Словарь (стр. 9 )

~10-4 для мюонов (μ- и μ+ ), ~10-3 для К--, К+ - мезонов. Равен­ство времён жизни ч-ц и античастиц проверено с точностью, не превышаю­щей 10-3, а равенство аномальных магн. моментов — с точностью ~10-5 для μ-, μ+ и е-, е+ . Точность сравне­ния спектров и поляризации в распа­дах ч-ц и античастиц, по-видимому, не превышает 10-2. Нарушение СРТ-инвариантности, если бы оно было обнаружено на опыте, повлекло бы за собой изменения основ квант. теории поля, «разорвало» бы связь между ч-цами и античастицами. В рамках традиц. квант. теории поля основания Т. СРТ (релятив. инвариантность, ло­кальность вз-ствия, связь спина и статистики и др.) таковы, что пока не видно, как можно было бы пожертво­вать хотя бы одним из них, не изменив радикально всю теорию. В не меньшей степени это справедливо и в отношении аксиоматической теории поля.

• , Следствия СРТ-инвариантности и эксперимент, «УФН», 1968, т. 95, в. 4; , Теоретические основы СРТ-теоремы, там же, в. 3. 

.

ТЕОРИЯ  ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ,  см. Относительности  теория.

ТЁПЛЕРА МЕТОД, см. Теневой метод.

«ТЕПЛОВАЯ СМЕРТЬ» ВСЕЛЁННОЙ, ошибочный вывод о том, что все виды энергии во Вселенной в конце концов должны перейти в энергию теплового движения, к-рая равномерно распре­делится по в-ву Вселенной, после чего в ней прекратятся все макроскопич. процессы. Этот вывод был сформули­рован нем. физиком Р. Клаузиусом (1865) на основе второго начала термо­динамики. Согласно 2-му началу, лю­бая физ. система, не обменивающаяся энергией с др. системами (для Все­ленной в целом такой обмен, очевидно, исключён), стремится к наиболее ве­роятному равновесному состоянию - к состоянию с максимумом энтропии. Такое состояние соответствовало бы «Т. с.» В. Ещё до создания совр. кос­мологии были сделаны многочисл. по­пытки опровергнуть вывод о «Т. с.» В. Наиболее известна из них флуктуац. гипотеза австр. физика Л. Больцмана (1872), согласно к-рой Вселенная из­вечно пребывает в равновесном изотермич. состоянии, но по закону случая то в одном, то в другом её месте иногда происходят отклонения от этого состояния; они происходят тем реже, чем большую область захватывают и чем значительнее степень отклонения. Совр. космологией установлено, что ошибочен не только вывод о «Т. с.» В., но ошибочны и ранние попытки его опровержения. Связано это с тем, что не принимались во внимание сущест­венные физ. факторы, и прежде всего тяготение. С учётом тяготения одно­родное изотермич. распределение в-ва не явл. наиболее вероятным и не соответствует максимуму энтропии. Наблюдения показывают, что Вселен­ная резко нестационарна. Она расши­ряется, и почти однородное в начале

744

расширения в-во в дальнейшем под действием сил тяготения распадается на отд. объекты, образуются скопления галактик, галактики, звёзды, планеты. Все эти процессы естественны, идут с ростом энтропии и не требуют нару­шения законов термодинамики. Они и в будущем с учётом тяготения не приведут к однородному изотермич. состоянию Вселенной — к «Т. с.» В. Вселенная эволюционирует, оста­ваясь всегда нестатичной.

• , Нови­ков И. Д., Строение и эволюция Вселен­ной, М., 1975. 

.

ТЕПЛОВАЯ ТРУБА, теплопередающее устройство, способное передавать большие тепловые мощности при малых градиентах темп-ры. Т. т. представ­ляет собой герметизиров. конструк­цию (трубу), частично заполненную

жидким теплоносителем (рис.). В на­греваемой части Т. т. (в зоне нагрева, или зоне испарения) жидкий теплоно­ситель испаряется с поглощением теп­лоты, а в охлаждаемой (зоне охлажде­ния, или зоне конденсации) -- пар, перетекающий из зоны испарения, кон­денсируется с выделением теплоты. Движение пара в Т. т. происходит за счёт разности давлений насыщенного пара, определяемой разностью темп-р в зонах. Возвращение жидкости в зону испарения осуществляется либо за счёт внеш. воздействий (напр., силы тяжести), либо под действием разно­сти капиллярных давлений по капил­лярной структуре (фитилю), располо­женной чаще всего на стенках. Т. т. с капиллярной структурой для воз­врата жидкости могут работать неза­висимо от внеш. воздействий, именно этот тип Т. т. наиболее распространён. Эфф. теплопроводность Т. т. (отноше­ние плотности теплового потока через Т. т. к падению темп-ры на ед. длины трубы) в десятки тысяч раз больше, чем теплопроводность Cu, Ag или Al, и достигает ~107 Вт/(м•К). Малый вес, высокая надёжность и автономность работы Т. т., большая эфф. теплопро­водность, возможность использова­ния в качестве термостатирующего устройства обусловили широкое применение Т. т. в энергетике, хим. технологии, косм. технике, электро­нике и др.

• Елисеев  В.  Б.,  Сергеев  Д.  И., то такое тепловая труба?, М., 1971; Тепло­вые трубы,  пер.  с англ.  и нем.,  М.,  1972; Дан  П.,  Рей  Д.,  Тепловые  трубы, пер. с англ., М.,  1979. 

С.  П.  Малышенко.

ТЕПЛОВАЯ ФУНКЦИЯ, то же,  что энтальпия.

ТЕПЛОВИДЕНИЕ, получение види­мого изображения тел по их тепловому (инфракрасному) излучению, собст­венному или отражённому; использу­ется для определения формы и место­положения объектов, находящихся в темноте или в оптически непрозрач­ных средах. Особенность наблюдения в ИК области спектра состоит в отсут­ствии тёмного фона — все окружаю­щие тела испускают тепловое излуче­ние, сравнимое по плотности (при комнатной темп-ре и длине волны излу­чения λ=10 мкм) с солнечным светом. Если бы человеч. глаз был чувстви­телен к ИК излучению, он был бы ослеплён излучением окружающих его тел. Кроме того, было бы невоз­можно наблюдать радиац. контрасты, поскольку даже разность темп-р в 1 °С создаёт (при λ=10 мкм) контраст ~1%, а минимально наблюдаемый глазом контраст составляет 2%. По­этому разрабатываются спец. чувст­вительные приёмники теплового излу­чения (см. Приёмники оптического излучения), в к-рых ИК излучение объекта преобразуется в видимое изображение. Изменение темп-ры поверхности тела, различие в излучательной способности (см. Планка за­кон излучения) разных его деталей соответствуют наблюдаемому изобра­жению.

Первые системы Т. были созданы в 30-х гг. 20 в., в них в качестве приёмников ИК излучения использо­вались болометры и термопары, преоб­разующие тепловое излучение в элек­трич. сигналы, к-рые затем подава­лись на вход электроннолучевой труб­ки и наблюдались на люминесцентном экране. В совр. системах Т., т. н. тепловизорах, с оптико-механич. сканированием излучение от отдельных точек объекта, находящих­ся в поле обзора, попеременно направ­ляется оптич. системой на приёмник, преобразующий его в электрич. сиг­налы, к-рые усиливаются и воспроиз­водятся на экране индикатора. Обычно индикатор показывает не саму яр­кость, а только изменение яркости относительно среднего уровня. Это позволяет достичь высокого контраста в изображении при весьма малых различиях в темп-ре (до 0,01 —0,001 °С) между деталями объекта наблюдения либо между объектом и фоном.

В качестве приёмников в теплови­зорах успешно используют не только тепловые, но и охлаждаемые фото­электрич. приёмники (напр., на ос­нове InSb или HgCdTe2), к-рые вос­принимают излучение с λ, до 5—6 мкм, а также пироэлектрич. приёмники, действие к-рых основано на темпера­турной зависимости спонтанной поля­ризации пироэлектриков. Пироэлект­рич. приёмники обладают высокой чувствительностью, что позволяет по­лучать с их помощью видимые изобра­жения объектов, находящихся на расстоянии 10—15 км и имеющих темп-ру, лишь на 1—2 °С отличающуюся от темп-ры окружающей среды.

В 70-х гг. были созданы принципи­ально новые, более простые устройства Т., в к-рых тепловое изображение объекта непосредственно, без преобра­зования в электрич. сигналы, проеци­руется на экран, покрытый тонким слоем вещества, меняющего свои оп­тич. хар-ки (коэфф. отражения или пропускания, интенсивность или цвет свечения и т. п.) под воздействием теплового излучения. На экранах таких устройств можно наблюдать ви­димые изображения объектов и фото­графировать их. В качестве температурно-чувствительных в-в использу­ются жидкие кристаллы, крист. лю­минофоры, полупроводниковые плён­ки, магнитные тонкие плёнки и т. д.

Интенсивность теплового излуче­ния тела, достигающая приёмника из­лучения, определяется не только темп-рой тела и его излучательной способ­ностью, но и ослаблением, вносимым атмосферой. «Окна» прозрачности атмосферы в ИК области спектра на­ходятся в областях 3,5—5,5 мкм и 7,5—12 мкм, поэтому в этих диапа­зонах обычно и работают совр. тепло­визоры.

Т. применяется для диагностики в медицине, в навигации, геол. развед­ке, дефектоскопии, при науч.-технич. исследованиях тепловых процессов и т. д.

• , Инфракрасная техника, Л., 1973; Ллойд Дж., Системы тепловидения, пер. с англ., М., 1978; , Теоретические основы оптико-электронных приборов, Л., 1977.

ТЕПЛОВОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ (темпера­турное излучение), эл.-магн. излуче­ние, испускаемое в-вом и возникающее за счёт его внутр. энергии (в отличие, напр., от люминесценции, к-рая воз­буждается внеш. источниками энер­гии). Т. и. имеет сплошной спектр, положение максимума к-рого зависит от темп-ры в-ва. С её повышением воз­растает общая энергия испускаемого Т. и., а максимум перемещается в область малых длин волн. Т. и. испус­кает, напр., поверхность накалённого металла, земная атмосфера и т. д.

Т. и. возникает в условиях деталь­ного равновесия в в-ве (см. Детального равновесия принцип) для всех безызлучательных процессов, т. е. для разл. типов столкновений ч-ц в газах и плазме, для обмена энергиями элек­тронного и колебат. движений в тв. телах и т. д. Равновесное состояние в-ва в каждой точке пр-ва — состояние локального термодина­мического  равновесия (ЛТР) — при этом характеризуется значением темп-ры, от к-рого зависит Т. и. в данной точке.