Словарь (стр. 28 )

• Физика деформационного упрочнения мо­нокристаллов, К., 1972; , Б а з и н с к и й 3. С., X о л т Д. Б., Пла­стичность чистых монокристаллов, пер. с англ., М., 1967; Пласти­ческая деформация металлов, пер. с англ., М., 1972; Современная кристаллография, т. 4, М., 1981. .

«ПЛЕНЕНИЕ ЦВЕТА», удержание «цветных» кварков и глюонов внутри адронов. См. Удержание «цвета».

ПЛЕОХРОИЗМ (от греч. pleon — бо­лее многочисленный, более протяжён­ный и chroa — цвет), изменение ок­раски в-ва в проходящем свете в зависимости от направления распро­странения и поляризации этого света. Впервые наблюдался в 1809 франц. учёным П. , а затем (на кристаллах турмалина) в 1816 франц. физиком Ж. Б. Б и о и нем. физиком . П.—одно из прояв­лений оптической анизотропии. П. обусловлен анизотропией поглощения, к-рое, в свою очередь, зависит от длины волны и поляризации излучения. Ча­ще всего П. наблюдается в кристаллах. У одноосных кристаллов различают 2 «главные» (основные) окраски — при наблюдении вдоль оптич. оси и пер­пендикулярно к ней; у двуосных кри­сталлов — 3 осн. окраски — при на­блюдении по 3 направлениям, к-рые обычно совпадают с г л а в н ы м и н а п р а в л е н и я м и кристалла (см. Кристаллооптика). По др. на­правлениям кристалл виден окрашен­ным в иные, т. н. промежуточные, цвета. отличаются, напр., турмалин (одноосный кристалл) и аце­тат меди (двуосный кристалл). Разно­видностями П. явл. к р у г о в о й д и х р о и з м (Коттона эффект) — различие поглощения для света правой и левой круговых поляризаций, и л и н е й н ы й д и х р о и з м — не­одинаковость поглощения обыкновен­ного и необыкновенного лучей. Ани­зотропией поглощения, кроме кри­сталлов, могут обладать и отд. молеку­лы; преимуществ. ориентация таких молекул вызывает П. содержащих их в-в (напр., мн. красителей). Преиму­ществ. ориентация анизотропно по­глощающих молекул, ведущая к П., может быть естественной и искусст­венной — вызванной внеш. полем или механич. деформациями. Очень важ­ным практич. применением П. явл. использование поляроидов, действие к-рых основано на явлении линейного дихроизма.

• , , Кристаллооптика, 4 изд., М., 1951; К о с т о в И., Кристаллография, пер. с болг., М., 1965. См. также лит. при ст. Кристаллоптика.

ПЛЕЧО СИЛЫ, кратчайшее расстоя­ние от данной точки (центра) до линии действия силы, т. е. длина перпендикуляра, опущенного из этой точки на линию действия силы (см. Момент силы).

ПЛОСКАЯ ВОЛНА, волна, у к-рой направление распространения одина­ково во всех точках пространства. Простейший пример — однородная монохроматич. незатухающая П. в.:

и(z, t)=Aeiωt±ikz, (1)

где А — амплитуда, φ= ωt±kz — фа­за, ω=2π/Т — круговая частота, Т - период колебаний, k — волновое чис­ло. Поверхности постоянной фазы (фа­зовые фронты) φ=const П. в. являют­ся плоскостями.

При отсутствии дисперсии, когда фа­зовая скорость vф и групповая скорость vгр одинаковы и постоянны (vгр=vф= v), существуют стационарные (т. е. перемещающиеся как целое) бегущие П. в., к-рые допускают общее представление вида:

u(z, t)=f(z±vt), (2)

где f — произвольная функция. В не­линейных средах с дисперсией также возможны стационарные бегущие П. в. типа (2), но их форма уже не произ­вольна, а зависит как от параметров системы, так и от характера движения волны. В поглощающих (диссипативных) средах П. в. уменьшают свою амплитуду по мере распространения; при линейном затухании это может быть учтено путём замены в (1) k на комплексное волновое число kд ± ikм, где kм — коэфф. затухания П. в.

в., занимающая всё бесконечное пространство, является идеализацией, однако любое волновое поле, сосредоточенное в конечной об­ласти (напр., направляемое линиями передачи или волноводами), можно представить как суперпозицию П. в. с тем или иным пространств. спектром k. При этом волна может по-прежнему иметь плоский фазовый фронт, но не­однородное распределение амплитуды. в. наз. плоскими неоднород­ными волнами. Отдельные участки сферич. и цилиндрич. волн, малые по сравнению с радиусом кривизны фазо­вого фронта, приближённо ведут себя как П. в.

• См. лит. при ст. Волны.

, .

ПЛОСКОПАРАЛЛЕЛЬНАЯ ПЛАС­ТИНКА, слой однородной прозрач­ной среды с показателем преломления n, ограниченный параллельными пло­скостями на расстоянии d друг от дру­га. Оптич. толщина П. п. равна nd, оптическая сила — нулю, увеличение оптическое — единице. П. п., постав­ленная на пути гомоцентрического пучка лучей, смещает (вдоль оси пучка) изображение, даваемое этим пучком, на расстояние δl=d(1-tgi'/tgi) (рис.), где i — угол падения пучка лучей, a i' — угол преломления. В случае параксиальных пучков лучей δl= d(1-1/n) П. п. сохраняет направле­ние падающего на неё параллельного пучка лучей, но смещает ось этого пучка на величину δL=δlsini.

П. п. как оптич. элемент обладает аберрациями (см. Аберрации оптиче­ских систем), в частности сферической аберрацией (к-рая при больших углах i даёт дополнит. смещение δs'), хрома­тической аберрацией и астигматизмом (для достаточно удалённых объектов и малых d — незначительными).

П. п. применяют как защитные стёк­ла, для окон, светофильтров (П. п. из окрашенных материалов), в угломер­ных приборах для малых угловых сме­щений изображения, в нек-рых интер­ферометрах (см. Люммера — Герке пластинка, Майкельсона эшелон], в качестве оптич. компенсаторов и т. д.

ПЛОСКОПАРАЛЛЕЛЬНОЕ ДВИЖЕ­НИЕ (плоское движение) твёрдого тела, движение тв. тела, при к-ром все его точки перемещаются парал­лельно нек-рой неподвижной плоско­сти. д. сводится к изуче­нию движения неизменяемой плоской фигуры в её плоскости, к-рое слагается из поступательного движения вместе с нек-рым произвольно выбранным полюсом и вращательного движения вокруг этого полюса. П. д. можно так­же представить как серию элем. по­воротов вокруг непрерывно меняющих своё положение мгновенных центров вращения.

ПЛОСКОПАРАЛЛЕЛЬНОЕ ТЕЧЕ­НИЕ, движение жидкости или газа параллельно к.-л. плоскости, при к-ром во всех точках, находящихся на одном перпендикуляре к этой пло­скости, скорости ч-ц, давление и др. хар-ки потока одинаковы. т.: обтекание крыла бесконечно большого размаха потоком, перпенди­кулярным размаху, водослив через прямую плотину бесконечно большой ширины и др. т. значительно проще, чем исследование пространств. потока, т. к. все величи­ны, характеризующие движение, не зависят от координаты, перпендику­лярной к плоскости движения. При решении конкретных технич. задач в результаты, даваемые теорией П. т., вносятся соответствующие поправки (см., напр., Индуктивное сопротив­ление).

ПЛОСКОСТЬ ПОЛЯРИЗАЦИИ, пло­скость, проходящая через направление колебаний электрич. вектора линейно поляризованной световой волны (см. Поляризация света) и направление распространения этой волны.

ПЛОТНОМЕР, прибор для измерения плотности в-в. Наиб. распространены

549

П. для измерения плотности жидко­стей; они делятся на поплавковые, ве­совые, гидростатические, радиоизотопные, вибрационные, ультразвуко­вые. К П. примыкают приборы для измерения концентрации р-ров (спир­томеры, сахаромеры, нефтеденсиметры и др.). П о п л а в к о в ы е П. пред­ставляют собой ареометры пост. мас­сы или пост. объёма. В е с о в ы е П. основаны на непрерывном взвешива­нии определённого объёма жидкости. В г и д р о с т а т и ч е с к и х П. плотность определяют по разности давлений двух столбов жидкости раз­ной высоты. Действие р а д и о и з о т о п н ы х П. основано на измерении ослабления пучка γ- или β-лучей в результате их поглощения или рас­сеяния слоем жидкости. В в и б р а ц и о н н о м П. используется зави­симость резонансной частоты возбуж­даемых в жидкости колебаний от её плотности, в ультразвуко­вом — зависимость скорости звука в среде от её плотности. Радиоизотоп­ный, ультразвуковой, вибрационный и др. методы могут быть применены для определения плотности тв. и га­зообразных в-в.

•-, Приборы для изме­рения плотности жидкостей и газов, в кн.: Приборостроение и средства автоматики, т. 2, кн. 2, М., 1964; Измерение массы, объе­ма и плотности, М., 1972; , Автоматические плотномеры, К., 1965.

.

ПЛОТНОСТЬ (ρ), величина, опреде­ляемая для однородного в-ва его мас­сой в единице объёма. П. неоднород­ного в-ва в определённой точке — предел отношения массы т тела к его объёму V, когда объём стягивается к этой точке. неодно­родного тела также есть отношение m/V. Часто применяется понятие о т н о с и т е л ь н о й П.; напр., П. жидких и тв. в-в может определяться по отношению к П. дистиллированной воды при 4°С, а газов — по отношению к П. сухого воздуха или водорода при нормальных условиях. в СИ — кг/м3, в системе СГС — г/см3. П. и уд. вес γ связаны между собой отношением γ=aρg, где g — местное ускорение свободного падения тела, а — коэфф. пропорциональности, за­висящий от выбора единиц измерения. П. в-в, как правило, уменьшается с ростом темп-ры и увеличивается с по­вышением давления (П. воды с пони­жением темп-ры Т до 4°С растёт, при дальнейшем понижении Т — умень­шается). При переходах в-ва из одного агрегатного состояния в другое П. изменяется скачкообразно: резко уве­личивается при переходе в газообраз­ное состояние и, как правило, умень­шается при затвердевании (П. воды и чугуна аномально уменьшается при переходе из жидкой фазы в твёрдую). Методы измерения П. в-в весьма раз­нообразны. II. идеальных газов определяется из ур-ния состояния: ρ=pμ/RT, где р — давление, μ — мол. масса, R — универсальная газовая по­стоянная, Т — абс. темп-pa. П. сухого газа, имеющего при нормальных усло­виях П. ρн, при давлении р и темп-ре Т определяется ф-лой: ρ=ρнрТн/рнТК, где К — коэфф. сжимаемости, харак­теризующий отклонение данного ре­ального газа от идеального. Для влаж­ного газа ρ=ρн(р-φpв)Тн/рнТК+φρв>, где φ — относит. влажность газа, рв и φв табличные значения максимально возможного давления при темп-ре Т и максимально возмож­ной П. водяного пара при данных р и Т. П. жидкостей и тв. тел находят путём точного определения массы тела и его объёма с помощью разл. типов плотномеров. Для определения П. ис­пользуют также зависимость П. от скорости распространения звуковых волн, интенсивности γ- и β-излучения, прошедшего через в-во, и т. д.