Словарь (стр. 64 )

• Разрушение, пер. с англ., т. 1, М., 1973; , Структура и прочность по­лимеров, 3 изд., М., 1978; , О р л о в А. Н., Проблема разруше­ния в физике прочности, «ПП», 1970, № 12, с. 3; Р е г е л ь В. Р., С л у ц к е р А. И., , Кинетическая природа прочности твердых тел, М., 1974.

,

ПРОЧНОСТЬ ДЛИТЕЛЬНАЯ, раз­рушение материала не тотчас после приложения нагрузки, а по истечении нек-рого времени. При этом разруше­нию предшествует б. или м. заметная деформация ползучести материалов. д. позволяет использо­вать конструкцию в течение ограни­ченного (может быть, очень короткого, но достаточного для выполнения за­данной функции) времени при больших нагрузках, существенно превы­шающих нагрузки, допустимые при длительной эксплуатации.

П. д. характеризуется временем до разрушения при фиксированном на­пряжённом состоянии и при заданной темп-ре. Напр., в опытах с растяже­нием цилиндрич. образца строят кри­вые П. д., по к-рым определяется вре­мя до разрушения при заданном норм. напряжении в поперечном сечении для разных значений темп-ры испыта­ний (рис.). Чем больше напряжение σ, тем меньше времени проходит до разрушения. Для конструирования часто важно знать деформацию в мо­мент, непосредственно предшествую­щий разрушению. Обычно чем больше время до разрушения, тем меньше на­копленная деформация ползучести.

В сложном напряжённом состоянии кривую П. д. можно строить, напр., как зависимость времени до разруше­ния от интенсивности напряжений. Для определения хар-к П. д. при изменяющихся во времени нагрузках пользуются теорией, основанной на понятии накопления в материале микроскопич. повреждений.

д. важно для опре­деления времени безопасного функци­онирования (ресурса) конструкции и решения проблемы наименьшего веса конструкции. См. также Запаздывание текучести.

.

ПРЫЖКОВАЯ ПРОВОДИМОСТЬ, ме­ханизм электропроводности тв. тел, связанный с «перескоками» эл-нов, локализованных в пр-ве, из одного состояния в другое. П. п. наблюдается в неупорядоченных системах, у к-рых электронные состояния, локализован­ные в разных местах, имеют разную энергию. При прыжке эл-на из одного состояния в другое дефицит энергии по­крывается за счёт энергии тепловых колебаний атомов. С этим связана ха­рактерная температурная зависимость электрич. сопротивления ρ. При уме­ренно низких темп-рах, когда доми­нируют «прыжки» между соседними состояниями, lnρ~T-1. С пониже­нием темп-ры длина прыжка возра­стает, а дефицит энергии уменьшается. Это приводит к зависимости lnρ~Tn, где n<1.

• , , Электронные свойства легированных полу­проводников, М., 1979.

.

ПРЯМЫЕ ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ, процессы, в к-рых вносимая в ядро энергия передаётся преим. одному или небольшой группе нуклонов. П. я. р. вызываются всевозможными

налетающими ч-цами — от γ-квантов до многозарядных ионов, во всём доступном диапазоне энергий (до неск. ГэВ и более). я. р. характер­ны сильная угловая анизотропия вы­лета ч-ц и сравнительно слабая зависи­мость сечения а от энергии налета­ющих ч-ц S. Ядро, образующееся в результате П. я. р., находится, как правило, либо в слабо возбуждённом, либо в осн. состояниях.

П. я. р. были открыты в начале 50-х гг. Первыми были обнаружены реакции дейтронного срыва (d, р) и подхвата (р, d) на лёгких ядрах. Образующиеся в этих реакциях про­тоны и дейтроны вылетают в осн. впе­рёд (в направлении пучка налетаю­щих ч-ц). я. р., в к-рых нуклон или группа нуклонов пере­ходит от одного из сталкивающихся ядер к другому (реакции передачи), реакции квазиупругого рассеяния (р, 2р), процессы с выбиванием из ядра дейтронов, т. е. реакции (р, pd) и т. д.

я. р. могут быть объяснены, если допустить, что вы­летевшие из ядра ч-цы получили энер­гию и импульс в процессе непосред­ственного вз-ствия с налетающей ч-цей. Предполагается, что П. я. р. происходят на периферии ядра, где плотность нуклонов мала, вследствие чего ч-ца, получившая достаточную энергию от внеш. агента, имеет зна­чит. вероятность покинуть ядро. Т. к. протяжённость периферийного слоя порядка 1 ф, а радиус ядра тяжёлых ядер составляет 10 ф (см. Ядро атомное), то относит. вероятность П. я. р. должна быть ~10% (у лёг­ких ядер несколько больше), что согласуется с экспериментом.

Количеств. теория П. я. р. была предложена в 50-х гг. (США), впервые применительно к ре­акциям срыва. Она основывалась на представлении о потенциальном вз-ствии налетающей ч-цы с нукло­нами ядра. В 60-х гг. была сформули­рована дисперс. теория, основанная на использовании методов квант. теории поля (фейнмановской диаграммной техники). Она даёт возможность вы­разить вероятность П. я. р. через кон­станты, характеризующие ядро (напр., эфф. число ч-ц данного сорта на пери­ферии ядра), и амплитуды вероятности элем. акта вз-ствия налетающей и вну­триядерной ч-ц.

П. я. р. используются для изучения спектра яд. уровней, структуры пери­ферии ядра (в частности, периферий­ных коррелированных групп нукло­нов — «кластеров») и получения данных о вз-ствии нестабильных элем. ч-ц с нуклонами.

• Б а т л е р С., Ядерные реакции срыва, пер. с англ., М., 1960; , Теория прямых ядерных реакций, .М., 1963; его же, Некоторые вопросы теории ядер­ных реакций при высоких энергиях, «УФН»,

595

1967, т. 92, в. 4, с. 549; ,, , Механизм прямых реакций при высоких энергиях, «УФН», 1974, т. 113, в. 2.

.

ПСИ-ЧАСТИЦЫ, см. Мезоны со скры­тым «очарованием».

ПУАЗ (П, Р), единица динамич. вяз­кости в СГС системе единиц, названа в честь франц. учёного Ж. (J. L. M. Poiseuille). 1 П=0,1 Па•с.

ПУАЗЁЙЛЯ ЗАКОН, закон течения жидкости в тонкой цилиндрич. трубке: объём Q жидкости, протекшей за се­кунду через поперечное сечение труб­ки, прямо пропорц. разности давле­ний p и p0 у входа в трубку и на вы­ходе из неё, четвёртой степени диа­метра d трубки и обратно пропорц. длине l трубки и коэфф. вязкости μ жидкости:

Ф-ла получена в 1840—41 франц. учёным Ж. , а связь коэфф. k с коэфф. вязкости μ установлена позднее англ. учёным Дж. Стоксом: k=π/(128μ).

П. з. применим только при лами­нарном течении жидкости (практиче­ски для очень тонких трубок) и при условии, что длина трубки значитель­но превышает т. н. длину начального участка, на к-ром происходит развитие ламинарного течения в трубке. П. з. применяется для определения коэфф. вязкости жидкостей при различных темп-рах с помощью капиллярных вискозиметров.

ПУАССОНА КОЭФФИЦИЕНТ, см. Модули упругости.

ПУАССОНА УРАВНЕНИЕ, дифферен­циальное уравнение

д2u/дx2+д2u/дy2+д2u/дz2=-4πρ(x, y, z)

одно из осн. ур-ний теории потенциа­ла. Так, П. у. определяет потенциал и в точке с координатами х, у, z в электростатич. поле, создаваемом электрич. зарядами с объёмной плот­ностью ρ(x, у, z). Если u — потенциал поля тяготения, то ρ(х, у, z) — плот­ность распределения масс. Если ρ(х, y, z)=0, то П. у. превращается в Лапласа уравнение. у. может быть записано в виде

где интеграл взят по всему объёму, в к-ром ρ(ξ, η, ζ≠0. Названо по имени франц. учёного (S. D. Poisson).

ПУЗЫРЬКОВАЯ КАМЕРА, прибор для регистрации следов (треков) за­ряж. ч-ц высоких энергий, действие к-рого основано на вскипании пере­гретой жидкости вблизи траектории ч-цы. лейзером (США) в 1952 (Нобелевская премия, 1954). Жидкость можно нагреть выше точки кипения, но такая перегретая жид-

кость нестабильна и через нек-рое время т вскипает.

Прохождение заряженной частицы через перегретую жидкость (T>Tк<Tсп, Tсп — темп-ра спонтанного вскипания) приводит к образованию вдоль следа частицы «зародышевых» центров кипения. Последние образу­ются вследствие нагрева небольшой области жидкости за счёт поглощения в ней δ-электронов, выбиваемых проходящей заряженной частицей. За время порядка 0,5—3 мс образующие­ся на зародышах пузырьки дости­гают размеров 50—300 мкм и могут быть сфотографированы при осве­щении их импульсным источником света.

Рис. Вз-ствие К--мезона в жидководородной пузырьковой камере с протонами, в ре­зультате к-рого рождаются ч-цы Σ+, К+, π+,π-, К0, распадающиеся на π+- и π--мезоны.

П. к. обычно используются для ре­гистрации актов вз-ствия ч-ц высоких энергий с ядрами жидкости или актов распада ч-ц (рис.). В первом случае рабочая жидкость исполняет роль мишени и регистрирующей среды. Наиболее часто рабочей жидкостью служат жидкий водород, дейтерий, смеси Ne с водородом (к р и о г е н н ы е к а м е р ы), а также пропан (C3H8), фреон и Хе обычно в смеси с пропаном (т я ж е л о ж и д к о с т н ы е к а м е р ы).