Словарь (стр. 16 )

П. используются в технике в кач-ве индикаторов и приёмников излучений. • См. лит. при ст. Диэлектрики.

.

ПИРОЭЛЕКТРИЧЕСТВО (пироэлек­трический эффект), появление элект­рич. зарядов на поверхности нек-рых кристаллов (пироэлектриков) при их нагревании или охлаждении. Один конец пироэлектрика при нагревании заряжается положительно, а при охлаждении отрицательно, другой - наоборот. Интенсивность электриза­ции максимальна, если скорость изме­нения темп-ры выше скорости релак­сации заряда. При изменении темп-ры на 1 К поверхностная плотность воз­никающего ряда, как правило, не превышает неск. сотен единиц (в системе СГСЭ). Появление зарядов на поверхности пироэлектрика свя­зано с изменением существующей в нём поляризации при изменении темп-ры кристалла.

ПИТО ТРУБКА, Г-образная трубка для измерения динамич. напора теку­щей жидкости (газа). Названа по имени её изобретателя франц. учёного А. Пито (Н. Pitot; 1732). Применя­ется также как составная часть Прандтля трубки. См. также Трубки из­мерительные.

ПЛАВАНИЕ ТЕЛ, состояние равно­весия тв. тела, частично или полностью погружённого в жидкость (или газ). Осн. задача теории П. т.— определе­ние положений равновесия тела, погружённого в жидкость, выяснение условий устойчивости равновесия. Простейшие условия П. т. указывает Архимеда закон.

Осн. понятия теории П. т. (рис. 1):

1) водоизмещение тела — вес жидко­сти, вытесняемой телом в состоянии равновесия (совпадает с весом тела);

2) плоскость возможной грузовой ватерлинии — всякая плоскость аb, отсекающая от тела объём, вес жид­кости в к-ром равен водоизмещению тела; 3) поверхность грузовых ва­терлиний — поверхность I, в каждой точке к-рой касательная плоскость явл. плоскостью возможной грузовой ватерлинии; 4) центр водоизмещения (или центр величины) — центр тяже­сти А объёма, отсекаемого плоскос­тью возможной грузовой ватерлинии; 5) поверхность центров водоизмеще­ния — поверхность II, являющаяся геометрич. местом центров водоиз­мещения.

Рис. 1. ab, a1b1, а2b2 — плоскости воз­можной грузовой ватерлинии; А, А1, А2 — центры водоизмещения для объёмов, отсекаемых плоскостями аb, a1b1, a2,b2; I — поверхность грузовых ватерлиний; II — по­верхность центров водоизмещения.

Если тело погрузить в жидкость до к.-н. плоскости возможной грузовой ватерлинии аb (рис. 2), то на тело будут действовать направленная перпенди­кулярно этой плоскости (т. е. верти­кально вверх) поддерживающая сила F, проходящая через центр А, и чис­ленно равная ей сила тяжести Р. Как доказывается в теории П. т., направ­ление силы F совпадает одновремен­но с направлением нормали An к поверхности II в точке А.

Рис. 2. Силы, действующие на тело, погру­жённое в жидкость до грузовой ватерлинии аb.

В положении равновесия силы F и Р должны быть направлены вдоль одной прямой, т. е. нормаль к по­верхности II, восстановленная из цен­тра А, должна проходить через центр тяжести С тела (нормали А1С, А2С на рис. 1). Число нормалей к поверх­ности II, проходящих через центр тя­жести С, даёт число возможных по­ложений равновесия плавающего тела. Если тело вывести из положения рав­новесия, то на него будет действовать пара сил F, Р. Когда эта пара стре­мится вернуть тело в положение рав­новесия, равновесие устойчиво, в про­тивном случае — неустойчиво. Об ус­тойчивости равновесия можно судить по положению метацентра. Другой простой признак: положение равнове­сия устойчиво, если для него расстоя­ние между центрами А и С явл. наи­меньшим по сравнению с этим расстоя­нием для соседних положений (на

534

рис. 1 при погружении до плоскости

а2b2 равновесие устойчиво, а до а1b1—

неустойчиво).

• , Теоретическая

механика, 2 изд., М.—Л., 1952.

.

ПЛАВЛЕНИЕ, переход в-ва из кристаллич. (твёрдого) состояния в жид­кое, происходит с поглощением теп­лоты (фазовый переход I рода). Гл. хар-ками П. чистых в-в явл. темпе­ратура плавления (Tпл) и теплота плавления (Lпл).

Темп-pa П. зависит от внеш. давле­ния р; на диаграмме состояния чис­того в-ва эта зависимость изобража­ется кривой плавления (кривой сосу­ществования тв. и жидкой фаз, AD или AD' на рис. 1). П. сплавов и тв. растворов происходит, как правило, в определённом интервале темп-р (исклю­чение составляют сплавы с пост. Tпл — эвтектики).

Рис. 1. Диаграмма состояния чистого в-ва (р — давление, T — темп-pa). Линии AD и AD' — кривые плавления, по линии AD' плавятся в-ва с аномальным изменением объ­ёма при плавлении. Точка А — тройная точ­ка; В — критич. точка.

Зависимость темп-ры начала и окончания П. сплава от его состава при данном давлении изображается на диаграммах состоя­ния спец. линиями (кривые л и к в и д у с а и с о л и д у с а, рис. 2). У ряда высокомол. соединений (напр., в-в, способных образовывать жидкие

Рис. 2. Диаграм­ма состояния си­стемы (напр., Cu—Ni), образу­ющей непрерыв­ный ряд жидких и твёрдых раст­воров. Жидкий раствор устойчив выше линии лик­видуса L, твёр­дый — ниже ли­нии солидуса S; между линиями L и S заключена двухфазная область равновесия твёрдых и жидких фаз.

Т — темп-pa, х — состав раствора (относит. кол-во компоненты В в компоненте А).

кристаллы) переход из тв. крист. состояния в изотропное жидкое про­исходит постадийно (в нек-ром темпе­ратурном интервале), каждая стадия характеризует определённый этап разрушения крист. структуры.

Наличие определённой темп-ры П.— важный признак крист. строения тв. тел. По этому признаку их легко

отличить от аморфных тв. тел, к-рые не имеют фиксированной Tпл. Аморф­ные тв. тела переходят в жидкое со­стояние постепенно, размягчаясь при повышении темп-ры (см. Аморфное состояние).