Словарь (стр. 56 )

Выходной величиной г е н е р а т о р н ы х П. и. явл. активная элек­трич. величина (эдс, ток). К генера­торным П. и. относятся: 1) термоэлек­трические, к-рые основаны на термо­электрическом эффекте (см. Термо­электрические явления) в цепи термопа­ры: при различии темп-р точек соеди­нения двух проводников из разнород­ных материалов, в цепи термопары возникает эдс; применяются гл. обр. для измерений темп-ры в широком диапазоне; 2) индукционные, основан­ные на эл.-магн. индукции: при пере­мещении катушки в поле пост. магни­та в ней возникает эдс; применяют-

584

ся гл. обр. для измерений скоро­сти линейных и угловых перемеще­ний, ускорения, параметров вибрации, расхода; 3) пьезоэлектрические, в к-рых используется прямой пьезо­электрический эффект: под воздей­ствием механич. напряжений на по­верхностях кристаллов кварца, сегнетовой соли и др. возникает электрич. заряд; применяются гл. обр. для изме­рения параметров быстро изменяю­щихся величин — переменных уси­лий, давлений, параметров вибраций; 4) гальванические, основанные на ис­пользовании эдс, возникающей при электрохим. вз-ствии электродов с р-ром (гальванич. эдс зависит от со­става и концентрации р-ра); широко используются в хим., нефт., пищ. лром-сти для измерений концентрации ионов в растворах, газах, пульпе, а также измерений влажности.

• Электрические измерения, под ред. и , 5 изд., Л., 1980; Электрические измерения неэлектрических величин, 5 изд., Л., 1975; , , Датчики контроля и регулирования, 2 изд., М., 1965.

.

ПРЕЦЕССИЯ (от позднелат. praecessio — движение впереди, предшест­вование), движение тв. тела, име­ющего неподвижную точку О, к-рое слагается из вращения с угловой ско­ростью Ω вокруг оси Oz, неизменно свя­занной с телом, и вра­щения с угловой ско­ростью ω вокруг оси Oz1 (рис.), где

Ox1,0yl,0zl —оси, ус­ловно наз. непод­вижными, по отноше­нию к к-рым рас­сматривается движе­ние тела. ON — прямая, перпендику­лярная к плоскости z1Oz, наз. линией узлов, ψ=x1ON— угол П. (см. Эйлеровы углы). Наряду с П. тело совершает также нутационное движение, при к-ром происходит изменение угла ну­тации θ=zlOz (см. Нутация).

Если во всё время движения θ=const (нутация отсутствует) и ве­личины Ω, ω также остаются посто­янными, то движение тела наз. р е г у л я р н о й П. Ось 0z описывает при этом вокруг оси П. Oz1 прямой круговой конус. при про­извольных начальных условиях со­вершает закреплённое в центре тяже­сти симметричное тело (гироскоп), на к-рое никакие силы, создающие мо­мент относительно закреплённой точ­ки, не действуют; осью П. в этом слу­чае явл. неизменное направление кине­тич. момента тела (см. Момент коли­чества движения). Симметричное те­ло, закреплённое в произвольной точ­ке его оси симметрии и находящееся под действием силы тяжести (тяжё­лый гироскоп или волчок), совершает при произвольных начальных усло­виях П. вокруг вертикальной оси, сопровождающуюся нутационными ко­лебаниями, амплитуда и период к-рых тем меньше, а частота тем больше, чем больше угловая скорость собств. вращения Ω. Когда Ω>>ω, видимое движение гироскопа мало отличается от регулярной П.; такую П. наз. псевдорегулярной П. Уг­ловая скорость псевдорегулярной П. тяжёлого гироскопа приближённо оп­ределяется равенством ω=Pa/IΩ, где Р — вес гироскопа, а — расстояние от неподвижной точки до центра тя­жести, I — момент инерции гироскопа относительно оси симметрии.

.

ПРИВЕДЕНИЕ СИЛ, преобразование системы сил, приложенных к тв. телу, в другую, эквивалентную ей систему, в частности простейшую. В об­щем случае любая система сил при приведении к произвольному центру (центру приведения) заменяется одной силой, равной геом. сумме (главному вектору) сил системы и приложенной к центру приведения, и одной парой сил с моментом, равным геом. сумме моментов (главному моменту) всех сил относительно центра приведения.

ПРИВЕДЁННАЯ МАССА, условная характеристика распределения масс в движущейся механич. или смешанной (напр., электромеханич.) системе, за­висящая от физ. параметров системы (масс, моментов инерции, индуктив­ности и т. д.) и от закона её движения. В простейших случаях П. м. μ опре­деляют из равенства T=μv2/2, где Т — кинетич. энергия системы, v — скорость нек-рой характерной точки, к к-рой приводится масса системы. Напр., для тела, совершающего пло­скопараллельное движение, при приве­дении к его центру масс С будет μ= [1+(ρc/hс)2]m, где m — масса тела, ρс— радиус инерции относительно оси, перпендикулярной к плоскости движения и проходящей через центр С, hc— расстояние от центра масс до мгновенной оси вращения (в об­щем случае величина переменная).

ПРИВЕДЁННЫЕ ПАРАМЕТРЫ СО­СТОЯНИЯ, параметры термодинами­чески равновесной системы (давление, объём, темп-ра и др.), отнесённые к их значениям в критическом состоянии. Ур-ние, связывающее П. п. с., напр. Ван-дер-Ваальса уравнение при не слишком низких темп-рах, одинаково для всех газов (закон соответствен­ных состояний), т. к. не содержит физ.-хим. констант, характеризующих индивидуальные в-ва. См. Уравнение состояния, Соответственные состоя­ния.

ПРИГОЖИНА ТЕОРЕМА, теорема термодинамики неравновесных про­цессов, согласно к-рой при данных внеш. условиях, препятству­ющих достижению системой равно­весного состояния, стационарному (не­изменному во времени) состоянию системы соответствует миним. про­изводство энтропии. Если таких пре­пятствий нет, то производство эн­тропии достигает своего абс. мини­мума — нуля. Доказана бельг. физиком (I. R. Prigogine) в 1947 из соотношений взаим­ности Онсагера (см. Онсагера теоре­ма); эквивалентна доказанному Онсагером (1931) принципу наименьшего рассеяния энергии. П. т. справедлива, если кинетич. коэфф. в соотношениях Онсагера постоянны; для реальных систем П. т. справедлива лишь при­ближённо, поэтому минимальность производства энтропии для стационар­ного состояния не явл. столь общим принципом, как максимальность эн­тропии для равновесного состояния (см. Второе начало термодинамики).

• Неравновес­ная термодинамика, пер. с англ., М., 1964, гл. 5, §3; Введение в термодинамику необратимых процессов, пер. с англ., М., 1960; Термодинамика необрати­мых процессов. Лекции в летней Междуна­родной школе физики им. Э. Ферми, пер. с англ., М., 1962, с. 213; . Неравновесная термодинамика. Теория по­ля и вариационные принципы, пер. с англ., М., 1974, гл. 4—5.

.

ПРИЁМНИКИ ЗВУКА, акустич. при­боры для восприятия звуковых сиг­налов и преобразования их с целью измерения, передачи, воспроизведе­ния, записи или анализа. Наиболее распространены П. з., преобразующие акустич. сигналы в электрические (см. Электроакустический преобразо­ватель). К ним относятся применяе­мые в воздухе микрофоны, в воде гидрофоны, в грунте геофоны. Важ­нейшие хар-ки таких П. з.: чувстви­тельность — отношение электрич. сиг­нала к акустическому (напр., отно­шение амплитуды электрич. напряже­ния к амплитуде звукового давления); частотная хар-ка (зависимость чувст­вительности от частоты); собственное электрич. сопротивление; направлен­ность.

Наряду с П. з., к-рые дают элек­трич. сигнал, воспроизводящий из­менения во времени соответствующего акустич. сигнала (давления, колебат. скорости ч-ц), существуют также П. з., измеряющие усреднённые хар-ки зву­ковой волны. К ним относятся, напр., диск Рэлея, радиометры акустические; в УЗ диапазоне частот пользуются заключёнными в звукопоглощающую оболочку термоэлементами, эдс кото­рых пропорциональна интенсивно­сти УЗ. В качестве П. з. можно рас­сматривать и органы слуха животных и человека, производящие преобразо­вание акустич. сигналов в нервные импульсы, передаваемые в центр го­ловного мозга.

ПРИЁМНИКИ ОПТИЧЕСКОГО ИЗ­ЛУЧЕНИЯ, устройства, изменение состояния к-рых под действием пото­ка оптического излучения служит для обнаружения этого излучения. П. о. и. преобразуют энергию оптич. излуче­ния в другие виды энергии (тепловую, электрич., механич. и т. д.), более удобные для непосредств. измерения. Они реагируют на интенсивность излу-

585

чения, усреднённую по мн. периодам колебания поля, т. к. время реакции приёмника независимо от того, на ка­ком физ. явлении он основан, опреде­ляется процессами переноса и релак­сации, к-рые происходят медленнее, чем колебания светового поля.

Важными параметрами, характери­зующими св-ва и возможности разл. типов П. о. и., явл.: п о р о г о в а я ч у в с т в и т е л ь н о с т ь — ми­ним. поток излучения (к-рый может быть обнаружен на фоне собств. шу­мов П. о. и.), отнесённый к единице полосы рабочих частот (измеряется

в Вт/Гц1/.2); к о э ф ф. п р е о б р а з о в а н и я (интегральная чувстви­тельность, относит. чувствительность), к-рый связывает падающий поток из­лучения с величиной сигнала на вы­ходе П. о. и.; п о с т о я н н а я в р е м е н и — время, за к-рое сигнал на выходе П. о. и. нарастает до опреде­лённого уровня (этот параметр служит мерой способности П. о. и. регистри­ровать оптич. сигналы миним. дли­тельности); с п е к т р а л ь н а я х а р а к т е р и с т и к а — зависимость чувствительности П. о. и. от длины волны излучения. П. о. и., у к-рых чувствительность слабо зависит от длины волны в широком диапазоне длин волн, наз. н е с е л е к т и в н ы м и, в отличие от с е л е к т и в н ы х П. о. и., имеющих на спектральной хар-ке чётко выраженные максимумы и (или) минимумы.