Словарь (стр. 59 )

ПРОДОЛЬНАЯ ВОЛНА, волна, у к-рой характеризующая её векторная величина (напр., для гармонич. волн — векторная амплитуда) коллинеарна на­правлению её распространения (для гармонич. волн — волновому вектору It). К П. в. относятся, в частности, плоские (однородные) звук. волны в газах и жидкостях, ленгмюровские и ионно-звуковые волны в изотропной плазме, где колебания ч-ц (нейтраль­ных или заряженных) происходят вдоль волнового вектора k. Продольность волны определяется структурой волнового поля. Напр., существуют плоские однородные, цилиндрически и сферически симметричные П. в. Но суперпозиция двух плоских про­дольных (напр., звуковых) волн, рас­пространяющихся под углом друг к другу, образует неоднородную плос­кую волну, ч-цы в к-рой в разных точках пр-ва движутся по разл. эл­липсам.

• См. лит. при ст. Волны.

, .

ПРОДОЛЬНОЙ УПРУГОСТИ МО­ДУЛЬ, то же, что модуль Юнга. См. Модули упругости. ПРОДОЛЬНЫЙ ИЗГИБ, искривление длинного бруса прямолинейной формы, сжимаемого силой, направленной вдоль оси, вследствие потери устойчи­вости равновесия (см. также Устойчи­вость упругих систем). Пока действую­щая сила Р невелика, брус только сжимается. При превышении нек-рого значения, наз. критической силой, брус самопроизвольно выпучивается. Это нередко приводит к разрушению или недопустимым деформациям стержневых конструкций.

.

ПРОЕКЦИОННЫЙ АППАРАТ, оп­тич. устройство, формирующее изоб­ражения оптические объектов на рас­сеивающей поверхности, служащей эк­раном. По способу освещения объекта

588

различают диаскопич., эпископич. и эпидиаскопич. П. а.

В диаскопическом П. а. (рис. 1) изображение на экране созда­ётся световыми лучами, проходящими сквозь прозрачный объект (диапози­тив, киноплёнку). Это самая много­численная и разнообразная группа П. а., предназначенная для фотопечати, просмотра диапозитивов, чтения микрофильмов и т. д.

Рис. 1. Оптич. схема диаскопич. аппарата: 1 — источник света; 2 — осветит. система (конденсор); 3 — диапозитив; 4 — объектив; 5 — экран.

Разновидностью диаскопич. П. а. явл. кинопроекц. аппарат.

Э п и с к о п и ч е с к и й П.. а. (рис. 2) проецирует на экран изобра­жение непрозрачного объекта с по­мощью лучей, рассеиваемых этим

Рис. 2. Оптич. схема эпископич. аппарата: 1 — источник света; 2 — отражатель; 3 — проецируемый объект; 4 — объектив; 5 — зеркало; 6 — экран.

объектом. К ним относятся эпископы, приборы для копирования топографич. карт, проецирования рисунков и т. д.

Э п и д и а с к о п и ч е с к и й П. а. представляет собой комбинацию диаскопич. и эпископич. приборов (см. Эпидиаскоп), допускающую проециро­вание как прозрачных, так и непро­зрачных объектов.

П, а. состоит из механич. и оптич. деталей. Механич. часть П. а. обе­спечивает определённое положение объектов относительно оптич. части, смену объектов и требуемую длитель­ность их проецирования. Оптич. часть, осуществляющая процесс проециро­вания, состоит из осветит. системы (включающей источник света и кон­денсор) и проекц. объектива.

• В о л о с о в Д. С., Ц и в к и н М. В., Теория и расчет светооптических систем проекционных приборов, М., 1960; Ива­нов А. М., Зарубежные любительские кадропроекторы и диаскопы, М., 1968.

ПРОЗРАЧНОСТЬ среды, отношение потока излучения (или для видимого света — светового потока), прошед­шего в среде без изменения направления путь, равный 1, к потоку, вошедшему в эту среду в виде параллельного пучка. Т. о., высокой П. обладают среды с направлен­ным пропусканием излучения. В диа­пазоне видимого света сквозь тела из

таких сред при подходящих их геом. формах предметы видны отчётливо. П. зависит от длины волны излучения; применительно к монохроматич. свету говорят о м о н о х р о м а т и ч е с к о й п р о з р а ч н о с т и. Проз­рачность отличают от пропускания вообще, т. к. среда может быть не­прозрачна, но в то же время пропу­скать рассеянный свет (напр., тонкие листы бумаги). связана только с коэфф. направлен­ного (но не диффузного) пропускания (см. Пропускания коэффициент). В слое толщиной 1 см П. оптич. квар­ца — ок. 0,999; оптич. стекла — 0,99—0,995.

ПРОИЗВОДСТВО ЭНТРОПИИ, при­рост энтропии в физ. системе за ед. времени в результате протекающих в ней неравновесных процессов. П. э., отнесённое к ед. объёма, наз. л о к а л ь н ы м П. э. Если термодинамич. силы Xi (градиенты темп-ры, концентраций компонентов или их хим. потенциалов, массовой скорости, а в гетерогенных системах — конеч­ные разности термодинамич. парамет­ров) создают в системе сопряжённые им потоки Ji (теплоты, в-ва, импульса и др.), то локальное П. э. σ в такой неравновесной системе равно:

σ=Σmi=1XiJi. (1)

где т — число действующих термоди­намич. сил. э. равно ин­тегралу от а по объёму системы. Если термодинамич. потоки и силы посто­янны в пр-ве, то полное П. э. от­личается от локального лишь множи­телем, равным объёму системы.

Потоки Ji связаны с вызывающими их термодинамич. силами Xi линейны­ми соотношениями:

Ji=Σmk=1LikXk, (2)

где Lik—онсагеровские кинетич. ко­эффициенты (см. Онсагера теорема). Следовательно, П. э.

σ=ΣikXiLikXk, (3)

т. е. выражается квадратичной фор­мой от термодинамич. сил.

П. э. отлично от нуля и положи­тельно для необратимых процессов (критерий необратимости σ≠0). В ста­ционарном состоянии П. э. минималь­но (Пригожина теорема). Конкрет­ное выражение для входящих в П. э. кинетич. коэфф. через потенциалы вз-ствия ч-ц определяется методами неравновесной статистич. термодинами­ки. В случае теплопроводности П. э. пропорц. квадрату градиента темп-ры и коэфф. теплопроводности, в случае вязкого течения — квадрату гради­ента скорости и сдвиговой вязкости.

• См. лит. при ст. Термодинамика нерав­новесных процессов.

ПРОМЕЖУТОЧНОЕ СОСТОЯНИЕ сверхпроводника, возникает в сверх­проводящем образце под действи­ем внешнего магн. поля или магн. поля тока, протекающего по самому образцу (см. Сверхпроводимость).

Сверхпроводник в П. с. представляет собой мелкодисперсную систему чере­дующихся сверхпроводящих слоев и слоев о норм. электропроводностью (толщина слоев ~10-2 см). В норм. слоях сверхпроводимость разрушена имеющимся там магн. полем, близ­ким к критическому магнитному по­лю. В сверхпроводящих слоях магн. поле отсутствует (см. Мейснера эф­фект). Образец переходит из сверх­проводящего состояния в П. с., когда увеличивающееся магн. поле дости­гает где-либо в образце критич. зна­чения. П. с. переходит в нормальное, когда поле достигает критич. значения во всём образце и сверхпроводящие слои исчезают.

В П. с., возникающем под действием внеш. магнитного поля, границы раздела между слоями всегда поко­ятся. Под действием тока, протекаю­щего по образцу, может осуществлять­ся т. н. динамич. П. с., в к-ром гра­ницы раздела непрерывно движутся через образец (со скоростями 10-2—10-3 см/с), зарождаясь на одной из его поверхностей и исчезая на другой.

• Сверхпроводимость, пер. с англ., М., 1955, гл. 2—4; Т и н к х а м М., Введение в сверхпроводимость» пер. с англ., М., 1980, гл. 3.

.

ПРОМЕЖУТОЧНЫЕ ВЕКТОРНЫЕ БОЗОНЫ, группа векторных тяжё­лых ч-ц, переносящих слабое взаи­модействие, в к-рую входят две за­ряженные ч-цы (W+, W-) с массой ~80 ГэВ и одна нейтральная (Z°) с массой ~90 ГэВ. Открыты в 1983 в ЦЕРНе. См. Слабое взаимодействие. ПРОМИЛЛЕ (от лат. pro mille — на тысячу) (% 0), единица относит. величины (безразмерного отношения двух одноимённых физ. величин), 1%0=10-3, в частности 1%0=0,1%. ПРОПОРЦИОНАЛЬНАЯ КАМЕРА, см. Пропорциональный счётчик.

ПРОПОРЦИОНАЛЬНЫЙ СЧЕТЧИК, газоразрядный детектор ч-ц, созда­ющий сигнал, амплитуда к-рого про­порц. энергии, выделенной в его объёме, регистрируемой ч-цей. При полном торможении ч-цы в П. с. его импульс пропорц. энергии ч-цы. В от­личие от ионизационной камеры, вбли­зи анода П. с. электрич. поле Е столь велико, что первичные эл-ны приобре­тают энергию, достаточную для вто­ричной ионизации. В результате на анод приходит лавина эл-нов. Отно­шение полного числа собранных эл-нов к первоначальному их числу наз. к о э ф ф и ц и е н т о м г а з о в о г о у с и л е н и я М, к-рый тем больше, чем больше величина Е/р (р — давле­ние газа; в формировании импульса участвуют и ионы). В П. с. обычно используют коаксиальные электроды: катод — цилиндр, анод — тонкая

(10—100 мкм) нить, натянутая по оси цилиндра (рис.). Газовое усиление осуществляется вблизи анода на рас-