Словарь (стр. 20 )

759

Т. р., но дающие нейтронов, напр. ре­акции 10, 20 (табл. 1).

• А р ц и м о в и ч Л. А., Управляе­мые термоядерные реакции, 2 изд., М., 1963; Ф р а н к-К а м е н е ц к и й Д. А., Физические процессы внутри звезд, М., 1959; Fowler W. А., [а. о.], Thermonuc­lear reaction rates 2, «Ann. Rev. Astron. and Astrophys.», 1975, v. 13, p. 69; Л у к ь я н о в С. Ю., Горячая плазма и управляемый ядерный синтез, М., 1975. .

ТЕРМОЯДЕРНЫЙ РЕАКТОР, раз­рабатываемое в наст. время (80-е гг.) устройство для получения энергии за счёт реакций синтеза лёгких ат. ядер, происходящих при очень высоких темп-рах (~108 К). Осн. требование, к-рому должен удовлетворять Т. р., заключается в том, чтобы энерговыде­ление в результате термоядерных реак­ций с избытком компенсировало за­траты энергии от внеш. источников на поддержание реакции.

Различают два типа Т. р. К первому типу относятся Т. р., к-рым необходи­ма энергия от внеш. источников толь­ко для зажигания термояд. реакций. Далее реакции поддерживаются за счёт энергии, выделяющейся в плазме при термояд. реакциях; напр., в дейтерий-тритиевой смеси на поддержание высокой темп-ры плазмы расходуется энергия α-частиц, образующихся в ходе реакций. В стационарном режи­ме работы Т. р. энергия, к-рую несут α-частицы, компенсирует энергетич. потери из плазмы, обусловленные в основном теплопроводностью плазмы и излучением. К такому типу Т. р. относится, напр., токамак.

К др. типу Т. р. относятся реакто­ры, в к-рых для поддержания горения реакций недостаточно энергии, выде­ляющейся в виде α-частиц, а необходи­ма энергия от внеш. источников. Это происходит в тех реакторах, в к-рых велики энергетич. потери, напр. от­крытая магнитная ловушка.

Т. р. могут быть построены на осно­ве систем с магн. удержанием плазмы, таких, как токамак, стелларатор, открытая магн. ловушка и др., или систем с инерционным удержанием плазмы, когда в плазму за короткое время (10-8—10-7 с) вводится энергия (либо с помощью излучения лазера, либо с помощью пучков релятив. эл-нов или ионов), достаточная для возникновения и поддержания реак­ций. Т. р. с магн. удержанием плазмы может работать в квазистационарном или стационарном режимах. В случае инерционного удержания плазмы Т. р. должен работать в режиме коротких импульсов.

Т. р. характеризуется коэфф. уси­ления мощности (добротностью) Q, рав­ным отношению тепловой мощности, получаемой в реакторе, к мощности затрат на её произ-во. Тепловая мощ­ность Т. р. складывается из мощности, выделяющейся при термояд. реакциях в плазме, и мощности, выделяющейся в т. н. бланкете Т. р.— специальной оболочке, окружающей плаз­му, в к-рой используется энергия термояд, нейтронов. Наиболее пер­спективным представляется Т. р., ра­ботающий на дейтерий-тритиевой сме­си за счёт большей скорости протека­ния реакций, чем при др. реакциях синтеза.

Т. р. на дейтерий-тритиевом топли­ве в зависимости от состава бланкета может быть «чистым» или гибридным. Бланкет «чистого» Т. р. содержит Li; в нём под действием нейтронов полу­чается тритий, «сгорающий» в дейте­рий-тритиевой плазме, и происходит усиление энергии термояд. реакции с 17,6 до 22,4 МэВ. В бланкете гибрид­ного Т. р. не только воспроизводится тритий, но имеются зоны, при поме­щении в к-рые 238U можно получать 239Pu (см. Ядерный реактор). Одно­временно в бланкете выделяется энер­гия, равная прибл. 140 МэВ на один термояд. нейтрон. Т. о., в гибридном Т. р. можно получать примерно в шесть раз больше энергии, чем в «чис­том» Т. р., но наличие в первом деля­щихся радиоакт. в-в создаёт обстанов­ку, близкую той, к-рая существует в яд. реакторах деления.

В.  II.  Пистунович.

ТЕРМЫ спектральные (англ. term, от лат. terminus — граница, предел), применяемые в спектроскопии вели­чины, пропорциональные энергиям стационарных состояний атомов и мо­лекул. Впервые были введены эмпи­рически при анализе закономерностей расположения линий в спектрах (см. Уровни энергии, Атомная физика).

ТЕСЛА (Тл), единица СИ магн. ин­дукции. Названа в честь физика Н. Теслы (N. Tesla). 1Тл равен магн. индукции однородного магн. поля, в к-ром на плоский контур с током, име­ющий магн. момент 1А•м2, действует максимальный вращающий момент, равный 1Н•м. Другое определение: 1Тл равен магн. индукции, при к-рой магн. поток сквозь площадку 1 м2, перпендикулярную направлению по­ля, равен 1 Вб.

ТЕСЛАМЕТР, магнитометр для изме­рения магнитной индукции или напря­жённости магнитного поля в неферромагн. среде; название от тесла — ед. СИ магн. индукции. Наиболее распро­странены индукц. Т., к-рые состоят из индукц. преобразователя (катушки) и электроизмерит. прибора. При изме­нении потокосцепления индукц. пре­образователя с магн. полем, индукцию к-рого необходимо определить, в пре­образователе возникает эдс, измеряе­мая прибором. В пост. магн. полях потокосцепление изменяется за счёт перемещения индукц. преобразователя (линейное перемещение, вращение, ви­брация и т. п.), в перем. магн. полях — за счёт изменения величины и направ­ления поля. В случае пост. полей в кач-ве измерит. приборов используют флюксметры, в случае перем. полей - вольтметры, осциллографы и т. п. См. Магнитометр.

ТЕХНИЧЕСКАЯ ЕДИНИЦА МАССЫ (т. е. м.), единица массы МКГСС сис­темы единиц, равная массе тела, к-ро­му сила 1 кгс сообщает ускорение 1м/с2; 1 т. е. м.=1 кгс•с2•м-1=9,80665 кг.

ТЕХНИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИ­КА, раздел термодинамики, занимаю­щийся приложениями законов термо­динамики в теплотехнике. К осн. проб­лемам Т. т. относятся: разработка тео­рии тепловых двигателей и установок (поршневых двигателей внутр. сго­рания, газотурбинных установок, ре­активных двигателей, атомных энер­гетич. установок и др.); разработка методов прямого преобразования теп­лоты в электрич. энергию; анализ эффективности термодинамич. циклов, применяемых в тепловых установках, а также в холодильных установках и установках для сжижения газов; изу­чение процессов теплообмена (тепло­проводности, лучистого переноса и др.), исследование теплотехн. св-в в-в и др.

• , :, Ш е й н д л и н А. Е., Техническая термодинамика, 2 изд., М., 1974. ТИНДАЛЯ ЭФФЕКТ, появление све­тящегося конуса на более тёмном фоне (конус Тиндаля) при рассеянии света с длиной волны К в мутной среде с размерами ч-ц ≈0,1λ. Назван по имени англ. физика Дж. Тиндаля (J. Tyndall), открывшего эффект; харак­терен для коллоидных систем (напр., золей металлов, табачного дыма), в к-рых ч-цы и окружающая их среда различаются по показателям прелом­ления. Т. э. лежит в основе ряда оп­тич. методов обнаружения, определе­ния размеров и концентрации коллоид­ных частиц и макромолекул.

.

ТИТАНАТ БАРИЯ, синтетич. кри­сталл, ВаТiO3, плотность 6,02 г/см3, Tпл=1625°С, мол. м. 232,96. Оптиче­ски прозрачен в области λ 0,4—7 мкм. Сегнетоэлектрик со структурой перовскита и точкой Кюри Tc=120°С; точечная группа симметрии выше Т с— m3m, ниже — 4mm. При даль­нейшем охлаждении ниже Тс проис­ходит ещё два фазовых перехода в полярные фазы: ниже 5°С переходит в класс mm и при -90°С — в класс 3m. Наиболее характерный и исследован­ный Сегнетоэлектрик. Выражены не­линейные диэлектрич., пьезоэлектри­ческие и электрические свойства. Используется гл. обр. в виде пьезокерамики (см. Пьезоэлектрические материалы).

ТИХИЙ РАЗРЯД, несамостоятельный электрический разряд в газе при плот­ности тока настолько малой, что поле между электродами не искажено объём­ным зарядом. Ионизация при Т. р. производится электронным ударом. Каждый возникший при этом эл-н вызывает а актов ионизации на едини­це длины пути к аноду, а каждый воз­никший ион, достигая катода, выбива­ет γ вторичных эл-нов. В таких усло­виях ток разряда описывается ур-ни­ем:

760

i=i0 exp(αd)/(1-γexp(αd)),

где i0 — плотность тока с катода, об­условленная внеш. ионизатором, d — расстояние между электродами. Если произведение γexp(αd) достигает еди­ницы, то Т. р. переходит в самостоя­тельный, 

.

ТЛЕЮЩИЙ РАЗРЯД, один из видов стационарного самостоятельного элек­трического разряда в газах. Проис­ходит при низкой темп-ре катода, от­личается сравнительно малой плот­ностью тока на катоде (<102 А/см2) и большим (порядка сотен В) катод­ным падением потенциала U. Т. р. может возникать при давлениях р газа от 10-4 мм рт. ст. вплоть до атмосфер­ного, однако подавляющее большинст­во исследований Т. р. проведено при р от сотых долей до неск. мм рт. ст.

Напряжение горения Т. р. зависит гл. обр. от двух параметров: произве­дения р на расстояние l между элек­тродами (pl) и плотности тока на като­де j. При токах 10-5—10-4 А осуществ­ляется переход от тёмного разряда к

Внеш. вид и распределение параметров в тлеющем разряде при относительно низком давлении: 1 — катод; 2 — астоново тёмное пр-во; 3 — астоново свечение (катодная плёнка, катодный слой); 4 — катодное тём­ное пр-во; 5 — катодное (отрицательное, тлеющее) свечение; 6 — фарадеево тёмное пр-во; 7 — положит. столб; 8 — анодная область; 9 — анод.