Словарь (стр. 6 )

, .

ПАРАМЕТРЫ СОСТОЯНИЯ (термо­динамические параметры), физ. вели­чины, характеризующие состояние

термодинамич. системы: темп-pa, дав­ление, уд. объём, намагниченность, электрич. поляризация и др. Разли­чают э к с т е н с и в н ы е П. с., про­порц. массе системы, и и н т е н с и в н ы е П. с., не зависящие от массы системы. К экстенсивным П. с. от­носятся объём, внутренняя энергия, энтропия, энтальпия, Гиббса энер­гия, Гельмгольца энергия (свободная энергия), к интенсивным — давление, темп-pa, концентрация, магн. индук­ция и др. Не все П. с. независимы, так что равновесное состояние си­стемы можно однозначно определить, установив значения огранич. числа П. с. (см. Уравнение состояния, Гибб­са правило фаз).

ПАРАПРОЦЕСС (истинное намагни­чивание), возрастание абс. величины самопроизвольной намагниченности JS ферро - и ферримагнетиков под действием внеш. магн. поля Н. П. наступает после процессов «технич. намагничивания», связанных лишь с изменением направления векторов Js, и наблюдается в полях, превы­шающих значение поля технич. магн. насыщения Hs (см. Намагничивание). П. обусловлен ориентацией в поле Н элементарных носителей магнетизма (спиновых и орбитальных магнитных моментов атомов или ионов), остав­шихся не повёрнутыми в направлении результирующей намагниченности вследствие «дезорганизующего» дей­ствия теплового движения. П.— за­вершающий этап намагничивания, на к-ром с увеличением И (если H>Hs) Js стремится приблизиться к величине абс. насыщения J0, т. е. к намагни­ченности, к-рую имел бы ферромагне­тик при абс. нуле темп-ры (J0 соответ­ствует полной упорядоченности магн. моментов носителей магнетизма). магн. поле, поворачивая магн. моменты атомов, вызывает изменение обменной энергии магнетика. В магнетиках с одной магн. подрешёткой (фер­ромагнетиках) П. максимален вблизи точки Кюри, где велика концентра­ция магн. моментов, дезориентиро­ванных тепловым движением. В магнетиках с неск. магн. подрешётками (ферримагнетиках, в частности фер­ритах) П. может быть велик и вдали от точки Кюри за счёт «ослабленных» обменных внутриподрешёточных ц межподрешёточных вз-ствий.

9 , Ферриты в сильных магнитных полях, М., 1972.

.

ПАРАЭЛЕКТРИКИ, название непо­лярной фазы сегнетоэлектриков (выше точки фазового перехода).

ПАРАЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ РЕЗО­НАНС, резонансное поглощение радио­волн в тв. в-ве, связанное с ориента­цией дипольных электрич. моментов составляющих его частиц во внешнем электрич. поле. П. р. наблюдается в тех случаях, когда существует неск. эквивалентных равновесных направ-

521

лений ориентации диполей, разделён­ных невысокими потенц. барьерами, допускающими туннелирование (см. Туннельный эффект) из одного рав­новесного положения в другое с ча­стотой, лежащей в диапазоне СВЧ. Электрич. поле смещает и расщепляет уровни энергии такой частицы, изме­няя частоту переходов между ними. П. р. наблюдается при темп-ре T<10К в КСl с примесью ионов ОН-, CN - или Li+. В последнем случае дипольный момент возникает за счёт смещения примеси Li относительно центра зани­маемого им места в решётке. П. р. используется для изучения внутрикристаллич. полей, определения типа примесных центров и др.

• , , Параэлектрический резонанс нецентраль­ных ионов, «УФН», 1974, т. 114, в. 2, с. 185 — 211.

.

ПАРООБРАЗОВАНИЕ, переход в-ва из конденсиров. фазы (жидкой или твёрдой) в газовую (фазовый переход I рода), для осуществления к-рого в-ву необходимо подвести определён­ное кол-во теплоты. Различают след. виды П.: испарение (П. со свободной поверхности конденсиров. фазы, в слу­чае тв. тела — сублимация) и кипение (П., характеризующееся возникнове­нием пузырьков с насыщенным па­ром и ростом пузырьков в объёме жидкости).

ПАРСЕК (пк, рс), единица длины, применяемая в астрономии; 1 пк=206 265 а. е.=3,0857•1016 м. Звез да, расположенная на расстоянии 1 пк, имеет годичный параллакс, равный 1".

Копределению парсека.

ПАРТОНЫ (от лат. pars, род. падеж partis — часть), составляющие адронов, проявляющиеся в процессах с большой передачей четырёхмер­ного импульса, в частности в глубо­ко неупругих процессах.

В модели П. считается, что адрон участвует в реакциях лишь нек-рой своей частью (партоном), несущей долю x четырёхмерного импульса (4-им-пульса) адрона Р, т. е. Рпартона= xРадрона. В первом приближении П. рассматриваются как точечные ч-цы, испытывающие только упругие соударения. Напр., глубоко неупру­гое рассеяние эл-на на протоне выгля­дит след. образом. Эл-н с 4-импульсом р упруго рассеивается на П. с 4-им­пульсом хР и приобретает 4-импульс р' (рис. 1). Далее рассеянный П. и «пассивный» остаток протона снова превращаются в адроны, образующие

две адронные струи. Согласно закону сохранения 4-импульса, импульс рассеянного П. равен q+хР, где q = р-р' — передача 4-импульса от эл-на к протону. Т. к. масса П. равна хМ, где М — масса протона, то (q+xP)2=x2M2c4. Отсюда следует, что

эл-н взаимодействует только с теми П., к-рые несут долю импульса х =-q2/2(Pq). Если число таких П. сорта а обозначить через Fa(x), то се­чение глубоко неупругого рассеяния будет равно:

dσ/dq2dx=ΣaFa(x)(dσ/dq2)a+e→a'+e' (1) где dσ/dq2 (благодаря точечности П.) определяется ф-лой Мотта dσ/dq2~е2aћ/сq4 (еa — электрич. заряд П. сорта а). Т. о., формфактор глубоко неупругого рассеяния, определяемый как множитель при ф-ле Мотта, ока­зывается независящим от q2. Это св-во сечения глубоко неупругого рассея­ния было названо скейлингом Бьёркена (см. Масштабная ин­вариантность).

Широкое распространение получила гипотеза, отождествляющая П. с квар­ками и глюонами. Существует неск. косвенных эксперим. указаний в пользу этой гипотезы, однако прямые доказательства (измерения ср. электрич. и ср. барионного зарядов адронных струй) пока отсутствуют. Комбинируя сечения глубоко неупру­гого рассеяния в пучках нейтрино и антинейтрино, к-рые взаимодействуют с разными кварками (vμ+р→μ-+X, v~μ+р → μ++ X), можно полу­чить распределения по импульсам всех кварков и антикварков по отдель­ности (рис. 2). Оказалось, что суммар­ный импульс всех кварков и антиквар ков в протоне составляет ок. 50% импульса протона, т. е. половина его импульса связана с нейтральными составляющими, названными глюона­ми.

Рис. 2. Распределение кварков N(x) и ан­тикварков N~(x) в протоне.

Аналогично в модели П. рассматри­ваются и др. процессы с большой передачей 4-импульса: рождение в адрон-адронных соударениях пары μ+μ- с большой относит. энергией, рождение адронов с большим поперечным импульсом и т. д. Сечение каждого из них определяется [подоб­но (1)] распределением П. в адроне, к-рое не зависит от типа процесса, и сечением партонного подпроцесса, к-рое вычисляется. Это позволяет установить связь между разл. процес­сами.

Партонная модель получила в 70-х гг. обоснование в рамках квант. теории поля. Она оказалась связанной с достаточно быстрым убыванием эф­фективного заряда при уменьшении расстояния (r): Gэфф(r)<С/ln(r0/r), где С и r0 — нек-рые константы. Такое поведение характерно для теорий с размерной константой связи [g]=см-1 (в ед. ћ=1, с=1). Для теорий с логарифмич. убыванием эфф. заряда (асимптотическая свобода в кванто­вой хромодинамике) в ф-циях распре­деления остаётся слабая зависимость от q2, нарушающая скейлинг Бьёрке­на. При этом оказывается, что число «медленных» П. (z<<1) с ростом q2 должно возрастать, а число «быстрых» (х~1) — убывать. Подобная тенден­ция в поведении ф-ций распределения наблюдается экспериментально.

• Д р е л л С., Партоны и глубоко неупругие процессы при высоких энергиях, пер. с англ., «УФН», 1972, т. 106, в. 2.

.

ПАРЦИАЛЬНАЯ ВОЛНА, волна с оп­ределённым орбит. моментом. См. Рассеяние микрочастиц.

ПАРЦИАЛЬНОЕ ДАВЛЕНИЕ (от позднелат. partialis — частичный), давление, к-рое имел бы газ, входящий в состав газовой смеси, если бы он один занимал объём, равный объёму смеси при той же темп-ре. Общее дав­ление смеси газов равно сумме П. д. отд. составляющих смеси (см. Дальто­на законы). Пространств. неоднород­ность П. д. определяет течение про­цессов диффузии данного газа, аб­сорбции, растворения и распределе­ния его между двумя частями си­стемы, разделёнными проницаемой для данного газа перегородкой (см. Осмос).

ПАРЦИАЛЬНОЕ СЕЧЕНИЕ, эффек­тивное сечение рассеяния ч-ц с опре­делённым орбит. моментом. См. Рас­сеяние микрочастиц.

ПАСКАЛЬ (Па, Ра), единица СИ дав­ления и механич. напряжения. Назв. в честь франц. учёного Б. Паскаля (В. Pascal). 1 Па равен давлению, создаваемому силой 1 Н, равномерно распределённой по поверхности пло­щадью 1 м2.1 Па=1 Н/м2=10 дин/см2=0,102 кгс/м2 =10-5 бар=9,87Х10-6 атм=7,50•10-3 мм рт. ст.=0.102 мм вод. ст.

ПАСКАЛЬ-СЕКУНДА (Па•с, Pa•s), единица СИ динамич. вязкости; 1 Па•с равен динамич. вязкости среды, в к-рой при ламинарном течении и при раз­ности скоростей слоев, находящихся на расстоянии 1 м по нормали к на­правлению скорости, равной 1 м/с, касательное напряжение равно 1 Па. 1 Па•с=10 пуаз=0,102 кгс•с/м2.