Словарь (стр. 16 )

В бинарной смеси при пост. давле­нии  в  отсутствие  внеш.  сил полный диффуз.  поток  в-ва  равен: ji= - nD12grad ci-n(Dτ/T)gradT, где  D12 — коэфф.  диффузии,  Dτ — коэфф. Т., n — число ч-ц смеси в ед. объёма,  ci=ni/n — концентрация  ч-ц i-того компонента (i=1, 2). Распреде­ление  концентрации  в  стационарном состоянии может быть найдено из ус­ловия  ji=0,  откуда 

gradci=-(kT/T)gradT,  где  kT=DT/Dl2— термодиффуз.  отношение,  пропорц. произведению  концентраций  компо­нент.

Коэфф. Т. сильно зависит от межмо­лекулярного взаимодействия, поэтому его изучение позволяет исследовать межмол. силы в газах.

•  Г р ю  К.  Э.,  И б б с  Т.  Л., Терми­ческая диффузия в газах, пер. с англ., М., 1956.  См. также лит. при ст.  Термодинами­ка неравновесных процессов. 

Д.  Н.  Зубарев.

ТЕРМОИОННАЯ ЭМИССИЯ,  то же, что  поверхностная  ионизация.

ТЕРМОЛЮМИНЕСЦЕНЦИЯ, люми­несценция, возникающая при нагрева­нии вещества, предварительно воз­буждённого светом или жёстким из­лучением. Наблюдается у многих кристаллофосфоров, минералов, не­которых стёкол и органических лю­минофоров. рекомбинационный. При нагревании люмино­фора эл-ны, захваченные ловушка­ми, освобождаются и происходит из­лучат. рекомбинация их с ионизиро­ванными при возбуждении центрами люминесценции. Т. применяется при исследовании энергетич. спектра элек­тронных ловушек в тв. телах, а также в минералогии для исследования цен­тров люминесценции, минералов, оп­ределения возраста пород и условий их образования.

ТЕРМОМАГНИТНЫЕ МАТЕРИАЛЫ, ферромагнитные сплавы с сильной за­висимостью намагниченности насыще­ния Js от темп-ры Т в заданном магн. поле. Это св-во проявляется вблизи Кюри точки 6 сплава, где тепловое движение ч-ц в-ва дезориентирует их магн. моменты (у большинства приме­няемых сплавов значения 0 лежат меж­ду 0 и 200°С). Т. м. применяют гл. обр. в кач-ве магн. шунтов или магн. добавочных сопротивлений. Включе­ние таких элементов в магнитные цепи позволяет компенсировать изменения магн. потока в цепи, вызванные тем­пературными изменениями электрич. сопротивления обмоток магнита, ве­личины возд. зазора магнита и т. д. Т. м. применяются также в реле, мо­мент срабатывания к-рых зависит от Т.

Т. м. обычно подразделяют на две группы: термомагнитные (компенса­ционные) сплавы (ТКС) и многослой­ные термомагнитные (компенсацион­ные) материалы (ТКМ). К ТКС отно­сятся сплавы Ni—Fe—Cr (компенсато­ры), Ni—Cu (кальмаллои), Ni—Fe (термаллои). К преимуществам ком­пенсаторов относится обратимость св-в в диапазоне темп-р ±70°С, хорошая воспроизводимость хар-к (в частности, зависимость Js от Т), несложная меха­нич. обработка. ТКМ обладают рядом преимуществ по сравнению с ТКС: возможность расчёта магн. св-в и раз­нообразие хар-к, достижение насыще­ния (Js) в слабых полях, слабая зави­симость насыщения от поля.

• , Тео­рия магнетизма, магнитные материалы и элементы, М., 1972; Прецизионные сплавы. Справочник, М., 1974.

ТЕРМОМАГНИТНЫЙ ЭФФЕКТ, то же, что Риги — Ледюка эффект.

ТЕРМОМЕТР СОПРОТИВЛЕНИЯ, прибор для измерения температуры, принцип действия к-рого основан на зависимости электрич. сопротивления металлов, сплавов и ПП от темп-ры (на увеличении сопротивления R с повышением темп-ры Т у металлов и обратной зависимостью R от Т у полупроводников).

Широкое распространение получили Т. с. из чистых металлов, особенно Pt (температурный коэфф. сопротивле-

754

яия  α=(R100°C-R0°C)/100R0°C =0,0039 K-1) и

Cu(α=0,0044 К-1), к-рые конструк­тивно представляют собой металлич. проволоку или ленту, намотанную на жёсткий каркас из электроизолирую­щего материала (кварц и др.). Плати­новые Т. с. применяют для измерения темп-р в пределах от -263 до 1064°С, медные — от -50 до 180°С. Т. с. техн. применения работают в комплекте с мостами измерительными, потенцио­метрами, логометрами, шкалы к-рых градуированы непосредственно в °С. При помощи высокоточных платино­вых Т. с. воспроизводится Междуна­родная практическая температурная шкала, проводятся точные измерения темп-ры и градуировка др. термомет­ров в диапазоне 14—900 К.

с. (углерод­ные, германиевые и др.) применяются для измерений низких температур (0,1—100 К). При темп-рах выше 100 К применение полупроводниковых Т. с. ограничено (сказываются их не­стабильность и разброс индивидуаль­ных характеристик). 9 См. лит. при ст. Термометрия.

Д.  И.  Шаревская.

ТЕРМОМЕТРИЯ, раздел физики, по­свящённый методам и средствам изме­рения темп-ры. — раздел метрологии, в задачи к-рого входит обеспечение единства темпера­турных измерений: установление тем­пературных шкал, создание эталонов, разработка методик градуировки и поверки приборов для измерения темп-ры.

Темп-ра не может быть измерена не­посредственно. Об изменении темп-ры судят по изменению других физ. св-в тел (объёма, давления, электрич. со­противления, эдс, интенсивности из­лучения и др.), однозначно с ней свя­занных (т. н. термометрич. св-в). Лю­бой метод измерения темп-ры связан с определением температурной шкалы.

Методы измерения темп-ры различ­ны для разных диапазонов измеряе­мых темп-р, они зависят от условий измерений и требуемой точности. Их можно разделить на две осн. группы методов: контактные (собственно тер­мометрия) и бесконтактные (Т. излуче­ния, или пирометрия). Для контакт­ных методов характерно то, что прибор, измеряющий темп-ру среды, дол­жен находиться с ней в тепловом рав­новесии, т. е. иметь с ней одинаковую темп-ру. Осн. узлами всех приборов для измерения темп-ры являются чув­ствит. элемент, где реализуется термо­метрич. св-во, и связанный с ним изме­рит. прибор (см. Термометры).

Измерит. приборы, к-рыми опреде­ляют значения термометрич. св-ва (ма­нометры, потенциометры, логометры, измерит. мосты, милливольтметры и т. д.), наз. вторичными прибо­рами. Точность измерения темп-ры зависит от точности вторичных при­боров, шкалы к-рых обычно градуиро­ваны в °С.

В диапазоне криогенных (ниже 120 К) и сверхнизких (ниже 1 К) темп-р, кроме обычных методов изме­рения темп-р, применяют специфич. методы. Это — магнитная термомет­рия, (диапазон 0,006—30 К; точность до 0,001 К); метод, основанный на температурной зависимости Мёссбауэра эффекта (ниже 1 К); метод термо­шумового термометра с преобразо­вателем на Джозефсона эффекте (ниже 1 К). Особо сложно при измерении сверхнизких темп-р осуществить те­пловой контакт между термометром и средой.

Для обеспечения единства темпера­турных измерений служит Гос. эталон единицы темп-ры кельвина, что позво­ляет в диапазоне 1,5—2800 К воспро­изводить Междунар. практич. темпе­ратурную шкалу (МПТШ-68). Путём сравнения с эталоном значения темп-р передаются образцовым приборам, по к-рым градуируются и проверяются рабочие приборы для измерений темп-р. Образцовыми приборами явл. германиевые (1,5—13,8 К) и платиновые [13,8—903,9 К (630,7°С)] термометры сопротивления, платинородий (90% Pt, 10% Rh)—платиновая термопара (630,7—1064,4 °С) и оптич. пирометр (выше 1064,4°С).

•  Попов  М.  М.,  Термометрия  и ка­лориметрия,  2 изд., М.,  1954;  Методы  из­мерения  температуры,  ч.  1—2,  М.,  1954; Температура  и  ее  измерение,  М.,  1960;

., Измерение  температур,  М.,  1970.

Д.  Н.  Астров,  Д.  И.  Шаревская.

ТЕРМОМЕТРЫ (от греч. therme — тепло и metreo — измеряю), приборы для измерения температуры посредст­вом контакта с исследуемой средой. появились в кон. 16 — нач. 17 вв. (термоскоп Г. Галилея, 1597; спиртовые флорентийские Т. и др.), сам термин «Т.» — в 1636,

осн. на разл. физ. явле­ниях, зависящих от темп-ры: на теп­ловом расширении жидкостей, газов и тв. тел, изменении с темп-рой давления газа или насыщ. паров, электрич. сопротивления, термоэдс, магн. восприимчивости парамагнетика и др. (см. Термометрия).

Наиболее распространены жидкост­ные термометры, манометрические термометры, термометры сопротив­ления, термоэлектрич. Т. (см. Термо­пара). Для измерения низких темпера­тур применяют, кроме того, конденсац. Т., газовые термометры, акустич. Т., магн. Т. спец. на­значения, напр. гипсотермометры, ме­теорологические, глубоководные.

Иногда применяют биметаллич. Т., основанные на различии теплового расширения в-в, из к-рых изготовлены пластины их чувствит. элементов; кварцевые Т., основанные на темпера­турной зависимости резонансной час­тоты пьезокварца; ёмкостные Т., осно­ванные на зависимости диэлектрич. восприимчивости сегнетоэлектриков от темп-ры, и др.

•  См.  лит.  при  ст.  Термометрия.

Д.  И.  Шаревская.

ТЕРМОМЕХАНИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ (эффект фонтанирования), появление в сверхтекучей жидкости разности давлений Δр, обусловленной разно­стью темп-р Δ T (см. Сверхтекучесть). Т. э. проявляется в различии уровней жидкости в двух сосудах, сообщаю­щихся через узкую щель или капилляр и находящихся при разных темп-рах (рис., а). Другой наглядный способ

Термомеханич. эффект: а — уровень жид­кости в сосуде с нагревателем Н выше, чем в сообщающемся с ним сосуде; б — фонта­нирование гелия при освещении и нагреве порошка П, находящегося в сосуде со сверх­текучим гелием (В — гигроскопич. вата).