Словарь (стр. 7 )

к. от давления для воды позволяет по определённому эксперим. значению Ткип найти значе-

741

ние атм. давления и высоту места, где была определена Ткип, над уровнем моря.

ТЕМПЕРАТУРА ПЛАВЛЕНИЯ (Тпл), температура равновесного фазового перехода крист. (твёрдого) тела в жид­кое состояние при пост. внеш. давле­нии. Т. п.— частный случай темпера­туры фазового перехода I рода. В табл. приведены значения Т. п. ряда в-в при норм. внеш. давлении (760 мм рт. ст., или 101325 Па).

ТЕМПЕРАТУРНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ, то же, что тепловое излучение.

ТЕМПЕРАТУРНЫЕ ВОЛНЫ, перио­дич. изменения распределения темп-ры в среде, связанные с периодич. колебаниями плотности тепловых по­токов, поступающих в среду. Т. в. испытывают сильное затухание при распространении, для них характерна значит. дисперсия  зависимость

скорости их распространения от ча­стоты Т. в. Обычно коэфф. затухания Т. в. приближённо равен 2π/λ, где λ — длина Т. в. Для монохроматич. пло­ской Т. в., распространяющейся вдоль теплоизолированного стержня пост. поперечного сечения, λ связана с периодом колебаний т и коэфф. тем­пературопроводности χ соотношени­ем: λ=2√(πχτ); при этом скорость v перемещения гребней волны равна v=4πχ/λ=√(4πχ/τ). Т. о., чем меньше период колебаний (меньше длина вол­ны), тем Т. в. быстрее распространя­ются и затухают на меньших расстоя­ниях. За глубину проникновения плос­кой Т. в. в среду принимают расстоя­ние, на к-ром колебания темп-ры умень­шаются в е≈2,7 раза, равное λ/2π=√(χτ/π), т. е. чем меньше период, тем меньше глубина проникновения. Напр., глубина проникновения в почву суточных колебаний темп-ры почти в 20 раз меньше глубины проникновения сезонных колебаний. в. является одним из методов определе­ния температуропроводности, тепло­ёмкости и др. тепловых хар-к материа­лов. в. особенно удобен для измерения хар-к чистых в-в при низ­ких темп-рах.

в. в сверхте­кучем жидком Не II представляют со­бой колебания плотности квазичастиц (см. Сверхтекучесть, Второй звук).

• , Теплопроводность твердых тел, пер. с англ., М., 1964.

ТЕМПЕРАТУРНЫЕ НАПРЯЖЕНИЯ, напряжения, возникающие в теле вследствие различия темп-ры у разл. частей тела и ограничения возможно­сти теплового расширения (или сжа­тия) со стороны окружающих частей тела или со стороны других тел, ок­ружающих данное (напр., растягиваю­щие напряжения в натянутом между неподвижными опорами проводе при его охлаждении). Т. н. могут быть причиной разрушения деталей машин, сооружений и конструкций. Для предотвращения таких разрушений используют т. н. температурные ком­пенсаторы (зазоры между рельсами, зазоры между блоками плотины, катки на опорах моста и т. п.).

ТЕМПЕРАТУРНЫЕ ШКАЛЫ, сис­темы сопоставимых значений темп-ры. Темп-ру невозможно измерить непо­средственно; её значение определяют по температурному изменению к.-л. удобного для измерений физ. св-ва в-ва (см. Термометрия). Термометрич. св-вом х могут быть давление газа, электрич. сопротивление, тепловое расширение жидкости, скорость звука и т. д. При построении Т. ш. приписы­вают значение темп-ры t1 и t2 двум фиксированным температурным точ­кам х=х1 и х=х2, напр. точке плавле­ния льда и точке кипения воды. Раз­ность темп-р i2-t1 наз. основным температурным интер­валом Т. ш. Считая произвольно, что связь между выбранным термометрич. св-вом х и t линейная, и полагая для удобства t1=0, получаем для лю­бого t по установленной т. о. эмпири­ческой или условной Т. ш.

t=t2(x-x1)/(x2-x1)

Т. ш. представляет собой, т. о., кон­кретную функциональную числовую связь темп-ры со значениями измеряе­мого термометрич. св-ва. Возможно неограниченное число Т. ш., разли­чающихся по термометрич. св-ву, при­нятой зависимости t(х) и темп-рам фиксированных точек. В простейшем случае Т. ш. различаются значениями t1 и t2, принятыми для одинаковых физ. состояний. Так, в шкалах Цельсия t°С, Реомюра t°R и Фаренгейта t°F точкам плавления льда и кипения воды при норм. давлении соответствуют раз­ные значения темп-ры. Соотношение для пересчёта темп-ры из одной шкалы в другую: t°С=1,25 t°R=5/9(t°F-32). В общем случае Т. ш., различающиеся по термометрич. св-ву, существенно различны и пересчёт темп-ры от одной Т. ш. к другой без дополнит. эксперим. данных невозможен.

Принципиальный недостаток эмпирич. Т. ш.— их зависимость от термо­метрич, в-ва — отсутствует у термодинамической Т. ш., основан­ной на втором начале термодинамики. При определении термодинамич. Т. ш. исходят из Карно цикла. Если в цикле Карно тело, совершающее цикл, пог­лощает теплоту Q1 при темп-ре Т1 и отдаёт теплоту Q2 при темп-ре Т2, то отношение T1/T2=Q1/Q2 не зависит от св-ва рабочего тела и позволяет по доступным для измерений величинам Q1 и Q2 определять термодинамич. темп-ру. Дополнит. преимущество термо­динамич. Т. ш. в том, что определён­ные по ней темп-ры входят в ф-лы термодинамики, служащие основой всех теплоофиз. расчётов. Для термодина­мич. Т. ш., как и для любой другой, необходимо задать значения двух фик­сированных темп-р. Общепринято считать T1=0 при абс. нуле темп-р и T2=273,15 К в точке плавления льда при норм. давлении. Температура по термодинамич. Т. ш. измеряется в Кельвинах (К). Введение T1=0 явл. экстраполяцией и не требует реа­лизации абс. нуля. Определённая т. о. термодинамическая, или абсолют­ная, Т. ш. (шкала Кельвина) имеет единицу темп-ры, совпадающую с таковой для стоградусной шкалы Цельсия, основанной на идеальном газе и значениях tl=0°C (в точке плавления льда) и t2=100°C (в точке кипения воды). Соотношение между темп-рами по шкалам Цельсия и Кельвина Tк=t°с+273,15К. В США часто применяют термодинамич. Т. ш. Ранкина, темп-ра TR по к-рой связана с Тк. соотношением: TК = 5/9TR.

На практике при измерении темп-ры по термодинамич. Т. ш. применяют, как правило, не цикл Карно, а одно из строгих следствий второго начала термодинамики, связывающее удобно измеряемое термометрич. св-во с термо­динамич. темп-рой. В числе таких соот­ношений: законы идеального газа, восприимчивость идеального парамаг­нетика, законы излучения абсолютно чёрного тела и т. д. В широком интер­вале темп-р, примерно от точки кипе­ния гелия до точки затвердевания зо­лота, наиболее точные измерения тер­модинамич. темп-ры обеспечивает газо­вый термометр.

Для практич. целей измерять термо­динамич. темп-ру одним из указанных методов с высокой точностью невоз­можно. Поэтому значения Т по тер­модинамич. Т. ш. наносят на удобный вторичный термометр, часто более чувствительный и стабильный, чем прибор, воспроизводящий термодина­мич. Т. ш. Поскольку для термометрич. св-ва вторичного термометра, напр. электрич. сопротивления платины, нет заранее точно известной связи с Т, его градуируют по термодинамич. Т. ш. в количестве точек, достаточном для нахождения всей градуировочной кри­вой. Трудность работы с термомет­ром, измеряющим термодинамич. темп-ру, и его худшая воспроизводи-

742

мость по сравнению со вторичным тер­мометром заставляет на практике градуировать его по высокостабиль­ным реперным температурным точ­кам, таким, как тройные точки водо­рода, кислорода, аргона, точки кипе­ния этих и др. газов (напр., неона), точки затвердевания чистых металлов и др., темп-ры к-рых по термодинамич. Т. ш. заранее найдены предельно точ­ными измерениями. Вычисление всей градуировочной кривой вторичного термометра производится методами, разработанными при исследовании его термометрич. св-ва приборами, изме­ряющими термодинамич. темп-ру. Т. о. устанавливается основанная на вто­ричном термометре практическая Т. ш., совпадающая с термодинамич. Т. ш. в пределах точности измерений, воспроизводимости приборов и мето­дов вычисления градуировочной кри­вой. Если дополнительно показано, что осуществлённые т. о. градуировки всех вторичных термометров выбран­ного типа совпадают с высокой точ­ностью, то такую Т. ш. считают неза­висимой от конкретного термометра и удобной в качестве Междунар. прак­тич. Т. ш. В СССР принята Междунар. практич. Т. ш. (МПТШ-68), по к-рой градуируются все приборы для изме­рения темп-ры.

• , Термометрия и кало­риметрия, 2 изд., М., 1954; Г о р д о в А. Н., Температурные шкалы, М., 1966; Б у р д у н Г. Д., Справочник по Между­народной системе единиц, М., 1971; ГОСТ 8. 157—75. Шкалы температурные практи­ческие, М.. 1975.

, .

ТЕМПЕРАТУРНЫЙ НАПОР, разность характерных темп-р среды и стенки (или границы раздела фаз), а также 2 разл. сред, между к-рыми происходит теплообмен. н.— раз­ность темп-р среды и определённого участка поверхности раздела фаз, средний — Т. н., осреднённый по всей поверхности раздела фаз. Т. н. определяет интенсивность процессов теплопередачи. Произведение коэфф. теплопередачи и значения Т. н. опре­деляет плотность теплового потока — кол-во теплоты, переносимое в ед. времени через ед. площади поверх­ности, перпендикулярной направле­нию потока.

ТЕМПЕРАТУРОПРОВОДНОСТЬ (ко­эффициент температуропроводности), параметр, характеризующий скорость изменения темп-ры в-ва в нестационар­ных тепловых процессах; мера тепло-инерционных св-в в-ва. Численно равна отношению коэфф. теплопроводности в-ва к произведению его удельной теплоёмкости (при пост. давлении) на плотность; выражается в м2/с.

ТЕНЕВОЙ МЕТОД (Тёплера метод, шлирен-метод), метод обнаружения оптич. неоднородностей в прозрач­ных преломляющих средах и дефектов отражающих поверхностей (напр., зеркал). Т. м. применяют для исследо­вания распределения плотности воздушных потоков, образующих­ся при обтекании моделей в аэродинамических трубах, используют для проекции на экран изображений (по­лучаемых в виде оптич. неоднородно­стей) в пузырьковых камерах, в телевиз. системах проекции на большой экран и др. Т. м. предложен нем. учёным А. Тёплером в 1867.