Словарь (стр. 24 )

Пример несвободной точки — не­большой груз, подвешенный на нити (см. Маятник). Если нить отклонить от вертикали и отпустить без нач. скорости, то Т. груза будет дугой ок­ружности, а если при этом грузу сооб­щить нач. скорость, не лежащую в плоскости отклонения нити, то Т. гру­за могут быть кривые довольно слож­ного вида, лежащие на поверхности сферы (сферич. маятник), но в частном случае это может быть окружность, лежащая в горизонтальной плоскости (конич. маятник).

Т. точек тв. тела зависят от закона движения тела. При поступат. движе­нии тела Т. всех его точек одинаковы, а во всех других случаях движения эти Т. будут вообще разными для раз­ных точек тела. Напр., у колеса авто­мобиля на прямолинейном участке пути Т. точки обода колеса по отноше­нию к шоссе будет циклоида, а Т. центра колеса — прямая линия. По от­ношению же к кузову автомобиля Т. точки обода будет окружность, а центр колеса — неподвижен. имеет важное значение как при теор. исследованиях, так и при решении многих практич. задач.

.

ТРАНСЛЯЦИЯ (от лат. translatio — передача, перенесение), перенос объ­екта в пр-ве параллельно самому себе

764

на нек-рое расстояние а вдоль прямой, наз. осью Т.; характеризуется векто­ром а. Если в результате Т. объект совпадает сам с собой, то Т. явл. опе­рацией симметрии (см. Симметрия кристаллов). В этом случае Т. прису­ща объектам, периодическим в одном, двух или трёх измерениях, примерами к-рых могут служить цепные молеку­лы полимеров и кристаллы.

ТРАНСУРАНОВЫЕ ЭЛЕМЕНТЫ, химич. элементы с ат. номером Z>92, расположенные в периодич. системе элементов за ураном. Известно 15 Т. э. Из-за относительно малого времени жизни Т. э. не сохранились в земной воре. Возраст Земли ок. 5•109 лет, а период полураспада T1/2 наиб. долгоживущих Т. э. меньше 108 лет. За вре­мя существования э., воз­никшие в процессе нуклеосинтеза, либо полностью распались, либо их кол-во резко уменьшилось (до 1012 раз). В природных минералах найдены мик­роколичества 244Pu — наиб. долгоживущего Т. э. (T1/2=8•107 лет). В ура­новых рудах обнаружены следы 237Np (T1/2=2,14•106 лет) и 239Pu(T1/2=2,4•104 лет), к-рые образуются в ре­зультате яд. реакций с участием U (см. Ядерное топливо).

э. были синтезированы в нач. 40-х гг. 20 в. в Беркли (США) труппой учёных под руководством Э. Макмиллана и Г. Сиборга. Извест­но неск. способов синтеза Т. э., они связаны с облучением мишени нейтро­нами или заряж. ч-цами. Если ми­шенью служит U, то с помощью мощ­ных нейтронных потоков (образую­щихся в ядерных реакторах или при ядерном взрыве) можно получить Т. э. до элемента Fm (фермий) с Z=100 включительно. Процесс синтеза со­стоит в последоват. захвате ядром нейт­ронов, причём каждый акт захвата сопровождается увеличением массово­го числа А, приводящим к электрон­ному бета-распаду и увеличению заря­да ядра Z. Эти методы не позволяют получать ядра с Z>100. Причины — недостаточная плотность нейтронных потоков, малая вероятность захвата большого числа нейтронов и (что наиб. важно) очень быстрый радиоактивный распад ядер с 2=100. Элемент с Z=101 (менделевий) синтезирован в 1955 облучением 25399Es (эйнштейния) ускорен­ными α-частицами. Шесть элементов с Z>101 были получены в яд. реакциях с ускоренными тяжёлыми ионами.

Для синтеза далёких Т. э. используются яд. реакции слияния и деления. В первом случае ядра мишени и уско­ренного иона полностью сливаются, а избыточная энергия образовавшегося возбуждённого составного ядра сни­мается путём «испарения» нейтронов. При использовании ионов С, О, Ne и мишеней из Pu, Cm, Cf (плутония, кюрия, калифорния) образуется силь­но возбуждённое составное ядро (энер­гия возбуждения ~40 —60 МэВ). Каж­дый испаряемый нейтрон способен

унести из ядра энергию в ср. ~10—12 МэВ, поэтому для «остывания» составного ядра должно вылететь до пяти нейтронов. С испарением нейтро­нов конкурирует процесс деления воз­буждённого ядра. Для элементов с Z=104 и 105 вероятность испарения од­ного нейтрона в 500—1000 раз меньше вероятности деления, т. е. доля ядер, к-рые «выживают» в результате снятия возбуждения, составляет всего 10-8—10-10 от полного числа ядер мишени, слившихся с ч-цами. Это явл. причиной того, что за 20 лет синтезировано все­го шесть новых элементов (от Z=102 до Z=107). При бомбардировке плотно упакованных устойчивых ядер Pb ионами Ar, Ti, Cr энергия ионов рас­ходуется на «распаковку» составного ядра, и энергия возбуждения оказы­вается низкой (всего 10—15 МэВ), так что для его снятия достаточно ис­парения одного-двух нейтронов. Это позволило осуществить синтез ядер с Z=100, 104, 106 и 107.

В 1965 предложил ис­пользовать для синтеза Т. э. деление ядер под действием тяжёлых ионов(Хе, U). Осколки деления имеют симмет­ричное распределение по массе и за­ряду с большой дисперсией. Следова­тельно, в продуктах деления можно обнаружить элементы с Z значительно большим, чем 1/2 суммы Z элемента-ми­шени и Z бомбардирующего иона. Распределение осколков деления ста­новится шире по мере использования всё более тяжёлых ч-ц (см. Деление атомного ядра).

Т. э. испытывают все виды радиоак­тивного распада. Однако процессы β-распада относительно медленные, и их роль невелика при распаде ядер с 2>100, имеющих короткие времена жизни относительно α-распада и спон­танного деления. С ростом Z конкурен­ция между спонтанным делением, а - и β-распадами становится всё более за­метной. Нестабильность относительно спонтанного деления должна, очевид­но, определять границу периодич. системы элементов. Если период полу­распада для спонтанного деления 92U 1016 лет, для 94Pu — 1010 лет, то для 100Fm он измеряется часами, для курчатовия — секундами, для 106-го эле­мента — миллисекундами.

Теор. рассмотрение указывает на возможность существования очень тя­жёлых ядер, имеющих повышенную стабильность относительно спонтанно­го деления и α-распада. Такой «остров стабильности» должен располагаться вблизи магич. ядра с Z=114 и числом нейтронов N=184. Нек-рые из этих Т. э. могут иметь T1/2~108 лет и не исключено, что их микроколичества могли сохраниться на Земле до наше­го времени.

• , 3 в а р а И., Хи­мические элементы второй сотни, Дубна, 1971; , Поиск и синтез трансурановых элементов, в кн.: Peaceful uses of atomic energy, v. 7, N. Y.—Vienna, 1972; Радиоактивные элементы РО — (NS)—..., под ред. -Соколова, M., 1974. 

, .

ТРАНСФОКАТОР, сочетание телескопич. насадки с объективом, представ­ляющее собой оптич. систему с пере­менным фокусным расстоянием. Меха­нич. перемещения отд. элементов на­садки Т. обеспечивают плавное изме­нение масштаба изображения объекта в определ. диапазоне. При этом фокус­ное расстояние Т. меняется, а глубина изображаемого пространства (глубина резкости) и относит. отверстие Т. ос­таются неизменными. при­меняется как киносъёмочный объектив для создания эффектов приближения и удаления объекта съёмки в тех слу­чаях, когда перемещение аппарата нежелательно.

ТРЕК (от англ. track —- след, путь), след, оставляемый заряж. ч-цей в в-ве, регистрируемый т. н. трековыми де­текторами.

ТРЕНИЕ ВНЕШНЕЕ, механич. со­противление, возникающее в плоско­сти касания двух прижатых друг к другу тел при их относит. перемеще­нии. Сила сопротивления F, направ­ленная противоположно относит. пере­мещению данного тела, наз. силой трения, действующей на это тело. Т. в.— диссипативный процесс, сопро­вождающийся выделением теплоты, электризацией тел, их разрушением и т. д.

По кинематич. признаку различают трение скольжения и качения. Каж­дый из этих видов Т. в. характеризуют соответствующим коэфф. (см. Трения коэффициент). По наличию промежу­точной прослойки между телами раз­личают трение сухое (тв. прослойка — плёнка окисла, др. хим. соединений, полимерные, минеральные покрытия) и трение граничное (плёнки жидкой или консистентной смазки ~0,1 мкм и менее). Внеш. условия (нагрузка, скорость, шероховатость, темп-ра, смазка) влияют на величину Т. в. не меньше, чем природа трущихся тел, меняя его в неск. раз. 

Значение силы трения в зависимости от от­носит. смещения трущихся тел при сдвиге, переходящем в скольжение.

Трение скольжения. Если составля­ющая приложенной к телу силы, лежа­щая в плоскости соприкосновения двух тел, недостаточна для того, чтобы вы­звать скольжение данного тела отно­сительно другого, то возникающая си-

765

ла трения наз. неполной силой трения (участок ОА на рисунке); она вызвана малыми (~1 мкм) час­тично обратимыми перемещениями в зоне контакта, величина к-рых пропорц. приложенной силе и изменяется с увеличением последней от 0 до нек-рого макс. значения (точка А), наз. силой трения покоя; эти перемещения наз. предварит. смеще­нием. После того как приложенная сила превысит критич. значение, пред­варит. смещение переходит в скольже­ние, причём сила Т. в. неск. умень­шается (точка A1) и перестаёт зависеть от перемещения (сила трения скольжения).

Вследствие волнистости и шерохо­ватости каждой из поверхностей, каса­ние двух тв. тел происходит лишь в отд. «пятнах», сосредоточенных на верши­нах выступов. Размеры пятен зависят от природы тел и условий Т. в. Более жёсткие выступы внедряются в дефор­мируемое контртело, образуя единич­ные пятна реального контакта, на к-рых возникают силы прилипания (адгезия, хим. связи, взаимная диф­фузия и др.). При скольжении они разрушаются и образуются вновь, при­чём суммарная площадь всех пятен при пост. условиях трения остаётся неизменной. В результате пятна каса­ния бывают «вытянуты» в направлении движения. Диаметр эквивалентного по площади пятна касания составляет от 1 до 50 мкм в зависимости от природы поверхности, вида обработки и режи­ма Т. в. При скольжении эти пятна наклоняются под нек-рым углом к на­правлению движения, материал раз­двигается в стороны и подминается скользящей неровностью. Суммарная площадь касания на два-три порядка меньше кажущейся площади касания, поэтому в этих пятнах реализуются напряжения, лишь в неск. раз мень­шие теор. прочности материала. Т. в. представляет собой двойственный про­цесс: с одной стороны, происходит диссипация энергии, обусловленная преодолением мол. связей, с другой — формоизменением поверхностного слоя материала внедрившимися неровно­стями. Сопротивление оттеснению мате­риала при сдвиге определяет механич. составляющую Т. в. и зависит от без­размерной хар-ки h/R — от отношения глубины h внедрения единичной не­ровности, моделированной сферич. сегментом, к его радиусу R. Возни­кающее касат. напряжение