Ионизация.

ТЕРМИЧЕСКИЕ КОЭФФИЦИЕНТЫ, величины, характеризующие измене­ние к.-л. параметра, входящего в термич. уравнение состояния термоди­намич. системы (объёма V, давления р), в зависимости от др. параметра (давления р, темп-ры Т) в определён­ном термодинамич. процессе. Разли­чают изотермич. коэфф. сжатия (изотермич. сжимаемость) βT=-1/V(дV/дp)T; адиабатный коэфф. сжа­тия  (адиабатич.  сжимаемость)  βS=-1/V(дV/дp)S,  изохорный коэфф. дав­ления γ=1/p(др/дТ)V  и  изобарный коэфф.  расширения (коэфф. объёмного расширения) α=1/V(дV/дТ)р.