Словарь (стр. 54 )

В П. перем. тока компенсирующее напряжение должно совпадать по ам­плитуде, частоте и фазе с гармониче­ски изменяющейся измеряемой эдс. При этом П. перем. тока позволяют измерять эдс как векторную величину (по амплитуде и фазе). В качестве ну­левого индикатора обычно используют вибрац. гальванометр. По точности П. перем. тока существенно уступают П.

пост. тока из-за того, что для перем. тока нет мер, аналогичных нормаль­ному элементу. П. перем. тока имеют верх. предел измерений до 2 В, в ком­плекте с делителем напряжения — до 300 В, осн. относит. погрешность до 0,1%, частотный диапазон от 50 Гц до 10 кГц.

Требования к П. стандартизованы в ГОСТ 22261—76 (общие технич. усло­вия), ГОСТ 9245—79 (П. пост. тока), ГОСТ 11921—78 (П. перем. тока) и ГОСТ 7164—78 (П. автоматич. пост. тока).

• Основы электроизмерительной техники, М., 1972; Справочник по электроизмери­тельным приборам, 2 изд., Л., 1977.

.

ПОТЕРИ МАГНИТНЫЕ, электромагн. энергия, превращающаяся в теплоту в ферромагн. телах при периодич. перемагничивании их переменным магн. полем. П. м. Q за 1 цикл перемагничивания

где V — объём перемагничиваемого тела, H — напряжённость магн. поля, В — магн. индукция, jB — плотность вихревых токов, ρ — уд. электрич. сопротивление материала тела в физи­чески малом элементе dV его объёма (в ед. СГС). Первый интеграл в скоб­ках берётся по петле гистерезиса; он выражает потери на динамич. гистере­зис (последний может превышать ста­тический из-за магн. вязкости). Второй член в скобках определяет потери на вихревые токи, достаточно точный рас­чёт их возможен только в простейших случаях. м. в магнитопроводах определяют эксперимен­тально.

• , Испытания ферромаг­нитных материалов, 3 изд., М., 1969.

ПОТОК ИЗЛУЧЕНИЯ (лучистый по­ток), средняя мощность излучения за время, значительно большее периода колебаний; характеризуется кол-вом энергии, переносимой эл.-магн. вол­нами в единицу времени через к.-л. поверхность. и. изме­ряют по его действию на неселектив­ный приёмник излучения. П о л н ы й п о т о к излучения можно измерить по его тепловому действию при погло­щении излучения приёмником в виде абсолютно чёрного тела.

Р е д у ц и р о в а н н ы й П. и.— мощность, оце­ниваемая по действию, вызванному излучением на спектрально-избира­тельный приёмник. и. может выражаться в спец. еди­ницах. Различают: световой поток Ф — поток, действующий на глаз; ф о т о а к т и н и ч н ы й — на фото­материалы и т. п. Осн. единица энер­гетич. П. и.— Вт, светового потока — лм. Соотношение между этими едини­цами наз. механическим эквивалентом света.

.

ПРАВОЙ РУКИ ПРАВИЛО для оп­ределения направления индукц. тока в проводнике, движущемся в магн. поле: если расположить правую ладонь так, чтобы отставленный большой па-

лец совпадал с направлением движе­ния проводника, а силовые линии магн. поля входили в ладонь, то на­правление индукц. тока в проводнике совпадёт с направлением вытянутых пальцев. П. р. п. явл. следствием Лен­ца правила.

ПРАНДТЛЯ ТРУБКА (Пито—Пранд­тля трубка), прибор для одновремен­ного измерения полного и статич. дав­ления в потоке жидкости или газа. Представляет собой трубку Пито, усо­вершенствованную нем. учёным Л. Прандтлем (L. Prandtl), к-рый совме­стил измерение полного и статич. дав­ления в одном приборе. См. Трубки измерительные.

ПРАНДТЛЯ ЧИСЛО (по имени Л. Прандтля), один из подобия крите­риев тепловых процессов в жидкостях и газах Pr=v/a=μcр/λ, где v=μ/ρ — коэфф. кинематич. вязкости; [г — ко­эфф. динамич. вязкости; ρ — плотность; λ — коэфф. теплопроводности; а=λ/ρcр — коэфф. температуропроводности; cр — уд. теплоёмкость сре­ды при пост. давлении.

П. ч. характеризует соотношение между интенсивностями мол. переноса кол-ва движения и переноса теплоты теплопроводностью; явл. физ. хар-кой среды и зависит только от её термоди­намич. состояния. У газов П. ч. с из­менением темп-ры практически не из­меняется (для двухатомных газов Pr≈0,72, для трёх - и многоатомных Pr≈от 0,75 до 1). У неметаллич. жидко­стей П. ч. изменяется с изменением темп-ры тем значительнее, чем больше вязкость жидкости (напр., для воды при 0°С Pr=13,5, а при 100°С Pr=1,74; для трансформаторного масла при 0°С Pr=866, при 100°С Pr=43,9 и т. д.). У жидких металлов Pr<<l и не так сильно изменяется с темп-рой (напр., для натрия при 100°С Pr=0,0115, при 700°С Pr=0,0039).

П. ч. связано с др. критериями по­добия — Пекле числом Ре и Рейнольдса числом Re соотношением Pr=Pe/Re.

.

ПРЕДЕЛ ТЕКУЧЕСТИ в сопротив­лении материалов, напряжение, при к-ром начинает развиваться пластич. деформация. В опытах с растяжением цилиндрич. образца определяется нор­мальное напряжение σs в поперечном сечении, при к-ром впервые возникают пластич. (необратимые) деформации. Аналогично, в опытах с кручением тонкостенного трубчатого образца оп­ределяется П. т. при сдвиге τs. Для большинства металлов σs=τs√3.

В нек-рых материалах при непре­рывном удлинении цилиндрич. образ­ца на диаграмме зависимости нормаль­ного напряжения о от относит. удли­нения 8 обнаруживается т. н. зуб текучести, т. е. резкое снижение на­пряжения перед появлением пластич. деформации (рис., а), причём даль­нейший рост деформации (пластиче­ской) до нек-рого её значения проис­ходит при неизменном напряжении, к-рое наз. ф и з и ч е с к и м П. т. σт.

582

Горизонтальный участок диаграммы σ—ε наз. площадкой текучести; если её протяжённость велика, материал наз. идеально пластическим (неупроч­няющимся). В др. материалах, к-рые наз. упрочняющимися, площадки те­кучести нет (рис., б) и точно указать напряжение, при к-ром впервые возникают пластич. деформации, практи­чески невозможно.

Вводится понятие условного П. т. σs как напряже­ния, при разгрузке от к-рого в образце впервые обнаруживается остаточная {пластич.) деформация величины Д. Остаточные деформации меньше Δ ус­ловно считаются пренебрежимо малы­ми. Напр., П. т., измеренный с допу­ском Δ=0,2%, обозначается σ0,2. См. также Пластичность.

.

ПРЕДЕЛЬНЫЙ ЦИКЛ, замкнутая изолированная траектория в фазовом пространстве динамич. системы, изоб­ражающая периодич. движение. В ок­рестности П. ц. фазовые траектории либо удаляются от него (неустойчивый П. ц.), либо неограниченно прибли­жаются к нему — «наматываются» на него (устойчивый П. ц.). ц. явл. матем. образом периодич. автоколебаний. Напр., уравнение Ван дер Поля (описывающее, в частности, динамику лампового генератора):

d2x/dt2-о(1-x2)dx/dt+х=0 имеет при зна­чении параметра нелинейности о>0 единственный устойчивый П. ц. (рис.). Для систем с одной степенью свободы (их фазовое пространство — плос­кость) устойчивыми П. ц. и устойчивыми состояниями равновесия исчерпыва­ются все возможные объекты, к-рые притягивают соседние траектории на фазовой плоскости.

Фазовые портреты генератора Ван дер Поля при разл. значениях нелинейности: а — квазигармонич. колебания; б — сильно неси­нусоидальные; в — релаксационные (ξ=10).

В многомерных динамич. системах с размерностью фазового пространства n≥3 возможны более сложные притягивающие объ­екты.

• , В и т т А. А., X а й к и н С. Э., Теория колебаний, 2 изд., М., 1959; , Л е о н т о в и ч Е. А., Методы и приемы качественного исследования динамических систем на плос­кости, М., 1976; , Стохастические автоколебания и турбулент­ность, «УФН», 1978, т. 125, в. 1, с. 123.

.

ПРЕЛОМЛЕНИЕ ВОЛН (рефракция волн), изменение направления рас­пространения волны в неоднородной среде, обусловленное зависимостью фазовой скорости волны от координат. П. в. может рассматриваться как от­дельное (независимое от дифракции волн) явление только в рамках при­менимости лучевого описания волно­вых процессов (см. Геометрическая оптика, Геометрическая акустика). Соответственно различают: П. в. на плоской или плавно изогнутой (в мас­штабе длин волн) границе раздела однородных сред и П. в. в плавно не­однородной (в масштабе длины волны) среде (иногда термин «рефракция» от­носят только к этому случаю).

При преломлении плоской монохроматич. волны на плоской границе раздела двух однородные непоглоща­ющих сред направления распростра­нения падающей и преломлённой волн связаны соотношением: sin θ2/sinθ1=v2/v1 (Снелля закон преломления), где θ1, θ2— углы падения и преломле­ния, т. е. углы между фазовыми ско­ростями v1, v2 и нормалью к границе. В изотропных средах величина n21=v1/v2 не зависит от угла падения и наз. относит. показателем преломле­ния двух сред; для эл.-магн. волн вво­дят абс. показатель преломления, как отношение скорости света в вакууме к фазовой скорости в среде. При (v2/v1)sinθ1>1 не существует действит. углов θ2, удовлетворяющих закону П. в., и преломлённая волна отсут­ствует — явление полного внутреннего отражения. Однако и в этом случае закон П. в. формально выполняется при комплексных значениях угла пре­ломления, к-рым соответствуют бегу­щие вдоль границы и экспоненциально спадающие при удалении от неё моды (см. Поверхностные акустические вол­ны). На границе раздела анизотроп­ных сред, в к-рых величина фазовой скорости зависит от направления рас­пространения, vi=vi(θi), одной пада­ющей могут соответствовать неск. пре­ломлённых волн, групповые скорости к-рых направлены от границы в глубь среды (угол преломления при этом может быть тупым). П. в. на резких границах раздела сред сопровождается (за редким исключением) отражением волн. Соотношение амплитуд падаю­щей, преломлённой я отражённых волн зависит от природы и поляризации волн и определяется Френеля формулами. На эффекте П. в. основан принцип действия большинства оптич. устройств (микроскопов, телескопов, спектрографов, фотоаппаратов, свето­водов и др.). Рефракцией объясня­ются мн. явления природы: миражи, звуковые каналы в океане и атмосфере, сверхдальняя радиосвязь и др.