Определение напряженного состояния прямоугольных анизотропных пластин в пространственной постановке (стр. 22 )

Табл. 15

Напряженно-деформированное состояние изотропной пластины

Точки вывода
N, M=8	N, M=10	N, M=12
	0	0	0
	0	0	0
	0	0	0
	-2.30439	-2.32091	-2.34817
	-0.06348	-0.04596	-0.03118
	2.28704	2.29279	2.32684
	-4.13823	-4.17278	-4.23372
	-0.00583	-0.00359	-0.00172
	4.12965	4.16508	4.21728
	4.13823	4.17278	4. 23372
	0.00583	0.00359	0.00172
	-4.12965	-4.16508	-4.21728
	2.30439	2.32091	2.34817
	0.06348	0.04596	0.03118
	-2.28704	-2.29279	-2.32684

Табл. 16

Напряженно-деформированное состояние изотропной пластины

Точки вывода
N, M=8	N, M=10	N, M=12
	0	0	0
	0	0	0
	0	0	0
	-4.24632	-4.56057	-4.61567
	-0.05829	-0.08637	-0.11688
	4.23019	4.49625	4.58576
	-7.72947	-7.84764	-7.89329
	-0.00412	-0.00937	-0.01532
	7.71902	7.76342	7.85038
	7.72947	7.84764	7.89329
	0.00412	0.00937	0.01532
	-7.71902	-7.76342	-7.85038
	4.24632	4.56057	4.61567
	0.05829	0.08637	0.11688
	-4.23019	-4.49625	-4.58576

Как видим, величина и характер распределения прогиба существенно зависит от геометрии пластины и типов граничных условий на боковых гранях.

Также была решена задача для изотропного куба с гранями . Коэффициент Пуассона .  Модуль Юнга . Граничные условия на гранях :

.

Распределение значений функций  перемещения (Табл. 15):

Табл. 17

Напряженно-деформированное состояние изотропной пластины

Точки вывода
N, M=8	N, M=10	N, M=12
	0.49163	0.50213	0.51078
	0.19643	0.20708	0.21867
	0.11124	0.12541	0.13405
	0.17107	0.18765	0.19304
	0.0244	0.0275	0.0292
	0.01504	0.016704	0.017201
	0.40548	0.42845	0.44305
	0.13601	0.14091	0.15806
	0.07680	0.07908	0.08204
	0.40548	0.42845	0.44305
	0.13601	0.14091	0.15806
	0.07680	0.07908	0.08204
	0.17107	0.18765	0.19304
	0.0244	0.0275	0.0292
	0.01504	0.016704	0.017201

Как видно из Табл. 17, величина прогиба существенно зависит от третьей координаты ().

Зависимость величины прогиба от третьей координаты () для этого случая представлена на Рис.11.