Словарь (стр. 51 )

или иной спец. технологии. отличает значит. рабочая а п е р т у р а поляризации, т. е. наибольший угол раствора сходящегося или расхо­дящегося пучка падающих лучей, при к-ром прошедший свет ещё максималь­но поляризован. Для крист. г е р а п а т и т о в ы х П. она составляет ок. 60°, для мол. и о д н о-п о л и в и н и л о в ы х достигает 80°. относительно нестойки к воздействиям влаги и темп-ры св. 80°С. Более стойки молекулярные п о л и в и н и л е н о в ы е П. Важными преимуществами П. явл. компактность, технологич­ность изготовления и возможность по­лучения их с площадями поверхно­стей до ~1м2. В то же время степень поляризации в них больше зависит от длины волны, чем в поляризационных призмах. Но их меньшее пропускание света вообще (~30%) в сочетании с невысокой термостойкостью снижает возможности их использования в ин­тенсивных световых потоках.

•, Оптика, 5 изд., М., 1976 (Общий курс физики); Б о р н М., Вольф 3., Основы оптики, пер. с англ., 2 изд., М., 1973; , Прикладная физическая оптика, М., 1961.

ПОЛЯРОН, электрон проводимости, движущийся в кристалле внутри по­тенциальной ямы. возникающей вслед­ствие поляризации и деформации крист. решётки им самим. П.— состав­ная квазичастица (электрон + связан­ные с ним фононы), к-рая может пере­мещаться по кристаллу как нечто це­лое. П. может быть носителем заряда в кристалле. Эффективная масса П. значительно больше, чем у электрона.

• Аппель Дж., Ф и р с о в Ю. А., Поляроны, М., 1975.

ПОМЕРАНЧУКА ТЕОРЕМА в кван­товой теории поля, устанавливает, что полные эфф. сечения вз-ствия ч-цы и античастицы с одной и той же ми­шенью при возрастании энергии столк­новения стремятся к одинаковому пределу. Сформулирована в 1958 на основе общих положений квант. теории поля и пред­положения о том, что процесс рассея­ния адронов носит хар-р дифракции с пост. радиусом вз-ствия. т. для дифф. сечений и анализ её применимости для растущих с энерги­ей радиусов вз-ствия (см. Сильное вза­имодействие) сделаны в 60-х гг. .

.

ПОМЕРАНЧУКА ЭФФЕКТ, пониже­ние темп-ры смеси твёрдого и жидкого 3Не при её адиабатич. сжатии ниже 0,3 К. П. э. был предсказан И. Я. По­меранчуком (1950), экспериментально обнаружен (1965). П. э. обусловлен тем, что энтропия системы неупорядоченных ядерных спинов твёрдого 3Не остаётся постоян­ной вплоть до темп-ры Нееля TN (см. Нееля точка), к-рая для тв. 3Не равна ~1 мК, а энтропия жидкого 3Не убывает по линейному закону, харак­терному для ферми-жидкости (см. Квантовая жидкость). В результате ниже 0,3 К энтропия жидкого 3Не ста-

578

новится меньше энтропии тв. 3Не, а теплота плавления 3Не — отрицатель­ной. Согласно Клапейрона — Клаузиуса уравнению, изменению знака теплоты плавления соответствует минимум на кривой плавления (в координатах давление — темп-ра, р — Т). При темп-рах, меньших темп-ры миниму­ма, адиабатич. сжатие 3Не приводит к понижению его темп-ры вдоль кри­вой плавления. П. э. используется для получения сверхнизких темп-р от 10— 20 мК до 1—1,5 мК.

-Романов.

ПОНДЕРОМОТОРНОЕ ВЗАИМОДЕЙ­СТВИЕ ТОКОВ, механич. взаимодей­ствие токов посредством возбуждае­мых ими магн. полей. Для двух про­водников l1 и l2 с токами I1 и I2 сила ΔF12, с к-рой элемент тока I1Δl1 дей ствует на элемент тока I2Δl2 (рис.),

равна:

где μ — магн. проницаемость среды, R12 — единичный вектор, направлен­ный от Δl1 к Δl2. Аналогично опреде­ляется сила ΔF21. В общем случае элементарные силы не удовлетворяют 3-му закону Ньютона, однако резуль­тирующие пондеромоторные силы F12 и F2l замкнутых токов, вычисленные интегрированием по длине обоих кон­туров, этому закону удовлетворяют: F12=-F21. (Подробнее см. Ампера теорема.)

ПОНДЕРОМОТОРНЫЕ ДЕЙСТВИЯ СВЕТА, механич. действия оптиче­ского излучения на тела, ч-цы и отд. атомы и молекулы. Проявляется в том, что свет сообщает импульс (количество движения) телу, облучаемому им (све­товое давление) или испускающему его (световая отдача), и момент количест­ва движения (Садовского эффект). Т. к. световое поле характеризуется векто­ром напряжённости электрич. поля, то к П. д. с. можно отнести в нек-ром смысле и обратный пьезоэлектрич. эф­фект (см. Пьезоэлектрики), и электрострикцию, возникающие под действи­ем лазерного излучения.

ПОПЕРЕЧНАЯ ВОЛНА, волна, у к-рой характеризующая её векторная величина (напр., для гармонич. волн— векторная амплитуда) лежит в плоско­сти, перпендикулярной направлению распространения волны (для гармонич. волн — волновому вектору k). П. в. могут существовать в струнах или уп­ругих мембранах, когда смещения ч-ц

в них происходят строго перпендику­лярно направлению распространения волн. К П. в. относятся плоские одно­родные эл.-магн. волны в изотропном диэлектрике или магнетике: в этом случае поперечные колебания совер­шают векторы электрич. и магн. полей. П. в. обладает поляризацией, т. е. её вектор амплитуды определённым образом ориентирован в поперечной плоскости. У монохроматич. П. в. различают линейную, круговую и эллиптич. поляризации в зависимости от формы кривой, к-рую описывает вектор амплитуды (см. Поляризация света). в. так же, как и продольной волны, до нек-рой степени условно и связано со способом её описания. «Поперечность» и «продольность» волны определяются тем, какие величины реально наблюдаются.

• См. лит. при ст. Волны.

, .

ПОРОГ БОЛЕВОГО ОЩУЩЕНИЯ слуховой, величина звукового давления, при к-ром в ухе возникает ощущение боли. Болевым ощущением часто опре­деляют верх. границу динамич. диа­пазона слышимости человека. П. б. о. для синусоидальных сигналов равен в среднем 140 дБ по отношению к дав­лению 2•10-5 Па (см. Порог слышимо­сти), а для шумов со сплошным спек­тром — 120 дБ. При отсутствии тре­нировки П. б. о. в обоих случаях при­мерно на 10 дБ ниже. При воздействии сильных звуков может произойти акустич. травма.

ПОРОГ СЛЫШИМОСТИ, минималь­ная величина звукового давления, при к-ром звук данной частоты может быть ещё воспринят ухом человека. Вели­чину П. с. принято выражать в деци­белах, принимая за нулевой уровень звукового давления 2•10-5 Па на часто­те 1 кГц (для плоской звуковой вол­ны). П. с. зависит от частоты звука

Частотная зави­симость стандарт­ного порога слы­шимости чистого тона.

(рис.). При действии шумов и др. зву­ковых раздражений П. с. для данного звука повышается (см. Маскировка звука). У разных людей и у одних и тех же лиц в разное время П. с. может различаться в зависимости от возра­ста, физиол. состояния, тренирован­ности.

• Физиология сенсорных систем, Л., 1977.

ПОРЯДКОВЫЙ НОМЕР элемента, то же, что атомный номер.

ПОРЯДОК ИНТЕРФЕРЕНЦИИ, ве­личина, равная разности хода интер­ферирующих лучей, выраженной в длинах световых волн (см. Интерфе­ренция света). Если интерферирую­щие пучки отражаются от к.-л. по­верхности и при этом происходит изменение фазы, то в П. и. входит алгебр. сумма происходящих при этом скач­ков фаз, выраженная в единицах длин волн (см. Отражение света). Целые и полуцелые значения П. и. соответст­вуют максимумам и минимумам ин­терференционной картины. В реаль­ных устройствах, предназначенных для наблюдения интерференции, П. и. меняется от единиц (Френеля зеркала, Ньютона кольца, двухлучевые интер­ферометры) до 106 и более (эталон Фабри — Перо). Чем выше П. и., тем более монохроматичным должен быть свет для наблюдения интерференц.

картины.

.

ПОСЛЕДЕЙСТВИЕ МАГНИТНОЕ, то же, что магнитная вязкость.

ПОСТОЯННЫЙ ТОК, электрический ток, не изменяющийся с течением вре­мени ни по силе, ни по направлению. П. т. возникает под действием пост. напряжения и может существовать лишь в замкнутой цепи; во всех сече­ниях неразветвлёнпой цепи сила П. т. одинакова (или слабо меняется). Осн. законы П. т.: Ома закон, устанавли­вающий зависимость силы тока от на­пряжения, и Джоуля — Ленца закон, определяющий кол-во теплоты, выде­ляемой током в проводнике. Расчёт разветвлённых цепей П. т. произво­дится с помощью Кирхгофа правил. т. явл. электрома­шинные генераторы, а также гальванич. элементы, термоэлементы, фото­элементы, к-рые могут быть сгруппи­рованы в батареи (в т. ч. солнечные батареи). П. т. можно получать вы­прямлением перем. тока с помощью полупроводниковых и др. выпрямите­лей. т. с высоким кпд явл. магнитогидродинамич. генерато­ры. Вторичными, предварительно за­ряжаемыми источниками П. т. служат аккумуляторы.

• , Линейные элект­рические цепи с сосредоточенными постоян­ными, М., 1972 (Теоретические основы элект­ротехники, т. 1); К а с а т к и н А. С.. Элек­тротехника, 3 изд., М., 1973.

.

ПОСТУПАТЕЛЬНОЕ ДВИЖЕНИЕ, движение тв. тела, при к-ром прямая, соединяющая две любые точки тела, перемещается, оставаясь параллель­ной своему начальному направлению. д. все точки тела описывают одинаковые траектории и имеют в каждый момент времени одинаковые по численной величине и направлению скорости и ускорения. Поэтому изуче­ние П. д. тела сводится к задаче кине­матики точки (см. Кинематика).