Словарь (стр. 23 )

Рис. 2. Угл. распреде­ление тормозного из­лучения при ультрарелятив. нач. энергиях эл-нов Т e>>meс2.

на электронных ускорителях. Т. и. частично поляризовано.

Дальнейшее уточнение теории Т. и. достигается учётом экранирования кулоновского поля ядра ат. эл-нами. По­правки на экранирование, существен­ные при Te>>mec2 и оγ<<Te, приво­дят к снижению вероятности Т. и. (т. к. при этом эфф. поле меньше кулоновского поля ядра).

На св-ва Т. и. при прохождении эл-нов через в-во влияют эффекты, свя­занные со структурой среды и много­кратным рассеянием эл-нов. При Те>>100 МэВ многократное рассеяние сказывается ещё и в том, что за время, необходимое для излучения фотона, эл-н проходит большое расстояние и может испытать столкновения с др. атомами. В целом многократное рас­сеяние при больших энергиях приво­дит в аморфных в-вах к снижению ин­тенсивности и расширению пучка Т. и.

Рис. 3. Поляри­зация Р (верхняя кривая) и энерге­тич. спектр (ниж­няя кривая) фото­нов тормозного излучения как ф-ция ξγв ед. полной нач. энер­гии эл-на ξe= Te+mec2 для ξe=1 ГэВ (ин­тенсивность I да­на в произволь­ных единицах).

При прохождении эл-нов больших энергий через кристалл возникает их дифракция — появляются резкие мак­симумы в спектре Т. и. и увеличивает­ся степень поляризации (рис. 3).

Причиной значит. Т. и. может быть тепловое движение в горячей разреж. плазме (с темп-рой 105—106К и выше). Элем. акты Т. и., наз. в этом случае тепловым, обусловлены столкновения­ми заряж. ч-ц, из к-рых состоит плазма. Косм. рентг. излучение, наблюде­ние к-рого стало возможным с появле­нием искусств. спутников Земли, час­тично (а излучение нек-рых дискр. рентг. источников, возможно, пол­ностью) является, по-видимому, теп­ловым Т. и.

763

•, , Квантовая электродинамика, 3 изд., М., 1969; , , Излучение релятивистских электронов, М., 1973; , , Работа с пучком тормозного излуче­ния, М., 1964; , Тер­нов И. М., Релятивистский электрон, М., 1974. 

.

ТОРР (торр, Torr), наименование вне­системной ед. давления, равной 1/760 физической (нормальной) атмосферы; то же, что миллиметр ртутного стол­ба. Названа в честь итал. учёного Э. Торричелли (Е. Torricelli).

ТОРРИЧЕЛЛИ ФОРМУЛА, определя­ет скорость истечения жидкости из ма­лого отверстия в открытом сосуде: v=√(2gh), где h — высота уровня жид­кости, отсчитываемая от центра от­верстия, g — ускорение свободного па­дения. Впервые установлена итал. учё­ным Э. Торричелли (1641). Из Т. ф. следует, что скорость истечения жид­кости из отверстия одинакова для всех жидкостей и зависит лишь от высоты, с к-рой жидкость опустилась, т. е. равна скорости свободного падения тела с той же высоты. Действительная же скорость истечения несколько от­личается от скорости, определяемой Т. ф.: она зависит от формы и размера отверстия, от вязкости жидкости и величины расхода. Для учёта этих об­стоятельств в Т. ф. вводят поправочный множитель φ, меньший единицы; тог­да ф-ла приобретает вид: v=φ√(2gh). Множитель φ наз. коэфф. скорости при истечении жидкости из отверстия; для малого круглого отверстия при боль­ших Рейнольдса числах он равен 0,94— 0,99. Значения φ для отверстий др. форм и размеров приводятся в гидравлич. справочниках.

ТОРРИЧЕЛЛИЕВА ПУСТОТА, без­воздушное пространство над свобод­ной поверхностью жидкости в закры­том сверху резервуаре. Если длинную стеклянную трубку, закрытую с од­ного конца, наполнить ртутью и опус­тить свободным концом в чашку с ртутью, то при достаточной длине трубки уровень ртути в ней понизится и над поверхностью ртути образуется пустота. Это явление впервые объяс­нил итал. учёный Э. Торричелли (1643): давление атмосферы, действую­щее на поверхность ртути в чашке, уравновешивается весом столба ртути в трубке. Высота этого столба на уров­не моря составляет ок. 760 мм, и если трубка имеет большую длину, то над поверхностью ртути образуется пусто­та. Т. о., было доказано существование атмосферного давления; кроме того, Торричелли доказал возможность из­мерять это давление, ему же принадле­жит заслуга создания барометра.

ТОЧЕЧНАЯ ГРУППА симметрии кри­сталлов (класс кристаллов), совокуп­ность операций симметрии, совмещаю­щих кристалл с самим собой, при к-рых одна (особая) точка кристалла

остаётся неподвижной (трансляции от­сутствуют). Т. г. описывают внеш. форму (огранку) кристаллов. Сущест­вует 32 Т. г. симметрии. См. Симмет­рия кристаллов.

ТОЧНОСТИ КЛАССЫ, см. Классы точности.

ТОЧНОСТЬ меры измерительного при­бора, степень близости значений меры или показаний измерительного прибо­ра к истинному значению величины, воспроизводимой мерой или измеряе­мой при помощи прибора. Точные меры или измерит. приборы имеют малые погрешности, как систематические, так и случайные. См. Классы точности.

.

ТОЧНОСТЬ ИЗМЕРЕНИЙ, характери­стика качества измерений, отражаю­щая степень близости результатов из­мерений к истинному значению изме­ряемой величины. Чем меньше резуль­тат измерения отклоняется от истин­ного значения величины, т. е. чем меньше его погрешность, тем выше Т. и., независимо от того, является ли погрешность систематической, слу­чайной или содержит ту и другую со­ставляющие (см. Погрешности изме­рений). Иногда в кач-ве количеств. оценки Т. и. указывают погрешность, однако погрешность — понятие, про­тивоположное точности, и логичнее в качестве оценки Т. и. указывать об­ратную величину относит. погрешно­сти (без учёта её знака). Напр., если относит. погрешность равна ±10-5, то точность равна 105.

.

ТРАЕКТОРИЯ (от позднелат. trajectorius — относящийся к перемеще­нию), непрерывная линия, к-рую опи­сывает точка при своём движении. — прямая линия, движение точки наз. прямолинейным, в противном случае — криволи­нейным. свободной матери­альной точки зависит от действующих на точку сил, нач. условий движения и от того, по отношению к какой системе отсчёта движение рассматривает­ся; для несвободной точки вид Т. за­висит ещё от наложенных связей (см. Связи механические).

Рис.  1.  Параболич.  траектория.

Напр., по отношению к Земле (если пренебречь её суточным вращением) Т. свободной материальной точки, от­пущенной без нач. скорости и движу­щейся под действием силы тяжести, будет прямая линия (вертикаль), а если точке сообщить нач. скорость v0, не направленную вдоль вертикали, то при отсутствии сопротивления воз­духа её Т. будет парабола (рис. 1).

Т. точки, движущейся в центр. поле тяготения, в зависимости от величины нач. скорости может быть эллипс, парабола или гипербола (в частных

Рис.  2.  Виды траекторий в поле тяготения Земли.

случаях — прямая линия или окруж­ность). Так, в поле тяготения Земли, если считать его центральным и прене­бречь сопротивлением среды, Т. точ­ки, получившей вблизи поверхности Земли нач. скорость v0, направленную горизонтально (рис._2), будет: окруж­ность, когда v0=√(gR)≈7,9 км/с (пер­вая косм. скорость); эллипс, когда √(2gR) >v0>√(gR); парабола, когда v0=√(2gR)≈11,2 км/с (вторая косм. ско­рость); гипербола, когда v0>√(2gR). Здесь R — радиус Земли, g — уско­рение силы тяготения вблизи земной поверхности, а движение рассматри­вается по отношению к осям, переме­щающимся вместе с центром Земли поступательно относительно звёзд; для тела (напр., спутника) всё сказанное относится к Т. его центра тяжести. Если же направление v0 не будет ни горизонтальным, ни вертикальным, то при v0<√(2gR) Т. точки будет пред­ставлять собой дугу эллипса, пересе­кающую поверхность Земли; таковы Т. центра тяжести баллистич. ракет.